地震子波波形显示及一维地震合成记录Word文档格式.docx
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钟型子波xw为初相m为时间域主波峰与次波峰之比
w（t）=exp（-2*Fm^2*t^2*ln（n））*sin（T-2*pi*Fm*t）n=m1/m2最大相位子波
（最大相位子波请同学们自己查找相关文献完成，非必须完成）
其中代表子波的中心频率，t=i*dt，dt为时间采样间隔，i为时间离散点序号;
这里可以为=10，25，40，100Hz等，采样间隔dt=0.002秒，i为0～256;
2.根据公式编程实现不同频率的零相位子波的波形显示；
不同中心频率的零相位子波图
=25:
=100:
3.其地质模型为：
设计反射系数（n=512），n为地层深度，其中，为第一层介质深度；
，为第二层介质深度；
，为第三层介质深度；
，为第四层介质深度；
，为第五层介质深度；
其它为0。
地震波在介质中传播，当到达介质分界面时，发生反射和透射，反射波被检波器接受，生成地震记录。
反射系数表示地震波在两层介质分界面的能量重新分配，如r（100）=1.0，表示地震波入射到分界面时，只有一种波，反射纵波（或反射横波）。
反射系数不为1.0时，表示当地震波入射到分界面时，产生两种反射波。
反射系数为正，表示反射波相位与入射波相位相差2π；
反射系数为负，表示反射波相位与入射波相位相差π，存在半波损失。
4.应用褶积公式合成一维地震记录，并图形显示；
应用褶积公式求f（n）的程序为：
#include<
stdio.h>
math.h>
#definePI3.1415926
#defineFM100
voidmain（）
{
doublefac（doublex[],doubley[],doublez[],intm,intn）;
FILE*fp;
inti,j,x;
doubleW,dt=0.002,t,a[256];
doubleb[512]={0};
doubler[512]={0};
r[100]=1.0;
r[200]=-0.7;
r[300]=0.5;
r[400]=0.4;
r[450]=0.6;
fp=fopen（"
Date.txt"
"
w+"
）;
printf（"
pleaseinputx:
\n"
scanf（"
%d"
&
x）;
for（i=0;
i<
256;
i++）
{
t=i*dt;
if（x==1）
W=exp（-2*FM*FM*t*t*log
（2））*sin（2*PI*FM*t）;
elseif（x==2）
W=（1-2*pow（PI*FM*t,2））*exp（-pow（PI*FM*t,2））;
elseif（x==3）
W=exp（-FM*FM*t*t*log
（2））*cos（2*PI*FM*t+PI/4）;
a[i]=W;
}
fac（r,a,b,512,256）;
for（j=0;
j<
512;
k++）
fprintf（fp,"
%f\n"
b[j]）;
}
doublefac（doublex[],doubley[],doublez[],intm,intn）
inti,j;
=m+n-1;
doublesum=0.0;
=m;
j++）
if（i-j>
0&
&
i-j<
=256）
sum+=x[j]*y[i-j];
z[i]=sum;
三、实验结果
一维反射系数序列图形显示为：
零相位子波与反射系数褶积后的地震记录图形显示：
最小相位子波与反射系数褶积后的地震记录图形显示：
混合相位子波与反射系数褶积后的地震记录图形显示：
最大相位子波与反射系数褶积后的地震记录图形显示：
零相位振幅图形显示：
零相位幅角图形显示：
最小相位振幅图形显示：
最小相位幅角图形显示：
混合相位幅角图形显示：
混合相位振幅图形显示：
最大相位幅角图形显示：
最大相位振幅图形显示：
四、实验分析
根据所学知识对实验结果进行分析；
地震子波由震源激发，在地层中传播，因为在沉积地层中，每层介质的物理性质不相同，从而使得地震波的传播速度也不相同。
当地震波传播到两层介质的分界面时，会发生反射，由于每层介质的反射系数不同，所以反射波的能量也不相同，检波器接收到不同时刻的、不同能量的反射波，形成一个地震记录。
由合成地震记录中可以看出，最小相位子波相对零相位子波来说是相位滞后的，能量延迟的，但两者为同一家族的子波。
合成地震记录中横坐标为时间，纵坐标为振幅。
每一时刻的值由m个值的和组成，m为反射系数r（n）的长度，整个地震记录由m+n-1个时刻的值组成。
对于零相位的地震记录来说，当r（m）=1.0时，即j=100时，i=100时，w（i-j）=1.0，是能量最大的，即w（0）=1.0。
同理，当n=200,、300、400、450时，能量也是最大的。
对于最小相位的地震记录来说，当r（m）=1.0时，即j=100时，但i=100时，w（i-j）不是最大能量的，即最大能量不是在w（0）出现，而是延迟出现。
同理，当n=200、300、400、450时，能量也不是最大的，而是要延迟出现。
由振幅图及幅角图可知，零相位子波能量聚集在首部，开始时就具有最大能量，无积累过程，当振幅最大时，相位为零，即此时波的振幅为实数，达到最大值；
最小相位子波能量聚集在序列首部，是最小能量延迟的，信号随时间增大而减小，当振幅最大时，相位不为零，是非零相位的，相对零相位子波来说，最大能量是延迟的；
混合相位子波的能量聚集在序列中部，是混合能量延迟的；
最大相位子波能量聚集在后部。
最大相位子波和混合相位子波的信号信号不随时间增大而减小。
五、附：
源程序代码
#include"
13KFFT.C"
FILE*fp,*fpr,*fpre,*fpi,*fpamp,*fpha;
doubleW,dt=0.002,t,a[256],pr[512],pi[512]={0.0},fr[512],fi[512],amp[512],pha[512];
褶积结果.txt"
fpr=fopen（"
反射系数.csv"
fpre=fopen（"
实部.txt"
fpi=fopen（"
虚部.txt"
fpamp=fopen（"
振幅.csv"
fpha=fopen（"
相位.csv"
fprintf（fpr,"
r[i]）;
fclose（fpr）;
W=exp（-2*pow（FM*t,2）*log
（2））*sin（0.512-2*PI*FM*t）;
elseif（x==4）
pr[i]=b[j];
pr[i]=fr[i+127];
kfft（pr,pi,512,9,fr,fi,0,1）;
fprintf（fpre,"
%e\n"
fr[i]）;
fprintf（fpi,"
fi[i]）;
fprintf（fpamp,"
pr[i]）;
fprintf（fpha,"
pi[i]）;
fclose（fpre）;
fclose（fpi）;
fclose（fpamp）;
fclose（fpha）;
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