表面磁光科尔效应.docx

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表面磁光科尔效应

表面磁光克尔效应（SMOKE）

一、磁光效应简介

1845年，MichaelFaraday首先发现了磁光效应，即当外加磁场在玻璃样品上时，透射光的偏极面发生旋转的效应（法拉第效应）；随后他在外加磁场之金属表面上做光反射的实验，但由于他所谓的表面并不够平整，因而实验结果不能使人信服。

1877年JohnKerr在观察偏振光从拋光过的电磁铁磁极反射出来时，发现了磁光科尔效应（magneto-opticKerreffect）。

1985年Moog和Bader两位学者研究了生长在Au单晶（100）面上的Fe单晶超薄膜的磁光克尔效应测量实验，成功地得到一个原子层厚度磁性物质的磁滞曲线，并且提出了以SMOKE来作为表面磁光克尔效应（surfacemagneto-opticKerreffect）的缩写，用以表示磁光克尔效应在表面磁学上的研究。

这是SMOKE首次被用于研究在Au（001）表面外延生长的Fe超薄膜的磁学性质。

由于SMOKE所表现出的亚原子单层的磁性探测灵敏度和易于与超高真空系统结合的特点，使它在近些年已经发展成为一种重要的和常规的研究薄膜磁学性质的技术。

它被广泛应用于研究表面超薄膜的磁有序、磁性相变、磁各向异性，以及层间耦合等多种磁学现象。

同时SMOKE在商业上还被应用于商用高密度的磁光存储技术。

SMOKE的优点：

和别的磁性测量手段相比，SMOKE具有四个优点：

1）SMOKE的灵敏度极高。

国际上现在通用的SMOKE测量装置其探测灵敏度可以达到亚原子层的磁性，这一点使得SMOKE在磁性超薄膜的研究中有着重要地位。

2）SMOKE测量是一种无损伤测量。

探测用的“探针”是可见光束，因此不会对样品造成任何破坏，对于需要做多种测量的实验样品来说，这一点非常有利。

3）SMOKE可以测量局域磁性。

由于SMOKE测量到的信息来源于被测介质上的光斑照射点，这意味着SMOKE可以对样品上最小的光斑尺寸范围作局域磁性测量。

这一点是其它磁性测量手段，诸如振动样品强度计、超导量子干涉磁强计、铁磁共振等无法比拟的。

在磁性超薄膜的研究中，样品的制备是一个周期较长而代价昂贵的过程。

人们曾经实现在同一块样品上根据生长时间不同制备出厚度不等的契型磁性薄膜，这样从一块样品上就能得到不同厚度样品的磁学信息，从而大大提高实验效率。

无疑，SMOKE的局域测量特点使它成为研究这类不均匀样品的最好工具。

4）SMOKE系统的结构比较简单，易于实现样品原位制备和测量一体化。

相对其它的磁性测量手段，SMOKE系统的结构比较简单，易于和别的实验设备诸如超高真空设备相连，这一点有助于提高它的功能并扩展其研究领域。

克尔效应（Kerreffect）的应用：

1.磁化行为测量（由纵向、横向和极向三种测量位形）

2.原位磁畴结构观测（用磁光克尔显微镜）

3.动态磁化过程

4.磁光存储器读头

5.磁光隔离器（反射型）

6.磁场强度测量

二、表面磁光克尔效应原理

一束线偏振光入射到磁化了的介质表面时,反射光一般是椭圆偏振光，以椭圆的长轴来标记反射光的“偏振面”，这偏振面相对入射光的偏振面会旋转一定的角度，这转角与介质的磁化有关,这就是磁光克尔（Kerr）效应,其中转角叫做克尔角。

磁光克尔（Kerr）效应可用电磁学知识定性地解释如下:

假设真空中的电子在电场作用下沿x方向,在z方向加一个磁场,在洛伦兹力的作用下,该电子将产生沿y方向的运动.光线是一种频率很高的周期变化的电磁场.因此,对于固体材料来说,当一束沿x方向偏振的光线入射到固体的表面,同时在z方向加一个磁场,使固体受到磁化,那么原本在外电场作用下作周期运动的电子就会产生一个微小的沿y方向运动的分量.这时,如果仔细测量反射光的偏振态,就会发现除了有原来很纯的x方向的偏振外,还多了一个y分量,即偏振方向有一个微小的旋转,旋转角（克尔角）可近似表示为y和x分量的比值.通常,只有易于磁化的材料,即含有稀土和过渡金属元素的材料才显现出较强的磁光效应.

在进行超薄膜磁性量测时，磁光克尔效应有三种常用测量位形：

外加磁场沿样品表面且平行激光入射面称为纵向（longitudinal）磁光克尔效应；外加磁场（沿样品表面）垂直于入射面称为横向（transverse）磁光克尔效应；外加磁场垂直样品表面（平行激光入射面）称为极向（polar）磁光克尔效应。

如图一所示。

图一Kerr效应的三种情况

下面定量介绍磁光克尔效应信号的测量原理。

在此将以一膜面在xy平面上的磁性超晶格薄膜为例加以介绍。

物质的介电性质可由一个3x3张量表示，薄膜介电张量可写为

=ε0

（1），

其中ε0为介电常数，Q=（Qx,Qy,Qz）为磁光Voigt向量，或称Voigt向量，在一阶近似情况下，Q与铁磁性物质的磁化强度M成正比，而非铁磁性物质的Q为零。

假设Ep（i）为p波入射光，经由适当的变换，可以求得磁光效应中的重要参数rpp=Ep（r）/Ep（i）与rsp=Es（r）/Ep（i），定义复数克尔旋转角为

ψp≡rsp/rpp=Es（r）/Ep（r）

=

（2），

其中ni、nf为折射率，θi、θf为起始介质的入射角与后来介质的折射角，由公式

（2）可知ψp是由磁性层厚度dm与Voigt常数Qm相乘后叠加而来，而与其中的非磁性层无关，所以在磁性超薄膜研究中可以得到当磁性物质Q值不变的情况下，磁光克尔效应信号与磁性层厚度成正比。

由于可见光在金属中的趋肤深度λ（skindepth）约为2、3百埃左右，对于厚度仅几个原子层的超薄膜而言，磁光克尔效应信号确与磁性层厚度成正比，但是当薄膜厚度超过此深度λ时，磁光克尔效应信号则需要考虑趋肤深度修正（~e-d/λ）。

由理论部份我们得知克尔旋转角K及克尔椭圆率K正比于样品的磁化强度，藉由测量克尔旋转角或克尔椭圆率与外加磁场间的函数关系，便可画出磁滞曲线（magnetichysteresisloop）。

实验上常会使用检偏器在一小偏转角情况下，测量反射光强度变化，以求得克尔旋转角与椭圆率。

定义检偏器转至平行s波方向时的角度为0o，然后调整一小角度（0o），由于克尔旋转角很小，因此反射光在s波方向的分量远小于在p波方向的分量，所以ESEP，此时反射光的强度I可以用下式表示

=　　（3），

其中为光电探测器所测量到的未磁化样品的反射光强度，式（3）移项后可得

（4）。

由式（4）可知K与反射光的强度变化I成正比，所以实验上是以反射光的强度变化来代表克尔旋转角的变化，并将I与外加磁场作图以求得磁滞曲线。

当要测量克尔椭圆率K时，只要在检偏器前方放置一个四分之一玻片（quarter-waveplate），它可以产生π/2的相位差，所以检偏器看到I（θK+iεK）=-εK+iθK，而不是θK+iεK，因此测量到的信号是克尔椭圆率。

两个偏振棱镜的设置状态主要是为了区分正负克尔旋转角，若两个偏振方向设置在消光位置（如一），无论反射光偏振面是顺时针旋转还是逆时针旋转，反映在光强的变化上都是强度增大，这样无法区分偏振面的正负旋转方向也就无法判断样品的磁化方向。

当两个偏振方向之间有一个小的角度Ø时（如二），通过检偏棱镜的光线有一个本底光强Io,反射光偏振面旋转方向和Ø同向时光强增大，反向时光强减小，这样样品的磁化方向可以通过光强的变化来区分。

图二起偏器与检偏器的相对位置

三实验仪器装置简介

图三表面磁光科尔效应仪器架构图

我们选用的是He-Ne激光器，产生波长为6328埃的激光，激光束首先通过偏振棱镜（起偏器）。

SMOKE系统对偏振棱镜的要求一般体现在两个指标上，首先是消光比。

事实上绝对的偏振光是不存在的，无论怎样的偏振片，产生的都是一个椭圆偏振光，只不过椭圆的短轴较长轴短的多，一般情况下可以近似看作线偏振光，这个短长轴之比称为消光比，消光比越小说明偏振片产生的偏振光越接近线偏振光，smoke系统一般要求偏振片消光比不大于10-5，否则克尔信号产生的光强就会变得很小，增加探测难度，另一个指标就是主透射比，偏振片对光的吸收越小越好，否则最后出射的激光光强太弱，另外，仪器的通光孔径也是一个重要因素，直接决定光路调节的难度。

光束经过起偏器后就近似变成了线偏振光，通过凸透镜聚焦到样品表面上，并反射到另一方向。

在这里，决定入射角的因素是和信号强度有关的，在纵向克尔效应下，入射角为45度时克尔信号是最强的，但是由于磁场磁铁的限制，我们这里选取的入射角为30度左右。

反射到另一方向的光束经过检偏棱镜,再经凸透镜聚焦打到探测器上。

光强信号经转换放大，被记录在实验操作系统，并以数据和图像的形式显示出来。

光路的建立除了上面的描述外，通常还有三点需要注意：

1．光具座的选取。

由于所有光学元件都靠光具座固定在光学导轨上，因此光具座的选择是光路建设中一个重要组成部分，无论怎样的光学元件在实际使用中或多或少都需要调节，光具座的选择需要考虑所固定的光学元件的调解范围

2．应注意光学元件的固定。

本系统中所有光学元件及光具座都和导轨刚性连接，光学实验中由于光放大的效应，使其对外界震动很敏感，任何固定不当引起的小振动经激光束长距离放大后都会导致最后实验结果中的大误差。

3．光路的准直。

系统中无论反射光光束还是入射光束都平行于导轨中央，这样做可以减少激光束所经过的光学元件的的调节幅度；同时，由于应力等原因，光学晶体中央部分的质量一般优于边缘部分，激光束还应当尽量从中心处通过棱镜和透镜等光学元件。

四．实验步骤

一.检查仪器设备（附仪器结构图）。

要保证探测器处于被保护状态（用盖子盖住）；根据每个组成元件在实验中的作用，检查是否连接完好。

二.打开氦氖激光器、光探测器电源（包括转换放大器和光强计数计）、电磁铁电源、高斯计、计算机电源。

正式测量之前，氦氖激光器最好稳定半小时以上。

三.把样品置于电磁铁磁场正中间位置,使磁场与样品表面平行。

此时要注意,霍尔探头要与样品尽量接近,但不能接触。

如果仪器已经调整好了，在激光器、样品、探测器整个光路上都能看到光线，且在探测器的盖子中央应该能看到微弱的光点。

这时，可直接跳到步骤六。

四.检查并调整光路（注：

安装好的仪器，这一步调节已完成，初学者不需要这样做）。

在调节的过程中,要保证探测器始终处于被保护状态（用盖子盖住），避免探测器接触强光烧毁或减小使用寿命。

（1）取下透镜、起偏器和检偏器，调整入射导轨和反射导轨高度，使导轨平行于水平面。

（2）调整激光器的高度，俯仰角度和转动角度，使激光光束平行于入射导轨且打在样品表面中央。

调整入射导轨位置，使入射角尽可能达到45度（本实验为30度），以获得较为理想的信号强度。

（3）调整探测器的高度和左右位置，使探测器位于导轨中线上且激光光束正好打在探测器中央。

根据反射光束确定反射导轨位置。

（4）经过上述

（1）,

（2）,（3）步骤的调节，使激光器、样品、探测器三点在同一水平面内（即入射线和反射线所在的平面，平行于水平面），且入射线和反射线分别平行于导轨。

五.根据激光光束精调光路（注：

已使用过的仪器，这一步调节已基本完成，后来的使用者只需微调即可）。

（1）在入射导轨上添加并调整起偏器，使激光光束从起偏器中央穿过，前后移动并调整起偏器，以光束始终穿过中央位置为最佳。

（2）在入射导轨上添加透镜，调节透镜俯仰和前后位置，使光束穿过透镜光心，平行于透镜主光轴且聚焦于样品中央。

（3）按照前面要求依次添加检偏器、凸透镜，使反射光束聚焦于探测器盖子中央位置（盖子绝对不可打开！

！

）。

（4）经过上述

（1）,

（2）,（3）步骤的调节，使激光器、样品、探测器三点仍在同一水平面内，入射线聚焦于样品，反射线聚焦于探测器。

六.微微转动检偏器（与起偏器偏振方向成90度），在反