空气中声速的测定.docx

1、空气中声速的测定空气中声速的测定 篇一：空气中声速的测定 试验3-12 空气中声速的测定 一、画出试验原理图 二、测量公式及式中各量的物理意义 三、预习自测题 1超声波是指频率 kHz的声波。 2本试验用两个压电元件作换能器，一个换能器由高频电信号激振而产生，另一个作为接收器将高频改变的声压转换为 。 3两个换能器相对放置且端面平行时，在它们间形成驻波，当接收器位于驻波场中的 处时声压最大，此时示波器显示的幅值 。 4试验中，为了使放射换能器谐振，要调整信号源的输出频率，推断其谐振与否的标记为（1） ；（2） 。 5相位法测声速时，将放射器与接收器的正弦信号分别输入示波器的x轴与y轴，两个信号

2、的合成在屏幕上形成李萨如图。当接收器移动时，图象将作周期性改变，每变更一个 周期，换能器移动的距离为，相位变更 。 四、原始数据记录与处理 1驻波法试验数据 频率f = （Hz） 室温t = （） 对测量量L，其平均值的 5 1 A类不确定度SL?1.14(Li?)2? ?5(5?1)i?1 B类不确定度u? ? ? C 2 则不确定度 uL?SL?u2? 这样 ? 22 ? u?uL? 55 则V ?f? uV?fu? 速度V的完整表示为 当温度为t时，空气中声速 Vt?V0? t ? 273.15 则试验测量值与理论计算值的相对百分误差为 E? ?VtVt ?101%? 2相位法试验数据（

3、每隔2?测一次） 频率 f = （Hz）室温t = （） 对测量量L，其平均值的 A类不确定度SL? B类不确定度u? ? C 2 则不确定度uL?SL?u2? 这样? u? 则 V?f? uV?fu? 速度V的完整表示为 当温度为t时，空气中声速 Vt?V0? t ? 273.15 则试验测量值与理论计算值的相对百分误差为 E? ?VtVt ?101%? 3双踪显示法试验数据（选作） 频率 f = （Hz）室温t =（） 篇二：试验：空气中声速的测定 试验： 空气中声速的测定 数据表格及处理（参考内容） （一）驻波法 用逐差法处理数据 表一 驻波法测声速 声波频率f= kHz ?3 次序 L

4、i?10m? 次序 Li?6(10?3m) ?3 Li?6?Li(10?3m) 平均值Li?6?Li（10m） ? 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 几个计算公式： （1） 平均值标准偏差 SL uli （ 2） i?6?Li ? ? ?m（游标卡尺的分度值?ml=0.02mm） i （3 ） 逐 差法uLi?6?Li? u?L?Li?6i（4） 合 成不确定度uf?（5） ?m （其中?mf?f示值?1%） （6） 声速测量的平均值及不确定度 1 ?fLi?6?Li 3 ? EV? uV?EV V?uV （二）相位法（参考驻波法） 篇三：高校物理试验报告-声速的测量 试验报

5、告 声速的测量 1.学会用共振干涉法、相位比较法以刚好差法测量介质中的声速 2.学会用逐差法进行数据处理； 3.了解声速与介质参数的关系。 由于超声波具有波长短，易于定向放射、易被反射等优点。在超声波段进行 声速测量的优点还在于超声波的波长短，可以在短距离较精确的测出声速。 超声波的放射和接收一般通过电磁振动与机械振动的相互转换来实现，最常 见的方法是利用压电效应和磁致伸缩效应来实现的。本试验采纳的是压电陶瓷制 成的换能器(探头)，这种压电陶瓷可以在机械振动与沟通电压之间双向换能。 声波的传播速度与其频率和波长的关系为：v?f(1)由(1)式可知，测得声波的频率和波长，就可以得到声速。同样，传

6、播速度亦可用v?L/t(2)表 示，若测得声波传播所经过的距离L和传播时间t，也可获得声速。 1. 共振干涉法 试验装置如图1所示，图中S1和S2为压电晶体换能器，S1作为声波源，它被低频信号发生器输出的沟通电信号激励后，由于逆压电效应发生受迫振动，并向空气中定向发出以近似的平面声波；S2为超声波接收器，声波传至它的接收面上时，再被反射。当S1和S2的表面近似平行时，声波就在两个平面间来回反射，当两个平面间距L为半波长的整倍数，即 L=n， n=0，1，2，(3) 2 时，S1发出的声波与其反射声波的相位在S1处差2n(n=1，2 )，因此形成共振。 因为接收器S2的表面振动位移可以忽视，所以

7、对位移来说是波节，对声压来说是波腹。本试验测量的是声压，所以当形成共振时，接收器的输出会出现明显增大。从示波器上视察到的电信号幅值也是极大值(参见图2)。 图中各极大之间的距离均为/2，由于散射和其他损耗，各级大致幅值随距离增大而渐渐减小。我们只要测出各极大值对应的接收器S2的位置，就可测出波长。由信号源读出超声波的频率值后，即可由公式(1)求得声速。 2. 相位比较法 波是振动状态的传播，也可以说是位相的传播。沿波传播方向的任何两点同相位时，这两点间的距离就是波长的整数倍。利用这个原理，可以精确的测量波长。试验装置如图1所示，沿波的传播方向移动接收器S2，接收到的信号再次与放射器的位相相同时

8、，一国的距离等于与声波的波长。 同样也可以利用李萨如图形来推断位相差。试验中输入示波器的是来自同一信号源的信号，它们的频率严格一样，所以李萨如图是椭圆，椭圆的倾斜与两信号的位相差有关，当两信号之间的位相差为0或时，椭圆变成倾斜的直线。 3. 时差法 用时差法测量声速的试验装置仍采纳上述仪器。 由信号源供应一个脉冲信号 经S1发出一个脉冲波，经过一段距离的传播后，该脉冲信号被S2接收，再将该信号返回信号源，经信号源内部线路分析、比较处理后输出脉冲信号在S1、S2之间的传播时间t，传播距离L可以从游标卡尺上读出，采纳公式(2)即可计算出声速。 4. 逐差法处理数据 在本试验中，若用游标卡尺测出2n

9、个极大值的位置，并依次算出每经过n个/2的距离为 ?=? ?+? ? /? ?=1 ? 。如测不到20个极大值，则可少测几个(肯定是偶数)，用这样就很简单计算出 类似方法计算即可。 试验时室温为16，空气中声速的理论值为 ? ?=?0 1+ =341.019?/? 1共振干涉法 频率 f=35.617 #include<iostream> #include<cstdio> using namespace std; constint n=10; const double f=35.617; const double L2*n=50.00, 52.58, 54.41, 57

10、.46, 59.63, 62.40, 64.46, 67.37, 70.60, 73.16,74.01, 77.00, 79.01, 81.84, 83.80, 86.92, 88.78, 91.66, 93.31, 96.49; double LMD=0; int main() for (inti=0;i<n;i+) LMD+=(Ln+i-Li)*2/n/n; printf(v=%.3lfn,LMD*f*2); system(pause); return 0; 此程序运行结果为：v= 344.461 m/s; 2相位比较法 频率 f=35.618 运用逐差法进行数据处理，处理过程由C+

11、程序完成，程序如下 #include<cstdio> using namespace std; constint n=5; const double f=35.618; const double L2*n=54.82, 64.41, 74.02, 83.74, 93.40, 103.06, 112.90, 122.36, 131.86, 141.09; double LMD=0; int main() for (inti=0;i<n;i+) LMD+=(Ln+i-Li)/n/n; printf(v=%.3lfn,LMD*f); system(pause); return 0; 此程序运行结果为：v=343.187 m/s 3时差法测量空气中声速 计算机作图如下： 由于其次组数据，存在较大误差，因此将其去掉。计算机计算得 v = 344.41 m/s 本文来源：网络收集与整理，如有侵权，请联系作者删除，谢谢！