应力应变关系文档格式.docx
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+G必+4九
本式应该是91个应变分量单由于切应力互等定理，此时后面的三个应力与式中的切应力想等即现在剩余36个应变分量。
（1）具有一个弹性对称面的线弹性体的应力应变公式如下
b賞—U[16++U]3勺+
bmx十0影£
站十Cyy£
z十予乙运
J=U斗齐+U4Qu
（2）正交各向异性弹性体的弹塑性体公式如下
=「局+G适$+Gs气=Gw+c12ey+
⑶各向同性弹性体的本构方程
各向同性弹性体在弹性状态下，主应力方向与主应变方向重合容易证明。
在主应变空间里，由于应变主轴与应力主轴重合，各向同性弹性体体内任意一点的应力和应变之间满足：
一Gl；
x•Ci2；
y•Cl3；
z
r“21x-C22；
yC23Z
（2-3）
Z=C31；
x'
C32；
y'
C33；
；
x对二x的影响与；
y对r以及；
z对二z的影响是相同的，即有
C11=C2=C33、和上对匚x的影响相同，即C12=C13，同理有C21=C23和
C31=C32^等，则可统一写为：
Cii=C22=C33=a
所以在主应变空间里，各向同性弹性体独立的弹性常数只有
个。
在任意的坐标系中，同样可以证明弹性体独立的弹性参数只有2
广义胡可定律如下式
v泊松比G=f5剪切模量E：
弹性模量/杨氏模量
虎克定律
对于应变能函数理解有点浅在此就不多做介绍了
2屈服条件
拉伸与压缩时的应力——应变关系曲线
l
BC:
屈服阶段、
CD：
强化阶段'
塑性阶段
DE：
局部变形阶段
弹性变形时应力应变关系的特点
1•应力与应变完全成线性关系；
即应力主轴与全量应变主轴重合
2•弹性变形是可逆的，与应变历史（加载过程）无关，即某瞬时的物体
形状、尺寸只与该瞬时的外载有关，而与该瞬时之前各瞬间的载荷
情况无关单向拉伸塑性变形下的应力-应变关系
1.
金属单向拉伸时的应力应变曲线
应力、应变为非线性关系
2.塑性变化不可逆一一无单值对应关系
3对于应变硬化材料，卸载后的屈服应力比初始
1.理想弹性力学模型
厂-E；
弹塑性力学常用的简化模型
3.线性强化弹塑性力学模型（双线性强化力学模型）
4.
4.幕强化力学模型
5.理想塑性力学模型（刚塑性力学模型）
1
o=a
s亦
O
线性强化刚塑性力学模型
CT=CT+匚呂
S匚1
塑性变形时应力和应变的关系
弹性力学是以应力与应变成线性关系的广义Hooke定律为其基础的；
而在塑性力学的范围内，一般来说，应力与应变间的关系是非线性的，同时这种非线性的特征，又与所研究的具体材料和塑性应变有关。
塑性变形过程中的应力应变关系十分复杂，相关的理论较多，但可将它们分为两大类，即增量理论和全量理论。
增量理论
在弹性极限范围内，弹性全量应变与当时的应力状态有确定的一一对应关系，而与加载的历程无关。
但由于塑性变形的不可恢复性，塑性全量应变与当时的应力状态不是单值关系，而与加载的历史有关。
因此，当材料发生塑性变形时，即使应力水平相同，不同加载历程所对应的应变值也会不同。
同样，对于同一应变值，不同加载历程所对应的应力值也会不同。
因此，只有明确了加载历程，才能得到应力应变间的对应关系。
既然塑性变形时的应变与加载历史有关，而且也不容易得到全量应变与应力状态间的对应关系，人们自然想到建立塑性变形每一瞬时应变增量与当时应力状态之间的关系，又因为金属塑性变形过程中体积的变化可以忽略，人们又会想到建立每一瞬时应变增量与当时应力偏量之间的关系，增量理论便建立了这样的关系，这里的“增量”指的是应变增量，是相对全量应变而言的。
增量理论又称流动理论，是历史上最早提出来的阐述塑性变形过程应力应变关系的理论，代表性的有Levy-Mises（列维—米赛斯）理论和Prandtl-Reuss（普朗特—劳斯）理论。
需要说明的是，Levy-Mises理论和Prandtl-Reuss理论都只能在加载的情况下使用，卸载时须按Hooke定律计算。
全量理论
全量理论又称形变理论，它所建立的是应力与应变全量之间的关系，这一点和弹性理论极为相似，但全量理论要求变形体受简单加载，即要求各应力分量在加载过程中按同一比例增加，因而变形体内各点
的应力主轴方向不发生变化，显然，这一要求限定了全量理论的应用范围。
有代表性的全量理论是Hencky（汉基）理论和H^b^^uH（依留辛）简单加载定理。
在Hencky和Nadai（纳代依）工作的基础上，A.H刀bio^uh于1943年将形变理论的形式和所必须满足的条件进行了整理，提出了物体内每个单元都处于简单加载的具体条件，并认为物体处于简
单加载状态，即当外荷载从一开始即按同一比例系数增加时，由形变
理论计算的结果是正确的。
满足简单加载的四个具体条件是：
（1）小变形，即塑性变形和弹性变形属于同一量级；
（2）72，即材料为不可压缩体；
（3）荷载（包括体力）按比例单调增长，变形体处于主动变形过程，即应力强度不断增加，在变形过程中不出现中间卸载的情况，如有位移边界条件，只能是零位移边界条件；
（4）材料的应力一一应变曲线具有匚厂AJ的幕函数形式。
卸载时的应力应变关系
对于外力按比例减小的简单卸载，复杂应力状态下应力和应变分量的改变量之间也存在类似的线性关系
由于加载时应力和应变改变量按弹塑性体计算，而卸载时则按弹性体计算，故当全部荷载卸除后物体内会有残余应力和应变存在，显然，其数值为卸载前后值之差。
四.加载条件加载和卸载准则
1理想塑性材料加载和卸载
由于理想塑性材料的加载面和屈服面总是保持一致，所以，力口载
函数和屈服函数可以统一表示为
/（耳Q尸匹，匸旷今，唁）二0或/（^）-0
它们均与塑性变形的大小和加载历史无关。
于是，在荷载改变的过程中，如果应力点保持在屈服面上，即df=O，此时塑性变形可以任意增长，就称为加载。
当应力点从屈服面上退回屈服面内，即df<
0,就表示变形状态从塑性变为弹性，此时不产生新的塑性变形，称为卸载。
理想塑性材料的上述加载和卸载准则，可以用数学形式表示为
/（勺）V0（弹性状态）
眄j=0（加载）
/间）=0df=/（^+^）-/（try）=
/©
）二0df二/（勺+亦訂-/（門）二各刀門<
0（卸载）
2.强化材料加载、卸载
J〃込j〉0即d（y*n>
0
〔加载）
二~-dcr,=0&
卩dan=0
（中性变载）
df
——d%<
0艮卩da-//<
0%
（卸载）
以上两式是对应力应变的简单的总结
还需要进步学习巩固理解
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