交流伺服电动机.docx

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交流伺服电动机

第7章交流伺服电动机

（Chapter7ACservomotor）

7.1概述

功率从几瓦到几十瓦的交流伺服电动机在小功率随动系统中得到非常广泛的应用。

与直流伺服电动机一样，交流伺服电动机在自动控制系统中也常被用来作为执行元件。

如图7-1所示，伺服电动机的轴上带有被控制的机械负载（由于电动机转速较高，一般均通过减速齿轮再与负载相连接），在电机绕组的两端施加控制电信号Uk。

当要求负载转动的电信号Uk一旦加到电动机的绕组上时，伺服电动机就要立刻带动负载以一定的转速转动；而当Uk为0时，电动机应立刻停止不动。

Uk大，电动机就转得快；Uk小，电动机就转得慢；当Uk反相时，电动机要随之反转。

所以，伺服电动机是将控制电信号快速地转换为转轴转动的一个执行元件。

1—交流伺服电动机；2—减速齿轮；3—机械负载轴

图7-1交流伺服电动机的功用

由于交流伺服电动机在控制系统中主要作为执行元件，自动控制系统对它提出的要求主要有下列几点：

（1）转速和转向应方便地受控制信号的控制，调速范围要大；

（2）整个运行范围内的特性应具有线性关系，保证运行的稳定性；

（3）当控制信号消除时，伺服电动机应立即停转，也就是要求伺服电动机无“自转”现象；

（4）控制功率要小，起动转矩应大；

（5）机电时间常数要小，始动电压要低。

当控制信号变化时，反应应快速灵敏。

7.2交流伺服电动机结构特点和工作原理

7.2.1结构特点

图7-3鼠笼形转子交流伺服电动机图7-2两相绕组分布图

图7-4转子冲片图7-5鼠笼式电机（squirrel-cagemotor）

（sheetofsiliconsteel）转子绕组

1—杯形转子；2—外定子；3—内定子；4—机壳；5—端盖

图7-6杯形转子伺服电动机

7.2.2工作原理

图7-9伺服电动机工作原理

图7-10鼠笼转子的转向

7.3两相绕组的圆形旋转磁场

图7-8电气原理图

图7-11两相对称电流

两相对称绕组中流过两相对称电流

图7–11两相对称的脉振磁场

图7-12两相绕组产生的圆形旋转磁场

（a）t=t1;（b）t=t2;（c）t=t3;（d）t=t4

t=t1时Bf=0B=Bk=Bm

t=t2时Bk=0B=Bf=Bm

t=t3时Bf=0B=Bk=Bm

t=t3时Bk=0B=Bf=Bm

Bmk=Bmf=Bm

综上所述，可以这样认为：

在两相系统里，如果有两个脉振磁通密度，它们的轴线在空间相夹90°电角度，脉振的时间相位差为90°，其脉振的幅值又相等，那末这样两个脉振磁场的合成必然是一个圆形旋转磁场。

两相绕组匝数不等，设匝数比为

只要两个脉振磁场的磁势幅值相等，即Ffm=Fkm，它们所产生的两个磁通密度的脉振幅值就相等，因而这两个脉振磁场合成的磁场也必然是圆形旋转磁场。

由于磁势幅值

那么

即

7.3.2旋转磁场的转向

7.3.3旋转磁场的转速

图7–18四极电机的绕组

图7-19四极电机的旋转磁场

（a）t=t1;（b）t=t2;（c）t=t3;（d）t=t4

7.3.4小结

下面把这一节中关于旋转磁场的主要内容作简单小结：

（1）单相绕组通入单相交流电后，所产生的是一个脉振磁场。

（2）圆形旋转磁场的特点是：

它的磁通密度在空间按正弦规律分布，其幅值不变并以恒定的速度在空间旋转。

（3）两相对称绕组通入两相对称电流就能产生圆形旋转磁场；或者说，空间上相夹90°电角度，时间上彼此有90°相位差，幅值又相等的两个脉振磁场必然形成圆形旋转磁场。

（4）旋转磁场的转向是从超前相的绕组轴线（此绕组中流有相位上超前的电流）转到落后相的绕组轴线。

把两相绕组中任意一相绕组上所加的电压反相（即相位改变180°），就可以改变旋转磁场的转向。

（5）旋转磁场的转速称为同步速，只与电机极数和电源频率有关，其关系为

7.6椭圆形旋转磁场及其分析方法

以上分析了交流伺服电动机在圆形旋转磁场作用下的运行情况，这时电机处于对称状态，加在定子两相绕组上的电压都是额定值。

但这只是交流伺服电动机运行中的一种特殊状态，交流伺服电动机在系统中工作时，为了对它的转速进行控制，加在控制绕组上的控制电压是在变化的，经常不等于其额定值，电机也经常处于不对称状态。

下面就来分析电机处于这种不对称状态下的磁场及其特性。

7.6.1椭圆形旋转磁场的形成

由于交流伺服电动机在运行过程中控制电压经常在变化，因此两相绕组所产生的磁势幅值一般是不相等的，即IkWk≠IfWf，这样代表两个脉振磁场的磁通密度向量幅值也不相等，即Bkm≠Bfm，而且通入两个绕组中的电流在时间上相位差也不总是90°，这时在电机中产生的是怎样的磁场呢?

首先分析通入绕组中的两相电流相位差为90°，两个绕组所产生的磁势幅值不等时的情形。

图7-31椭圆磁场时磁通密度向量长度的变化

图7-32椭圆磁场的形成

（a）t=t0，t3,t6;（b）t=t1,t4；（c）t=t2,t5

图7–33椭圆磁场

α的值决定了磁场椭圆的程度，图7-34就是α不同值时得到的不同椭圆。

由图可见，随着α值的减小，磁场的椭圆度增大，当α=1，图形是个圆，这时两个绕组所产生的磁通密度向量幅值相等，产生圆形旋转磁场；当α=0，图形是条线，这时控制绕组中的电流为0，电机是单相运行，只有励磁绕组产生磁场，这个磁场是单相脉振磁场，是椭圆磁场的一种极限情况。

图7-34不同α值时的椭圆 

7.6.2椭圆形旋转磁场（ellipserotaryfield）的分析方法——分解法

所谓脉振磁场就是椭圆形磁场的椭圆度大到极端的情况。

一个脉振磁场，可以分解成两个幅值相等、转速相同、转向相反的圆形旋转磁场。

现用图7-37和图7-38来说明。

图7-37是表示5个不同时间励磁绕组所产生的脉振磁场，它们分别可用5个Bf磁通密度向量来表示，这些向量位置都位于绕组l1-l2的轴线上。

图7-37单相脉振磁场

图7-38脉振磁场的分解

控制绕组的脉振磁场：

将励磁磁场Bf进行如下的分解：

上式的意思就是磁通密度向量Bf可看作由

和

而和Bf1是两个对称的脉振磁场，合成一个圆形旋转磁场。

Bf2为一脉振磁场。

于是一个椭圆磁场就可看作为一个圆形磁场和一个脉振磁场的合成，圆形磁场的幅值为

脉振磁场的幅值为

如图7-39（a）所示。

再根据前面的分析，脉振磁场Bf2又可分解为两个转向相反、幅值都等于脉振磁通密度最大值一半的圆形磁场，因此原来的椭圆磁场就可用两个正向圆形磁场和一个反向圆形磁场来等效，如图7-39（b）所示。

两个正向圆形磁场由于转速相同，而且磁场的轴线一致，所以可合成一个圆磁场，与原来的磁场同方向旋转。

它的幅值用B正表示，即

图7-39椭圆磁场的分解

通过上面分析，可得出如下结论：

交流伺服电动机在一般的运行情况时，定子绕组产生的是一个椭圆形旋转磁场，椭圆形磁场可用两个转速相同、转向相反的圆形旋转磁场来代替，其中一个的转向与原来的椭圆磁场转向相同，称为正向圆形旋转磁场，另一个则相反，称为反向圆形旋转磁场。

磁场的椭圆度越小（即α越接近1），反向旋转磁场就越小，而正向旋转磁场就越大；反之，磁场椭圆度越大（即α接近0），则反向旋转磁场就越大，正向旋转磁场就越小，但不管α多大，反向旋转磁场幅值总是小于正向旋转磁场幅值，只有当控制绕组中的电流为0，即α=0，成为脉振磁场时，正、反向旋转磁场幅值才相等。

7.7幅值控制时的特性

7.7.1有效信号系数αe

采用幅值控制的交流伺服电动机在系统中工作时，励磁绕组通常是接在恒值的交流电源上，其值等于额定励磁电压，励磁电压与控制电压之间固定地保持90°的相位差，而控制电压的值却经常地在变化。

用有效信号系数相对值表示其大小

式中，Uk为实际控制电压；Ukn为额定控制电压，当控制电压Uk在0~Ukn变化时，有效信号系数αe在0~1变化。

有效信号系数αe不但可以表示控制电压的值，而且也可表示电机不对称运行的程度。

如当αe=1，Uk=Ukn时，气隙中合成磁场是一个圆形旋转磁场，电机处于对称运行状态；当αe=0，Uk=0时，对应的是一个脉振磁场，电机不对称程度最大；αe越接近0，磁场的椭圆度就越大，不对称程度也就越大。

从这个意义上看，有效信号系数αe与前面提到的α=Bkm/Bfm的含义是一样的，同时也可以很方便地证明α与αe间的关系。

证明过程：

由于定子绕组的电阻和电抗压降相对电势来说很小，所以

即

由此可明显地看出，改变控制电压，即改变αe的大小，也就改变了电机不对称程度，所以两相交流伺服电动机是靠改变电机运行的不对称程度来达到控制的目的。

7.7.2不同有效信号系数时的机械特性

如果转子转速为n，转子相对于正向旋转的N-S磁铁的转差率为

当0＜s正＜１时，N-S磁极所产生的转矩T和转子转速方向一致，驱使转子转动。

但反向旋转的磁极N′-S′转向与转子转向相反，对应的转差率为

当0＜s正＜１时，1＜s反＜2。

根据对伺服电动机工作原理的分析，旋转磁场与转子感应电流相互作用所产生的电磁转矩，它的方向总是与旋转磁场的转向相同，也就是说，电磁转矩总要力图使转子顺着旋转磁场的转向旋转。

由于反向旋转磁场与转子转向相反，因此反向旋转磁场所产生的转矩与转子转向也相反，是阻止转子转动的。

图7–41机械特性曲线

图7-42机械特性曲线族

7.7.3零信号时的机械特性和无“自转”现象

对于伺服电动机，还有一条很重要的机械特性，这就是零信号时的机械特性，所谓零信号，就是控制电压Uk=0，或αe=0。

当αe=0时，磁场是脉振磁场，它可以分解为幅值相等、转向相反的两个圆形旋转磁场，其作用可以想象为有两对相同大小的磁铁N-S和N′-S′在空间以相反方向旋转，如图7-43所示。

图7-43脉振磁场的作用

图7-44零信号时的机械特性

图7-45自转现象与转子电阻值的关系

（1）

除了由于转子电阻不够大而引起的自转以外，还存在一种工艺性的自转。

这种自转是由于定子绕组有匝间短路，铁心有片间短路，或者各向磁导不均等工艺上的原因所引起的。

因此当取消电信号时，本应是脉振磁场，但这时却成了微弱的椭圆磁场。

在椭圆磁场作用下，转子也会自转起来。

工艺性自转多半发生在功率极小（十分之几瓦至数瓦）的伺服电动机中，由于电机的转子惯性极小，在很小的椭圆形旋转磁场作用下就能转动。

7.7.4转速的控制与调节特性

现在来分析电机的转速是怎样随控制电压的变化而变的。

图7-46为伺服电动机的机械特性。

设电机的负载阻转矩为TL（包括电机本身的阻转矩），有效信号系数αe=0.25时电机在特性点a运行，转速为na，这时电机产生的转矩与负载阻转矩相平衡。

当控制电压升高，有效信号系数αe从0.25变到0.5时，电机产生的转矩就随之增加；由于电机的转子及其负载存在着惯性，转速不能瞬时改变，因此电机就要瞬时地在特性点c运行，这时电机产生的转矩大于负载阻转矩，电机就加速，一直增加到nb，电机就在b点运行