1、章目录:章目录:4.1 基本知识 4.2 匀晶相图4.3 共晶相图4.4 包晶相图4.5 其它类型的二元相图4.6 Fe-Fe3C相图分析4.7 合金组织与性能4.1 4.1 基本知识基本知识一、相平衡与相律一、相平衡与相律 相:体系中具有相同成分、结构和性质的均匀部分 称为相,不同相之间有明显的界面分开。相变:随外界条件的变化(温度),体系中新相取代旧相的过程。相平衡:相与相之间既没有量的增减,也没有成份的改变。相平衡的热力学条件:体系内,任一组元在各相中的化学位必须相等。相律:=B=B=B C=C=C (C 组)A B C (C 个)(P 个)相组元AAA 体系中可变量:相平衡约束条件:P
2、(C-1)个C(P-1)个(P-1 个等式)=体系中可变量:P(C-1)个 相平衡约束条件:C(P-1)个 平衡体系独立可变因素(自由度):f=可变量约束条件 =P(C-1)-C(P-1)=C-P+2恒压下:f=C-P+1 所有平衡体系必须遵从的规律 相律:相律:+2+2二、相图的表示与测量1、表示方法:纵坐标:温度 横坐标:成分%100BABBmmmw 表象点:表示体系所处的平衡状态 相图 也称平衡图、状态图ABTxB表象点L成分 温度 状态三者间的关系。(质量、摩尔分数)%100BABBnnnx2 2、相图的测定、相图的测定 热力学计算:适应性强,尤其是多元合金,代表未来方向。但 要求建立
3、热力学数据库且数据可靠,计算量大。物理方法测定:热分析法、硬度法、金相法、磁性法和 X-射线法等。原理:基于体系相变时,新旧两相性质的突变,据此确定临界点。例:例:热分析法建立热分析法建立 CuCu NiNi 相图相图冷却曲线相图CuNi305070L14521083Cu30Ni50Ni70NiNiL+tT02 2、相图的测定、相图的测定Ni T相律分析:两相区(L+):f=f=2-2+1=1 在一定温度范围内结晶,温度可在一定范围变化,而不影响平衡状态。单相区(L、):f=2-1+1=2 温度和成分可独立变化,而不影响平衡状态。纯金属:二元合金:冷却曲线相图CuNi305070LCu30Ni
4、50Ni70NiNiL+tT0恒温平台1-2+1=04.2 4.2 匀晶相图匀晶相图 定义:L(固溶体)只有匀晶转变的相图称为匀晶相图。特点:A、B 结构相同 原子半径相当,液态完全互溶,固态也无限互溶。CuNiLL+T 匀晶转变Ni 一、相图分析液相线:固相线:相 区:单相区:L、双相区:L+L+LTCuTNiTx1x3x2 相区规则:相数必差1。多相区包含相邻相区的相NiCu80604020T结晶开始线结晶终止线以边相邻的区域,由线分隔的区域L33Ni 特殊匀晶相图:极点处结晶在恒温下进行,自由度为 0,而不是 1。XL=X f=C-P+1 =2-2+1-1 =0如:Cu-Au如:Pb-T
5、lLLABTABT增加了一个约束条件-1二、二、固溶体的固溶体的平衡结晶平衡结晶1、结晶过程:含镍 60%的 Cu-Ni 合金 T1 T1 T32、结晶特点:成分有变化 温度有变化+LLNiCu80604020TCuTNiL1T11T2L22T33L3LLL+=T1L1 1=T2L2 2T3=T3结晶结束平衡相成份的确定:固相成分沿固相线变化,液相成分沿液相线变化。Ni L112L2L3合金形核条件:过冷、结构起伏、能量起伏、成分起伏3、各相相对量的确定LTTABX0XXLWWL 在 T 温度下:L 平衡 设:W0、W、WL分别为 合金系、相和 L 相的重量。总重:溶质:代入整理得:W(X0-
6、X)=WL(XL-X0)杠杆定理二、固溶体的平衡结晶二、固溶体的平衡结晶 杠杆定理W0=W+WL W0X0=WX+WL XL 常用式:将式两边同用 W0XL=(W+WL)XL 减得:W0(XL-X0)=W(XL-X)%10000 xxxxWWLLLTTABX0XXLWWL 杠杆定理只适用于 平衡相图的两相区。W0X0=WX+WL XL W0=W+WL 001WWWWL%1000 xxxxL三、固溶体的非平衡结晶三、固溶体的非平衡结晶 固溶体结晶时,固液两相的成分在不断地变化,固溶体结晶时,固液两相的成分在不断地变化,浓度再分配浓度再分配。平衡结晶时,由于冷却速度足够缓慢,原子有充分的时平衡结晶
7、时,由于冷却速度足够缓慢,原子有充分的时间扩散,在每一温度下,液、固两相都能达到相应的平间扩散,在每一温度下,液、固两相都能达到相应的平衡浓度(按固液相线变化),固相的长大也相当充分衡浓度(按固液相线变化),固相的长大也相当充分(用杠杆定理确定)。(用杠杆定理确定)。实际生产中冷速快,扩散和长大都不充分,先结晶的实际生产中冷速快,扩散和长大都不充分,先结晶的 部分与后结晶的部分成分有差异,结晶需在更低的温度部分与后结晶的部分成分有差异,结晶需在更低的温度下完成,这种冷却偏离了平衡条件,称为非平衡冷却。下完成,这种冷却偏离了平衡条件,称为非平衡冷却。1、结晶过程TX0ABT4T3T2T14L4L
8、3L2L13214 3 2 L2L3 L4 L11T1L2L3231T3T4三、固溶体的非平衡结晶三、固溶体的非平衡结晶L1 1L2 2L/S 界面处平均成分 L22L3 3L/S 界面平均成分 L33T21L4 4L/S 界面2 X0合金:温度达 T1时:核心形成,L1 1,因晶核很小,可以认为不影响大体积液体成分。T2时因冷速快,近似认为在 1周围形成浓度为 2的壳层,L/S 界面 L2 2,固相平均成分介于 1和2之间为 2,液体平均成分为 L2,偏离平衡值。继续冷却到 T3时,在固溶体周围又形成了浓度为 3壳 层,固液界面依然有 L3 3平衡。固相平均成分介 于 2 和 3之间为 3,
9、液相平均成分介于 L2 与 L3之间 为 L3。若是平衡冷却,在 T3温度时结晶完成,但由于扩 散不充分,所以长大也不充分,还有部分液体。T4温度时结晶才结束,平均成分 4=X0,晶粒中心成 分相当于 1X0,从而造 成了成分偏析。2 2、结晶特点、结晶特点(1)成分偏离:S、L 相平均成分变化偏离平衡线,冷速越大偏离越大,但 L/S 浓度依然沿液固相线变化。(2)长大滞后性:冷却速度越大,结晶完成温度越低。(3)微观偏析 非平衡冷却产物,在热力学上是不稳定的,可通过均匀化退火消除。(4)宏观偏析(区域偏析)沿散热(结晶)方向产生的大范围成分分布不均匀的现象三、固溶体的非平衡结晶三、固溶体的非
10、平衡结晶(晶内/枝晶偏析)X0ABT4T3T2T14L4L3L2L13214 3 2 L2L3 L4 T4Cu-N i 合金退火态Cu-N i 合金铸态四、宏观偏析1、平衡分配系数 K0成分为 C0的合金,平衡结晶至 T 时,固相成分 CS,液相成分 CL。CCKLS0 将液固相线近似为直线,K0为常数。固液相平衡分配系数TB%AC0CSCLTTB%C0ATCSCL=CS/K0=CS/K0TB%C0ATCSCLK01TB%C0ATCSCLK01K01 的两种图形CCKLS02 2、宏观偏析、宏观偏析 在非平衡冷却条件下,固溶体的结晶由于存在浓度再分配,先后结晶的部分成分有差异。先结晶部分含高熔
11、点组元浓度高。后结晶处含低熔点组元浓度高。(晶界熔点较低)一般铸件,凝固由表及里,表面与心部同样存在成分不均匀的现象。沿凝固方向,由表及里取出一长条,忽略固相扩散,根据液相溶质的混合,分为两种极端情况进行讨论。.液相完全混合液相完全混合 忽略固相扩散,假设液相内浓度均匀(充分扩散)求CS?L/S 界面为平面,横截面积为 A,固液相密度 相同,ZdzSLAl(冷速较慢冷速较慢)CC0CSCLK0C0 ZCSC0CZK0C0dCLTB%AC0TCS=K0C0K01成分为 C0,(体积浓度)表面表面心部心部设结晶前微体积中的溶质原子质量为 dM 则:dMLSLdCdzzlAAdzCAdzC)(结晶前
12、:结晶后:AdzCdMS1LLdCCdzzlk110LSCC()LLlzdz dCC dz-dzCdCzlkLL)(0AZdzSLlK0C0CC0CSCL ZCSC0CZK0C0dCLAdzCL)(dzzlA.液相完全混合液相完全混合(冷速较慢冷速较慢)LdC当 Z=0 时,dzzlKz0011000)1()(KSlzCKzClzlKln)1(0100)1(KLlzCCLSCKC00lnCCLLLdCCdzzlK110AZdzSLlK0C0CC0CSCL ZCSC0CZK0C0dCLLCCLdCCL01TB%AC0TCS=K0C0K01CL=C0讨论:K01 的合金,随 z,成分不均匀性越大,
13、相图上表现为 S、L 相线斜率相差大;或,两相区越肥大,均匀性越差。10K1000)1()(KSlzCKzCCS CS。ABLL+TABLL+TCs(Z)K0C0C0C ZLLSCCC越大,液相完全不混合液相完全不混合 S、L 相中原子都难以长程扩散,一旦结晶,L/S 界面前沿液相中 溶质原子发生富集,浓度迅速 提高,固相中浓度也相应提高。当凝固至界面时液相浓度达C0/K0,固相浓度达 C0。进入稳态凝固C0CCL=C0/K0 ZSL稳态区CS(冷速快冷速快)(稳态凝固稳态凝固)TB%C0 ATCS=K0C0K01K0C0CS=C0 继续凝固,固相排挤到界面上的溶质原子数目,与通过扩散离开界面
14、的溶质原子数目相等,富 集区浓度不再增加,即达到稳定平衡,相应地 固态成分保持为 C0,直到结晶结束时,富集区 的溶质原子等量富集于末端。结论:结论:(1)结晶速度越快,两端浓度分布差较大,但中间段无宏观成分偏析,故可用 快速冷却降低宏观偏析。(2)一般情况下,溶质分布介于上述两种情况之间。ZCC0K0C0abca 慢冷b 快冷c 一般情况钢铁的连续,3 3、区域提纯、区域提纯 K01 的合金,刚开始结晶的固体 CS=K0C0,较原合金纯度高,若经多次熔化凝固,可提纯。1952年 Pfann提出了区域提纯的方法,巧妙地应用了固溶体凝固原理。生产中多数纯材料由该法获得,如将锗经区域提纯后,杂质可
15、低于千万分之一。其它应用:区域至均、单晶生长。籽晶熔区单晶生长SSLC0 Zn=1n=2n=3区域提纯五、成分过冷五、成分过冷 若为纯金属,Tm一定 T(z)=Tm T(z)热温过冷 随 z,T,L/S 界面 以平面向前推移。0)(dzzdT ZTTm散热SLSLS/L铸锭通过模壁散热,S/L 界面前沿为正的温度分布。TC0若为固溶体,成分 C0,K01;结晶时,L/S 界面前必有 成分堆积。远离界面处成分为 C0,对应的 Tm=TC0 界面处成分高于 C0,其 TmTC0,分布如 Tm(z)。C0CLS/LSLZTm(z)TB%AC0K0=Cs/CLG2G1TS(z)G3G2G1TC0Tm(
16、z)ZTC0CLS/LSLZB%S/L 推进速度 R,定义:dzzdTGs)(dzzdTGm)(RG才会发生成分过冷经推导可得成分过冷的临界条件:式中:G 温度梯度 R L/S 界面推进速度 m 液相线斜率 D 液相中溶质的扩散系数 C0 合金成分当)1(000KKDmC五、成分过冷五、成分过冷G3G2G1TS(z)G3G2G1TC0Tm(z)ZTTB%AC0K01TC0讨论:讨论:等式左侧参数决定于工艺条件,等式右侧决定于材料,生产中可通过 G,R 控制成分过冷。实际生产中,G 一般较小,合金材料都有不同程度的 成分过冷,即使纯金属,也因杂质存在,造成成分过冷。RG)1(000KKDmCTB%AC0K0G2G1G3G2G1ZT平面生长胞状生长树枝状生长4.3 共晶相图 共晶转变:共晶相图:具有共晶转变的相图。如 Pb-Sn、Pb-Sb、Al-Si、Ag-Cu 和 Mg-Al 等。L +共晶组织基本形态一、相图分析 +LABTATBEL+L+MNFG1.点与线 TA、TB、E 点;TA ETB线;TA MENTB 线;MF、NG 线。2、相 区 单相区:f=2-1+1=2 温度、成分可
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