《理论力学》动力学典型习题+答案.doc
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《动力学I》第一章
运动学部分习题参考解答
1-3
解:
运动方程:
,其中。
将运动方程对时间求导并将代入得
1-6
x
y
o
证明:
质点做曲线运动,所以,
设质点的速度为,由图可知:
,所以:
将,
代入上式可得
x
y
o
证毕
1-7
证明:
因为,
所以:
证毕
1-10
解:
设初始时,绳索AB的长度为,时刻时的长度
为,则有关系式:
,并且
将上面两式对时间求导得:
,
由此解得:
(a)
(a)式可写成:
,将该式对时间求导得:
(b)
将(a)式代入(b)式可得:
(负号说明滑块A的加速度向上)
A
O
A
O
B
R
1-11
解:
设B点是绳子AB与圆盘的切点,由于绳子相对圆盘无滑动,所以,由于绳子始终处于拉直状态,因此绳子上A、B两点的速度在A、B两点连线上的投影相等,即:
(a)
因为
(b)
将上式代入(a)式得到A点速度的大小为:
(c)
由于,(c)式可写成:
,将该式两边平方可得:
将上式两边对时间求导可得:
将上式消去后,可求得:
由上式可知滑块A的加速度方向向左,其大小为
1-13
解:
动点:
套筒A;
动系:
OA杆;
定系:
机座;
运动分析:
绝对运动:
直线运动;
相对运动:
直线运动;
牵连运动:
定轴转动。
根据速度合成定理
有:
,因为AB杆平动,所以,
由此可得,OC杆的角速度为,,所以
当时,OC杆上C点速度的大小为
x
1-15
解:
动点:
销子M
动系1:
圆盘
动系2:
OA杆
定系:
机座;
运动分析:
绝对运动:
曲线运动
相对运动:
直线运动
牵连运动:
定轴转动
根据速度合成定理有
,
由于动点M的绝对速度与动系的选取无关,即,由上两式可得:
(a)
将(a)式在向在x轴投影,可得:
由此解得:
1-17
解:
动点:
圆盘上的C点;
动系:
OA杆;
定系:
机座;
运动分析:
绝对运动:
圆周运动;
相对运动:
直线运动(平行于O1A杆);
牵连运动:
定轴转动。
根据速度合成定理有
(a)
将(a)式在垂直于O1A杆的轴上投影以及在O1C轴上投影得:
,
,,
根据加速度合成定理有
(b)
将(b)式在垂直于O1A杆的轴上投影得
其中:
,,
由上式解得:
1-19
解:
由于ABM弯杆平移,所以有
取:
动点:
套筒M;
动系:
OC摇杆;
定系:
机座;
运动分析:
绝对运动:
圆周运动;
相对运动:
直线运动;
牵连运动:
定轴转动。
根据速度合成定理
可求得:
,,
根据加速度合成定理
将上式沿方向投影可得:
由于,,,根据上式可得:
,
1-20
M
O
A
B
解:
取小环为动点,OAB杆为动系
运动分析
绝对运动:
直线运动;
相对运动:
直线运动;
牵连运动:
定轴转动。
由运动分析可知点的绝对速度、相对速度和牵连速度的方向如图所示,
其中:
根据速度合成定理:
可以得到:
,
M
O
A
B
加速度如图所示,其中:
,
根据加速度合成定理:
将上式在轴上投影,可得:
由此求得:
1-21
O
x’
y’
解:
求汽车B相对汽车A的速度是指以汽车
A为参考系观察汽车B的速度。
取:
动点:
汽车B;
动系:
汽车A(Ox’y’);
定系:
路面。
运动分析
绝对运动:
圆周运动;
相对运动:
圆周运动;
牵连运动:
定轴转动(汽车A绕O做定轴转动)
求相对速度,根据速度合成定理
将上式沿绝对速度方向投影可得:
O
x’
y’
因此
其中:
,
由此可得:
求相对加速度,由于相对运动为圆周运动,
相对速度的大小为常值,因此有:
2-1
x
解:
当摩擦系数足够大时,平台AB
相对地面无滑动,此时摩擦力
取整体为研究对象,受力如图,
系统的动量:
将其在轴上投影可得:
根据动量定理有:
即:
当摩擦系数时,平台AB的加速度为零。
当摩擦系数时,平台AB将向左滑动,此时系统的动量为:
将上式在轴投影有:
根据动量定理有:
由此解得平台的加速度为:
(方向向左)
2-2
x
取弹簧未变形时滑块A的位置为x坐标原点,取整体为研究对象,受力如图所示,其中为作用在滑块A上的弹簧拉力。
系统的动量为:
将上式在x轴投影:
根据动量定理有:
系统的运动微分方程为:
2-4取提起部分为研究对象,受力如图(a)所示,提起部分的质量为,提起部分的速度为,根据点的复合运动可知质点并入的相对速度为,方向向下,大小为(如图a所示)。
y
(a)(b)
根据变质量质点动力学方程有:
将上式在y轴上投影有:
由于,所以由上式可求得:
。
再取地面上的部分为研究对象,由于地面上的物体没有运动,并起与提起部分没有相互作用力,因此地面的支撑力就是未提起部分自身的重力,即:
x
3-5将船视为变质量质点,取其为研究对象,
受力如图。
根据变质量质点动力学方程有:
船的质量为:
,水的阻力为
将其代入上式可得:
将上式在x轴投影:
。
应用分离变量法可求得
由初始条件确定积分常数,并代入上式可得:
2-8图a所示水平方板可绕铅垂轴z转动,板对转轴的转动惯量为,质量为的质点沿半径为的圆周运动,其相对方板的速度大小为(常量)。
圆盘中心到转轴的距离为。
质点在方板上的位置由确定。
初始时,,方板的角速度为零,求方板的角速度与角的关系。
o
M
图a图b
解:
取方板和质点为研究对象,作用在研究对象上的外力对转轴z的力矩为零,因此系统对z轴的动量矩守恒。
下面分别计算方板和质点对转轴的动量矩。
设方板对转轴的动量矩为,其角速度为,于是有
设质点M对转轴的动量矩为,取方板为动系,质点M为动点,其牵连速度和相对速度分别为。
相对速度沿相对轨迹的切线方向,牵连速度垂直于OM连线。
质点M相对惯性参考系的绝对速度。
它对转轴的动量矩为
其中:
系统对z轴的动量矩为。
初始时,,此时系统对z轴的动量矩为
当系统运动到图8-12位置时,系统对z轴的动量矩为
由于系统对转轴的动量矩守恒。
所以有,因此可得:
由上式可计算出方板的角速度为
2-11取链条和圆盘为研究对象,受力如图(链条重力未画),设圆盘的角速度为,则系统对O轴的动量矩为:
P
根据动量矩定理有:
整理上式可得:
由运动学关系可知:
,因此有:
。
上式可表示成:
令,上述微分方程可表示成:
,该方程的通解为:
根据初始条件:
可以确定积分常数,于是方程的解为:
系统的动量在x轴上的投影为:
系统的动量在y轴上的投影为:
根据动量定理:
由上式解得:
,
2-14取整体为研究对象,系统的动能为:
其中:
分别是AB杆的速度和楔块C的速度。
若是AB杆上的A点相对楔块C的速度,则根据
复合运动速度合成定理可知:
,
因此系统的动能可表示为:
,系统在能够过程中,AB杆的重力作功。
根据动能定理的微分形式有:
,系统的动力学方程可表示成:
由上式解得:
,
2-17质量为的均质物块上有一半径为的半圆槽,放在光滑的水平面上如图A所示。
质量为光滑小球可在槽内运动,初始时,系统静止,小球在A处。
求小球运动到B处时相对物块的速度、物块的速度、槽对小球的约束力和地面对物块的约束力。
A
B
A
B
图A图B
解:
取小球和物块为研究对象,受力如图B所示,由于作用在系统上的主动力均为有势力,水平方向无外力,因此系统的机械能守恒,水平动量守恒。
设小球为动点,物块为动系,设小球相对物块的速度为,物块的速度为,则系统的动能为
设为势能零点,则系统的势能为
根据机械能守恒定理和初始条件有,即
系统水平方向的动量为:
根据系统水平动量守恒和初始条件有
由此求出,将这个结果代入上面的机械能守恒式,且最后求得:
下面求作用在小球上的约束力和地面对物块的约束力。
分别以小球和物块为研究对象,受力如图C,D所示。
设小球的相对物块的加速度为,物块的加速度为,对于小球有动力学方程
A
B
A
B
(a)
图C图D
对于物块,由于它是平移,根据质心运动动力学方程有
(b)
将方程(a)在小球相对运动轨迹的法线方向投影,可得
其中相对加速度为已知量,。
将方程(b)在水平方向和铅垂方向投影,可得
领,联立求解三个投影可求出
2-18取小球为研究对象,两个小球对称下滑,
设圆环的半径为R。
每个小球应用动能定理有:
(a)
将上式对时间求导并简化可得:
(b)
每个小球的加速度为
取圆环与两个小球为研究对象,应用质心运动定理
将上式在y轴上投影可得:
将(a),(b)两式代入上式化简后得
时对应的值就是圆环跳起的临界值,此时上式可表示成
上述方程的解为:
,
圆环脱离地面时的值为
而也是方程的解,但是时圆环已脱离地面,因此不是圆环脱离地面时的值。
z