光纤光栅法布里珀罗腔透射特性的理论研究精Word下载.docx
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关键词 光纤光栅, 法布里-珀罗腔, 透射特性。
1 引 言
自1978年Hill小组首次报道了光纤中的光致光栅效应以来[1],光折变光纤光栅一直为人们所重视。
特别是1989年Meltz等人发展了紫外光侧面写入光纤光栅技术以后,光纤光栅的应用研究迅猛发展,各种光纤光栅有源、无源器件不断涌现[2,3]。
利用光纤光栅的反馈作用构造光纤光栅法布里-珀罗腔,是光纤光栅的一个典型应用。
这种腔结构可以用来构成线形腔光纤激光器[4,5],亦可以用作环形腔光纤激光器的选频、调谐装置[6]。
本文对光纤光栅法布里-珀罗腔的透射特性进行了理论分析,给出了强度透射率的解析表达式;
将其同普通法布里-珀罗腔做了比较;
讨论了光纤光栅法布里-珀罗腔单模输出阈值腔长与光纤光栅长度及反射率之间的关系,为光纤光栅法布里-珀罗腔的优化设计与实际应用提供了理论基础。
2 理 论
图1是周期为Λ的光纤布拉格光栅的结构示意图。
其反射、透射特性可用耦合模理论描述。
后向传播和前向传播的光波分别表示为a(z=A(zexp(iUz和b(z=B(zexp(-iUz,U为传播常数。
如果给定边界条件B(0=B0和A(L=0,即只有前向波b(0=B0
Fig.1Schematicdiagramoffibergrating入射时,反射波(后向输出和透射波(前向输出可
分别表示为
[7]
a(0=ksinh(SL-ΔUsinh(SL+iScosh(SL
b(0,(1b(L=iSexp(-iU0L-ΔUsinh(SL+iScosh(SLb(0,(2
式中L为光栅长度,k为耦合系数,S=(k2-
ΔU20,ΔU=U-U0=2nπ/λ-2nπ/λB,λ为光波波长,λB=2nΛ为布拉格波长。
定义光纤光栅的反射系数rg和透射系数tg分别为rg=a(0/b(0=|rg|exp(iOr和tg=b(L/b(0=|tg|exp(iOt,由(1式、(2式可得
|rg|=ksinh(SL{ΔU2sinh2(SL+S2cosh2(SL]0,(3
Or=π+arctanScosh(SLΔUsinh(SL,(4
|tg|=S[ΔU2sinh2(SL+S2cosh2(SL]0,(5
Ot=-π2-U0L+arctanScosh(SLΔUsinh(SL.(6
光纤光栅的光强反射率和透射率分别为Rg=|rg|2和Tg=|tg|2。
同一根光纤上的两个布拉格波长相同的光栅便构成光纤光栅法布里-珀罗腔,
如图2所Fig.2SchematicdiagramoffibergratingFabry-Perotcavity
示。
光纤光栅1(FBG1的反射
系数和透射系数分别为rg1、
tg1,长度为L1;
光纤光栅2
(FBG2的反射系数和透射系
数分别为rg2、tg2,长度为L2;
法布里-珀罗腔的腔长为h。
如果给定边界条件B(0=B0和A(L1+L2+h=0,则法布里-珀罗腔内z=L1处的前向波b(L1应满足如下方程式
b(L1=tg1b(0+rg1rg2exp(-i2Uhb(L1,
(7
解得
b(L1=tg1b(01-rg1rg2exp(-i2Uh,
(8由此可得法布里-珀罗腔外z=L1+L2+h处的透射波为
b(L1+L2+h=tg2exp(-iUhb(L1=tg1tg2exp(-iUh1-rg1rg2exp(-i2Uhb(0.(9为了简化分析,假定两个光纤光栅是完全一样的,并令rg1=rg2=|rg|exp(iOr,tg1=tg2=|tg|exp(iOt,则透射波可表示为
b(L1+L2+h=|tg|2exp[i(2Ot-Uh]1-|rg|2exp[i2(Or-Uh]
b(0.(10 法布里-珀罗腔的透射光强为It=b(L1+L2+hb*(L1+L2+h,光强透射率为TF-P
=It/Ii,将(10式代入并化简后可得
TF-P=
11+Fsin2(Uh-Or,(11式中
F=4Rg/(1-Rg2.
(12同样地,可得到光纤光栅法布里-珀罗腔的光强反射率为RF-P=Fsin2(Uh-Or1+Fsin2(Uh-Or.(13
35 1期关柏鸥等:
光纤光栅法布里-珀罗腔透射特性的理论研究
3 讨 论
由(11式可以看出,与普通法布里-珀罗腔相比,光纤光栅法布里-珀罗腔的光强透射率TF-P的表达式中多了一个相位因子Or;
另外,光纤光栅的光强反射率Rg不是常数,而是波长λ的函数。
由此导致光纤光栅法布里-珀罗腔与普通法布里-珀罗腔透射特性上的差异。
3.1 谱线数目与谱线间距
光纤光栅法布里-珀罗腔的透射谱如图3中实线所示,图中计算所用的参数分别为λB=
Fig.3TransmissionspectrumofFabry-Perot
cavity.Solidlineanddashedline
correspondtofibergratingFabry-perot
cavityandordinaryFabry-Perotcavity,
respectively1555nm,k=6.0×
10-7,L=0.5cm,h=0.5cm。
光纤光栅的最大反射率为R(maxg=Rg(ΔU=0=
tanh2(kL,计算可得R(maxg=0.99。
图中的虚线为
由反射率为0.99的普通反射镜构成的法布里-珀罗
腔(腔长为0.5cm的透射谱。
由图3可见,光纤光
栅法布里-珀罗腔只有3条输出谱线。
由于光纤光栅
具有一定的反射带宽,它只能对其反射带以内的光
波提供反馈,反射带以外的光波无法在法布里-珀罗
腔内谐振,因此在光纤光栅反射带以外没有谐振峰。
可见,光纤光栅的反射带宽起着对腔内模式数(即输出谱线数目的限制作用,光纤光栅的反射带宽越窄,法布里-珀罗腔所能容纳的模式数越少。
从图3中还可以看出光纤光栅法布里-珀罗腔的谱线间距同普通法布里-珀罗腔相比有所不同,由于光纤光栅反
射率相位因子Or的作用,使得光纤光栅法布里-珀罗腔的谱线间距变小。
3.2 谱线的半宽度
从图3中可以看出,光纤光栅法布里-珀罗腔的透射谱线的半宽度Δλ0随波长λ发生明显变化,位于两侧的谱线明显比中心处谱线宽得多。
普通法布里-珀罗腔的透射谱线的半宽度为[8]
Fig.4Reflectionspectrumoffibergrating
reflector
Δλ0=λ22πnh1-RR,(14
其中,腔镜的反射率R为常数。
在较小的波长范围内,谱线半宽度Δλ
0无明显变化,如图3中虚线所示。
光纤光栅法布里-珀罗腔的情况却有所
不同,光纤光栅的反射率Rg(λ是波长λ的函数。
当
光波波长λ偏离光纤光栅布拉格波长λB时,反射率
Rg(λ降低;
偏离程度越大,反射率Rg(λ降低越严
重,如图4所示(计算所用参数同上。
因此导致光纤
光栅法布里-珀罗腔透射谱线半宽度Δλ0随光波波
长λ明显变化,当透射谱线波长λ偏离布拉格波长λB
时,谱线明显变宽。
由此可见,要想利用光纤光栅法
布里-珀罗腔产生窄线宽输出,应使工作波长λ尽可能接近光纤光栅布拉格波长λB,这一点对于实际应36光 学 学 报20卷
用来说是很重要的。
3.3 单模输出的阈值腔长
当光纤光栅法布里-珀罗腔的腔长h逐渐减小时,其输出谱线间距Δλ逐渐增大。
当腔长减小到一定程度时,腔内至多只能容纳一个模式运转,法布里-珀罗腔呈现单模输出。
因此把
光纤光栅法布里-珀罗腔单模运转的最大腔长值定义为单模输出的阈值腔长ht。
如果λB、k和
L取值同上,通过计算得到此时的阈值腔长为ht=0.18cm,此时光纤光栅法布里-珀罗腔的输出谱线如图5(a所示。
图5(b为1555nm附近输出谱线的放大图,谱线半宽度为0.00075nm(约为100MHz
。
Fig.5TransmissionspectrumofFabry-Perotcavity.Curve(acorrespondtoh=0.18cm;
curve
(bisamplificationofresonationspeakincurve(a
显然,阈值腔长ht与光纤光栅反射带宽Δλg有关,ht随Δλg的减小而增大。
光纤光栅反射
带宽Δλg由下式给出
[3]Δλg=λ2BπnL
[(kL2+π2]0.(15当光栅最大反射率R(max
g=tanh2(kL一定(即kL一定时,光纤光栅反射带宽Δλg随光栅长度L的增大而减小。
因此,光纤光栅法布里-珀罗腔的单模输出阈值腔长ht随光纤光栅长度L的增大而增大。
ht随L的变化情况如图6所示。
计算表明,光纤光栅法布里-珀罗腔单模输出的阈值腔长ht还与光纤光栅反射率Rg有关。
ht随Rg的增大而减小,如图7所示
Fig.6Thresholdcavitylengthhtoffibergrating
Fabry-Perotcavitywithsinglemode
outputversusfibergratinglengthLusing
theoreticalda
taFig.7ThresholdcavitylengthhtoffibergratingFabry-PerotcavitywithsinglemodeoutputversusfibergratingreflectivityRgusingtheoreticaldata
结 语 本文推导了光纤光栅法布里-珀罗腔光强透射率的解析表达式,对其透射特性进行37 1期关柏鸥等:
38光 学 学 报20卷
了理论分析。
与普通法布里-珀罗腔相比,光纤光栅法布里-珀罗腔的输出谱线间距变窄;
其谱线半宽度与波长有关,透射波长偏离光栅布拉格波长时,谱线明显变宽;
光纤光栅法布里-珀罗腔