1、GVD不会影响脉冲的频谱,但是能改变脉冲的形状。把5式代入3式可得方程2的通解 (6式)其中,是入射光在z=0处的傅里叶变换 (7式)方程6和方程7适用于任意形状的输入脉冲。2、 SPM定义归一化振幅U (8式)其中归一化时间量 (9式)满足方程 (10式)令=0,两边同时乘以i可得 (11式)其中用做代换,并且令方程两边实部虚部相等,则有 (12式)对相位方程进行积分,得到通解 (13式)其中,是z=0处的场振幅,且 (14式)式中有限长度 (15式)第14式表明,SPM产生随光强变化的相位,但脉冲形状保持不变。脉冲沿光纤传输时,由于SPM的作用,新的频率分量在不断产生,频谱被展宽。3、 分
2、步傅里叶方法一般来说,沿光纤的传输方向,色散和非线性效应是同时作用的。分步傅里叶方法通过假定在传输过程当中,光场每通过一小段距离h,色散和非线性效应分别作用,得到近似解。从z到z+h的传输过程中,分为3步进行。第一步,z到z+h/2,只考虑GVD。第二步,z+h/2处,考虑SPM。第三步,z+h/2到z+h,只考虑GVD。通过分步傅里叶方法,把传输距离L分成m个区间,MATLAB程序做m次循环,即可得到最终的近似解。Lh只考虑GVDSPM图 1三、 MATLAB仿真结果这里选择传输双极性非归零(NRZ)码,传输高斯脉冲,使用MATLAB仿真光纤中脉冲传输。主要参数设置如下:传输距离L=50Km
3、,损耗a=0.3dB,非线性系数r=3/km/w,色散系数b2=20ps2 /km。高斯脉冲入射光场表达式为: (16式)传输5个码源1 , -1, 1, -1, 1,对应的时域波形如下:图2传输过程中使用分步傅里叶方法,分成m=10段,每段h=5Km,分别进行GVD和SPM分析。传输过程中的波形如下:图 3通过图3可以发现,由于GVD和SPM的作用,脉冲波形被展宽。随着传输距离的增加,脉冲波形与原始波形的差异越大。附:MATLAB代码clc;%清除命令窗口原有命令clear all;%清除原有变量L=5;%周期数Ts=4;%符号周期A=100;%插值倍数Rb=1/Ts;%可以更改Rb与Ts的
4、关系,但是A需要同时改变T0=Ts/A;F0=1/T0;%信源产生1 -1 1 -1 1a=zeros(1,L);for i=1: if mod(i,2)=1 a(i)=1; else a(i)=-1; endendd=zeros(1,L*A); d(1+(i-1)*A)=a(i);%插值,在相邻a(i)插入A-1个0,得到插值后的发送序列;%周期高斯脉冲产生T0=30;%初始宽度ps;N=256;TL=T0*20;dt=TL/N;df=1/TL;t=(-N/2:N/2-1)*dt;f=(-N/2:N/2-1)*df;w=2*pi*f;u=exp(-(1/2)*(t/T0).2); %U(0,
5、t)j=1;%截取有效高斯点数256 if(u(i)10(-5) U(j)=u(i); j=j+1; endfigure(2)U1=conv(U,d);plot(U1)title(周期高斯脉冲);b2=20;%ps2/km色散系数LD=T02/b2;%色散长度kmL=50;%光纤长度kma=0.3;%损耗 db/kmr=3;%非线性系数 /km/wp0=2*10(-3); %峰值功率wLnl=1/(r*p0);%非线性长度kmz=L; dz=z/10;Leff=(1-exp(-dz*10(-a/10)/(10(-a/10);%有效长度fmax=Leff/Lnl;%最大相位偏移y=0*ones(
6、1,size(U1,2);figure(3)plot3(y,(-size(U1,2)/2:size(U1,2)/2-1)*dt,U1,color,0,0,0);xlabel(L/kmylabel(T/pszlabel(Intensitygrid on;hold on;W=2*pi*(-size(U1,2)/2:size(U1,2)/2-1)*df;10 %分布傅里叶 U=fft(U1); w1=fftshift(W); Uz=U.*exp(1i*b2*(w1.2)*dz/2)/2); U1=ifft(Uz); %先对前dz/2进行GVD fnl=abs(U1).2*fmax; U1=U1.*exp(1i*fnl); %SPM %对后dz/2进行GVD y=5*i*ones(1,size(U1,2); plot3(y,(-size(U1,2)/2:,1-0.1*i,0.3,0.1*i);end;
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