光电传感器工作原理文档格式.docx

1、发 光器能发出红外光或可见光，在无阻情况下光接收器能收到光。 但当被检测物体从槽中通过时，光被遮挡，光电开关便动作。输 出一个开关控制信号，切断或接通负载电流，从而完成一次控制 动作。槽形开关的检测距离因为受整体结构的限制一般只有几厘 米。对射型光电传感器若把发光器和收光器分离开，就可使检 测距离加大 。由一个发光器和一个收光器组成的光电开关就称为 对射分离式光电开关，简称对射式光电开关。它的检测距离可达 几米乃至几十米 。使用时把发光器和收光器分别装在检测物通过 路径的两侧，检测物通过时阻挡光路，收光器就动作输出一个开 关控制信号 。反光板型光电开关把发光器和收光器装入同一个 装置内，在它的

2、前方装一块反光板，利用反射原理完成光电控制 作用的称为反光板反射式 （ 或反射镜反射式 ） 光电开关。正常情 况下，发光器发出的光被反光板反射回来被收光器收到；一旦光 路被检测物挡住，收光器收不到光时，光电开关就动作，输出一 个开关控制信号它的检测头里也装有一个发光器和一个收光 器，但前方没有反光板。正常情况下发光器发出的光收光器是找不到的。当检测物通过时挡住了光，并把光部分反射回来，收光器就收到光信号，输出一个开关信号。关键词：光电开关 光电传感器 光电式接近开关 光电式传感器 红外线光电开关 红外线开关 红外线光电传感器 对射式光电开 关 对射式光电传感器 反射式光电开关 反射式光电传感器

3、 漫 反射光电开关 漫反射光电传感器光电式传感器 光电传感器是采用光电元件作为检测元件的传感器 .它首先把被测量的变化转换成光信号的变化 ,然后借助光电元件进一步将光信号转换成电信号 .光电传感器一般由光源 ,光学通路和光电元件三部分组成 .光电检测方法具有精度高 ,反应快 ,非接触等优点 ,而且可测参数多 ,传感器的结构简单 ,形式灵活多样 ,因此 ,光电式传感器在检测和控制中应用非常广泛 .由光通量对光电元件的作用原理不同所制成的光学测控系统是 多种多样的 ,按光电元件 （光学测控系统 ）输出量性质可分二类 ,即 模拟式光电传感器和脉冲 （开关 ）式光电传感器 .模拟式光电传感 器是将被测

4、量转换成连续变化的光电流 ,它与被测量间呈单值关 系.模拟式光电传感器按被测量 （检测目标物体 ）方法可分为透射 （吸收）式,漫反射式 ,遮光式（光束阻档 ）三大类.所谓透射式是指被 测物体放在光路中 ,恒光源发出的光能量穿过被测物 ,部份被吸收 后,透射光投射到光电元件上 ;所谓漫反射式是指恒光源发出的 光投射到被测物上 ,再从被测物体表面反射后投射到光电元件上 所谓遮光式是指当光源发出的光通量经被测物光遮其中一部份 , 使投射刭光电元件上的光通量改变 ,改变的程度与被测物体在光 路位置有关 .7.1概述 光电传感器是一种小型电子设备 ,它可以检测出其接收到的光强 的变化 .早期的用来检测物

5、体有无的光电传感器是一种小的金属 圆柱形设备 ,发射器带一个校准镜头 ,将光聚焦射向接收器 ,接收 器出电缆将这套装置接到一个真空管放大器上 .在金属圆筒内有一个小的白炽灯作为光源 .这些小而坚固的白炽灯传感器就是今天光电传感器的雏形 .LED（发光二极管）最早出现在19世纪60年代,现在我们可以经 常在电气和电子设备上看到这些二极管作为指示灯来用 .LED 就 是一种半导体元件 ,其电气性能与普通二极管相同 ,不同之处在于 当给 LED 通电流时 ,它会发光 .由于 LED 是固态的 ,所以它能延长 传感器的使用寿命 .因而使用 LED 的光电传感器能被做得更小 , 且比白炽灯传感器更可靠

6、.不像白炽灯那样 ,LED 抗震动抗冲击 , 并且没有灯丝 .另外 ,LED 所发出的光能只相当于同尺寸白炽灯 所产生光能的一部分 .（激光二极管除外 ,它与普通 LED 的原理相 同,但能产生几倍的光能 ,并能达到更远的检测距离 ）.LED 能发射 人眼看不到的红外光 ,也能发射可见的绿光 ,黄光,红光,蓝光,蓝绿 光或白光 .1970 年 ,人们发现 LED 还有一个比寿命长更好的优点 ,就是它能 够以非常快的速度来开关 ,开关速度可达到 KHz. 将接收器的放 大器调制到发射器的调制频率 ,那么它就只能对以此频率振动的 光信号进行放大 .我们可以将光波的调制比喻成无线电波的传送和接收 .

7、将收音机调到某台 ,就可以忽略其他的无线电波信号 .经过调制的 LED 发 射器就类似于无线电波发射器 ,其接收器就相当于收音机 . 人们常常有一个误解 : 认为由于红外光 LED 发出的红外光是看不 到的 ,那么红外光的能量肯定会很强 .经过调制的光电传感器的能 量的大小与 LED 光波的波长无太大关系 . 一个 LED 发出的光能 很少 ,经过调制才将其变得能量很高 .一个未经调制的传感器只有 通过使用长焦距镜头的机械屏蔽手段 ,使接收器只能接收到发射 器发出的光 ,才能使其能量变得很高 .相比之下 ,经过调制的接收 器能忽略周围的光 ,只对自己的光或具有相同调制频率的光做出 响应.未经调

8、制的传感器用来检测周围的光线或红外光的辐射 ,如刚出炉的红热瓶子 , 在这种应用场合如果使用其它的传感器 ,可能会有误动作 .如果一个金属发射出的光比周围的光强很多的话 ,那么它就可以被周围光源接收器可靠检测到 .周围光源接收器也可以用来检测 室外光 .但是并不是说经调制的传感器就一定不受周围光的干扰 ,当使用在强光环境下时就会有问题 .例如 ,未经过调制的光电传感器 ,当 把它直接指向阳光时 ,它能正常动作 .我们每个人都知道 ,用一块 有放大作用的玻璃将阳光聚集在一张纸上时 ,很容易就会把纸点 燃 .设想将玻璃替换成传感器的镜头 ,将纸替换成光电三极管 ,这 样我们就很容易理解为什么将调制

9、的接收器指向阳光时它就不 能工作了 ,这是周围光源使其饱和了 .调制的 LED 改进了光电传感器的设计 ,增大了检测距离 ,扩展了光束的角度 ,人们逐渐接受了这种可靠易于对准的光束 .到 1980年 ,非调制的光电传感器逐步就退出了历史舞台 .红外光 LED 是效率最高的光束 ,同时也是在光谱上与光电三极管 最匹配的光束 . 但是有些传感器需要用来区分颜色 （如色标检测 ）, 这就需要用可见光源 .在早期 ,色标传感器使用白炽灯做光源 ,使用光电池接收器 ,直到 后来发明了高效的可见光 LED. 现在,多数的色标传感器都是使 用经调制的各种颜色的可见光 LED 发射器 .经调制的传感器往往 牺

10、牲了响应速度以获取更长的检测距离 ,这是因为检测距离是一 个非常重要的参数 .未经调制的传感器可以用来检测小的物体或 动作非常快的物体 ,这些场合要求的响应速度都非常快 .但是 ,现 在高速的调制传感器也可以提供非常快的响应速度 ,能满足大多数的检测应用 .安装空间非常有限或使用环境非常恶劣的情况下 ,我们可以考虑 使用光纤 .光纤与传感器配套使用 ,是无源元件 ,另外 ,光纤不受任 何电磁信号的干扰 ,并且能使传感器的电子元件与其他电的干扰 相隔离 .光纤有一根塑料光芯或玻璃光芯 ,光芯外面包一层金属外皮 .这层 金属外皮的密度比光芯要低 ,因而折射率低 .光束照在这两种材料 的边界处 （入

11、射角在一定范围内 ,）, 被全部反射回来 .根据光学原理 所有光束都可以由光纤来传输 .两条入射光束 （入射角在接受角以内 ） 沿光纤长度方向经多次反 射后 ,从另一端射出 .另一条入射角超出接受角范围的入射光 ,损失在金属外皮内 .这个接受角比两倍的最大入射角略大 ,这是因为光纤在从空气射入密度较大的光纤材料中时会有轻微的折射 .光在光纤内部的传输不受光纤是否弯曲的影响 （弯曲半径要大于最小弯曲半径 ）.大多数光纤是可弯曲的 ,很容易安装在狭小的空间 .玻璃光纤由一束非常细（直径约50卩m）的玻璃纤维丝组成典型 的光缆由几百根单独的带金属外皮玻璃光纤组成 ,光缆外部有一层护套保护 .光缆的端

12、部有各种尺寸和外形 ,并且浇注了坚固的透 明树脂.检测面经过光学打磨 ,非常平滑 .这道精心的打磨工艺能 显著提高光纤束之间的光耦合效率 . 玻璃光纤内的光纤束可以是紧凑布置的 ,也可随意布置 .紧凑布置的玻璃光纤通常用在医疗设备或管道镜上 .每一根光纤从一端到另一端都需要精心布置 ,这样才能在另一端得到非常清晰的图像由于这种光纤费用非常昂贵并且多数的光纤应用场合并不需要 得到一个非常清晰的图像 ,所以多数的玻璃光纤其光纤束是随意 布置的 ,这种光纤就非常便宜了 ,当然其所得到的图像也只是一些 光.玻璃光纤外部的保护层通常是柔性的不锈钢护套 ,也有的是 PVC或其他柔性塑料材料 .有些特殊的光

13、纤可用于特殊的空间或环境 , 其检测头做成不同的形状以适用于不同的检测要求 .玻璃光纤坚固并且性能可靠 ,可使用在高温和有化学成分的环境中 ,它可以传 输可见光和红外光 .常见的问题就是由于经常弯曲或弯曲半径过 小而导致玻璃丝折断 ,对于这种应用场合 ,我们推荐使用塑料光纤 塑料光纤由单根的光纤束 （典型光束直径为 0.25 到 1.5mm） 构成 , 通常有 PVC 外皮 .它能安装在狭小的空间并且能弯成很小的角度 多数的塑料光纤其检测头都做成探针形或带螺纹的圆柱形 ,另一端未做加工以方便客户根据使用将其剪短 .不像玻璃光纤 ,塑料光 纤具有较高的柔性 ,带防护外皮的塑料光纤适于安装在往复运

14、动 的机械结构上 .塑料光纤吸收一定波长的光波 ,包括红外光 ,因而 塑料光纤只能传输可见光 .对射式和直反式光纤玻璃光纤和塑料光纤既有 单根的 - 对射式 ,也有分叉的 -直反式 .单根光纤可以将光从发射器传输到检测区 域 ,或从检测区域传输到接收器 .分叉式的光纤有两个明显的分支 可分别传输发射光和接收光 ,使传感器既可以通过一个分支将发 射光传输到检测区域 ,同时又通过另一个分支将反射光传输回接 收器由于光纤受使用环境影响小并且抗电磁干扰 ,因而能被用在一些 特殊的场合 ,如:适用于真空环境下的真空传导光纤 （VFT） 和适用 于爆炸环境下的光纤 .7.2光电元件光电元件是光电传感器中最

15、重要的部件 ,常见的有真空光电元件 和半导体光电元件两大类 .它们的工作原理都基于不同形式的光 电效应 .根据光的波粒二像性 ,我们可以认为光是一种以光速运动 的粒子流 ,这种粒子称为光子 .每个光子具有的能量为（7.1）式中 ,为光波频率 ;h 为普朗克常数 ,h=6.63对不同频率的光 ,其光子能量是不相同的 ,光波频率越高 ,光子能量越大 .用光照射某一物体 ,可以看作是一连串能量为 Au 的光子轰击在这个物体上 ,此时光子能量就传递给电子 ,并且是一个光子的全部能量一次性地被一个电子所吸收 ,电子得到光子传递的能量后其状态就会发生变化 ,从而使受光照射的物体产生相应的电效应 ,我们把这

16、种物理现象称为光电效应 .通常把光电效应分为三类:1）在光线作用下能使电子逸出物体表面的现象称为外光电效应 基于外光电效应的光电元件有光电管 ,光电倍增管等 .2）在光线作用下能使物体的电阻率改变的现象称为内光电效应 基于内光电效应的光电元件有光敏电阻 ,光敏晶体管等 .3）在光线作用下 ,物体产生一定方向电动势的现象称为光生伏特 效应 ,基于光生伏特效应的光电元件有光电池等 .7.2.1外光电效应器件7.2.1.1工作原理光电管是利用外光电效应制成的光电元件 ,其外形和结构如图 7.2.1所示 ,半圆筒形金属片制成的阴极 K 和位于阴极轴心的金属丝制成的阳极 A 封装在抽成真空的玻壳内 ,当

17、入射光照射在阴极上时,单个光子就把它的全部能量传递给阴极材料中的一个自由 电子 ,从而使自由电子的能量增加 h. 当电子获得的能量大于阴极材料的逸出功 A 时 ,它就可以克服金属表面束缚而逸出 ,形成电子发射 .这种电子称为光电子 ,光电子逸出金属表面后的初始动能为（1/2）m.根据能量守恒定律有（7.2）式中 ,m 为电子质量 ; 为电子逸出的初速度 .由上式可知 ,要使光电子逸出阴极表面的必要条件是 hA. 由于不同材料具有不同的逸出功 ,因此对每一种阴极材料 ,入射光都有一个确定的频率限 ,当入射光的频率低于此频率限时 ,不论光强多尢都不会产生光电子发射，此频率限称为”红限.相应的波长

18、入K为（7.3）式中,c为光速;A为逸出功.光电管正常工作时 ,阳极电位高于阴极 ,如图 7.2.2 所示 .在人射光 频率大于 红限的前提下 ,从阴极表面逸出的光电子被具有正电 位的阳极所吸引 ,在光电管内形成空间电子流 ,称为光电流 .此时若光强增大 ,轰击阴极的光子数增多 ,单位时间内发射的光电子数 也就增多，光电流变大在图722所示的电路中，电流I和电阻 只RL上的电压降U0就和光强成函数关系，从而实现光电转换.图 7.2.1 光电管结构示意图 图 7.2.2 光电管测量电路图 阴极材料不同的光电管 ,具有不同的红限 ,因此适用于不同的光谱 范围.此外 ,即使入射光的频率大于红限 ,并

19、保持其强度不变 ,但阴极发射的光电子数量还会随入射光频率的变化而改变 ,即同一种 光电管对不同频率的入射光灵敏度并不相同 .光电管的这种光谱 特性 ,要求人们应当根据检测对象是紫外光 ,可见光还是红外光去选择阴极材料不同的光电管 ,以便获得满意的灵敏度 .由于真空光电管的灵敏度低 ,因此人们研制了具有放大光电流能 力的光电倍增管 .图 7.2.3 是光电倍增管结构示意图 .光电倍增管主要由光阴极 K,倍增极D和阳极A组成,并根据要求采用不同性能的玻璃壳进行真空封装 .依据分装方法 ,可分成端窗式和侧窗式两大类 .端窗式光电倍增管的阴极通常为透射式阴极 通过管壳的端面接受入射光 .侧窗式阴极则是

20、通过管壳的侧面接 收入射光 ,它的阴极通常为反射式阴极 .图 7.2.3 光电倍增管结构示意图光阴极的量子效率是一个重要的参数 波长为入的光辐射入射到光阴极时 ,一个入射光子产生的光电子数 ,定义为光阴极的量子效 率.光阴极有很多种 ,常用的有双碱 ,S11 及 S20 三种 .光阴极通常 由脱出功较小的锑铯或钠钾锑铯的薄膜组成 ,光阴极接负高压 ,各倍增极的加速电压由直流高压电源经分压电阻分压供给 , 灵敏检流计或负载电阻接在阳极 A处,当有光子入射到光阴极 K上，只要 光子的能量大于光阴极材料的脱出功 ,就会有电子从阴极的表面逸出而成为光电子在K和D1之间的电场作用下，光电子被加速 后轰击

21、第一倍增极D1,从而使D1产生二次电子发射.每一个电子 的轰击约可产生35个二次电子，这样就实现了电子数目的放 大.D1产生的二次电子被 D2和D1之间的电场加速后轰击 D 2, .这样的过程一直持续到最后一级倍增极 Dn,每经过一级倍增极,电子数目便被放大一次 ,倍增极的数目有 813个,最后 一级倍增极 Dn 发射的二次电子被阳极 A 收集.若倍增电极有 n 级,各级的倍增率为6则光电倍增管的倍增率可以认为是 6 n因此,光电倍增管有极高的灵敏度 .在输出电流小于 1mA 的情况下 , 它的光电特性在很宽的范围内具有良好的线性关系 .光电倍增管的这个特点 ,使它多用于微光测量 .若将灵敏检

22、流计串接在阳极回 路中 ,则可直接测量阳极输出电流 .若在阳极串接电阻 RL 作为负 载，则可测量RL两端的电压，此电压正比于阳极电流.图7.2.4 光电倍增管的基本电路 图 7.2.5 光敏电阻结构示意图及符号图 7.2.4 所示为光电倍增管的基本电路 .各倍增极的电压是用分压电阻R1,R2,Rn获得的，阳极电流流经负载电阻 RL得到输 出电压U0.当用于测量稳定的辐射通量时，图中虚线连接的电容 C1,C2, ,Cn 和输出隔离电容 C0 都可以省去 .这时电路往往将 电源正端接地 ,并且输出可以直接与放大器输入端连接 ,从而使它能够响应变化缓慢的入射光通量 . 但当入射光通量为脉冲通量时则

23、应将电源的负端接地 ,因为光电倍增管的阴极接地比阳极接地 有更低的噪声 ,此时输出端应接人隔离电容 ,同时各倍增极的并联 电容亦应接人 ,以稳定脉冲工作时的各级工作电压 ,稳定增益并防 止饱和 .7.2.1.2与测量有关的两个参数（1） 暗电流光电倍增管接上工作电压后 ,在没有光照的情况下阳极仍会有一 个很小的电流输出 ,此电流即称为暗电流 .光电倍增管在工作时 , 其阳极输出电流由暗电流和信号电流两部分组成 .当信号电流比 较大时 ,暗电流的影响可以忽略 ,但是当光信号非常弱 ,以至于阳 极信号电流很小甚至和暗电流在同一数量级时 ,暗电流将严重影 响对光信号测量的准确性 .所以暗电流的存在决

24、定了光电倍增管 可测量光信号的最小值 .一只好的光电倍增管 ,要求其暗电流小并 且稳定 .（2） 光谱响应特征光电倍增管对不同波长的光入射的响应能力是不相同的 ,这一特性可用光谱响应率表示 .在给定波长的单位辐射功率照射下所产生的阳极电流大小称为光电倍增管的绝对光谱响应率 ,表示为（7.4）式中,P（入为入射到光阴极上的单色辐射功率；|（是在该辐射功 率照射下所产生的阳极电流；S（入是波长的函数，它与波长的关系 曲线称为光电倍增管的绝对光谱响应曲线 .测量S（入十分复杂，因此在一般测量中都是测量它的相对值 为此,可以把S（入）的最大值当作一个单位对所有 S（入值进行归一化,这时就得到（7.5）

25、s（入称为光电倍增管的相对光谱响应率，它与波长的关系曲线称 为光电倍增管的相对光谱响应曲线 .s（入）W是一个无量纲的量，只表示光电倍增管的光谱响应特征 .7.2.2内光电效应器件7.2.2.1工作原理光敏电阻是一种光电效应半导体器件 ,应用于光存在与否的感应 （数字量 ）以及光强度的测量 （模拟量 ）等领域 .它的体电阻系数随 照明强度的增强而减小 ,容许更多的光电流流过 .这种阻性特征使 得它具有很好的品质 :通过调节供应电源就可以从探测器上获得 信号流 ,且有着很宽的范围 .光敏电阻是薄膜元件 ,它是由在陶瓷底衬上覆一层光电半导体材 料.金属接触点盖在光电半导体面下部 .这种光电半导体材

26、料薄膜元件有很高的电阻 .所以在两个接触点之间 ,做的狭小 ,交叉,使得在适度的光线时产生较低的阻值 .光敏电阻的检测 :A 用一黑纸片将光敏电阻的透光窗口遮住 , 此时万用表的指针基 本保持不动 ,阻值接近无穷大 .此值越大说明光敏电阻性能越好 . 若此值很小或接近为零 ,说明光敏电阻已烧穿损坏 ,不能再继续使 用.B 将一光源对准光敏电阻的透光窗口 , 此时万用表的指针应有较大幅度的摆动 ,阻值明显减小 ,此值越小说明光敏电阻性能越好 .若此值很大甚至无穷大 ,表明光敏电阻内部电路损坏 ,也不能再继续使用.C 将光敏电阻透光窗口对准入射光线 , 用小黑纸片在光敏电阻的 遮光窗上部晃动 ,使

27、其间断受光 ,此时万用表指针应随黑纸片的晃 动而左右摆动 .如果万用表指针始终停在某一位置不随纸片晃动 而摆动 ,说明光敏电阻的光敏材料已经损坏 .光敏晶体管通常指光敏二极管和光敏三极管 ,它们的工作原理也 是基于内光电效应 ,和光敏电阻的差别仅在于光线照射在半导体 PN 结上 ,PN 结参与了光电转换过程 .光敏二极管的结构和普通二极管相似 ,只是它的 PN 结装在管壳 顶部,光线通过透镜制成的窗口 ,可以集中照射在 PN 结上,图 7.2. 6a 是其结构示意图 .光敏二极管在电路中通常处于反向偏置状态 如图 7.2.6b 所示 .我们知道 ,PN 结加反向电压时 ,反向电流的大小取决于

28、P 区和 N区中少数载流子的浓度，无光照时P区中少数载流子（电子）和N 区中的少数载流子 （空穴）都很少 ,因此反向电流很小 .但是当光照 PN 结时 ,只要光子能量 h 大于材料的禁带宽度 ,就会在 PN 结及 其附近产生光生电子.空穴对,从而使P区和N区少数载流子浓度 大大增加 ,它们在外加反向电压和 PN 结内电场作用下定向运动 ,分别在两个方向上渡越 PN 结,使反向电流明显增大 .如果入射光 的照度变化 ,光生电子 .空穴对的浓度将相应变动 ,通过外电路的 光电流强度也会随之变动 ,光敏二极管就把光信号转换成了电信 号.图 7.2.6 光敏二极管 图 7.2.7 光敏三极管光敏三极管

29、有两个 PN 结,因而可以获得电流增益 ,它比光敏二极管具有更高的灵敏度 .其结构如图 7.2.7a 所示.当光敏三极管按图 7.2.7b 所示的电路连接时 ,它的集电结反向偏置,发射结正向偏置 .无光照时仅有很小的穿透电流流过 ,当光线通过透明窗口照射集电结时 ,和光敏二极管的情况相似 ,将使流过 集电结的反向电流增大 ,这就造成基区中正电荷的空穴的积累 ,发射区中的多数载流子 （电子）将大量注人基区 ,由于基区很薄 ,只有 一小部分从发射区注入的电子与基区的空穴复合 ,而大部分电子 将穿过基区流向与电源正极相接的集电极 ,形成集电极电流 IC.这个过程与普通三极管的电流放大作用相似 ,它使

30、集电极电流 IC是原始光电流的（1+ M）这样集电极电流IC将随入射光照度的改变而更加明显地变化 .7.2.2.2基本特性1）光谱特性在入射光照度一定时 ,光敏晶体管的相对灵敏度随光波波长的变化而变化 ,一种光敏晶体管只对一定波长范围的人射光敏感 ,这就是光敏晶体管的光谱特性 ,见图 7.2.8.由曲线可以看出 ,当入射光波长增加时 ,相对灵敏度要下降 ,这是因为光子能量太小 ,不足以激发电子 空穴对 .当人射光波长太短时 ,光波穿透能力下降 ,光子只在半导体表面附近激发电子 空穴对,却不能达到 PN 结,因此相对灵敏度也下降 .从曲线还可以看出 ,不同材料的光敏晶体管 ,光谱峰值波长不同 .硅管的峰值波长为0.9 ym左右，锗管的峰值波长为1.5 ym左右.由于锗管的暗电流比硅管大 ,因此锗管性能较差 .因此在探测可见光或赤热物体时 ,多采用硅管 .但对红外光进行探测时 ,采用锗管较为合适 .2）伏安特性光敏三极管在不同照度下的伏安特性 ,就象普通三极管在不同基极电流下的输出特性一样 , 如