第四章半导体异质结.docx

1、第四章半导体异质结第4章半导体异质结4.1半导体异质结界面4.2半导体异质结的能带突变4.3半导体异质结的能带图 4.1半导体异质结界面半导体异质结概念同质结(p-n结)：在同一块单晶材料上，由于掺杂的不同形成的两种导电类型不同的 区域，区域的交接面就构成了同质结。若形成异质结的两种材料都是半导体， 则为半导体异质结。若一方为半导体一方为金属，则为金属半导体接触，这包括 Schottky结和欧姆接触。1957年，德国物理学家赫伯特克罗默指出有导电类型相反的两种半导体材料制成异质 结，比同质结具有更高的注入效率。 1960年，Anderson制造了世界上第一个 Ge GaAs异质结。1962年，

2、Anderson提出了异质结的理论模型，他理想的假定两种半导体材料具有相 同的晶体结构，晶格常数和热膨胀系数，基本说明了电流输运过程。1968年美国的贝尔实验室和苏联的约飞研究所都宣布做成了 GaAs-AlxGa1-xAs双异质结激光器。在 70年代里，金属有机物化学气相沉积( MOCVD )和分子束外延(MBE)等先 进的材料成长方法相继出现，使异质结的生长日趋完善。半导体异质结分类1.根据半导体异质结的界面情况，可分为三种：(1) 晶格匹配的异质结。300K时，如：Ge/GaAs(0.5658nm/0.5654nm)GaAs/AlGaAs (0.5654nm/0.5657nm )、InAs

3、/GaSb (0.6058nm/0.6095nm )(2)晶格不匹配的异质结(3)合金界面异质结2.根据过渡空间电荷分布情况及过渡区宽度的不同：(1)突变异质结：在不考虑界面态的情况下，从一种半导体材料向另一种半导体材料的过渡只发生于几个原子距离(w 1卩m)范围内。(2)缓变异质结：在不考虑界面态的情况下，从一种半导体材料向另一种半导体材料 的过渡发生于几个扩散长度范围内。3.根据构成异质结的两种半导体单晶材料的导电类型：(1)反型异质结：由导电类型相反的两种半导体单晶材料所形成的异质结。如( p) GaAs( n) AlGaAs(2)同型异质结：由导电类型相同的两种半导体单晶材料所形成的异

4、质结。如( n) GaAs( n) AlGaAs为了方便讨论两种不同带隙的半导体相接触所形成的异质结在使用符号上作了一些规 定，用小写字母n和p表示窄禁带半导体的导电类型，用大写字母 P和N表示宽带隙半导体导电类型。例如：p型窄带隙半导体 GaAs和n型宽带隙半导体 AlGaAs构成的异质结，p N GaAs AlGaAs , p型窄带隙半导体 Ge和p型窄带隙半导体 GaAs, p p Ge GaAs。 另外，n P GaAs GaP, n N Si GaP异质结界面态 异质结是由两种不同的半导体单晶材料相接触形成的结，这两种材料的晶格常数是不同的，因此会产生晶格失配，在两种半导体材料的交界

5、面处产生了悬挂键。 设两种材料的晶格常数分别为al、a2，且a10EV=EV2 EV10Eg=Eg1 Eg2 = EC+ EVEC=E ci Ec20Eg= | Ec+ Ev|EC=E ci Ec20Eg= | Ec+ Ev|图4-2典型异质结能带突变图4-3（ a）能带突变可以产生若热电子。 在许多共振隧穿结构中电子以比集电区费米能级高出几个kT的能量注入集电区，与晶格相比电子是 热”的。是弹道热电子晶体管 （HET）和共振热电子晶体管（RHET ）的工作基础。图4-3 （b）能带突变是能使电子发生反射的势 垒。阻挡电子，形成电子的积累层。图 4-3（c）能带突变提供一定厚度和高度的势垒，当

6、势垒很薄时，电子可以隧道穿透它，当势垒较厚时，只有那些能量比势垒高度要大的电子才能 越过它。图4-3（ d）能带突变是造成一定深度和宽度的势阱，束缚电子，但势阱宽度小于 电子德布洛意波长时，阱中的电子将处于一系列的量子化能级上。能带突变量的实验测定(2)电学方法使用电学方法测量带阶时， 由于同型异质结和反型异质结的能带分布不同， 因此具有不同的计算方法。根据异质结的能带图可以推导出导带带阶和异质结势垒高度 qVD、费米能级与两种材料临近的导带底或价带顶的差 S 1和3 2的关系公式：反型异质结： Ec = qVD Eg1 + 3 2+ 3 1同型异质结： Ec = qVD + 3 2 3 1构

7、成异质结的两种材料及掺杂浓度确定，根据半导体物理的知识可求出导带带阶。(3)光电发射谱法AEv F11L:aeb在GaAs衬底上生长几纳米 AlAs ,使用X光照 射异质结，通过测量其发射谱可得到 GaAs价带顶能 级Ec1与EGa3d的差E1,及E2和厶EB，因而价带 带阶为：E1+ Eb E2 = Ev图4-5 GaAs/AIA异质结能级4.3半导体异质结能带图不管什么类型的异质结，在研究异质结特性的时候，异质结的能带图都起着非常重要的 作用，它是分析很多物理现象的基础。所谓能带图就是异质结界面两侧的导带最低值和价带最高极值的能量随坐标的变化。在 不考虑两种半导体交界面处界面态的情况下，

8、任何异质结的能带图都取决于形成异质结的两种半导体的电子亲和能 X,禁带宽度Eg,以及功函数。反型异质结先以p-N GaAs AIGaAs异质结为例介绍一下异质结的能带图。先看一下两种材料形成 异质结之前的能带图。图 4-6 p-N GaAs、AlGaAs 能带异质结能带图中各个量代表的物理意义:EO:真空能级。表示电子跑出半导体进入真空中所必须具有的最低能量，对所有材料都 是相同的。X:电子亲和势。是一个电子从导带底移动到真空能级所需的能量， 由材料的性质决定，和其他外界因素无关。0：功函数。表示将一个电子从费米能级 Ef处转移到真空能级所需的能量。 费米能级的高度与半导体所掺杂质的类型和浓度

9、有关。Eg1、Eg2分别表示两种半导体材料的禁带宽度； S 1为费米能级Efi和价带顶Ev1的能量差，S 2为费米能级EF2与导带底Ec2的能量差。由图可知：两种半导体导带底的阶跃EC = X 1 -X 2,即相应亲和势之差价带顶的阶跃EV = Eg2- Eg1A EC=Eg2 Eg1 X 1+ X 2 EC、 EV由材料性质决定，与外界因素无关。当两块不同的半导体紧密接触而形成异质结时，为使体系达到平衡，必将发生电子的转移，直至体系中各处的费米能级完全一致为止。与同质 p-n结的情况一样，电子的转移会导致界面附近能带发生弯曲。先考虑理想异质结的情况，即忽略界面态的影响。 认为形成异质结的两种

10、材料都为理想材料，作如下假设：(1)两种材料从界面倒其内部保持自己的特性(2 )只有在界面处材料才发生突变(3 )忽略界面的电偶夹层等在零偏压下，接触界面上的费米能级要相等， 发生载流子扩散运动， 界面附近留下一个空间电荷区(耗尽区或者势垒区)。在热平衡下，即载流子的扩散运动和漂移运动达到平衡 时，产生了一个内建电场，电势差满足： qVD=EF2-EF1；P型空间电荷区中的扩散电位为：其中Nd为N型区掺杂浓度，xn为N型空间电荷区宽度, 和真空介电常数。整个半导体满足电中性条件，势垒区内正负电荷总量相等，即:qNAXp 二qNDXn= NaXp 二 NDXnV2 Z Nd xn i 禺 Na=

11、 = | = V1 N A Ixp 丿 2 Nd热平衡下异质结的空间电荷区电容可给出为：图4-7可反映出异质结能带两个特点：(1 )能带发生了弯曲N型区在导带底和价带顶的弯曲量为 qVD2，且导带底在界面处形成 尖峰P型区在导带底和价带顶的弯曲量为 qVDi，且价带顶在界面处形成 凹口(2 )能带在交界面处不连续，有一个突变导带断续 EC = X 1- X 2价带断续 Ev = Eg2 Eg1 - EC = Eg2- Egl - X 1+ X 2势垒尖峰的位置处于势垒上的什么部位将由两边材料的相对掺杂浓度来决定.有可能出现如下图所示的几种情况:图4-8 (a)当宽带掺杂比窄带少得多时，势垒主要

12、落在宽带区；图 4-8 ( b) p-N两边掺杂差不多时，势垒尖峰在平衡时并不露出 p区的导带底。图4-8 (c)所示，窄带掺杂比宽带少得多时势垒主要降在窄带区，尖峰靠近势垒的根部。图 4-8(d)所示，如果宽带隙材料为p型掺杂，窄带隙材料n型掺杂，势垒的尖峰将出现在价带上， Ev将对空穴起限制作用。反型异质结的能带图远不止上述几种。可能碰到 X1和X2,1和$ 2的各种组合的情况不下十余种。图 4-9列举了四种常见的能带排列。图4-9常见反型异质结能带结构同型异质结能带图：能带总的弯曲量即为真空能级的弯曲量，图 4-10 (a)所示n-N型异质结能带 尖峰”出现在导带，图4-10 (b)所示

13、p-P型同质结能带尖峰出现在价带(a) (b)图4-10 n-N型异质结能带与反型异质结的能带图类似，同型异质结能带图也远不止上述几种。图 4-11列举了四种常见的同型异质结能带排列图4-11典型同型异质结能带图异质结界面态异质结界面的晶格失配或其它缺陷将产生界面能级界面能级一般可分为两种类型：一种是类施主能级，电离后带正电；一种是类受主能级，电离后带负电。无论界面能级是类施主或是类受主型的都不影响异质结能带图的基本形状。 界面能级对能带图的影响与界面态密度的大小和界面态能级的性质有关。 可分为两种情况讨论 (1)界面态密度较小时图4-12界面态密度较小的异质结能带图(2)界面态密度很大时能带

14、弯曲的方向要受界面电荷的影响。 如果界面上存在着大量的类受主能级， 因它们电离后带负电荷，异质结的能带图将如下图：图4-14界面存在大量正电荷异质结能带图4.4半导体异质结的伏安特性在p-n异质结中既有电子势垒， 也有电子势阱，但势垒高度和势阱深度的大小不一样时，异质结的导电机理将有所不同， 所以我们把这种异质结区分为两种情况： 负反向势垒和正反向势垒。以p N型异质结为例，如图 4-15(a) 在交界面处禁带宽度大的半导体的势垒 尖峰”低于异质结势垒区外的禁带宽度小的半导体材料的导带底，称图中的 一qVB= qVDn qVD + Ec 为负反向势垒(b) 在交界面处禁带宽度大的半导体的势垒

15、尖峰”高于异质结势垒区外的禁带宽度小的半导体材料的导带底，称图中的 qVB= qV Dn qVD + Ec 为正反向势垒图4-15两类半导体异质结能带图不考虑界面态情况下：负反向势垒p-N异质结伏安特性：空穴运动时遇到较高势垒 (为qVD+ Ev ),电子遇到势垒高度较低 (为qVD EC ), 通过势垒的电流主要是电子电流，空穴电流可以忽略。电流密度 J与外加电压V的关系为： qVD Ec qVJ =q门.0(中归 koT (ekoT -1)其中nn0为n型半导体多数载流子浓度， Dn和t n分别是电子的扩散系数和寿命正反向势垒p-N异质结伏安特性：三角形势垒中存在大量的 2 DEG ,往右

16、输运遇到势垒高度为 qVB，需考虑其对电流的贡献。空穴运动时遇到较高势垒(为 qVDp+qVDn EV ),电子遇到势垒高度较低(为qVDn)。通过势垒的电流主要是方向相反的两个电子电流， 电流密度J与外加电压V关系为： qVDn qVn qVPDn k0T k0T o_k0TJ 二 qnno】（）e （e -e ）综上，总结正反向势垒、负反向势垒导电特性如图 4-16所示:图4-16异质结导电特性（实线为负反向势垒，虚线为正反向势垒）由图可知，在不考虑界面态情况下， 负反向势垒p-N异质结和p-n结类似，具有很好的整流特性（单向导电性）；在正反向势垒时几乎不存在有整流特性，正向和反向电流随外

17、加 电压按指数函数关系增大同型异质结的伏安特性与反型异质结类似，同型异质结具有指数式的伏安特性。需注意以下几点：（1） 通过异质结的电流主要是多数载流子电流。对 n-n结，对电流有贡献的是右边导带中的电子和三角形势阱中的 2 DEG ;对p-p结，对电流有贡献的是左边价带中的空穴和三角形势阱中的二维空穴气。（2） 若异质结是负反向势垒形式，则具有整流特性；若是正反向势垒形式，则没有整流特 性。（3 ）因为在窄能隙半导体一边的表面处形成有积累了大量多数载流子的三角形势阱，所以 加在异质结上的电压大多落在宽带隙一边的半导体中。本章小节掌握半导体异质结的概念，根据不同标准异质结的分类掌握能带图的概念，异质结的能带图取决于哪几个量，其物理意义是什么掌握p N、n P、n-N、p P四种异质结能带图的画法掌握异质结的能带图有何特点能带图中尖峰位置和什么因素有关