迈克尔孙实验报告docWord下载.docx
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2ek?
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1）?
明条纹暗条纹
（1） 在迈克尔逊干与仪中M1与M2的像之间可以视为薄膜，由
（1）式可知，相邻两条明条纹或暗条纹之间的光程差为2e?
，对应薄膜之间的厚度差为e?
/2。
因此当视野中移过n条干与条纹时，则M1移动的距离为 h?
ne?
n?
2
（2） 实验时只需测出当视野中移过n条干与条纹时，M1移动的距离，即可以利用
（2）来测量光波的波长。
四、实验内容 一、启动软件：
二、仪器调节 三、实验内容及步骤 测量He-Ne激光器发出的光波波长 一、在窗口中右键，选择“测量He-Ne激光波长”；
二、在迈克尔孙干与仪侧面右键，选择“导轨侧面毫米刻度尺读数”、左键单击“刻度盘读数窗口”和“微动手轮”，弹出对应窗口；
3、右击微动手轮（左击或右击都可，右击是让干与条纹从中心冒出，便于观察），选择干与条纹的一个参考位置，记下三者之和的初始读数为x1?
；
4、继续右击微动手轮，让干与条纹从中心冒出，当持续冒出n?
100个干与条纹时，刻度尺三者之和的读数为x2?
；
五、M1移动的距离为h?
x2?
x1?
六、利用
（2）计算He-Ne激光器发出的光波波长 ?
2h?
n 相对误差为E?
，其中He-Ne激光的波长为6.328?
10m。
?
7篇二：
迈克尔逊干与仪的利用实验报告 学生物理实验报告 实验名称迈克尔逊干与仪的利用 学院专业班级报告人学号同组人学号 同组人学号同组人学号理论课任课教师实验课指导教师实验日期报告日期实验成绩批改日期篇三：
迈克尔孙干与仪实验报告 迈克耳孙干与仪实验报告 实验目的 一、了解迈克尔逊干与仪的结构及工作原理，掌握其调试方式 二、学会观察非定域干与、等倾干与、等厚干与及光源的时间相干性，空间相干性等重要问题。
实验原理 1.迈克尔逊干与仪的光路 迈克尔逊干与仪有多种多样的形式，其大体光路如图5.16.1 所示。
从光源束光，在分束镜束1射出 的半反射面 发出的一 上被分成光强近似相等的反射光束1和透射光束2。
反射光 ；
光束2通过补偿板 投向反射镜 ，反 后投向反射镜，反射回来再穿过 射回来再通过，在半反射面上反射。
于是，这两束相干光在空间相遇并产生干与，通 过望远镜或人眼可以观察到干与条纹。
补偿板 的材料和厚度都和分束镜 相同，而且与分束镜 平行放置，其作用是为了 补偿反射光束1因在中来回两次所多走的光程，使干与仪对不同波长的光可以同时知足等 光程的要求。
2.等倾干与图样
（1）产生等倾干与的等效光路 如图2所示（图中没有绘出补偿板外，还可以看到 镜经分束镜 ），观察者自 点向 镜看去，除直接看到 镜 的半反射面 和 反射的像。
这样，在观察者看来，两 相干光束好象是由同一束光别离经涉仪所产生的干与花腔与形成时，只要考虑 、 、 反射而来的。
因此从光学上来讲，迈克尔逊干 间的空气层所产生的干与是一样的，在讨论干与条纹的 两个面和它们之间的空气层就可以够了。
、 和观察屏的相 所以说，迈克尔逊干与仪的干与情况即干与图像是由光源和对配置来决定的。
（2）等倾干与图样的形成与单色光波长的测量 当 和 镜垂直于 镜时， 与 彼此平行，相距为 。
若光束以同一倾角入射在 作 垂直于光 上，反射后形成1和两束彼此平行的相干光，如图3所示。
过 线。
因和之间为空气层，，则两光束的光程差为 所以 当 固按时，由
（1）式可以看出在倾角
（1）相等的方向上两相干光束的光程差 均相等。
由 此可知，干与条纹是一系列与不同倾角对应的同心圆形干与条纹，称为等倾干与条纹。
由于一、 两列光波在无穷远处才能相遇，因此，干与条纹定域无穷远处。
①亮纹条件：
当 时，也就是相应于从两镜面的法线方向反射过来的光波，具有 肯定，当 时， 最大的光程差，故中心条纹的干与级次最高。
中心点的亮暗完全由即
（2） 时中心为亮点。
当 离每增加（或减少） 值每改变 时，干与条纹转变一级。
也就是说， 和 之间的距 ，干与条纹的圆心就冒出（或缩进）一个干与圆环。
②测量光的波长由下式表示：
（3） 式中， 为入射光的波长， 为反射镜 移动的距离， 为干与条纹冒出（或缩进） 的环数。
③条纹间距：
由式（5.16.1），当 必然，不为零时，光程差 减少，偏离中心的 干与条纹级次k 较低。
由条纹间距（z 为观察屏到反射镜距离，为圆环半 径）可知，越往外即越偏离中心，干与条纹也越密，可见级数k从圆中心到半径，从高到低，条纹距离从疏到密。
等倾干与图样示用意如图5.16.4所示。
3.等厚干与图样 当反射镜 、 不完全垂直，致使 、 成一小的交角时（见图5），这时将产 生等厚干与条纹。
当光束入射角足够小时，可由式（5.16.1）求两相干光束的光程差：
（4） 在 、 的交在线，和 的距离 ，即 ，因此在交线处产生一直线条纹，称为中央条纹。
若是反射镜很小，知足 则这时对光程差的影响可忽略不计，式（5.16.4）成为 （5） 即光程差只取决于 ，干与条纹就是几何距离相等的点的轨迹。
因此，这种干与条纹称为 等厚干与条纹，干与条纹定域于空气膜表面周围。
当 较大，倾角对光程差的影响不能忽略时，必然级次的干与条纹光程差的转变应为 零，于是有 （6） 由此可见，倾角增大即 ，倾角对光程差的贡献为负值，只有厚度 的增大来补偿， 才能使光程差维持常量。
所以条纹逐渐变成弧形，而且弯曲方向凸向中央条纹。
离交线愈远，愈大，条纹弯曲愈明显。
由于干与条纹的明暗和间距决定于光程差 与波长的关系，若用白光作光源，则每种 不同波长的光所产生的干与条纹明暗会彼此交织重叠，结果就看不见明暗相间的条纹了。
也就是说，若是用白光作光源，一般情况下不会出现干与条纹。
进一步可以看出，在两面相交时，交线上 、 ，可是由于、两束光在半反射膜面上的反射情况不同，引发 不同的附加光程差，故各类波长的光在交线周围可能有不同的光程差。
因此，用白光作光源时，在 、 两面的交线周围的中央条纹，可能是白色明条纹，也可能是暗条纹。
在它 的两旁还有大致对称的有几条彩色的直线条纹，稍远就看不到干与条纹了。
当光通过折射率为 、厚度为的均匀透明介质时，其光程比通过同厚度的空气要大 。
在迈克尔逊干与仪中，当白光的中央条纹出此刻视场的中央后，若是在光路中 加入一块折射率为 、厚度为 的均匀薄玻璃片，由于光束 的来回，光束和在相遇时所取得的附加光程差为：
（7） 此时，若将 镜向 板方向移动一段距离 ，则、两光束在相遇时的光程差 又恢复至原样，这样，白光干与的中央条纹将从头出此刻视场中央。
这时 （8） 按照式（8），测出 镜前移的距离 ，如已知薄玻璃片的折射率，则可求其厚度；
反之，如已知玻璃片的厚度，则可求出其折射率。
实验步骤 一．观察与分析氦氖激光的非定域干与现象，测量该激光的波长 1．干与仪的调节 打开激光器并调节其水平，使激光束大致垂直于 镜。
在分束镜 与 镜的延长线 上放置观察屏，可以看到屏上水平散布的两组光斑，每组光斑约有三个亮点，找出别离由 、 镜反射的两个主亮点（其它一些较暗的光斑，调整时可无论它）。
、镜垂直于 二镜距分束镜 上半反射面 的距离相等。
、 镜反射的激 转动手轮，尽可能使粗调 镜，使 镜。
这时，在观察屏上能看到由 光光斑，调节调节 镜后面的螺钉（实验室已将镜面的法线调至与丝杠平行，实验时只能 镜反射的最亮点相重合。
镜），使其反射激光光斑的最亮点在观察屏上与 2．光路的调节 在激光器和干与仪之间加一扩束镜，使扩束后的光线照射在分束镜看到干与条纹，继续调节透镜位置和上视场的中心。
利用 镜台下的水平与垂直拉簧螺丝对 镜作细微的调节，一边调节，一边上下或 上。
此时很容易 镜后面的三个螺钉，使圆形干与条纹的中心位于屏 左右移动眼睛检查，直到移动眼睛时看不到有圆环冒出或缩进为止，此时全垂直。
3．观察激光的等倾干与花腔 转动微动鼓轮，使 镜前后移动，改变 ，从主尺上观察当 、两镜完 镜所对应位置改变时 的关系等。
并选 条纹的转变，如条纹的“冒出”和“缩进”、条纹的疏密、条纹间距与定较好的而且干与圆环疏密适合的区域作为测量区，准备进行测量。
4．测量He－Ne激光器光波波长 调节手轮与微动鼓轮对迈克尔逊干与仪进行“校零”与“消空程”，记录初始读数。
沿同一方向转动微动鼓轮，同时注意数干与条纹中心“冒出”或“缩进”的条纹数，使条纹每冒出（或缩进）50 个圆环记录一次值（ ）进行比较。
镜的位置，按照公式（3）处置数据，求出后与标准 5．找到焦平面 向圆条纹陷入的方向调节M1直至圆条纹逐渐变成直条纹并开始反方向弯曲，记下条纹既宽又直时M1的位置M10的大致范围。
二．观察与分析汞灯的定域干与现象 1．让 位于 0周围，以低压汞灯加毛玻璃作为光源 2．在原来观察屏的位置用肉眼直接观察，有干与条纹3．把干与条纹调宽，有黄、绿、蓝等各类颜色4．让 与 0的距离增加到2mm左右，再看条纹是不是清楚 5．改变M2的方向是条纹变成直线，看其是不是清楚6．由此推断条纹是不是定域 实验记录与数据分析 一．观察与分析氦氖激光的非定域干与现象，测量该激光的波长两最亮的光点重合于观察屏后，观察屏前后移动条纹都比较清楚。
调节M2背后位于其上方的旋钮时，圆条纹上下移动。
调节M2背后位于其下方的旋钮时，圆条纹左右移动。
增大M1的距离时，圆条纹从中心向外扩张，中心亮暗交替转变，条纹越靠近中心越宽， 越远离中心越窄。
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