激光课程设计.docx

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激光课程设计

长沙学院

激光原理与技术实训

课程设计说明书

题目激光原理与技术课程设计

系（部）电子与通信工程系

专业（班级）10光电信息工程

姓名

学号

指导教师

起止日期2012年12月30日—2013年1月6日

长沙学院课程设计鉴定表

系（部）:

电子与通信工程系专业:

光电信息工程指导教师:

刘安玲陈英刘莉黄利元2012-9-12

姓名

谢武

学号

2010041204

专业

光电信息工程

班级

二班

设计题目

激光原理与技术课程设计

指导教师

刘安玲、陈英、黄利元、刘莉

指导教师意见：

评定等级：

教师签名：

日期：

答辩小组意见：

评定等级：

　　　　　答辩小组长签名：

　　　　　日期：

教研室意见：

教研室主任签名：

日期：

说明

课程设计成绩分“优秀”、“良好”、“中”、“及格”、“不及格”五类；

10级激光原理与技术课程设计任务书

系（部）:

电子与通信工程系专业:

光电信息工程指导教师:

刘安玲陈英刘莉黄利元2012-9-12

课题名称

激光原理与技术课程设计

设计内容及要求

1、设计内容（选题范围）：

一、Nd：

YAG激光器：

（1）、Nd：

YAG激光器调腔实验；

（2）、Nd：

YAG激光器调Q实验；

（3）、Nd：

YAG激光器倍频实验；

二、晶体实验：

（1）、晶体的电光效应实验；

（2）、晶体的声光效应实验；

三、氦氖激光器：

（1）、氦氖激光器调腔及其性能研究实验。

2、设计要求：

掌握激光器的工作原理，对激光产生的整个流程非常熟悉，使实践动手能力得到一定的提高。

设计工作量

1、详见课程设计指导书；

2、课程设计提交的资料：

课程设计说明书打印稿及电子文档。

进度安排

起止日期（或时间）

设计内容（或预期目标）

备注

2012年12月29日—2013年1月4日

见课程设计指导书

教研室

意见

年月日

系（部）主管领导意见

年月日

摘要：

在本次课程设计中，我们做了以下几个实验：

晶体的电光效应实验、声光效应实验、YAG激光器调腔实验、YAG激光器调Q实验、YAG激光器倍频实验和氦氖激光器调腔及其性能研究实验。

在试验中，我们了解了LN晶体的一次电光效应特性和电厂对晶体的作用机理。

知道了布拉格衍射的实验条件和特点，并通过对声光器件衍射效率和带宽等的测量，加深了对其概念的理解。

熟悉了固体激光器的装配和调试方法和其主要性能。

了解了氦氖激光器的结构和工作原理及其调谐技巧。

从实验的结果来看，大体符合理论的结果，但由于试验中的误差，也有一些结果不太精确。

关键词：

电光效应声光效应YAG氦氖激光器

1.声光效应实验：

1.1实验目的：

一．观察声光相互作用现象。

二．知道布喇格衍射的实验条件和特点。

三．通过对声光器件衍射效率和带宽等的测量，加深对其概念的理解。

四．学会测量声光偏转和声光调制曲线。

1.2实验原理：

声波是一种弹性波（纵向应力波），在介质中传播时，它使介质产生相应的弹性形变，从而激起介质中各质点沿声波的传播方向振动，引起介质的密度呈疏密相间的交替变化，因此，介质的折射率也随着发生相应的周期性变化。

超声场作用的这部分如同一个光学的“位相光栅”，该光栅间距（光栅常数）等于声波波长λs。

与普通光栅相比，其不同在于不存在不透光部分，每一部分都有光透过，但其折射率不同。

当光波通过此介质时，就会产生光的衍射。

其衍射光的强度、频率、方向等都随着超声场的变化而变化。

这就是声光效应。

1.3实验内容与步骤：

1.3.1超声驻波场中光衍射的实验观察

一．按照图7塔好光路；

二．开启激光电源，点亮激光器；

三．令激光束垂直于声光介质的通光面入射，观察屏上的光点，可观察到三个光点，它们分别由透射光以及声光介质两个通光面反射并进一步经激光器输出镜反射的光线形成，如图8所示，当此三个光点在观察屏上处于与声传播方向相同的一条直线上即可，这时可认为入射光已垂直于声传播方向。

（但如果反射回来的光又进入激光器，会引起激光器工作不稳定。

）

四．开启声光调制器驱动源，观察衍射光斑，同时调节阻抗匹配磁芯，令衍射最强，观察衍射光斑形状。

五．改变声光调制器的方位角，观察不同入射角情况下的衍射光斑。

1.3.2观察超声驻波场的像，测量声波的传播速度。

一．在图9中移开透镜，重复实验内容

（一）的步骤，令观察屏上的衍射光点最多。

二．如图9安上透镜和光阑，改变透镜与调制器之间的位置，用光阑限定声光调制器前表面入射光斑的尺寸。

三．当入射光充满通光面时，数出衍射条纹的数目N，利用下式计算声光介质中的声速Ⅴ。

四．V=df/2N

五．式中d=2.5mm是光斑直径，f=10MHz为超声波的频率。

1.3.3超声驻波衍射光强的测量衍射效率

一．如图10搭好实验仪器，重复实验内容

（一）的步骤，令观察屏上的衍射光点最多。

二．移开观察屏，用激光功率计测出入射光强

三．利用光阑分别让0，

1，

2，

3…级衍射光打到激光功率计的光敏面上，测出各级衍射光的强度

，衍射效率为

四．改变驱动电压，测出对应的衍射效率，作出各级光的衍射效率与驱动电压的关系曲线。

1.3.4衍射光强分布的测量光栅常数

一．1、如图11搭好实验仪器，重复实验内容

（一）的步骤，令观察屏上的衍射光点最多。

二．2、将光强分布测量系统置于导轨另一端。

三．3、用适当的光阑测量各点上的光强，绘出光强分布曲线。

四．4、读出声光调制器距光阑的距离。

五．5、利用光栅公式求出光栅常数。

并与实验内容

（二）进行比较，求出声波传播速度。

激光波长635nm。

1.3.5衍射光强波形的测量

六．重复实验内容

（一）的步骤，令观察屏上的衍射光点最多。

七．如图12，用光电接收器分别接收不同级衍射光，改变驱动功率，用示波器观察调制光强波形。

八．分析驱动功率与衍射光强波形的关系。

1.4实验结果：

2．氦氖激光器调腔及其性能研究实验

2.1实验目的：

一．  了解He－Ne激光器的结构和工作原理；

二．掌握He－Ne激光器的调谐技巧；

三．研究He－Ne激光器的工作电流、腔长、腔型与其输出特性的关系。

2.2实验原理：

氦氖激光器因激光管中充有按一定比例混合的氦气和氖气而得名。

输出633nm的红色激光是由氖原子的两个激发态之间的受激辐射产生的。

氦原子作为一种辅助气体，在将氖原子激发到高能级并实现两个能级间的粒子数反转起着重要作用。

2.3实验内容与步骤：

2.3.1激光器的安装与谐振腔的调谐：

搭制实验光路，用一束半导体激光对系统进行准直，调整半内腔激光器的反射镜，使反射镜尽量垂直于毛细管，减少光在腔内的传输损耗，产生激光。

观察反射镜失调对激光的影响。

（A）激光器的安装

将导轨放置在一个稳定坚固的平台上。

将He-Ne激光器及四维调整架放置在导轨的一端，布氏窗朝向导轨的另一端，锁紧滑块上的两个螺钉，使激光器与导轨紧固连接。

将半导体激光器（LD）及二维调整架放置在导轨的另一端，激光束指向He-Ne激光器，锁紧滑块上的螺钉，将半导体激光器固定在导轨上，并将电源线插入功率指示计上LD插孔。

紧靠LD放置小孔光阑屏并锁紧滑块上的螺钉。

在小孔光阑屏与He-Ne激光器之间放置一个滑块用以放置He-Ne激光器的反射镜。

将He-Ne激光器的高压电源线与He-Ne激光器的电源可靠连接。

在确定He-Ne激光电源开关处于“关”状态后，将功率指示器和激光电源与220V电源相连。

（B）激光器的调试

激光器的调试主要是调整He-Ne激光器与反射镜的相对位置关系，只有当谐振腔的两个反射镜均以激光器毛细管相垂直时，激光才有可能产生，本实验的调试过程主要是用一束半导体激光作为基准，用自准直的方法使激光谐振腔达到谐振条件，产生He-Ne激光。

本实验装置采用半内腔结构，一个全反射镜与激光工作物质构成一体，并在出厂前已调至同毛细管垂直。

1）打开功率指示计的电源，LD发出激光。

调整LD的高度和方向，同时调整小孔屏的高度和位置，使通过小孔的激光可打在He-Ne激光器的布氏窗中心区域。

前后滑动小孔屏，并注意光斑在布氏窗上的位置，并反复调整LD和小孔光栏屏方向和位置，以使小孔屏在前后滑动的过程中，光斑始终位于布氏窗片的中心区域。

这时LD激光束基本上与导轨平行，我们将以这条激光束作为基准来调整谐振腔。

在实验过程中这个基准不应再变动。

通过激光器的玻璃外壳，我们会看到这束LD激光是否进入了毛细管（这时He-Ne激光器光源应处于“关”状态，以便于观察）。

调整布氏窗这端的二维调整架，使LD光束进入毛细管，这时我们应可在小孔光阑屏上看见从He-Ne激光管的另一端反射镜反射回来的光，一般为环形，尽量使之明亮。

反复调整He-Ne激光管前后端的两个二维调整架，小孔光栏屏上的反射光的强度和形状也随之变化，尽量使这个环形光斑变小、变强并成为一个亮点重合于小孔。

此时可认为毛细管基本与LD激光束（基准）相重合，全反射镜与LD激光束垂直。

在He-Ne激光器与小孔光阑屏之间的滑块上，装置He-Ne激光器的另一个反射镜和二维精密调整架，调整反射镜架的高度使LD光斑落在反射镜的中心位置上，锁紧反射镜架和滑块。

调整反射镜架上的两个调整螺钉，使该反射镜反射回小孔屏上的光斑落于小孔中心。

用脱脂棉和丙酮擦拭布氏窗（视清洁程度而定，不必每次都做）。

打开He-Ne激光电源，激光管亮。

调整电流到5.5mA左右。

（不可过大以免损坏激光管和电源）。

这时应有He-Ne激光输出。

如没有，请仔细调整反射镜上的两个调整钉，直到有He-Ne激光输出为止。

将功率计探头放入光路，探测He-Ne激光器的输出功率，反复仔细的微调反射镜上的两个调整螺钉，以使功率达到最大。

激光腔的调试即告完成。

2.3.2He-Ne激光器输出功率与电流的关系曲线的测定

1）如前所述，调好激光器使输出功率最大。

2）将He-Ne激光器泵浦电源的电流调至最低，将功率指示器探头置于He-Ne激光器输出端。

3）逐步等间隔改变工作电流，记录相应电流下He-Ne激光器的输出功率（注意在大电流时，工作时间不可过长。

）

4）作出输出功率与电流的关系曲线，总结其规律。

2.3.3腔长对He-Ne激光器输出特性影响的研究

1）松开反射镜架滑块上的螺钉，移动反射镜，在适当位置上重新锁紧，以改变谐振腔的腔长和腔型。

2）重复谐振腔调整中的必要步骤，并观察不同位置时光斑的形状、大小，光束的发散角、功率、纵模（使用F-P扫描干涉仪）和增益曲线，以了解腔长、腔型和横模、纵模、光斑直径、发散角、功率、阈值等之间的相互关系。

2.5实验结果：

氦氖激光器调腔及其性能研究

腔长一定L=33cm

工作电流I/（mA））45678

输出功率P/（uW）5176.5879390

工作电流一定I=8mA

腔长L/（cm）27、28.5、33、38

输出功率P/（uW）160、116、90、73

3.Nd：

YAG激光器调腔实验

3.1实验目的：

一．掌握固体激光器的装配和调试方法；

二．熟悉脉冲固体激光器的主要性能；

三．学会选取最佳输出耦合条件。

3.2实验原理：

1．Nd3+：

YAG（掺钕钇铝石榴石）晶体的光谱及物化特性：

Nd3+：

YAG晶体是以钇铝石榴石晶体（简称YAG，分子式为Y3Al3O12）为基质，掺杂适量的三价稀土元素钕离子（Nd3+）构成的，其中Nd3+置换YAG中的部分钇离子（Y3+），晶体呈淡紫色。

Nd3+是激活离子，从提高工作物质的增益来看，其浓度应越大越好，但由于Nd3+的半径（1.323

）大于Y3+的半径（1.281

），将Nd3+掺入YAG中有结构上的困难，其浓度过大会造成材料的缺陷，因此Nd3+的掺杂浓度通常严格控制在0.5%~1.5%。

一般Nd3+的含量为1%左右（即100个Y3+中约有一个被Nd3+所取代），即Nd3+的密度约为1.38×1020cm-3。

Nd3+：

YAG属于立方晶体系，是各向同性晶体，在实际生产过程中是将Al2O3、Y2O3和Nd2O3按一定比例放入单晶炉中溶化，沿着籽晶[111]或[001]方向拉制而成的。

Nd3+：

YAG的物理和化学性质主要取决于YAG的性质，具有良好的导热性能和很大的硬度。

Nd3+：

YAG的激活离子Nd3+的能级图如图1所示。

在常态下4I9/2为基态，4F7/2+4S3/2，4F5/2+2H9/2，4F3/2等为激发态，Nd3+处在4I11/2和4I13/2的离子数近于零。

Nd3+：

YAG的吸收谱如图2所示。

它有五条主要吸收带，这些吸收带的中心波长分别是0.53μm、0.58μm、0.75μm、0.81μm和0.87μm，其中0.81μm的吸收带较强。

在各激发态中，Nd3+在4F3/2能级上的寿命较长（约230μs），称之为亚稳态，也是激光的上能级。

Nd3+其余的激发态的寿命都很短，而不稳定，迅速地无辐射跃迁到4F3/2上，故在亚稳态上能够积累更多的粒子。

在实现激光跃迁时主要有三条谱线：

4F3/2→4I9/2的中心波长为0.946μm，4F3/2→4I11/2为1.064μm，4F3/2→4I13/2为1.32μm和1.34μm。

4I11/2和4I13/2能级上的粒子很不稳定，很快驰豫到基态4I9/2上，故在4I11/2和4I13/2上的粒子数基本上为零。

因此在4I3/2→4I11/2和4F3/2→4I13/2之间较容易实现粒子数的反转分布。

其中1.06μm的荧光谱线最强，在激光振荡过程中由于粒子数竞争，4F3/2→4I11/2的跃迁几率最大，可以抑制其它谱线的振荡，这样就构成了激发态→亚稳态（激光上能级4F3/2）→激光下能级4I11/2的四能级系统。

由于四能级系统的激光下能级通常是空的，故上能级只要有少量的粒子就可达到粒子数的反转分布状态。

因此，四能级系统的激光振荡阈值较三能级系统低很多。

2．固体激光器基本结构　

本实验所用的实验装置如图3所示，其中Nd3+：

YAG激光器为长脉冲固体激光器，主要包括如下三个部分：

工作物质　

本实验选用Nd3+：

YAG激光晶体棒为工作物质。

为了保证激光器的高效稳定运转，所用Nd3+：

YAG激光棒应具有如下特性：

光学均匀性好，无气泡、条纹等；

两端面的平行度误差小于10″，端面平面度小于1/2光圈；

棒的侧面要打毛以利于均匀吸收泵浦光的能量和减少寄生振荡；

两端面镀增透膜，以防自激振荡的产生；

棒的长度与直径之比在10：

1~20：

1之间选取

图1Nd3+：

YAG晶体的能级结构

图2Nd3+：

YAG晶体在300K时的吸收谱

图3长脉冲Nd3+：

YAG激光器装置示意图

激光谐振腔　

通常选用平行平面腔，它是由两个镀有干涉介质膜层的光学玻璃片（也称为膜片或腔镜）组成的，其中一个腔镜是全反射镜，镀1.064μm的全反射膜（反射率应大于99.9%），另一个膜片镀对1.064μm的光有一定反射率的部分反射镜。

对镀膜的玻璃基片的光学要求与对激光棒的精度要求相同，其形状和大小可根据使用要求而定。

平行平面腔可以看作是曲率半径为无穷大的球面腔，满足g1g2=1，属于介稳腔。

平行平面腔的特点是调整精度高、模体积大，需要仔细调整激光谐振腔。

泵浦源系统　

泵浦源系统的作用是为工作物质达到粒子数反转分布提供必要的能量，并控制激光器按使用要求正常运转。

它主要由泵浦光源、聚光腔和电气系统组成。

目前常用的泵浦光源有惰性气体灯（氙灯、氪灯）、卤化物灯、半导体激光器等。

其中氙灯和氪灯不仅辐射强度和辐射效率高，而且具有较宽的发射谱带，并与Nd3+：

YAG等吸收谱有较好的匹配，通常脉冲激光器选用氙灯，连续激光器则选用氪灯。

半导体激光泵浦固体激光器是近年来发展起来的一种新型激光器件，其利用输出波长与激光晶体的某一吸收峰对应的半导体激光作为泵浦源，具有体积小、效率高的优点。

对于Nd3+：

YAG晶体，泵浦光波长一般选808nm。

本实验中选用脉冲氙灯对激光棒进行泵浦，其一般由灯管、充入的气体和电极所构成，结构如图3所示。

灯管是由耐高温、机械性能和透光性能好石英玻璃制做的。

如果在石英玻璃中掺入适量的铈，还可吸收小于0.30μm的紫外光，并能产生0.40~0.60μm的荧光，可大大减小工作物质的热效应，提高泵浦效率。

灯的电极通常是用钍钨、钡钨、铈钨等制成。

灯管和电极之间用过渡玻璃直接封接或气泡封接，管内充入适量的氙气。

泵浦灯的工作过程是：

先给贮能电容器充电至某一电压、此电压应大于灯的点火电压，小于其自闪电压。

然后用一个万伏以上的脉冲高压触发之，使其内部气体电离，在灯两电极间的电场作用下，正负离子沿相反方向做加速运动，又激发和电离其它原子，进而形成雪崩式电离。

灯内的阻值瞬间由原来的无穷大突然变得很小，造成导电通道，贮能电容器通过灯管内放电，使灯发出闪光。

灯的触发方式有两种：

外触发式――脉冲高压通过绕在灯管上的触发丝来触发泵浦灯；内触发式――脉冲高压直接通过灯的电极来触发泵浦灯。

为了提高转换效率和泵浦灯的使用寿命，常采用预燃或准预燃方式。

预燃式电源的结构如图4所示。

图4预燃式电源原理示意图

电气系统的作用是为光泵提供能量，控制整机按设计要求正常运转，其主要部分就是贮能电容器的充、放电回路和触发电路，或再加上控制回路、乃至预燃和调制电路等。

在图4所示的预燃式电源中包括了充放电电路、预燃电路和触发电路，灯一经触发，它便可维持其小电流（约100~200mA）辉光放电。

然后控制开关元件（通常采用可控硅）按要求重复工作，而不需要再行触发。

此类装置必须配备冷却系统。

聚光腔的作用是将脉冲氙灯发出的，对工作物质激光上能级实现粒子数反转分布有贡献的光波，有效地会聚到工作物质上，以提高泵浦效率。

本实验采用脉冲氙灯侧面泵浦激光晶体，因此对侧面泵浦所用的聚光腔作以简介。

这种聚光腔的种类较多，如单椭圆柱面腔、双椭圆柱面腔、相交圆柱面腔和紧包腔等。

为了提高聚光效率，在腔内反射面抛光后需镀上高反射膜层（如镀金、银、铝等金属膜），或采用具有高反射率的陶瓷或聚四氟乙烯。

本实验装置采用聚四氟乙烯紧包腔。

3．激光器的运转特性　

在脉冲氙灯发出的泵浦光的作用下，Nd3+：

YAG晶体被激发，可实现粒子数反转分布，并产生受激辐射。

腔内产生的光子在激光器谐振腔的作用下往返得到放大，腔内光子数急剧增加。

当腔内的增益能够补偿由于腔镜的透射、衍射及工作物质的吸收、散射等因素所造成的损耗时，就可以形成激光振荡。

此条件称为激光器的阈值条件，或称为临界振荡条件。

理论上可以推导阈值增益系数应满足如下条件：

（1）

其中

为阈值增益系数，i是腔内除去输出损耗外的其它腔内损耗系数，R为输出腔镜的反射率，l为工作物质的长度。

可见，实现粒子数反转分布并不一定能形成激光振荡，还必须满足阈值条件。

理论分析得到，四能级系统脉冲激光器的阈值能量为

（2）

其中VR为激活介质的体积；h为普朗克常数；p为激光频率；ηL为电能转换为有效光能的效率；ηc为聚光腔的聚光效率；ηab为工作物质的吸收效率，η1是吸收能级向激光上能级无辐射跃迁的量子效率。

可见，激光器的阈值能量与很多环节有关。

4．最佳输出耦合条件的选取　

所谓最佳输出耦合条件是指在一定输出能量的情况下获得最大激光输出的输出腔镜透过率条件。

理论分析得出，最佳透过率Top应满足下式关系

（3）

可见，最佳透过率与工作物质的l,腔内的总损耗i，小信号增益系数G0（21）有关。

但这些只是定性的分析，在实际应用中，除凭经验粗略选取外，必须通过实验来确定。

在要求不严格的情况下，Nd3+：

YAG的连续器件的透过率一般选为5%~20%，脉冲器件的透过率一般选为50%~80%。

5．固体激光器的模式匹配技术

图5是典型的平凹腔型结构图。

激光晶体的一面镀泵浦光增透和输出激光全反膜，并作为输入镜，镀输出激光一定透过率的凹面镜作为输出镜。

这种平凹腔容易形成稳定的输出模，同时具有高的光光转换效率，但在设计时必须考虑到模式匹配问题。

图5端面泵浦的激光谐振腔形式

如图所示，则平凹腔中的g参数表示为：

（4）

根据腔的稳定性条件，

时腔为稳定腔。

故当

时腔稳定。

同时容易算出其束腰位置在晶体的输入平面上，该处的光斑尺寸为：

（5）

R1为平面，R2，L已知。

由此可以算出

大小。

所以，泵浦光在激光晶体输入面上的光斑半径应该

，这样可使泵浦光与基模振荡模式匹配，在容易获得基模输出。

3.3实验内容与步骤：

1．激光器的装调

（1）连接好所有电缆（除晶体高压），插上电源插头，检查电源输出正极接线端子（POS）和负极接线端子（NEG）是否连接正确。

确定水泵及其控制线连接完好。

（2）仔细调节与Nd:

YAG激光器同轴的He-Ne激光器，使He-Ne激光通过激光棒两个端面中心，如图8所示。

为了保证激光器的调整精度，He-Ne激光器应距Nd：

YAG激光器2米以上。

若He-Ne激光器不与实验台平行，则需首先调整He-Ne激光器的高低和俯仰并使其水平。

（3）将全反射和输出镜分别装在调整架上，调节各自的调整架，使He-Ne光束尽量通过两腔镜的中心，并使He-Ne光束由全反镜、激光晶体和输出镜反射后到达He-Ne激光器上的三个反射光点重合。

（4）检查激光器的电源与激光头之间以及激光头和水箱之间的连接是否正确以及激光电源的多圈电位计逆时针旋至最小。

一切检查无误后打开激光电源的钥匙开关，检查水冷系统工作是否正常。

（5）在水冷系统正常工作的前提下，按下激光器预燃开关，预燃指示灯亮。

按下激光器启动开关，“START”键亮。

顺时针方向旋转可变电位器，此时可以看到激光电源显示的电压值逐渐变大。

当激光电源显示电压值达到500V时，用感光相纸在激光器输出镜后接光斑。

若此时没有激光输出，继续增大激光电源电压。

若激光电源电压增大至850V时仍无激光输出，需要再次微调激光器的全反镜和输出镜（微调！

），至使输出激光在感光相纸上打出光斑。

（6）在激光器输出激光后，继续微调激光器的全反镜和输出镜，直到打到相纸上的激光光斑均匀、圆整，然后减小激光器电压至激光器刚能出光，此时注入的泵浦能量为激光器的阈值能量。

输出镜激光晶体全反镜He-Ne激光器

图8激光器光路调整示意图

2．激光器输出输入曲线的测定：

在激光谐振腔调整完成后，开始测量激光器的输出输入曲线。

将激光电源工作状态设定为单次工作，并在激光器输出光路上放置激光能量计。

改变激光电源电压，分别测量激光电源电压为500V、600V、700V、800V和900V时的输出能量值（若时间允许，可间隔50V测量）。

每个电压处测量3次并取输出能量的平均值作为输出能量值。

绘出激光器的输入电压－输出能量曲线，或输入能量输出能量曲线（激光器充电电容为100μF）。

3．最佳透过率的测定

（1）保持激光晶体和全反镜不变，取下输出镜膜片，并换用另一种透过率的输出镜膜片，按上述实验步骤将激光器调整到最佳输出状态（主要是微调输出镜）。

改变激光电源的电压，测量激光电源电压为500V、600V、700V、800V和900V时的输出输入曲线。

利用同样方法可以测量激光器在其它输出镜透过率情况下的输出输入曲线。

（2）根据步