高中物理 第十一章 电流的磁场 111基本磁现象 112磁场 磁感应强度 磁场 实.docx

1、高中物理 第十一章 电流的磁场 111基本磁现象 112磁场 磁感应强度 磁场 实第十一章 电流的磁场 11-1基本磁现象 11-2磁场 磁感应强度一、 磁场实验和近代物理证明所有这些磁现象都起源于运动电荷在其周围产生的磁场，磁场给场中运动电荷以作用力（变化电荷还在其周围激发磁场）。1)作为磁场的普遍定义不宜笼统定义为传递运动电荷之间相互作用的物理场。电磁场是物质运动的一种存在形式。2)磁场相互作用不一定都满足牛顿第三定律。 二、 磁感应强度实验发现：磁场中运动电荷受力与有关但；当时，的方向即的方向（或反方向）；当时，；与无关，。描述磁场中一点性质（强弱和方向）的物理量，为一矢量。由 （的单位

2、：特斯拉）为由场点唯一确定的矢量（与运动电荷无关）。大小： （时）方向由上式所决定。 三、 磁通量1. 磁力线磁场是无源涡旋场2. 磁通量（通量） (单位：韦伯（wb）)3. 磁场的高斯定理由磁力线的性质 ()11-3 比奥萨伐尔定律一、 电流元在空间（真空）某点产生的 与电荷场相似，磁场也满足迭加原理 在国际单位制中（SI制），真空磁导率TmA-1（特米安-1） 当有介质时， 二、 运动电荷的磁场（每个运动带电粒子产生的磁场）设：单位体积内有n各带电粒子，每个带电粒子带有电量为q，每个带电粒子均以v运动，则单位时间内通过截面s的电量为qnvs，即 代入上式（与同向）， 在电流元内有个带电粒子

3、以速度运动着，由迭加原理，每个带电离子以速度运动所产生的磁场 （可以看成微观意义上的毕奥-萨伐尔定律）例：一半径为R=1.0cm的无限长半圆柱面导体，沿尺度方向的电流I=5.0A在柱面上均匀分布。试求半圆柱面轴线OO上的磁感应强度。解：（目的：典型磁场的迭加计算）设xoy平面垂直于OO轴，在圆柱面上引平行于OOze轴取一直线电流，宽度为dL，则 （面电流密度） 分解为dBx和dBy。 积分 （可由对称性直接得） 三、 毕奥-萨伐尔定律的应用 1. 载流长直导线的磁场 设长为L的直导线，其中电流为I,计算离直导线距离为a的P点的磁感应强度。左 而 讨论： 若为无限长直导线 ， （B与，I，a以及

4、导线的形状有关）B与距离a的一次方成反比。2. 载流圆线圈轴线上的磁场设有圆形线圈L,半径为R，通以电流I，计算轴线上P点的磁感应强度，设P点到线圈圆心O的距离是x。 对轴上场点P，。 ， 讨论：1 在圆心处, 时， 例：半径为R的薄圆盘上均匀带电，总电量为q。令此盘绕通过盘心且垂直盘面的轴线匀速转动，角速度为，求轴线上距盘心x处的磁感应强度。解：（目的：典型的磁场迭加计算）相当于一系列半径不同的同心圆电流产生的磁场的迭加。圆盘上电荷面密度为，取半径为r，宽为dr的圆环。 令：，则， 当r=0时，当r=R时， B的方向： 时，与相同 时，与相反3. 载流螺线管中的磁场取中心点为坐标原点，P点坐

5、标为x，电流圆环轴线上的磁场计算螺线管轴线上的磁场分布，设：螺线管的半径为R，总长度为L，单位长度内的匝数为n，电流为I。dl长度有ndl匝，在P点产生的磁场 （x作为常量，l作为变量） （以为变量积分，上下限是，）由 ，由式 取微分得， 得 由 代入上式可得B与x的关系，当时，中间很大一个范围内近于均匀磁场，只是在端点附近才显著下降。讨论：1 无限长螺管 均匀磁场（不仅对轴，对整个管内适用）2 在半无限长螺线管的一端，都有 （将无限长螺线管截成两半，很好理解）补例：一长为l=0.1m，带电量为的均匀带电细棒，以速率为沿x轴正方向运动。当细棒运动到与y轴重合的位置时，细棒的下端与坐标原点O的距

6、离为，求此时坐标原点O处的磁感应强度的大小。解： 电荷线密度 电荷元 由 方向垂直纸面向内。本节小节：1 . 2. 迭加原理 或 3. 几种典型电流磁场的分布1 有限长细直线电流 2 无限长细直线电流 3 通电流细圆环中心 4 通电流的均匀密绕螺线管轴线上 5 通电流的无限长均匀密绕螺线管内 4. 用毕奥-萨伐尔定律解题的主要步骤：(1) 分析B的对称性，建立适当的坐标系，写出的分量式，变矢量积分为标量积分进行计算；(2) 统一积分变量，给出正确的积分上下限。5. 用已知典型电流的磁场迭加求出未知磁场分布。 11-4 磁场强度 安培环路定律一、 磁场强度定义： （引入一个辅助物理量）式中是磁导

7、率是磁化率。同样用磁场线（线）形象地描述磁场强度。二、 安培环路定律 磁感应线是连在闭合载流回路上的闭合线 安培环路定律表述如下：磁感应强度沿任何闭合回路L的线积分，等于穿过该环路所有电流强度代数和的倍。即 或 以长直载流导线为例：已知：1 如L： 若L反向 2 L在垂直于导线的平面内 3 L不在垂直于导线的平面内 4 若沿同一闭合路径反方向积分，则 5 若L中没有包围电流 推而广之即得。注意：1. 当L与I服从右手法则时，反之，。2. 若I不穿过回路L，则对上式右端无贡献。3. 时由内外电流共同产生的，只是 ，对上式左端无贡献。4. 定律成立条件必须是对闭合电流或无限长电流的磁场。5. 该定

8、律在电磁场理论中占有重要地位。6. 用安培环路定律可以计算某些具有对称性分布的电流的磁场。说明上第四点，求此段电流的磁场沿圆周L的环流。已知圆周上各点 且的方向处处与圆周相切故 不符合环路定律。三、 安培环路定律的应用求对称电流分布的磁场很有效。1. 无限长直载流导线的磁场 2. 长直螺线管内的磁场 3. 环形螺线管内的磁场 当 时，管内各点的磁场实际上是均匀的。取圆环平均长度l 4. 长直圆柱性载流导线内外的磁场1 对时， 对时， 总之，对一般情况 （电流密度，取值按右手螺旋法则）解题步骤：1. 由电流分布的对称性，分析磁场分布的对称性，2. 选取合适闭合路径L！3. 再应用安培环路定律确定

9、磁感应强度的数值和方向。补充例题：1.一根很长的同轴电缆，由一导体圆柱（半径为a）和一同轴的导体圆管（内、外半径分别是b、c）构成，使用时，电流I从一导体流去，从另一导体流回。设电流都是均匀地分布在导体的横截面上，求：（1）导体圆柱内（ra）,(2)两导体之间(arb)，（3）导体圆管内(bc)以及（4）电缆线（rc）各点处的磁场强度的大小。（设铜导线 ）解：（1） （2） （3） （4） 2.在半径为R的无限长金属圆柱体内部挖去一半径为r的无限长圆柱体，两柱体的轴线平行，相距为d，今有电流沿空心柱体的轴线方向流动，电流I均匀分布在空心柱体的截面上。（1）分别求圆柱轴线上和空心部分轴线上的磁感应强度的大小；（2）当R=1.0cm,r=0.5mm,d=5.0mm和I=31A计算上述两处磁感应强度的值。解：电流密度 本题等效为均匀通有电流密度的圆柱以及反向通有电流密度为的小圆柱组成。（1） （2） 本章小节：1. 毕奥-萨伐尔定律 2. 磁场迭加原理3. 几种典型电流磁场的分布 4.