最新基础实验19电子束偏转实验文档格式.docx

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与阴极同轴布置有四个圆筒的电极，它们是各自带有小圆孔的隔板。

电极G称为栅极，它的工作电位相对于阴极大约是5-20V的负电位，它产生一个电场是要把从阴极发射出的电子推回到阴极去，只有那些能量足以克服这一阻止电场作用的电子才能穿过控制栅极。

因此，改变这个电位，便可以限制通过G小孔的电子的数量，也就是控制电子束的强度。

电极G′在管内与A2相连，工作电位V2相对于K一般是正几百伏到正几千伏。

这个电位产生的电场是使电子沿电极的轴向加速。

电极A1相对于K具有电位V1，这个电位介于K和G′的电位之间。

G′与A1之间的电场和A1与A2之间的电场为聚焦电场（静电透镜），可使从G发射出来的不同方向的电子会聚成一细小的平行电子束。

这个电子束的直径主要取决于A1的小孔直径。

适当选取V1和V2，可获得良好的聚焦。

（2）偏转系统

电偏转系统是由一对竖直偏转板和一对水平偏转板组成，每对偏转板是由两块平行板组成，每对偏转板之间都可以加电势差，使电子束向侧面偏转。

磁偏转系统是由两个螺线管形成的。

（3）荧光屏

荧光屏是内表面涂有荧光粉的玻璃屏，受到电子束的轰击会发出可见光，显示出一个小光点。

2.电偏转：

电子束+横向电场

电偏转原理如图19-3所示。

通常在示波管（又称电子束线管）的偏转板上加上偏转电压Vd，当加速后的电子以速度«

SkipRecordIf...»

沿Z方向进入偏转板后，受到偏转电场E（Y轴方向）的作用，使电子的运动轨道发生偏移。

假定偏转电场在偏转板l范围内是均匀的，电子作抛物线运动，在偏转板外，电场为零，电子不受力，作匀速直线运动。

在偏转板之内

式中«

为电子初速度，Y为电子束在Y方向的偏转。

电子在加速电压V2的作用下，加速电压对电子所做的功全部转为电子动能，则«

。

将E＝Vd／d和V02代入（19-1）式，得

电子离开偏转系统时，电子运动的轨道与Z轴所成的偏转角«

的正切为

«

（19-2）

设偏转板的中心至荧光屏的距离为L，电子在荧光屏上的偏离为S，则

代入（19-2）式，得

（19-3）

由上式可知，荧光屏上电子束的偏转距离D与偏转电压Vd成正比，与加速电压V2成反比，由于上式中的其它量是与示波管结构有关的常数故可写成

（19-4）

ke为电偏常数。

可见，当加速电压V2一定时，偏转距离与偏转电压呈线性关系。

为了反映电偏转的灵敏程度，定义

（19-5）

«

称为电偏转灵敏度，单位为毫米/伏。

越大，表示电偏转系统的灵敏度越高。

3.电聚焦：

电子束+纵向电场

了解静电透镜工作原理，测量电子透镜焦距。

加速电极G′的电位比阴极电位高几百伏至上千伏。

由于示波管中电子枪的结构也是轴对称的，如图19-3所示。

从阴极K发射出来的电子首先受到控制栅极G和加速极G′之间电场的作用而被会聚在a点，这就是电子束的第一交叉点。

第一阳极A1的电位比阴极高几百伏，第二阳极A2的电位与加速极G′的电位相同，由G′，A1，A2组成了电聚焦系统，如图19-4所示。

当UA2=UG‘>

UA1时，在由G′，A1，A2构成的空间电场中，电场线的指向如图19-3中虚线所示，电子受到与电场线方向相反的力F，F可以分解成平行与轴向的力F∥与垂直与轴的力F⊥。

当入射电子处于①时，所受到的力使电子减速、发散；

当电子处于②时，受到的力使电子减速、会聚；

当电子处于③时，所受到的力使电子加速、会聚；

而处于④时，电子则被加速、发散，但此时因为电子被不断地加速，所以这种发散的趋势要比会聚的作用小。

电子走出了一条如（a）所示的轨迹。

如果将这一过程与几何光学作类比，由于A1两侧有相同的电位，好比有相同的折射率，因此可将G，A1，A2组成的电聚焦系统看作为一个电子透镜。

如果把第一交叉点a作为该电子透镜的物，那么调节A1与A2，G′之间的电位差，则相当于改变电子透镜的焦距，选择合适的UA1，UA2，可使物点a正好成像在荧光屏上，这就是电聚焦。

用几何光学中的高斯成像公式«

，也可以求出上述电子透镜的焦距f。

图五为示波管的

f—UA1/UA2曲线。

从图中可见，当UA1=UA2时，由于在G′，A1，A2中间不存在电场，因此不存在聚焦作用，焦距f为无穷大。

4.磁偏转：

电子束+横向磁场

（1）横向磁场对电子束的偏转

运动的电子在磁场中要受到洛仑兹力的作用，所

受力为

（19-6）

可见洛仑兹力的方向始终与电子运动的方向垂直，所以洛仑兹力对运动的电子不作功，但它要改变电子的运动方向。

本实验将要观察和研究电子束在与之垂直的磁场作用下的偏转情况。

为简单起见，设磁场是均匀的，磁感应强度为B，在均匀磁场中电子的速度v与磁场B垂直，电子在洛仑兹力的作用下作圆周运动。

洛仑兹力就是电子作圆周运动的向心力。

电子离开磁场区域后，因为磁场为零，电子不再受任何力的作用，应作直线运动。

由图六可知

«

（19-7）

（19-8）

设电子进入磁场前加速电压为«

，则加速电场对电子作的功全部转变成电子的动能有

（19-9）

（19-10）

如果磁场是由螺线管产生的，因为螺线管内的B=«

，其中n是单位长度线圈的圈数，I是通过线圈的电流，所以

（19-11）

可见位移«

与磁场电流«

成正比，而与加速电压的平方根成反比，这与静电场的情况不同。

而磁偏转灵敏度为位移与磁场电流之比，则磁偏转灵敏度与加速电压的平方根成反比。

（2）利用电子束在地磁场中的偏转测量地球磁场（即地磁水平分量的测量）

在做“电子束的加速和电偏转”实验中，在偏转电压«

为零的情况下将光点调整到坐标原点在改变加速电压«

时，虽然没有外加偏转电压，但光点的位置已经偏离了原点。

研究发现，光点的偏移位置与实验仪摆放的位置有关，是否是地磁场的存在导致了这种现象呢?

借助罗盘与指南针，找到示波管与地磁场水平分量相平行的方位，再次改变加速电压，发现光点保持在原点位置不变，看来地磁场是造成光点位置改变的重要原因之一。

下面介绍用电子束实验仪来测地磁场的水平分量。

电子从电子枪发射出来时，其速度v由式（19-9）关系式决定

由于电子束所受重力远远小于洛仑兹力，忽略重力因素，电子在磁场力影响下作圆弧运动，如图19-8所示，圆弧的半径只可由向心力求出

电子在磁场中沿弧线打到荧光屏上一点，这一点相对于没有偏转的电子束的位置移动了距离D

（19-12）

因为偏转角θ很小，近似可写为

（19-13）

代入式（19-12）得

（19-14）

如图19-8所示有

（19-15）

所以

（19-16）

由于示波管中的电极都是镍制成的，是铁磁体，对电子束有磁屏蔽作用，电子束在离开加速极前没有明显的偏转，所以«

是由加速极到屏的全长。

调节加速电压«

和聚焦电压，在屏上得到一清晰光点，将X、Y偏转电压调为零，将光点调到水平轴上，保持«

不变，原地转动实验仪，当地磁场的水平分量与电子束垂直时，光点的偏转量最大，记录光点偏转最高和最低的两个偏移量«

，«

（可以借助罗盘和指南针来确定方位）,取«

作为加速电压为«

时的偏转量，代入公式（19-16）求得«

（地磁场的水平分量）。

5.磁聚焦，螺旋运动：

电子束+纵向磁场

研究电子束在纵向磁场作用的螺旋运动，测量电子荷质比。

观察磁聚焦现象，验证电子螺旋运动的极坐标方程。

（1）研究电子束在纵向磁场作用的螺旋运动，测量电子荷质比。

本实验采用的是磁聚焦法（亦称螺旋聚焦法）测量电子荷质比。

具有速度v的电子进入磁场中要受到磁力的作用，此力为

若速度v与磁感应强度B的夹角不是π/2，则可把电子的速度分为两部分考虑。

设与B平行的分速度为«

，与B垂直的分速度为«

则受磁场作用力的大小取决于«

此时力的数值为«

，力的方向既垂直于«

，也垂直于B。

在此力的作用下，电子在垂直于B的面上的运动投影为一圆运动，有牛顿定律有

电子绕一圈的周期

由上式可知，只要B一定，则电子绕行周期一定，而与«

和R无关。

绕行角速度为

另外，电子与B平行的分速度«

则不受磁场的影响。

在一周期内粒子应沿磁场B的方向（或其反向）作匀速直线运动。

当两个分量同时存在时，粒子的轨迹将成为一条螺旋线，如图19-9所示，其螺距d（即电子每回转一周时前进的距离）为：

，螺距d与垂直速度«

无关。

从螺距公式得到：

，可知：

只要测得«

、d和B，就可计算出e/m的值。

（2）平行速度«

的确定

如果我们采用图19-2所示的静电型电子射线示波管，则可由电子枪得到水平方向的电子束射线，电子射线的水平速度可由公式

求得

（3）螺距d的确定

如果我们使X偏转板«

、«

和Y偏转板«

的电位都与A2相同，则电子射线通过A2后将不受电场力作用而作匀速直线运动，直射于荧光屏中心一点。

此时即使加上沿示波管轴线方向的磁场（将示波管放于载流螺线管中即可），由于磁场和电子速度平行，射线亦不受磁力，故仍射于屏中心一点。

当在«

板上加一个偏转电压时，由于«

两板有了电位差，则必产生垂直于电子射线方向的电场，此电场将使电子射线得到附加得分速度«

（原有电子枪射出的电子的«

不变）。

此分速度将使电子作傍切于中心轴线的螺旋线运动。

图19-10

当B一定时电子绕行角速度恒定，因而分速度愈大者绕行螺旋线半径愈大，但绕行一个螺距的时间（即周期T）是相同的。

如果在偏转板«

上加交变电压，则在正半周期内（«

正«

负）先后通过此两极间的电子，将分别得到大小相同的向上的分速度，如图19-10（b）右半部所示，分别在轴线右侧作傍切于轴的不同半径的螺旋运动，荧光屏上出现的仍是一条直线，理由如图19-10（a）所示。

假设正半周«

为正，«

为负。

在«

时刻，v=0，«

=0，电子不受洛仑兹力作用。

时刻，«

=«

，电子受的洛仑兹力为f1，在轴线右侧作半径为«

的螺旋运动，«

时刻，«

，电子受的洛仑兹力为«

，在轴线右侧作半径为«

所以整个正半周期不同时刻发出的电子将在轴线右侧作不同半径的螺旋运动，而在负半周电子将在轴线左侧作不同半径的螺旋运动。

但由于«

，角速度«

与«

无关，只要保持B不变，不同时刻从“0”点发出的电子作螺旋运动的角速度均相同。

设从Y偏转板（记为0点）到荧光屏的距离为«

，由于«

不变，所以不同时刻从“0”发出的电子到达屏所用的时间均为«

故不同时刻从“0”点发出的电子，从射出到打在荧光屏上，从螺旋运动的分运动来说，绕过的圆心角均相同，即图19-9中的«

，所以在图19-10（b）中，亮点“1”与亮点“2”都在过轴线的直线上，只是亮点“1”比亮点“2”早到（«

）这么一段时间。

由于余辉时间，在“2”点到来之前，“1”点并未消失。

同理，其他时刻从“0”点发出的电子，打到荧光屏上的亮点也都与“1”、“2”点打在同一直线上。

这样，在一个交变电压周期时间内，使电子打在荧光屏上的轨迹成为一条亮线，下一个周期重复，仍为一条亮线。

各周期形成的亮线重叠成为一条不灭的亮线。

增加B时，由«

，在交变电压振幅不变的情况下，螺旋运动的半径减小，所以亮线缩短，同时由于w增加，在从“0”点发出的电子到达荧光屏这段时间内，绕过的圆周角增大，所以亮线在缩短的同时还旋转，如图19-10所示。

我们总可以改变B的大小，即改变w，使得在T0这段时间内，绕过的圆周角刚好为2π，即圆周运动刚好绕一周。

这样，电子从“0”发出，作了一周的螺旋运动，又回到轴线上，只是向前了一个螺距d。

这时荧光屏上将显示一个亮点，这就是所谓的一次聚焦。

一次聚焦时，螺距d。

在数值上等于示波管内偏转电极到荧光屏的距离L′，这就螺距d的测量方法。

如果继续增大磁场，可以获得第二次聚焦，第三次聚焦等，这是螺距d=L’/2,L′/3,……。

（4）磁感应强度B的确定

螺线管内轴线上某点磁感应强度B的计算公式为

式中，«

为真空中磁导率；

为螺线管单位长度的匝数；

为励磁电流；

B1、B2是从该点到线圈两端的连线与轴的夹角。

若螺线管的长为L,直径为D，则距轴线中点0为x的某点如图19-12所示的B可表示为

显见B是x的非线性函数，若L足够大，且使用中间一端时，则可近似认为均匀磁场，于是：

；

若L不是足够大，且实验中仅使用中间一段，则可以引入一修正系数K。

为所用中间段的端点距螺线管中点0的距离。

（5）验证电子螺旋运动的极坐标方程。

当电子沿轴方向运动了距离L，那么它旋转的总角度ф为

在d与ф之间存在的简单关系

这一关系也可直接从几何关系得到，在本实验中，ф和L都是可以直接测量的，所以上面的关系式就可以用来计算d，而d在实验中是不能直接测量的，因为管中的电子束是看不见的。

图19-13画出了在荧光屏上向电子枪方向看去的情况。

A点是打在荧光屏上的光斑位置，原点O是当«

=0是光斑的位置，以R为半径的圆周表示螺线的正视图，假如«

固定不变，改变B的大小，光斑怎样运动呢？

为了确定荧光屏上A点位置，选取像图19-13那样的极坐标r和ө是较为方便的，我们特地把螺线的起点取作ө=0，ф=0，当光斑在A点的位置，对应的坐标为

r=2Rsin（ф/2）

ө=ф/2

注意，图中ф角，当电子回旋不止一圈时还要加上2π的整数倍（取决于螺线转过的周数）。

R和ф都与B有关，则r和ө也都是B的函数。

为了得到当B改变时光点运动的轨迹，就要找出r与ө满足的方程式，联立消去，就可得到轨迹方程r=f（ө）。

先由上述公式得

则有

这是一个蜗线方程，图19-14是相应的曲线，图中标明了几点的ф值。

注意：

到每当ө取π的整数倍时，相应的ф取2π的整数倍，即螺线绕了整数圈，r则变为零，电子束回到未偏转的位置，光斑位置与0点重合。

当B增加，ф相应增加，电子束偏离这一位置的幅度也越来越小。

当ф为π的奇数倍时，光斑位置都在«

轴上。

五、实验内容

1.电子束+横向电场，测量电偏转系统的偏转灵敏度。

（1）安装好示波管和刻度板后，接通电源；

（2）调节«

调节旋钮，使光点聚成一亮点，辉度适中，光点不要太亮以免烧坏荧光物质；

（3）通过X、Y换向开关显示偏转电压，调节X、Y偏转调节旋钮使得偏转电压分别指示为0；

（4）调节X、Y调零旋钮使得光点处在中心原点上；

（5）调节«

调节旋钮，在几个不同的加速电压下，分别测量电子束在横向电场作用下，偏转量随偏转电压大小之间的变化关系。

2.电子束+纵向电场，观察电聚焦现象，测量电子透镜的焦距。

（选做）

（1）观察电聚焦现象。

调节«

旋钮，观察栅极G相对于阴极K的电压变化，对光点亮度的影响，并说明原因，记录当光点亮度适中时«

为多少。

调节聚焦旋钮旋钮就是第一阳极A1的电压，改变电子透镜的焦距，达到聚焦的目的；

调节辅助聚焦A2，就是同时改变加速电极G’和第二阳极A2的电压。

实验中必须注意，光点切勿过亮，以免烧坏荧光屏。

（2）测量电子透镜的焦距。

调节聚焦与辅助聚焦旋钮，使屏上亮点聚焦达到最佳状态并记录数据。

3.地磁水平分量测量。

（1）安装好示波管和刻度盘，不加任何偏转线圈。

借助指南针将仪器大致东西方向放置；

（2）开启电源，置直流档。

借助指南针使示波管与南北方向平行放置，调节X、Y偏转（或调零），使光点打在刻度盘中心，旋转仪器，当光点偏离中心位置最大处（即示波管与东西方向平行放置）；

（3）转动仪器，当仪器转动90度时（即示波管与东西方向平行）读出偏移值D1，270度时读出偏移值D2；

（本实验中使用的刻度盘每格为2mm长，测偏移量时最好应使用精度更好的直尺）；

4.电子束+横向磁场，测量磁偏转灵敏度。

（1）按照实验内容3，将仪器调整为示波管南北方向放置；

（2）先断开电源，安装好横向磁感线圈；

（3）打开电源，调节«

旋钮，X调零（偏转），Y调零（偏转），使光点亮度适中，并打在荧光屏中心；

（4）对一定的加速电压V2，调节电压调节旋钮改变磁场电流I的大小，测量电子束的偏转量S与磁场电流I；

（5）保持磁场电流I不变，通过调节«

电压大小来改变加速电压«

的大小，测量偏转量S与加速电压«

5.电子束+纵向磁场，利用磁聚焦法测量电子荷质比。

为了能观察到电子在外磁场中的回旋现象，可以采用下述实验方法：

首先通过静电聚焦（调节示波管的第一阳极和第二阳极的电位值，可达到这一目的）作用，使从阴极K发射出的电子束聚焦在示波管屏上；

然后在Y（垂直）偏转极上加一适当的交变电压，使电子束在示波管屏幕的Y方向上扫描成一段线光迹，最后加上轴向磁场，使电子在示波管所在空间内作螺线运动。

因此，当轴向外磁场从零逐渐增强时，荧光屏上的直线光迹将一边旋转一边缩短，直到使得电子的螺旋形运动轨迹的螺距正好等于垂直偏