等效转动惯量.docx

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等效转动惯量

由上看出，转化法的关键是确定等效转动惯量Jv和等效力矩Mv，也即是机械中各构件质量的转化和外力的转化。

比拟式（10.2.1-2）和式（10.2.1-5）可知，为保证是“等效〞的转化，必须遵守以下两个原那么：

动能相等原那么转化件的等效转动惯量所具有的动能应与原机械的总动能相等。

功率相等原那么转化件的等效力矩所作的元功〔或瞬时功率〕应与原机械上作用的全部外力所作的元功〔或瞬时功率〕相等。

由此可写出等效转动惯量Jv和等效力矩Mv的普遍公式。

按动能相等的原那么，列出转化件与一般机械的动能等式

由此得

（10.2.2-1）

（10.2.2-2）

式中 ───—转化件的角速度；

         n───机械中的活动构件数；

        i───构件号；

        mi───第i构件的质量；

        vsi───第i构件质心的速度。

───第i构件的移动动能；

Jsi───第i构件绕质心的转动惯量； 

i───第i构件的角速度；

───第i构件的转动动能；

由式（10.2.2-2）看出，Jv总是为正。

按功率相等的原那么，列出转化件与一般机械上作用外力的功率等式

（10.2.2-3）

由此得 

（10.2.2-4）

式中Pi───作用在第i构件上的力；

vi───第i构件上力Pi作用点的速度；

ai───力Pi方向与速度vi方向的夹角；

Mi───作用在第i构件上的力矩；

wi───第i构件的角速度。

思考题

在式（10.2.2-4）中如何反响出作用在第i构件上力Pi或力矩Mi为驱动力还是工作阻力？

夹角ai<90°，（Pivicosai）为正，说明Pi为驱动力。

反之，ai>90°，（Pivicosai）为负，那么Pi为工作阻力。

假设Mi方向与wi同向，那么Mi为驱动力矩，Mi、wi乘积前取“+〞号；反之，取“-〞号。

同理，假设按式（10.2.2-4）计算得Mv为正，那么表示Mv与w方向一致，反之，说明方向相反。

有时也按功率相等的原那么，分别将驱动力和工作阻力转化成等效驱动力矩MD和等效阻力矩MR。

这样可得

Mv=MD-MR（10.2.2-5）

问题讨论1　机械在稳定运转过程中，等效转动惯量是常值还是变值？

在何种情况下是常值？

何种情况下为变值？

　　由式（10.2.2-2）判断，当机械的组成确定后，构件的质量mi和转动惯量Jsi均为定值，因此Jv值取决于各个速比值。

故Jv可能为常值，也可能为变值。

假设机械完全由齿轮机构所组成，那么速比为常值，故Jv为常值；假设机械中包含有连杆机构、凸轮机构等，那么各个速比为变值，且为转化件的位置函数，故Jv为变值，并作周期性变化。

问题讨论2　机械在稳定运转过程中，等效力矩Mv是常值还是变值？

其变化规律取决于哪些因素？

　　由式（10.2.2-4）判断，Mv既取决于速比，又取决于作用于机械外力的性质，因此Mv一般为多变量的函数。

只有在一些特殊情况下，如外力均为常值，Mv可能为常值，也可能为转化件的位置函数。

问题讨论3　如何选择转化件？

〔或说成为“选哪个构件为转化件？

〞〕

　　从转化法的根本原理看，机械中的任一活动构件均可选作转化件。

但一般情况之下是选机械或机构中的原动件为转化件。

因一般机构中的原动件由电机带动作定轴回转运动，所以转化件为回转构件〔例如图10.2.1-2所示〕，这样转化件的角速度即为待求的原动件的角速度。

问题讨论4　能否选择移动构件作为转化件？

其等效质量和等效力又如何确定？

图10.2.2-1

可以选移动构件作为转化件〔或说“转化件为移动构件〞〕。

如对作为燃机主体机构的曲柄滑块机构进展动力学研究时，就可选滑块为转化件，其物理模型如图10.2.2-1所示。

mv───转化件的等效质量；

Pv───作用在转化件上的等效力；

v───转化件的移动速度。

转化件的运动方程为

同样可根据动能相等和功率相等的原那么列出等效质量mv和等效力Pv的一般表达式

机械惯量

　　机械惯量：

　　机械在转动时产生的惯量——转动惯量〔MomentofInertia〕。

　　转动惯量是表征刚体转动惯性大小的物理量,它与刚体的质量、质量相对于转轴的分布有关。

　　转动惯量定义为：

J=∑Mi*Ri^2

　　〔1〕式中Mi表示刚体的某个质点的质量，Ri表示该质点到转轴的垂直距离。

刚体的转动惯量是由质量、质量分布、转轴位置三个因素决定的。

（2）同一刚体对不同转轴的转动不同,但凡提到转动惯量,必须指明它是对哪个轴的才有意义。

　　转动惯量不是用在杠杆上，因为杠杆被认为是理想的，无质量，不弯折的刚性物体。

转动惯量用来研究旋转的，有质量的刚体。

[1]

　　转动惯量：

[2]刚体绕轴转动惯性的度量。

又称惯性距、惯性矩〔俗称惯性力距、惯性力矩〕

　　其数值为J=∑mi*ri^2，式中mi表示刚体的某个质点的质量，ri表示该质点到转轴的垂直距离。

　　求和号〔或积分号〕普及整个刚体。

转动惯量只决定于刚体的形状、质量分布和转轴的位置，而同刚体绕轴的转动状态〔如角速度的大小〕无关。

规那么形状的均质刚体，其转动惯量可直接计得。

不规那么刚体或非均质刚体的转动惯量，一般用实验法测定。

转动惯量应用于刚体各种运动的动力学计算中。

　　描述刚体绕互相平行诸转轴的转动惯量之间的关系，有如下的平行轴定理[1]：

刚体对一轴的转动惯量，等于该刚体对同此轴平行并通过质心之轴的转动惯量加上该刚体的质量同两轴间距离平方的乘积。

由于和式的第二项恒大于零，因此刚体绕过质量中心之轴的转动惯量是绕该束平行轴诸转动惯量中的最小者。

　　还有垂直轴定理：

垂直轴定理

　　一个平面刚体薄板对于垂直它的平面轴的转动惯量，等于绕平面与垂直轴相交的任意两正交轴的转动惯量之和。

　　表达式:

Iz=Ix+Iy

　　刚体对一轴的转动惯量，可折算成质量等于刚体质量的单个质点对该轴所形成的转动惯量。

由此折算所得的质点到转轴的距离，称为刚体绕该轴的回转半径κ，其公式为_____，式中M为刚体质量；I为转动惯量。

　　转动惯量的量纲为L^2M，在SI单位制中，它的单位是kg·m^2。

　　刚体绕某一点转动的惯性由更普遍的惯量量描述。

惯量量是二阶对称量，它完整地刻画出刚体绕通过该点任一轴的转动惯量的大小。

　　补充对转动惯量的详细解释及其物理意义：

　　先说转动惯量的由来，先从动能说起大家都知道动能E=（1/2）mv^2，而且动能的实际物理意义是：

物体相对某个系统〔选定一个参考系〕运动的实际能量，〔P势能实际意义那么是物体相对某个系统运动的可能转化为运动的实际能量的大小〕。

　　E=（1/2）mv^2〔v^2为v的2次方〕

　　把v=wr代入上式（w是角速度,r是半径，在这里对任何物体来说是把物体微分化分为无数个质点，质点与运动整体的重心的距离为r,而再把不同质点积分化得到实际等效的r）

　　得到E=（1/2）m（wr）^2

　　由于某一个对象物体在运动当中的本身属性m和r都是不变的，所以把关于m、r的变量用一个变量K代替,

　　K=mr^2

　　得到E=（1/2）Kw^2

　　K就是转动惯量，分析实际情况中的作用相当于牛顿运动平动分析中的质量的作用，都是一般不轻易变的量。

　　这样分析一个转动问题就可以用能量的角度分析了，而不必拘泥于只从纯运动角度分析转动问题。

　　为什么变换一下公式就可以从能量角度分析转动问题呢？

　　1、E=（1/2）Kw^2本身代表研究对象的运动能量

　　2、之所以用E=（1/2）mv^2不好分析转动物体的问题，是因为其中不包含转动物体的任何转动信息。

　　3、E=（1/2）mv^2除了不包含转动信息，而且还不包含表达局部运动的信息，因为里面的速度v只代表那个物体的质

　　心运动情况。

　　4、E=（1/2）Kw^2之所以利于分析，是因为包含了一个物体的所有转动信息，因为转动惯量K=mr^2本身就是一种积

　　分得到的数，更细一些讲就是综合了转动物体的转动不变的信息的等效结果K=∑mr^2〔这里的K和上楼的J一样〕

　　所以，就是因为发现了转动惯量，从能量的角度分析转动问题，就有了价值。

　　假设刚体的质量是连续分布的，那么转动惯量的计算公式可写成K=∑mr^2=∫r^2dm=∫r^2σdV

　　其中dV表示dm的体积元，σ表示该处的密度，r表示该体积元到转轴的距离。

　　补充转动惯量的计算公式

　　转动惯量和质量一样，是回转物体保持其匀速圆周运动或静止的特性，用字母J表示。

　　对于杆：

　　当回转轴过杆的中点并垂直于轴时；J=mL^2/12

　　其中m是杆的质量，L是杆的长度。

　　当回转轴过杆的端点并垂直于轴时：

J=mL^2/3

　　其中m是杆的质量，L是杆的长度。

　　对与圆柱体：

　　当回转轴是圆柱体轴线时；J=mr^2/2

　　其中m是圆柱体的质量，r是圆柱体的半径。

　　转动惯量定理：

M=Jβ

　　其中M是扭转力矩

　　J是转动惯量

　　β是角加速度

　　例题：

　　现在：

一个直径是80的轴，长度为500，材料是钢材。

计算一下，当在0.1秒使它到达500转/分的速度时所需要的力矩？

　　分析：

知道轴的直径和长度，以及材料，我们可以查到钢材的密度，进而计算出这个轴的质量m，由公式ρ=m/v可以推出m=ρv=ρπr^2L.

　　根据在0.1秒到达500转/分的角速度，我们可以算出轴的角加速度β=△ω/△t=500转/分/0.1s

　　电机轴我们可以认为是圆柱体过轴线，所以J=mr^2/2。

　　所以M=Jβ

　　=mr^2/2△ω/△t

　　=ρπr^2hr^2/2△ω/△t

　　=7.8*10^3*3.14*0.04^2*0.5*0.04^2/2*500/60/0.1

　　=1.21888kg/m^2

　　单位J=kgm^2/s^2=N*m

　　例题角加速度β计算有误，应该为β=△ω/△t=500转*2π/分/0.1s

汽车制动试验中关于电模拟惯量的研究

来源:

.paper56.

　　摘要：

汽车制动性能的实验一般是在实验室完成的，是用等效惯量模拟实际运行中的制动情况。

很显然，这种实验在汽车的研发阶段具有极其重要的作用，同时也是对乘车人员生命平安的重要保障。

本文对汽车制动试验中的电模拟惯量进展了研究。

首先，本文给出了等效转动惯量和驱动电流的计算方式，这两个参数在汽车制动性能试验中具有重要意义；接着，对常见的两种电惯量模拟方式,即转矩控制方式、转速控制方式进展了分析比拟；最后，我们考虑了各种损耗，结合计算机控制方法对电惯量模拟方式提出了改良方案。

　　关键词：

电惯量；制动试验；补偿时间；回归分析

　　引言

　　制动性能是衡量汽车性能的重要指标，汽车的制动性研究对于减少交通事故的发生具有重要意义。

在国外一些着名的汽车厂商中，汽车的制动性能试验往往是设计初期的重中之重。

当然，这局部试验是在实验室中完成的。

其过程为：

用主轴带动飞轮高速旋转，速度设定为汽车正常行驶速度，断电后，依靠电动机及驱动电流实现制动，从而完成一次模拟制动

　　1两种参数的计算

　　1.1等效转动惯量的计算将载荷转换为质量有：

m=N/g转动惯量的原始计算公式为：

J=∫r2dm但是我们考虑到，轮胎的构造分为钢架和轮胎表皮组成，我们习惯上把圆形物体求惯量转化为圆环模型或者是圆盘模型圆环模型的计算式为：

J-mr2圆盘模型的计算式为：

J-1/2mr2我们发现，以上两式相差1/2，这给我们的计算带来了问题，为了确保计算的准确度，我们考虑从能量守恒的角度进展计算，因为这样的计算方法不会有任何的歧义。

　　1.2驱动电流的计算分析：

驱动电流的作用是为了补偿在制动时机械惯量缺乏的局部，电流的计算可以转化为对于补偿扭矩的计算。

　　2两种常见电惯量模拟方案电惯量模拟可以有多种方式，其中主要包括转矩控制方法、转速控制方法。

单纯的用某种方法进展控制往往存在本身的缺陷，下面，我们分别针对两种方法进展了分析具体的分析过程如下——

　　2.1转矩控制方式说明：

建立电惯量转矩控制方式的数学模型，需要给出如下假设：

　　I：

控制电机的电流连续

　　II：

加载时力矩建立时间很短。

　　2.2转速控制方式根据电惯量模拟的根本原理，只要使电惯量系统受载后的动力特性与机械惯量系统动力特性一致，即转速变化一致，即可以实现电惯量的模拟。

　　分析如下：

（1）被控量为转速，速度调节器起主导作用，通过最终速度给定和编码器反响选择与速度反响共同给定，同时采用PI调节，可以实现转速无静差，并且对负载变化起抗扰动作用。

　　电源调节器可以对速度进展监控，同时具有过载控制功能，提高系统的可靠性和稳定性。

（2）使用转速控制方式对电惯量进展模拟时，只需要在原来控制系统的根底上进展参数调节即可实现惯量混合模拟，控制简单。

　　（3）在许多制动器试验台的测控系统中，对转速的控制采用双闭环调速系统，但是带来了一个很大的缺点就是——转速的滞后性。

而直流驱动器在转速控制上增加了速度监测和速度反响，这样转速响应更快，前馈环节带来的误差可以由PI控制器消除。

同时对于拖磨试验，前馈环节还可以减少制动施加时产生的转速降落。

　　3计算机控制方法的改良与完善研究转矩控制法、转速控制法进展电惯量的模拟实验是基于理想状态下的模拟实验，这在现实中是不存在的。

在实际运行中，各种损耗，例如胎面局部的平缓度、耐磨性能，以及胎圈钢丝的坚硬程度都会影响到系统分析结果。

所以，我们寻求另一种分析方法—构建误差分析模型[2]。

　　本篇论文只大概地介绍这种方法，具体实施方案见参考文献2。

　　3.1模型建立假设车辆在制动过程中作匀减速运动，预测的补偿时间小于实际制动时间，然后从能量角度对制动器惯性台架进展分析。

　　对于纯机械惯量台架，制动器消耗的能量由电动机在制动之前提供，在制动过程中没有外部能量介入。

而电模拟惯量台架不存在专门的储能机构，制动时电动机持续做功，以提供制动所需能量。

考虑到设备整体的经济性，电机容量一般不能过大，惯量模拟围受到限制。

　　一种行之有效的方法是在电惯量台架中引入储能机构，即在主轴上安装一定数量的惯性飞轮，构成机械惯量和电惯量混合模拟台架。

这种台架所需制动能量由两局部组成，一局部是飞轮储存的动能，由电动机在制动前提供；另一局部是电动机在制动过程中根据不同控制策略〔如转速控制方式、转矩控制方式和能量补偿法〕补偿的能量。

飞轮提供的能量所占比例越大，电动机补偿能量越少，电机容量要求越低。

合理配置飞轮的惯量可以有效扩大台架惯量模拟围及减小电机容量。

　　3.2系统损耗模型的构建制动器惯性台架中的惯量误差通常包括飞轮的加工误差和风阻及轴承损耗等阻力引起的误差。

飞轮的加工误差是固定的，可以在制造过程中加以修正，在此不予考虑。

阻力引起的误差相当复杂，难以逐一准确地定量分析。

本文采用一种间接的损耗模型回归方法，对总的损耗能量进展分析。

　　将飞轮升速到最高转速，切断驱动电机电源，同时使制动管路压力为0，飞轮会在风阻和轴承摩擦等阻力作用下自由停车，停车过程中每隔15s记录一次转速数据，可以通过回归的方法得出纯阻力情况下的转速方程，进而计算出损耗方程。

由于阻力的变化规律未知，不能按线性规律处理，因而试验要遍历各飞轮组合。

此题中，电惯量台架安装2个惯性飞轮，上述试验步骤要重复4次。

　　采用最小二乘法对曲线进展回归，回归过程用SPSS软件完成，选取二次模型为自由停车转速模型，那么n=At2?

Bt+C3.3模拟试验为进一步确定能量补偿法中补偿时间、补偿起点和补偿终点等关键参数的控制规律,我们推荐汽车制动研究人员在制动器惯性台架进展定量的试验研究。

　　试验前，先用制动器将主轴卡紧，对电机的加载力矩进展标定。

在利用电惯量和等量的机械惯量进展试验时，阻力作用的大小是近似一样的，为简化试验过程，不考虑阻力的影响〔试验数据中实测机械惯量随制动条件变化而产生的误差正是由于阻力影响产生〕，以机械惯量数据为标准数据，与电惯量数据进展比照分析。

　　补偿的总能量一定时，补偿时间越短，电机应提供的力矩越大，加之试验中的力矩加载系统为开环控制，很难保证在整个加载围不受系统参数变化〔如电机电枢电阻随温度变化较大，标定时难以保证预热到与工作状态一致〕的影响。

可见，补偿时间取值应在减速度较小且模拟惯量较小时减小，而在减速度较大且模拟惯量较大时增加。

通常，补偿能量、补偿时间和制动距离均可作为能量补偿的完毕条件，由于试验条件的限制〔制动距离的测量需要专门提供的脉冲计数器〕，仅对补偿能量和补偿时间进展试验分析。

　　补偿能量作为完毕条件时，电模拟惯量的数据与机械模拟惯量的数据更接近，模拟效果更好。

这是由于电机转矩加载系统采用开环控制，难以在整个围保持很好的线性度，当采用补偿时间作为完毕条件时，控制器只是控制电动机在设定时间输出恒定转矩，控制精度直承受电机转矩加载系统的影响。

而采用补偿能量作为完毕条件时，不管电机加载力矩是否有偏差，控制器都会控制电机按既定规律持续工作，直到补偿的能量到达要求的能量值，因而可以消除由力矩加载精度带来的影响。

但是，如果加载力矩偏小过多，能量补偿尚未完成时制动过程已经完毕，这将使电机出现短时堵转或制动完毕后的短时升速，应加以防止。

　　可见，在保证加载力矩标定正常时应优先选取补偿能量作为补偿完毕条件。

　　3.4方案局限性采用能量补偿法实现惯量的电模拟存在以下缺乏，必须预先考虑：

　　a．惯量模拟围受电机容量限制，电机容量过大势必增加系统本钱，可以采用增加假设干惯性飞轮提高惯量模拟围的措施。

　　b．补偿时间的计算需要依据预测的制动时间，由于制动衬片的摩擦因数是随温度和压力等条件变化的不确定量，因而制动时间很难准确预测。

当补偿时间与补偿起始时间之和大于实际制动时间时会出现补偿不完全的现象，因而应该使补偿时间在允许条件下尽量缩短。

　　3.5改良方案给出了能量补偿法的数学模型和损耗模型，能量补偿法是实现惯量电模拟的一种行之有效的方法，补偿完毕条件宜优先选用补偿能量，补偿时间选取围应控制在预测制动时间的50％～80％。

制动距离作为补偿完毕条件的情况有待于进一步研究。

　　4结论

　　本文提出用电惯量模拟的试验方法，来对路试车辆的制动性能进展模拟，模拟的准确程度直接影响到汽车的平安性能。

所以本模型对于汽车制造厂商具有很高的参考及研究价值价值。

当然，本模型还存在缺乏之处，需要在日后进一步研究之后进展改良，使其日臻完善。