我所认识的拉曼光谱概要Word下载.docx

我所认识的拉曼光谱概要Word下载.docx

《我所认识的拉曼光谱概要Word下载.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《我所认识的拉曼光谱概要Word下载.docx（20页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。

早期作为光源使用的汞弧灯，被高功率、高能量、高单色性和高相干性的激光光源所代替。

另外，高分辨率、低杂散光的双联和三联光栅单色仪，高灵敏度光电接收系统（光电倍增管和光子计数器）也在此期间研制成功，并实现了计算机和拉曼光谱仪的联机。

70年代中期，不断提高的激光技术使得拉曼光谱技术的发展和应用更为广泛。

对在很大光谱范围内吸收的样品，激光器的多谱线输出和可调谐激光器的连续谱线输出，可以使人们很方便地选择合适的激发光进行共振拉曼光谱测量。

用于样品的微区分析、不均匀表面检测等的空间分辨拉曼光谱技术（激光拉曼探针）也于同期诞生，到90年代末，高空间分辨拉曼光谱技术已经可以做到单分子检测。

多通道测量和短脉冲激光技术配合，则实现了时间分辨拉曼光谱测试。

这种光谱技术可用于短寿命自由基、化学反应的中间态、物质和系统的瞬间过程等方面的研究。

1983年，Jennings等人成功地进行了傅里叶变换拉曼实验。

此后，各型号的傅里叶变换拉曼光谱仪也先后问世。

1986年，Hirschfeld和Chase在技术上实现了FT-拉曼光谱。

1987年PE公司推出了第一台近红外激发傅里叶变换拉曼光谱仪。

首部Fr-Raman专著于1991年正式出版。

90年代初，为满足社会生产活动的需要，人们不断探索出多项新技术并应用于拉曼光谱仪中。

例如：

引进光纤对远距离或危险处的样品进行测量，用声光调制器（AOTF）代替光栅作为分光元件测量拉曼光谱；

利用全息带阻滤光片滤除瑞利散射的干扰等。

激光拉曼光谱仪的性能也日臻完善，如：

美国Spex公司和英国Reinshow公司相继推出了拉曼探针共焦激光拉曼光谱仪，低功率的激光光源的使用使激光器的使用寿命大大延长，共焦显微拉曼的引入实现了类似生物切片的激光拉曼扫描，从而得到样品在不同深度时的拉曼光谱。

Dilor公司推出了多测点在线工业用拉曼系统，采用的光纤可达200m，从而使拉曼光谱的应用范围更加广阔。

拉曼光谱仪以激光（excitation）作光源，光的单色性和强度都大大提高，拉曼散射仪的信号强度因而提高，拉曼光谱技术得以迅速发展，应用领域遍及物理，材料，化学，生物等学科，并已成为光谱学的一个分支——拉曼光谱学（RamanSpectroscopy光谱学）。

二、拉曼光谱的原理：

光照射到物质上发生弹性散射和非弹性散射.弹性散射的散射光是与激发光波长相同的成分,非弹性散射的散射光有比激发光波长或长和或短的成分,统称为拉曼效应。

拉曼效应是光子与光学支声子相互作用的结果。

拉曼光谱原理：

拉曼效应起源于分子振动（和点阵振动）与转动，因此从拉曼光谱中可以得到分子振动能级（点阵振动能级）与转动能级结构的知识。

用虚的上能级概念可以说明了拉曼效应:

拉曼光谱为散射光谱，1928年，C.V.拉曼实验发现，当光透过透明介质被分子散射的光发生频率变化，这一现象被称为拉曼散射。

在透明介质的散射光谱中，频率与入射光频率v0相同（及波长λ不变）的成分称为瑞利散射（Rayleighscattering）弹性碰撞，无能量交换，仅改变方向；

频率对称分布在v0两侧，即v0±

v1（波长λ改变）为拉曼散射（Ramanspectra）无弹性碰撞，有能量交换，改变方向。

其中频率较小的成分（v0-v1）又称为斯托克斯线（Stockslines），频率较大的成分（v0+v1）又被称为反斯托克斯线（Anti-Stockslines）。

因为斯托克斯线的强度远远强于反斯托克斯线，且基态分子比较多，所以拉曼光谱仪一般记录斯托克斯线。

靠近瑞利散射线两侧的谱线称为小拉曼线，远离的则称为大拉曼线。

瑞利散射线的强度只有入射光强度的l0-3-10-5，拉曼光谱强度大约只有入射光强的10-7-10-9。

小拉曼光谱与分子的转动能级有关，大拉曼光谱与分子振动一转动能级有关。

拉曼位移（Ramanshift）：

拉曼位移的大小与入射光的频率无关，只与分子的能级结构有关，其范围为25～4000cm-1，因此入射光的能量应大于分子振动跃迁所需能量，小于电子能级跃迁的能量。

Raman散射光的频率与入射光的频率相差∆v。

对不同物质：

∆v不同；

对同一物质：

∆v与入射光频率无关；

可应用于表征分子振-转能级的特征物理量；

定性与结构分析的依据。

拉曼谱线强度与入射光强和样品分子的浓度成正比例关系，因此可利用拉曼光谱来进行定量分析，在与激光入射方向垂直的方向上，能收集到的拉曼散射光的光通量φR为：

φR=4nφL·

A·

N·

L·

K·

sinα2（θ／2）

式中，φR为入射光照射到样品上的光通量；

A为拉曼散射系数，约等于10-28～10-29mol／sr；

N为单位体积内的分子数；

L为样品的有效体积；

K为考虑到折射率和样品内场效应等因素影响的系数；

α为拉曼光束在聚焦透镜方向上的角度。

利用拉曼效应及拉曼散射光与样品分子的上述关系，可对物质分子的结构和浓度进行分析研究。

Raman散射的产生：

光电场E中，分子产生诱导偶极距ρ，ρ=α*Eα分子极化率；

Rayleigh/RamanTransitionsandSpectraRayleigh/RamanTransitions∆E=h∆vE0=hv0基态E1振动激发态

实线代表realstates真实能级；

虚线代表virtualstates虚能级VibrationalStates振动能级GroundState基级Fluorescence荧光

拉曼光谱的一个重要参数：

（强度，频率）

退偏振比r（去偏振度depolarization）由于激光是线偏振光，而大多数的有机分子是各向异性的，在不同方向上的分子被入射光电场极化程度是不同的。

在激光拉曼光谱中，完全自由取向的分子所散射的光也可能是偏振的，因此一般在拉曼光谱中用该参数ρ表征分子对称性振动模式的高低。

（注缺失）

去偏振度与分子的极化度有关，通过测定拉曼谱线的去偏振度，可以确定分子的对称性。

拉曼光谱的特征（优、缺、难）：

a.拉曼散射谱线的波数虽然随入射光的波数而不同，但对同一样品，同一拉曼谱线的位移与入射光的波长无关,只和样品的振动转动能级有关；

b.在以波数为变量的拉曼光谱图上，斯托克斯线和反斯托克斯线对称地分布在瑞利散射线两侧,这是由于在两种情况下分别相应于得到或失去了一个振动量子的能量。

c.一般情况下，斯托克斯线比反斯托克斯线的强度大。

这是由于玻尔兹曼（Boltzmann）分布，处于振动基态上的粒子数远大于处于振动激发态上的粒子数。

d.波长位移在中红外区。

有红外及拉曼活性的分子,其红外光谱和拉曼光谱近似。

可使用各种溶剂，尤其是能测定水溶液，样品处理简单。

低波数段测定容易（如金属与氧、氮结合键的振动nM-O,nM-N等）。

而红外光谱的远红外区不适用于水溶液，选择窗口材料、检测器困难。

由Stokes、反Stokes线的强度比可以测定样品体系的温度。

e.显微拉曼的空间分辨率很高，为1mm。

时间分辨测定可以跟踪10-12s量级的动态反应过程。

利用共振拉曼、表面增强拉曼可以提高测定灵敏度。

f.其不足之处在于，激光光源可能破坏样品；

荧光性样品测定一般不适用，需改用近红外激光激发等

g.对样品无接触，无损伤；

样品无需制备；

快速分析，鉴别各种材料的特性与结构；

能适合黑色和含水样品；

高、低温及高压条件下测量；

光谱成像快速、简便，分辨率高；

仪器稳固，体积适中，维护成本低，使用简单。

H.难点，拉曼散射信号弱（比荧光光谱平均小2－3数量级）。

激光激发强。

拉曼信号频率离激光频率很近。

激光瑞利散射比拉曼信号强1010－1014，对拉曼信号干扰很大。

拉曼光谱仪器的设计，必须能排除瑞利散射光，并具有高灵敏度（体现在弱信号检测的高信噪比），才能有效地收集拉曼谱。

测定拉曼散射光谱时，一般选择激发光的能量大于振动能级的能量但低于电子能级间的能量差，且远离分析物的紫外-可见吸收峰。

当激发光与样品分子作用时，样品分子即被激发至能量较高的虚态（上图中用虚线表示）。

左边的一组线代表分子与光作用后的能量变化，粗线出现的几率大，细线表示出现的几率小，因为室温下大多数分子处于基态的最低振动能级。

中间一组线代表瑞利（Rayleigh）散射，光子与分子间发生弹性碰撞，碰撞时只是方向发生改变而未发生能量交换。

右边一组线代表拉曼散射，光子与分子碰撞后发生了能量交换，光子将一部分能量传递给样品分子或从样品分子获得一部分能量,因而改变了光的频率。

能量变化所引起的散射光频率变化称为拉曼位移。

由于室温下基态的最低振动能级的分子数目最多,与光子作用后返回同一振动能级的分子也最多,所以上述散射出现的几率大小顺序为：

瑞利散射>

Stokes线>

反Stokes线。

随温度升高，反Stokes线的强度增加。

CCl4的拉曼光谱usinganAr+laserat488nmRayleigh/RamanTransitionsandSpectra

组成：

AcompleteRamanspectrumconsistsof:

一个完整的拉曼光谱由：

•aRayleighscatteredpeak（highintensity强度,samewavelength波长asexcitation激发，激动，反应）

•瑞利散射峰（高强度，相同的波长作为激发激发，激动，反应）

•aseriesofStokes-shiftedpeaks（lowintensity,longerwavelength）斯托克斯移峰（低强度，长波长）

•aseriesofanti-Stokesshiftedpeaks（stilllowerintensity,shorterwavelength）

一系列的反斯托克斯移峰（仍然较低的强度，较短的波长）

•spectrumindependentofexcitationwavelength（488,632.8,or1064nm）

频谱独立的激发波长（488，632.8，或1064纳米）

在坐标系中，拉曼光谱的横坐标为拉曼位移，以波数表示,是相对激发波长偏移的波数，波数就是波长的倒数，以cm-1为单位。

其中和分别为Stokes位移和入射光波数。

纵坐标为拉曼光强，纵坐标是光子计数,就是散射光的强度。

由于拉曼位移与激发光无关，只与分子的能级结构有关，一般仅用Stokes位移部分。

对发荧光的分子，有时用反Stokes位移。

拉曼光谱的对应关系

3、拉曼光谱的仪器：

（一）分类：

滤光器型拉曼光谱仪：

有单色光源、滤光器、光学检测器组成，结构简单，可以制作的很小，只有很狭窄的光谱段进入检测器，大部分拉曼散射光被浪费。

分光仪型拉曼光谱仪：

将不同波长的光分散开，使他们成像于不同的位置。

通常是将来自入射狭缝的光照射于衍射光栅，后将衍射光聚焦在光谱仪输出平面上，平面上安置探测器。

光栅刻度线密度越大，光谱分辨率越高。

干涉性（傅里叶变