专业英语翻译第六章.docx

专业英语翻译第六章.docx

《专业英语翻译第六章.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《专业英语翻译第六章.docx（29页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。

专业英语翻译第六章

李朝夕：

157-158和6.5

第六章涡流检测

刘海波：

6.1.1和6.1.2，

6.1介绍

6.1.1历史背景

1831年涡流检测源于迈克尔法拉第的电磁感应现象的发现。

19世纪早期，法拉第是英格兰的以为化学家，他由于电磁感应现象，电磁旋转，磁光效应，抗磁性和其他现象的发现而闻名。

1879年，另一位科学家休斯记录了放置在不同导电性和磁导率的金属线圈性能的变化。

然而，是在第二次世界大战的时候，这些影响被应用投入实际检测材料。

20世纪50年代到60年代，他做了大量的工作，特别是在航空和核辐射工业方面。

涡流检测正在被广泛的使用也是一项很容易理解的检测技术。

涡流检测被用于许多工业中用于检测缺陷然后采取措施。

涡流检测最主要的作用之一就是缺陷检测这种缺陷很好的被掌握的时候。

一般来说，用于检测相对小的区域，探头设计和参数测试的技术是建立在对要检测的缺陷有良好的理解的基础之上的。

由于涡流检测趋向于集中在物体表面的应用，她只能用来检测物体表面或近表面的缺陷。

例如管道，薄钢板这种薄的材料，涡流检测能够检测这些材料的厚度。

这就使涡流检测成为检测引起薄性材料的腐蚀以及其他损害的有用的工具。

这项技术被用来在飞机表面上在用于像热交换器的管制造组件的墙壁中制定腐蚀稀薄的测量方法。

涡流检测也用于测量油漆和涂层的厚度。

涡流检测也受材料的电导率和磁导率的影响。

因此，涡流检测也能用来分类材料，并且也能知道这种材料是否进行过高温或是热处理，这些变化都能够改变材料的电导率和磁导率。

涡流检测设备和探头在许多配置中都可以买到。

涡流仪和电导仪都是以很小的电动单元的形式组装的便于携带，计算机基本系统也是很有用的，用来提供实验的简单数据操作功能。

信号处理软件还被用于背景消除和去噪消除。

阻抗分析仪有时也用于使涡流定量测量的提高成为可能。

一些实验室有了生成扫描区域图像的多维的扫描能力。

为了一些特殊的应用，如扫描机身区域，一些便携式的扫描系统也出现了。

6.1.2优点和缺点

涡流检测广泛应用的理由：

涡流检测可以随时检测金属，

涡流检测是非接触式的检测，与超声，渗透，磁粉检测相比的主要优势就是允许自动高速检测。

与渗透和磁粉检测方法不同，涡流检测方法不需要表面处理。

低成本的涡流检测系统是一个明确优于x射线的方法。

涡流检测是极少的高温应用的方法之一。

涡流检测比较方便。

涡流检测方法对一定范围的几何和物理参数具有很高的灵敏度。

另一方面，涡流检测也存在一些不足之处，最重要的就是检测的材料必须是导电材料，尽管反映各种各样的材料和几何特性的能力是正面的特征，但是，它能在反应结果时会产生很大的困难。

涡流检测探头不仅对期望的材料特性（如导电性，断点等）有响应，而且还会对不期望的信号如提离效应，以及所有不需要检测但又与电导率或磁导率有关的材料特性作出响应。

分离响应信号或是减少干扰信号需要重大的操作员培训或是复杂的算法。

表6-1总结了涡流检测的有点和缺点。

表6-1涡流检测方法的有点和缺点

涡流检测的优点

涡流检测的缺点

检测速度快

必须是导电材料

一定范围的物理特性灵敏度好

渗透深度受限制，只能到离表面1厘米的深度

检测线圈不需要接触检测工件

铁磁性材料影响因素复杂化

设备小便于携带

结果需要操作人员的技巧

可检测的断点最小到1立方毫米

对许多参数灵敏度低

彭旭钊：

6.2.1和6.2.2，

6.2理论和原理

6.2.1基本原理

涡流法是基于电磁感应原理对能够导电的材料进行检测。

检测探头本身无非是一个交流换能器。

在我们讨论关于涡流检测探头是如何换能的本质之前，记住这些基本的电磁理论概念。

在导线中通以电流产生一个磁场，其环绕在导线四周，并且环绕方向为绕行而成的圆圈的切线方向。

在接近导体时，磁场会在导体中产生一个电压或者说是感应电动势。

如果我们假设在一个封闭的线圈中通以电流。

如果在这两种情况下的任意一种中，导线进行缠绕形成一个长的线圈（螺线管），其影响的效果将以缠绕的匝数进行背乘。

因此，我们采取这样一个机制，根据线圈的简单几何形状来对信号进行放大。

注意：

这只在交流情况下可行，在直流条件下是不可行的。

涡流检测法包含以下四个步骤：

1.激励信号的产生。

2.材料间的相互作用。

3.信号的收集。

4.信号的调节处理以及仪器上的显示。

设想，将一对线圈作为一个涡流检测探头（图6-1）,其中一个线圈即激励线圈，受到交流信号的影响；而另一个线圈即检测线圈，其与一个电压计相连的。

首先，激励线圈会产生一个磁场，其部分磁场会穿过检测线圈，因此，产生一个感应电动势。

假设有一个恒定的电压读数是保持恒定的，直到一个铁磁性或者导电材料被拿来靠近检测探头以及扰乱磁场。

磁场中的这种改变会由检测线圈中的感应电动势反映出来。

显然，铁磁性材料对磁场有扰动，但是导体是如何影响磁场呢？

回想一下，将一个导体放入一个磁场当中，这是导体中会产生一个电流。

同样地，初级磁场会促使被检测试件中产生电流，这电流在一个封闭的圆环路径中进行传递并且被称作为涡流。

涡流也会像其它所有电流一样，产生一个（次级）磁场抵制初级磁场的效用。

检测线圈会接收到由初级磁场加上次级磁场之后总的减小的大小的量。

涡流的大小以及由其产生的次级磁场取决于被检测试件的电导率。

一个导电能力极好的导体会很明显地使次级磁场抵制初级磁场的效用。

（假使在涡流检测探头与被检测试件之间存在完全耦合）。

图6-1用来检测导电材料特性的涡流探头

a）无缺陷的导电材料表面b）有缺陷导电材料表面

我们可以通过检测一个材料的电导率推断出一些令人惊奇的信息。

电导率会伴随着材料的加工、硬度、温度的改变而改变。

材料在没有裂缝、孔洞、绝缘层、或薄度发生改变时的总的电导率与一个存在缺陷的试件的电导率明显不同。

除此之外，由于涡流检测法是以电磁理论为基础的，因此，磁场的渗透性发生改变将会影响信号响应。

在涡流检测中，响应信号以各种各样的形式体现出来。

而所有这些又呈现出许多阻抗形式在检测线圈中发生改变。

许多具体的应用系统简单地测量了感应电动势振幅发生改变，但没有显示出所需要的参数，如：

绝缘层的厚度或硬度。

更先进的涡流系统能够同时测量振幅和相位，这些响应信号能够在一个被称作为阻抗平面的复杂平面上体现出来。

6.2.2磁感应

电流、磁场以及电压这三者之间的关系为涡流设备提供了基础。

正如它基于现代化的便利设施的操作一样，如：

收音机、电视机、电动车，甚至于110伏家用电器——电话应答机。

简单的说，任何在导线中流经的电流都会产生一个相关的磁场，并且由感应出的任何随时间变化的磁场都将在导线中感应出电压。

在后者的情况下，如果导线是封闭环形的，将产生电流。

这种电流/电压与磁场间的相互作用被称作为电磁感应。

电磁场设想，在一根长且直的导线中通以电流并产生了磁场，这个场看上去是怎样的呢，它与电流之间存在怎样的关系呢？

从实验中，我们可以由图6-2a在通电线圈穿过的卡片上洒满铁屑或是图6-2b由指南针绘制出的磁场可以判断出磁场的方向。

我们观察到电流垂直于同心圆形成的磁场。

由罗盘的磁极表明磁场方向。

电流方向与磁场方向之间的关系可通过右手螺旋定则来判断：

如果右手弯曲的四指的绕行方向为磁场方向，那么大拇指将指向电流方向。

这种环形磁场起始和终止都是其本身——不想电场起始和终止于一个电荷、电子或一个黑洞。

图6-2磁场最初的方向与通电直导线中电流的关系

a）在卡片上洒满铁屑b）在实验中指南针的指向c）右手螺旋定则

通过能量守恒法则，感应的磁场必然会随着与直导线距离的增加而减小。

为了弥补这部分的减小，我们可采用增加磁场强度或磁感应强度这两种方法中的一种来实现。

首先，假使我们将承载电流的导线的形状制作成一个圆环形，就能够将磁场聚集于这个封闭的区域内，为了更大程度的聚集磁场，我们可能会增加环形导线，以制作出共同的螺线管。

磁场强度的增加与环的数量成一定比例。

磁场强度（H）与磁感应强度（B）以及磁导率（

）有关，如

图6-3由环形载流线圈所聚集磁场形式

。

磁导率的大小取决于材料螺线管内等因素。

螺线管中可以是空芯的或铁芯的。

因此，磁感应强度可通过增加线圈的匝数或磁芯材料的磁导率来极大地提高。

毕奥——沙瓦特定律从数学的角度上阐释了一个导体中的外加电流与激发的磁感应强度之间的关系

（6-1）

图6-4由电流感应出的磁感应强度

其中r表示由空间中的某一点与通电导线的垂直距离，而

是从通电导线上一个点与前面所述的空间中的某一点的单位方向矢量指向。

而空间这一点的

是要计算出来的。

对导线长度超过1的范围进行积分。

叉乘

表明矢量

的方向与电流（限制在导线中）方向相垂直，又垂直于方向矢量

，这就是说，

是沿着导线的圆周方向。

磁感应电流假使我们将一根导线放置在一个磁场中时，在导线内将产生一个电压（感应电动势）和一个电流（假设这根导线是封闭的）。

流过的电流量与封闭的环形区域内

（6-2）

穿过的磁通成一定比例。

其中

是这个封闭区域的单位向量。

法拉第电磁感应定律阐释了穿过封闭区域内总的磁通的大小与感应电动势的关系。

（6-3）

负号表明由感应电压所激发的感应电流的流动方向是抑制磁通的改变，这就是楞次定律。

而电流与磁通之间的关系可表示为：

（6-4）

其中比例系数L被称作为电感。

L代表导线的一些自身的属性，如：

线圈的形状、尺寸、匝数以及铁芯材料的渗透性。

因此，在电路中常用到一个电源串联的理想电感。

（6-5）

自感显然，电子运动（电流）可以产生磁场，该磁场的强度由导线的几何形状决定。

由于磁场的产生要消耗能量，因此，电流除了受到导线的正常电阻作用外，还受到额外的阻抗作用，即大家所知的感抗。

它与频率f和电感L都成正比。

阻抗（感抗）的增加及其引起的电流下降证明这是一个典型的暂态回路。

外加电压使导线产生电流，从而产生与之相关的磁场。

磁场在导线的存在感应出二次电流（通过感应电动势产生），以此抵抗外加电流（楞次定律）

总电流等于外加电流与感应电流之和。

该论断揭示了两个重要观点。

第一，该事件是循环的，并且可以对自身起作用。

因此，电路中的电动势是通过磁场本身的改变而产生的，这也就是自感LS。

第二，该事件是瞬态的，因此，自感的感抗必然与时间有关，并且遵循6-5式。

但是，电阻的能量是通过热能来消耗的，而电感器（产生电感的物理原件）则将能量存储为磁场。

当外加电流撤销时，这个磁场也随之消失。

互感与涡流检测到目前为止，我们已经看到，有通电线圈（初级线圈）产生的能感生出磁场，这个磁场能延伸到空间并绕回到出发点。

如果把第二个线圈（二级线圈）放在磁场里，则该线圈会产生与其所获得的能量成正比的电流（图6-5）。

二次线圈产生电流需要由初级线圈提供能量。

因此，初级线圈必然会受到一个相应的感抗，这个感抗就叫做互感

.

现在试想，如果次级线圈不是一个环形线圈，而仅仅是一个简单的金属板，如图6-5b所示。

情况又会怎样呢？

磁场仍然会在金属板里产生电流，从而对初级线圈反馈一个相应的互感，这个互感就是涡流设备的基础。

另一种常用的涡流探头结构（图6-5c）采用一个有源线圈和一个独立的检测线圈。

在这种情况下会一个初级线圈和两个次级线圈（检测和试件）。

柳权：

6.2.3和6.2.4，

6.2.3线圈阻抗

涡流检测中最简单的技术就是电磁互感器。

EC法是通过测量互感器阻抗的变化来进行

图6-5主线圈和次级线圈的耦合示意图

a）两个线圈回路b）线圈（一级）和金属板（次级）

c）两个线圈（一级线圈激励、次级线圈信号拾取）及金属板（次级）

测量的。

典型的EC探头（换能器）是由2个或多个线圈组成的-------一个主线圈（激励）和1个或几个次级线圈。

主线圈通一外加电流，额就是一个固定的交变电流。

次级线圈是用来检测互阻抗变化的，这个互阻抗的变化是由于主线圈产生的磁通在试件中的变化引起的。

不管EC换能器是单线圈还是多线圈探头，它只有连个重要的参数：

电压和电流。

通过测量电压和电流，就可以推测特定的线圈的阻抗和感抗。

如同以前所讨论的，阻抗和感抗的值是由整个换能系统决定的。

包括和试件的互感Lm，EC探头的线圈一般是固定的，阻抗和感抗的改变直接与试件本身相关。

但其他的参数，比如温度，也会改变探头的阻抗。

通常用来讨论阻抗（或一般的电路分析）的表示方法有两种：

正弦法和相量法。

阻抗：

在EC系统中有两种阻抗或电阻的概念：

（a）线圈的直流电阻，（b）反射电阻。

前者为不同材料和金属线的材料特性，后者是线圈中额外产生的电阻，他是由次级线圈的相互耦合以及涡流损耗而产生的，在这两种情况下，总电阻是材料的电阻率及试验频率的函数。

然而，反射电阻也取决于反作用于主线圈的磁场耦合。

为了确定试件的阻抗特性，必须先确定耦合系数。

EC探头在自由空间中的电阻为R0,不管它是几号线圈，探头在试件上的电阻为R，因此，由试件的反射电阻引起的电阻改变为R-R0。

感抗：

就像有直接电阻和反射电阻一样，EC探头（换能器）自身也有电感和互感。

电感阻碍电流的变化。

我们知道，感抗和电感的值是频率的函数，L，也由几何因素有关。

感抗的定义是Z=V/I

假设电感器重的外加电流为一正弦电流，

由方程

可知，其感抗为

然而，一般很少使用时域形式的表达方式，我们一般使用均方根（rms）或相量来表示：

6.2.4涡流密度与透入深度

涡流是在垂直于磁通平面内分布的感应电流的闭合回路。

它们的绕行方向一般平行于线圈绕组且局限于有感应磁场的区域。

涡流一般集中在离激励线圈较近的表面，并且它的强度随线圈距离的增加而减少。

它的大小随透入深度的增加以指数方式递减。

这种现象被称为集肤效应。

当涡流在试件中任意深度处流过时会产生与初始磁场方向相反的磁场，从而净磁通减少，导致电流随着深度的增加而减少，这样就产生了集肤效应。

另外，在近表面的涡流可看成屏蔽线圈的磁场，从而减少了磁场在更深处的强度及感应电流的强度。

涡流在材料中的透入深度受激励电流的频率、材料的电导率及磁导率影响。

透入深度随频率，电导率及磁导率的增加而减少。

定义涡流密度衰减到其表面值的1/e或37%时为标准透入深度。

“标准”一词表示激励在试件中的平面电磁波（这种条件很少在实际中达到）。

虽然涡流的透入深度比一个标准透入深度要大，但他的强度随深度的增加急剧减少。

当在两个透入深度时（2d），涡流密度减少到1/e2或者其表面强度的13.5%。

涡流透入深度如图6-6图所示。

图6-6涡流透入深度

因为涡流检测的灵敏度和在缺陷处的涡流密度有关，所以了解在缺陷处的涡流的强度至关重要。

在定位缺陷时，通常选择试验频率能够使缺陷的深度在一个标准透入深度之内。

确保涡流的强度足够大，以至于能够充分表征出缺陷。

另外，使用涡流测量材料的电导率时，一般选择能达到3个标准透入深度的试验频率。

这有助于确保材料背面的涡流足够弱，以至于材料厚度的变化不会影响涡流检测的效果。

定义透入深度δ为在深度x处，涡流密度的幅度为其表面值的1/e=0.368。

计算公式为：

δ为标准透入深度（mm），π=3.14，f为试验频率（Hz），μ为磁导率，σ为电导率。

涂文斌：

6.3.1到153页底，

6.3涡流检测技术

6.3.1阻抗分析法

阻抗平面图因为一个涡流传感器是一个变压器，所以我们能直接测量两个量：

电压和电流。

但是从这两个量，我们可以推断出所有我们想要得到的简单信息：

电磁材料的性能，零件几何体，部分完整性。

我们典型地呈现涡流传感器的输出量，像电压转化为电流的比率，也就是变压器的阻抗。

比如测试试样的像电导率，磁导率等物理参数的改变，阻抗的改变。

在涡流线圈上一个阻抗平面图的变化，阻抗作为测试试样的变量。

这个部分讨论当一个涡流探头的阻抗变化时，阻抗平面图的基本构造。

由材料变量或共同关注的几何变量引起的是：

1.电导率

2.磁导率

3.激励

4.试样的厚度或层厚度

5.取试样边

一个有效的涡流探头允许我们来识别哪个参量已经改变。

为了达到这个目的，我们能够构造一个阻抗平面图来决定最佳实验频率。

因为探头的形状影响阻抗图的形状，所以在这个区域，我们设想一个平行表面的探头，另有规定除外。

归一化阻抗我们详细说明传感器的阻抗是使用真正抵抗力的阻抗的阻抗平面图来反应试样导电性的变化。

R与虚构的电抗阻抗

相对（如图6-7所示）。

然而阻抗平面格式（电阻与感抗）是有用的，对于甚至一个试样在频率上的变化，它需要一个新的图。

相反我们能够创造单一的归一化通用曲线，它归一化频率的影响，基本的线圈电抗，电导率和平均的探头直径。

图6-7感抗的响应，初级线圈的电导率

从0到

一个通用的阻抗图来源于一个给定的探头响应的归一化图（如图6-8a所示），记录下变量的变化。

为了方便，总共电阻的参量（线圈加上反射电阻）将以来

表示，并且

现在将仅表示折合电阻。

相似的，总的阻抗现在表示全部。

给出变量变化，对于这个调整，让

（6-12）

图6-8a）归一化阻抗图。

记表示总阻抗b）归一化阻抗图

表示总的阻抗。

归一化的第一步是为了从总的阻抗

减去自由空间探头的阻抗，并且识别折合阻抗如

（6-13）

为简单起见，我们定义一个新的阻抗如

（6-14）

归一化的最后一步是以探头的自由空间电抗来划分：

（6-15）

我们现在画一个通用的涡流探头阻抗来反应复杂的平面（如图6-8b所示）。

归一化的感抗

从1变化到0欧姆，例如，试样的电导率从0变化到1西门子或1兆西门子（感抗接近于0欧姆表明在探头和试样之间的感应耦合接近100%）。

许多文献描述了一个圆形的而不是逗点状的曲线，但是这个理想化的模型忽视了投入深度的影响。

然而，在非常薄的薄片或薄管上，圆形阻抗曲线几乎完全使用。

试样的电导率和实验频率阻抗平面曲线简单地描绘了涡流探头的从测试试样到最初线圈（或者拾起线圈）的折合阻抗。

如同我们以前知道的那样，折合阻抗是根据诱导的涡流多少转化为热量（试样阻抗）来计算相对诱导附加磁场的二次磁场的涡流的数量（对于这个区域，我们假定探头和试样之间的磁场100%耦合）。

就真正的电阻损耗（

）和假定的的无功功率储存（

）而言，我们详细说明测试试样的电导率在折合阻抗上的影响（如图6-8所示）。

（我们假定探头振荡器的频率是恒定的。

）相似的，当我们使用归一化阻抗图时，折合阻抗R从0到最大，又变为0欧姆，就像测试材料的电导率

从0变到∞西门子每米。

如果材料的电导率等于0，那么试样上没有产生涡流而且探头的阻抗不会受测试试样存在的影响。

在归一化阻抗平面上，

。

另一种极端，当

→∞且

时，试样没有电阻损耗，且涡流引起等效二次磁场并且抵消由初级线圈产生的磁场，例如，磁场彼此完全互斥（

）。

介于这两种极端之间，当测试试样的电导率从0增加，电阻损耗和产生的涡流增加一样多。

在某些时候，对于在试样电导率给定增加的情况下，涡流密度的增加要比阻抗损耗重要的多，并且R的值开始减小，最终当电导率接近无穷时，接近0。

有趣的是，如果驱动初级线圈的振荡器的频率从0变到∞时，探头的阻抗将和试样的固定电导率一样，如果电导率以一个固定频率变化。

有启示的争论是当

，没有磁场产生（没有涡流），因此，

且

。

当

趋近无穷时，涡流完全在试样表面产生，且没有电阻损耗；这和电导率趋近无穷是一样的。

这些高频率表面范围上的涡流诱导一个等效磁场和抵消激励磁场；这样这个磁场抵消另一磁场且

趋近于0。

图6-9说明了当涡流探头频率增加时，五种材料（钛，不锈钢，铅，铝，铜）阻抗的变化。

注意到如果材料的电导率增加，阻抗的轨迹和它将要变成的一样。

表6-2列出了材料的电阻率（微欧姆每米）和普通材料的电导率（国际退火钢）。

图6-9涡流探头激励频率在各种电导材料上的影响a）f=25kHzb）f=100kHzc）f=1MHz

表6-2普通材料的电阻率和电导率

材料

电阻率

电导率％IACS

钛-6铝-4钒

172.00

1.00

X镍合金

115.00

1.50

铬镍铁合金600

100.00

1.72

316不锈钢

74.00

2.33

304不锈钢

72.00

2.39

2锆镍合金

72.00

2.40

2钛

48.56

3.55

蒙乃尔铜-镍合金

47.89

3.60

锆

40.00

4.30

白铜70-30

37.48

4.60

铅

20.65

8.35

白铜90-10

18.95

9.10

铸钢

16.02

10.70

发光青铜

16.00

11.00

铝青铜

12.32

14.00

黄铜

6.20

28.00

钨

5.65

30.51

铝7075-T6

5.39

32.00

铝2024-T4

5.20

30.00

镁

4.45

38.60

钠

4.20@0℃

41.50

铝6061

4.10

42.00

金

2.46

70.00

铜

1.72

100.00

银

1.64

105.00

特性参数由于试样的电导率和激励频率对探头阻抗产生同样的影响，对于无磁性材料，

能描绘阻抗图，这样解释了

和

在曲线上为何变化是一样的。

关于完成阻抗图的归一化，线圈的平均半径

归一化为有长度单位的

。

或

称作特性长度（数字）和归因于多兹。

这样变化的

，

，

的影响在阻抗图上描写了同样的曲线（如6-10所示）。

毫无疑问，这个特性长度和渗透深度直接相关（

）。

涡流深入试样的深度对阻抗的轨迹的论证是必要的。

这样有长度单位的

称作限制长度。

对于环绕的线圈，一个普通的选择性的归一化参数是管或者棒的平均半径

，

。

注意到

和

都有无量纲的长度-米或米的单位。

铁磁性电导材料就无磁性的电导材料而言，涡流检测对于磁性电导材料（主要是铁和镍合金）是很普通的。

然而，磁性材料影响阻抗图吗？

回顾对于一个给定的外加磁场

，材料里的磁感应强度B和材料的磁导率

成比例的增加，例如

，而且由于感抗L和B成比例，对于磁导率大于1的材料的测试将增加折合阻抗如

。

图6-10使用特性（长度）参数

的归一化阻抗图

由于当测试的样本的相对磁导率大于

时，探头的电感（相对电阻）将会增加，这种现象不同于涡流效应会引起电感的减小。

简单的说，磁通密度是由于检测区域相对磁导率

增加而产生的。

（忽略检测区域改变而引起的磁滞损失）涡流产生的二次磁场反作用于检测区域。

这二种效应分别引起涡流探头的阻抗变化。

蔚道祥：

154-156，

在理想的条件下，线圈的阻抗仅仅电感可以增加，其实电阻是不发生任何变化的，图6-11描绘了相对磁导率为1510时的曲线簇，到底是什么产生了真正的损失，图6-12描绘了检测区域改变而引起B-H的变化。

B-H曲线所包围的部分是磁滞损失。

当检测区域发生变化时，要使检测区域和磁场区域吻合就需要能量。

因此当相对磁导率

增加时（BH曲线的坡度）导致阻抗增加，同时导致

和R的增加，如图6-11所示

的箭头所指的方向，表示相对磁导率增加的轨迹，所给出的

在点

结束。

有效磁导率：

在图6-12所B-H曲线描述了材料磁化的重要性，一条的磁滞回线解释了涡流检测引起的磁滞循环，涡流效应产生了交变电流场。

磁滞回线的斜坡部分叫做可逆磁导率

磁滞回线的轨迹是由于材料被直流磁化而产生的。

例如直流磁化饱和区域的应用，磁化饱和区域的目的