feb磁致伸缩纤维制备及其结构和性能的研究大学本科毕业论文.docx

feb磁致伸缩纤维制备及其结构和性能的研究大学本科毕业论文.docx

《feb磁致伸缩纤维制备及其结构和性能的研究大学本科毕业论文.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《feb磁致伸缩纤维制备及其结构和性能的研究大学本科毕业论文.docx（35页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。

feb磁致伸缩纤维制备及其结构和性能的研究大学本科毕业论文

材料物理毕业设计

Fe-B磁致伸缩纤维制备及其结构和性能的研究

学院：

材料科学与工程学院

班级：

材料物理101401班

太原科技大学毕业设计（论文）任务书

（由指导教师填写发给学生）

学院（直属系）：

材料科学与工程学院

学生姓名

指导教师

设计（论文）题目

Fe-B磁致伸缩纤维制备及其结构和性能的研究

主要研

究内容

1、Fe-B纤维的表面形貌；

2、Fe-B纤维的组织结构；

3、Fe-B纤维的热性能;

4、Fe-B纤维的磁性能。

研究方法

以纯铁和纯硼为原料，采用熔体抽拉法制备不同直径Fe-B软磁纤维，然后利用光学显微镜、XRD、VSM、DSC等分析方法对不同直径的试样进行物相、显微结构、磁性能、热性能的分析。

主要技术指标（或研究目标）

确定衍射峰角度、结晶温度、矫顽力、剩磁比等参数。

教研室

意见

[1]盛智芝,电化学沉积法制备Fe-B磁致伸缩材料的研究[D],太原科技大学,2012.

[2]JohnsonL.Machel,WanJiehui,HuangShichu.etal.Awirelessbiosensorusingmicrofabricatedphage-interfacedmagnetoelasticparticles[J]SensorsandActuatorsA:

Physical.2008,144

（1）:

38–47.

[3]ZhangKewei,ZhangLin,FuLilingetal.Magnetostrictiveresonatorsassensorsandactuators[J].SensorsandActuatorsA:

Physical.2013,200

（1）:

2–10.

[4]SahingozaRecep,ErolaMustafa,GibbsR.J.Mike,ObservationofchangingofmagneticpropertiesandmicrostructureofmetallicglassFe78Si9B13withannealing[J],JournalofMagnetismandMagneticMaterials.2004271

（1）:

74–78.

[5]HerzerGiselher,Modernsoftmagnets:

Amorphousandnanocrystallinematerials[J].ActaMaterialia.201361（3）:

718–734.

教研室主任（专业负责人）签字：

年月日

说明：

一式两份，一份装订入学生毕业设计（论文）内，一份交学院（直属系）。

目录

摘要II

AbstractIII

第一章绪论1

1.1磁致伸缩现象的简介1

1.1.1磁致伸缩效应产生的原因2

1.1.2磁致伸缩效应的分类2

1.1.3铁磁材料的焦耳磁致伸缩效应4

1.2磁致伸缩材料7

1.3磁致伸缩材料的应用7

1.4Fe-B非晶态磁致伸缩材料及研究进展8

1.5选题的意义及研究内容9

第二章熔体抽拉法制备非晶合金纤维材料10

2.1熔体抽拉法的基本原理10

2.2实验装置及方法描述10

2.2.1实验装置10

2.2.2实验方法11

2.2.3装置的基本要求12

2.3Fe-B材料的制备12

2.4合金材料制备过程中应注意的几个问题13

第三章实验仪器及原理分析14

3.1表面形貌观察14

3.2X射线分析仪（XRD）及原理14

3.3差示扫描量热分析（DSC）15

3.4磁性能研究分析（VSM）15

第四章Fe-B材料的结构与形貌分析17

4.1显微镜观察纤维的形貌17

4.2X射线衍射（XRD）分析18

4.3差示扫描量热分析（DSC）19

4.4磁性能的分析21

第五章结论24

参考文献25

致谢26

附录27

Fe-B磁致伸缩纤维制备及其结构和性能的研究

摘要

铁基磁致伸缩材料是一种新型的功能性材料，它具有优良的物理与化学性能，有广阔的应用前景，是重要的能量与信息转换功能材料。

是值得开发和利用的一类新型材料[1]。

本文论述以纯铁和纯硼为原料，采用熔体抽拉法制备不同直径的Fe80B20纤维，然后利用SEM、XRD、VSM、DSC等分析方法对不同直径的试样进行物相、显微结构、磁性能、热性能的分析。

最后得出不同直径对该种纤维的各种性能都具有一定的影响。

关键词磁致伸缩，新型功能材料，熔体抽拉法，Fe-B纤维

Fe-BMagnetostrictivefiberpreparationandresearchofstructureandperformance

Abstract

Ironbasemagnetostrictivematerialisanewtypeoffunctionalmaterial,ithasexcellentphysicalandchemicalproperties,hasabroadapplicationprospect,isanimportantenergyconversionfunctionandinformationmaterial.Thispaperdiscussespureironandpureboronasrawmaterial,adoptsthemeltpumprafapreparationofdifferentdiameteroffibers,thenuseSEM、XRD、VSM、DSCAnalysismethodofdifferentdiameterofspecimen,phase,microstructure,magnetic,thermalperformanceanalysis.Finallyitisconcludedthatpropertiesofthedifferentdiameterofthefiberhascertaininfluence.

Keywordsmagnetostrictive，Newtypeoffunctionalmaterials，Themeltpumprafa，Fe-Bfiber

第一章绪论

1.1磁致伸缩现象的简介

什么是磁致伸缩现象？

我们知道物质具有热胀冷缩的现象。

除了加热外，在磁场和电场作用下也会导致物体尺寸的伸长或缩短。

铁磁性物质在外磁场作用下，其尺寸会伸长（或缩短），去掉外磁场后，其尺寸又恢复原来的长度，这种现象称为磁致伸缩现象（或效应）。

磁致伸缩效应于19世纪（1842年）被英国物理学家詹姆斯.焦耳发现。

他观察到，一类铁磁类材料，如：

铁，在磁场中会改变长度。

焦耳事实上观察到的是具有负向磁致伸缩效应的材料，但从那时起，具有正向磁致伸缩效应的材料也被发现了。

磁化引起机械应变，反过来应力也将影响铁磁材料的磁化强度，故亦称为“压磁效应”。

广义的说，磁致伸缩应该包括一切有关磁化强度和应力相互作用的效应[1-2]。

磁致伸缩的大小可以用磁致伸缩系数来表示，线磁致伸缩系数可表示为λ=Δι/ι0,ι0是材料未磁化状态下的某一给定方向的原始长度，Δι是形变量。

磁致伸缩系数λ的大小可正可负，当材料沿着外加磁场伸长时，λ为正值，当材料沿着外加磁场收缩时，λ为负值。

（如图1.1）磁致伸缩系数λ随着磁场强度H而变化，形成了材料的磁致伸缩函数λ（H）。

该函数具有滞后性或者非滞后性，这取决于材料的磁化过程。

在绝大多数情况下，λ（H）的斜系数要比饱和或工程磁致伸缩常数λs具有更加重要的意义，λs是在饱和磁场强度Hs下最大的应变系数。

其中,λ（H）的斜系数和λe=λs/HS（ppmOe-1）是表征材料产生磁致弹性波的重要参数。

对于“零”磁致伸缩材料λs的取值可小到λs=10-7，对于巨磁致伸缩材料λs的取值可大到λs=10-3[1-3]。

体积磁致伸缩系数定义为W=ΔV/V,V为铁磁体原来的体积，ΔV为磁化后的体积变化量。

除因瓦合金具有较大的体积磁致伸缩系数外，其他的铁磁体的体积磁致伸缩系数都十分小，其数量级约为10-10-10-8。

在一般的铁磁体中，仅在自发或顺磁化过程（即Ms变化时）才有体积磁致伸缩发生。

当磁场强度小于饱和磁场强度Hs，只有线磁致伸缩，而体积磁致伸缩十分微小。

图1.1磁致伸缩系数示意图

1.1.1磁致伸缩效应产生的原因

在外磁场作用下一类材料会伸长，另一类材料会缩短，对于这两类材料来说，磁致伸缩效应产生的原因是相似的。

小磁畴的旋转被认为是磁致伸缩效应改变长度的原因。

磁畴旋转以及重新定位导致了材料结构的内部应变。

结构内部的应变导致了材料沿磁场方向的伸展（由于正向磁致伸缩效应）。

在此伸展过程中，总体积基本保持不变，材料横截面积减小。

总体积的改变很小，在正常运行条件下可以被忽略。

增强磁场可以使越来越多的磁畴在磁场方向更为强烈和准确的重新定位。

所有磁畴都沿磁场方向排列整齐即达到饱和状态，因而产生磁致伸缩效应。

从磁体的磁畴结构变化来看，材料的磁致伸缩效应是其内部的各个磁畴形变的外观表现[3-6]。

1.1.2磁致伸缩效应的分类

磁致弹性学是一门处理磁性材料磁学性能和弹性性能的学科。

磁致弹性效应分为正磁致弹性效应和逆磁致弹性效应。

正磁致弹性效应指的是某种磁性材料的尺寸和形状能够随着磁化强度的大小和方向而产生变化，即所谓的磁致伸缩。

反之，某种材料的磁性能随着所施加的机械应力而变化，称之为逆磁致弹性效应。

磁致伸缩效应其与多种物理现象相关联。

通常来说，磁致伸缩效应是机械能与电磁能之间的一种可逆能量转化。

磁致伸缩材料因为其能够将能量从一种形式转化为另一种形式，从而在作动器和传感器中获得了应用。

在实际应用中主要有以下几种磁致弹性效应[5-6]。

焦耳效应，这是指磁致伸缩材料沿着外加磁场方向延伸或压缩的一种现象。

（如图1.2）。

这种效应被广泛应用于磁致伸缩作动器中。

磁致伸缩是一种可逆的材料特性。

在磁场较弱的区域，试件形状即恢复至其原始尺寸。

Terfenol-D材料的比例在1500ppm范围之上，在共振频率下，可以达到4000ppm之上。

长度的增加（纵向应变）或直径的缩小（周向应变）大致与应用的磁场成比例，这种作动器机理可以被用于多种用途的。

图1.2焦耳磁致伸缩效应

（a）在磁场作用下材料形状的变化（b）磁致伸缩系数与磁场的关系

维拉利效应，这种效应基于这样的现象。

当外力施加于试件，穿过试件磁通密度由于磁场的产生而发生改变。

磁通密度的改变量可以被拾波线圈所检测，同时还与所加外力的大小相关。

维拉利效应是可逆的，并被应用于传感器。

ΔE效应，这一种磁致伸缩效应是基于这样的一种现象。

由于磁场的存在，试件弹性模量发生了改变。

Terfenol-D材料的比例大于5，因此被用于振动控制以及宽带声纳系统。

由于弹性模量改变，磁致伸缩材料内部的声速发生了改变，而这种改变可以被检测到。

魏德曼效应，也是一种相关的效应。

这种现象的背景与焦耳效应相似。

只是，在磁场作用下，铁磁试件扭转位移所带来的切应变，代替了拉压应力-正应变的形式。

马陶西效应，这种效应魏德曼效应的逆效应。

在线圈中通入交流电，产生纵向磁场，这也反过来在试件中产生磁通密度。

已有的交变磁通可以被另一个线圈所探测，拾波线圈可以测量磁通密度的变化率。

扭转铁磁试件导致了试件的磁性变化，从而导致了磁通密度变化率的改变。

通过拾波线圈测试磁性改变，可以估测切应力的改变，进一步可以计算外加扭矩的大小。

马陶西效应在铁磁性试件引入永磁偏置后得以完善，这一效应被用于传感器。

巴瑞特效应，在特定的极端运行条件下，材料体积会随磁场而改变。

例如，镍在80Ka/m的体积改变率只有10-7。

由于磁场而变化的体积太过微小，以至于在通常工作状态下，可以被忽略。

长冈-本田效应，巴瑞特效应的逆效应，由于静压力而导致的试件体积变化，改变了磁场的状况。

1.1.3铁磁材料的焦耳磁致伸缩效应

在没有外加磁场的时候，铁磁材料的内部会形成自发的磁畴。

外加磁场H引起了材料的磁感应强度B和材料的磁化强度M，它们之间有如下的关系:

B=μμ0H（1-1）

B=μ0（H+M）（1-2）

M=（μ-1）H（1-3）

式中μ为材料磁导率，μ0为材料的真空磁导率。

在外加磁场的作用下，铁磁材料的磁化会形成一个滞后环，（如图1.3）。

当材料内部所有的磁畴都沿着外磁场方向对齐时，材料达到了技术饱和磁化Ms。

当外磁场强度减少到0时，某些磁畴仍然沿着磁化方向对齐，材料中存在剩余磁化Mr。

通过施加反向的磁场Hc，剩余磁化能被消除，该磁场为矫顽磁场。

（如图1.3）中虚线部分是指没有滞后情况下的M和H的关系，此时Mr和Hc都为0。

具有较小的Mr和Hc的材料称为软磁材料。

软磁材料的M-H环很小，dM/dH的斜系数很陡，这有利于减小能量损耗和增大输出。

要发展高效的声波传感器，具有软磁性能的磁致伸缩材料倍受青睐。

（如图1.4）为磁致伸缩λ与磁场强度H的关系。

由于磁化具有滞后环的特征，λ-H环具有蝴蝶般的形状，（如图1.3）中的实线部分，而且材料越具有软磁特性，该λ-H环就越狭窄。

图中虚线部分则对应于没有滞后情况的磁化。

（如图1.5）为磁致伸缩材料在不同直流偏压下的反应。

在坐标原点处，即区域1处，磁致伸缩系数是外磁场二次方。

当直流偏压为零，只有交流外加磁场的作用于材料，即HDC=0,HAC=H0sinωt，区域1对应的应变为：

λ（H）∝H02sin2ωt=H02（1-sin2ωt）/2=H02（1-2ωt）/2（1-4）

在此区域内，所观察到的应变是非常小的，材料以所加磁场的两倍的频系数振动。

当交流磁场HAc和直流极化磁场（HDC=H1≠0）同时作用于材料上，而且直流磁场HDc远大于交流磁场HAc，（如图1.5）区域2，交流形变与交流磁场呈类线性的惯性，总形变为：

λ（H）=λDC+λAC∝λDC+HAC（ω）（1-5）

总形变几乎与外加的交流磁场大小成正比，在此区域内，可以得到加强的形变，也即能得到加强的输出信号，因此，一般来说，为了得到放大的类线性输出而非双倍频系数输出，磁致伸缩装置都会叠加一个小的交流磁场在直流磁场上。

在不同的直流偏压下，（如图1.5）H1和H2,磁致伸缩装置可以得到类似的线性输出，但是输出的振幅会有所不同，从而，通过优化直流偏压磁场，磁致伸缩装置可以得到高响应的输出[5-8]。

图1.3铁磁材料的磁化滞后环

图1.4焦耳磁致伸缩效应的滞后环

图1.5磁致伸缩材料在不同直流偏压下的反应

1.2磁致伸缩材料

磁致伸缩材料广泛地应用于磁致伸缩装置，诸如磁致伸缩致动器，传感器等。

磁致伸缩材料大致上主要有三大类:

（1）磁致伸缩的金属与合金，如镍基合金（Ni,Ni-Co,Ni-Co-Cr）和铁基合金（如Fe-Ni,Fe-Al,Fe-Co-V等）。

（2）铁氧体（如Ni-Co,Ni-Co-Cu铁氧体材料等）磁致伸缩材料。

（3）以Tb-Dy-Fe材料为代表的稀土金属间化合物磁致伸缩材料，其中Tb0.3Dy0.7Fe1.95材料的λ达到1500~2000×10-6，比磁致伸缩的金属与合金和铁氧化磁致伸缩材料的λ大1-2个数量级，因此被称为稀土超磁致伸缩材料[4-8]。

1.3磁致伸缩材料的应用

磁致伸缩材料广泛应用于传感器，致动器和换能器中。

在传感方面的应用主要在于扭矩传感器、位置传感器和力传感器等。

传感器可测量很多的环境参数，比如温度,湿度、气压、薄膜的弹性、流体的粘度和密度、以及化学参数如NH3，CO2还有pH值。

磁致伸缩材料在致动方面的应用主要在于声纳换能器、线性马达、旋转马达以及混合磁致伸缩压电性能的装置等。

磁致伸缩材料，由于其优异的磁致伸缩性能，在声纳水声换能器技术、电声换能器技术、海洋探测开发技术、微位移驱动、减振与防振、减噪与防噪系统、智能机翼、机器人、自动化技术、燃油喷射技术、阀门、泵、波动采油等高技术领域有广泛的应用前景，在国民经济和工业生产中起着越来越重要的作用。

1.4Fe-B非晶态磁致伸缩材料及研究进展

对于磁致伸缩材料来说，可以是晶体材料也可以是非晶态材料。

一些晶体材料，比如Terfenol-D或Gafenol，具有很大的磁致伸缩系数，然而由于它们具有很大的各向异性，使得设计和制备材料尤其是小尺寸的装置，比如MEMS具有很大的难度。

另外，具有大磁致伸缩系数的晶体材料只能在低频（为kHz数量级）的条件下应用。

因此发展各向同性的非晶态的磁致伸缩材料具有非常重要的意义，而且能用于较高频率的环境。

比如己经被广泛研究的磁致伸缩材料金属玻璃，能用于MHz的频率范围。

其中一些非晶态材料具有非常好的磁致伸缩效应，从材料制备的角度来看，发展非晶态磁致伸缩薄膜材料有重要的意义。

在非晶态磁致伸缩材料中，Fe-B合金因其简单的成分和良好的磁致伸缩效应引起了广泛的研究。

尤其体现了在声波传感器中的优越性。

由于线性磁致伸缩应变主要是由于在技术磁化过程中磁矩的转动和非180度畴壁转动造成的，合金中晶粒的取向如果杂乱无章，将会导致样品的性能很低。

另外，该类材料的制备工艺，关键在于制造出具有所需特定轴向择优取向，晶界尽量少的材料来。

定向凝固自本世纪初问世以来，为制备具有特定轴向取向的优质柱材提供了有效的手段，目前制备磁致伸缩材料的方法主要有以下几种：

（1）提拉法，提拉法的创始人是Czochraski，所以提拉法又称Czchraski法。

其基本原理是炉料放置于一个坩锅中，并被加热到熔点以上，坩锅上方有一根同时能旋转和升降的提拉杆，杆的下端有一个夹头，上面装有籽晶，调整杆的高度，使籽晶和熔体接触，然后按所需提拉速度向上提杆，以籽晶为晶核，慢慢生长。

这是从熔体中生长晶体最常用的一种方法。

（2）悬浮区熔法，其是利用高频感应加热，表面张力和磁悬浮力相结合，使熔体不下塌，固定感应圈向一个方向移动，实现定向凝固。

悬浮区熔法既避免了增锅对材料的污染，又由于不需要一次性全部加热，元素烧损少，沿轴向成分和性能都很均匀，是制备材料的重要方法。

但是该材料受到射频加热和材料表面张力的限制，主要用于制备小尺寸样品[7-11]。

（3）熔体抽拉法，（详见第二章）。

1.5选题的意义及研究内容

Fe-B合金因其简单的成分和良好的磁致伸缩效应引起了广泛的研究，尤其体现了在声波传感器中的优越性。

目前，国内外主要对Fe-B磁致伸缩薄膜进行研究，而对Fe-B磁致伸缩纤维的制备、结构和性能的研究甚少。

本研究以纯铁和纯硼为原料，采用熔体抽拉法制备不同直径Fe-B软磁纤维，然后利用光学显微镜、XRD、VSM、DSC等分析方法对不同直径的试样进行结构和性能分析。

具体研究内容如下：

（1）不同直径Fe-B纤维的表面形貌；

（2）不同直径Fe-B纤维的组织结构；

（3）不同直径Fe-B纤维的热性能；

（4）不同直径Fe-B纤维的磁性能；

第二章熔体抽拉法制备非晶合金纤维材料

目前常见的非晶合金纤维的制备方法有提拉法、悬浮区熔法和熔体抽拉法。

前面两种方法已经在文章前面有所提到，这里重点介绍熔体抽拉法的一些相关知识，在这项研究中也采用熔体抽拉法制备Fe-B纤维。

2.1熔体抽拉法的基本原理

熔体抽拉法的基本原理是：

熔融合金表面接触一快速运转的尖锐的高导热轮缘，合金纤维即被“甩”出来，通过适当的剥离装置，使已快速固化的非晶合金纤维脱离轮缘，如设计合适的缠绕装置，则可以实现连续化生产。

用这种方法制备的纤维由于其绝大部分表面是由表面张力而自由形成的（如图2.1），故具有较好的表面光洁度。

纤维的冷却是通过与高导热轮缘直接接触实现的，具有较快的冷却速率。

通过适当调节工艺参数，纤维直径可以有效控制（10～100um）。

另外还有允许被拉材料有较高的熔点（如：

Ni，Fe基坡莫合金）等优点。

它的难点是实验操作相对复杂，且要求实验装置精度较高[2]。

图2.1熔体抽拉法原理示意图

2.2实验装置及方法描述

2.2.1实验装置

本次试验的一个重要特点就是利用现有的单辊急冷制备合金条带的装置，通过改进，使之成为既能制备非晶条带，又能用熔体抽拉法制备合金纤维的实验装置（如图2.2）。

图中：

1，制备薄带气压入口；2，高频加热线圈；3，箱体；4，刮板；5，铜轮（直径为220mm）；6，电机；7，支架；8，减速升降装置；9，薄带出口；10，纤维出口；11，抽、充气通道。

图2.2熔体抽拉法制备非晶合金纤维的实验装置示意图

2.2.2实验方法

实验的具体操作步骤为：

（1）将箱体密封，接着利用外接的真空机组对箱体抽真空，当真空度达到10-5τ后，停止抽真空并封闭与真空机组的连接，随后打开外接的高压Ar气瓶并向箱体内充Ar气至气压为0.6atm，再对箱体抽真空，再充Ar气至气压为0.6atm，如此反复三次，直到第四次箱体内充有0.6atm的Ar气，此时箱内残余空气已极少。

（2）在氩气保护的箱体中，利用与高频感应炉连接的高频线圈将碗形石英容器中的合金熔化。

注意合金熔化时离铜轮不要太近，并使铜轮缓慢转动，以免铜轮出现局部温度过高。

熔化后的合金由于表面张力而呈馒头形凸起。

（3）调节好减速升降装置上升速率，在适当的温度下（由高频感应炉控制），使石英容器上升至熔融合金顶部开始接触快速旋转的铜轮。

由于冷却铜轮的侧周为截面呈三角形的尖锐轮缘，熔融合金由于附着力即被旋转的铜轮抽出，抽出的熔融合金因表面张力而形成圆截面，经铜轮快速冷却后呈纤维状，并在刮削器和离心力的共同作用下被甩出（如图2.1）[2,13]。

2.2.3装置的基本要求

（1）铜轮直径为220mm且铜轮必须经过精密加工和安装，其厚薄均匀，轴心对称，棱边抛光。

以免在高速旋转时，出现左右摇摆和偏心。

（2）耐高温容器材料（此处为石英）的软化温度应远高于合金熔点。

必要时可选用刚玉、氮化硼等耐温更高的材料。

（3）减速升降装置升降速度与铜轮转速都应该能够连续调节。

2.3Fe-B材料的制备

本次实验的样品制备方法是将纯度在99.9%以上的Fe和B单质按摩尔比4:

1配料后，进行熔炼。

在称量每种原材料的用量时，考虑到原材料的纯度，用计算所需质量除以该材料的纯度即为实际所用质量。

材料熔炼采用水冷铜舟法熔炼，其实验装置（如图2.3），石英管外绕有高频线圈。

熔炼的具体操作为：

（1）将称量好的原材料置于铜舟中，将装置密封，用真空机组对石英管抽真空，当真空度达到10-5τ后，停止抽真空并封闭石英管与真空机组的连接，随后打开外接的高压Ar气瓶并向管内充Ar气至气压为0.6atm，同样反复清洗三次，直到第四次石英管内充有0.6atm的Ar气，此时管内Ar气的纯度已很高。

（2）在Ar气保护的石英管中，利用高频感应炉将铜舟中的各种原材料熔化在一起。

由于两种原材料熔点相差较大，一般要反复熔炼多次，本次实验中熔炼两次，且每次熔炼前用永磁铁在石英管外将磁性合金熔料