物理学简明教程第六章课后习题答案高等教育出版社Word文档格式.docx

1、（A） 电场强度为零的点，电势也一定为零（B） 电场强度不为零的点，电势也一定不为零（C） 电势为零的点，电场强度也一定为零（D） 电势在某一区域内为常量，则电场强度在该区域内必定为零分析与解电场强度与电势是描述电场的两个不同物理量，电场强度为零表示试验电荷在该点受到的电场力为零，电势为零表示将试验电荷从该点移到参考零电势点时，电场力作功为零.电场中一点的电势等于单位正电荷从该点沿任意路径到参考零电势点电场力所作的功；电场强度等于负电势梯度.因而正确答案为（D）.64 点电荷如图分布，试求P点的电场强度.分析 依照电场叠加原理，P点的电场强度等于各点电荷单独存在时在P点激发电场强度的矢量和.由

2、于电荷量为q的一对点电荷在P点激发的电场强度大小相等、方向相反而相互抵消，P点的电场强度就等于电荷量为2.0q的点电荷在该点单独激发的场强度.解 根据上述分析题 6-4 图65一半径为R的半球壳，均匀地带有电荷，电荷面密度为，求球心处电场强度的大小.题 6-5 图分析这仍是一个连续带电体问题，求解的关键在于如何取电荷元.现将半球壳分割为一组平行的细圆环，如图所示，从教材第93节的例2可以看出，所有平行圆环在轴线上P处的电场强度方向都相同，将所有带电圆环的电场强度积分，即可求得球心O处的电场强度.解将半球壳分割为一组平行细圆环，任一个圆环所带电荷元，在点O激发的电场强度为由于平行细圆环在点O激发

3、的电场强度方向相同，利用几何关系，统一积分变量，有积分得 66地球周围的大气犹如一部大电机，由于雷雨云和大气气流的作用，在晴天区域，大气电离层总是带有大量的正电荷，云层下地球表面必然带有负电荷.晴天大气电场平均电场强度约为，方向指向地面.试求地球表面单位面积所带的电荷（以每平方厘米的电子数表示）.分析考虑到地球表面的电场强度指向地球球心，在大气层中取与地球同心的球面为高斯面，利用高斯定理可求得高斯面内的净电荷.解在大气层临近地球表面处取与地球表面同心的球面为高斯面，其半径（为地球平均半径）.由高斯定理地球表面电荷面密度单位面积额外电子数67两个带有等量异号电荷的无限长同轴圆柱面，半径分别为R1

4、 和R2 （R2R1 ），单位长度上的电荷为.求离轴线为r 处的电场强度：（1） r R1 ，（2） R1 rR2 ，（3） rR2 .题 6-7 图分析电荷分布在无限长同轴圆柱面上，电场强度也必定沿轴对称分布，取同轴圆柱面为高斯面，只有侧面的电场强度通量不为零，且，求出不同半径高斯面内的电荷.即可解得各区域电场的分布.解作同轴圆柱面为高斯面，根据高斯定理r R1 ， R1 r R2 ， r R2， 在带电面附近，电场强度大小不连续，如图（b）所示，电场强度有一跃变68两个同心球面的半径分别为R1 和R2 ，各自带有电荷Q1 和Q2 .求：（1） 各区域电势分布，并画出分布曲线；（2） 两球面

5、间的电势差为多少？题 6-8 图分析通常可采用两种方法.方法（1） 由于电荷均匀分布在球面上，电场分布也具有球对称性，因此，可根据电势与电场强度的积分关系求电势.取同心球面为高斯面，借助高斯定理可求得各区域的电场强度分布，再由可求得电势分布.（2） 利用电势叠加原理求电势.一个均匀带电的球面，在球面外产生的电势为在球面内电场强度为零，电势处处相等，等于球面的电势其中R 是球面的半径.根据上述分析，利用电势叠加原理，将两个球面在各区域产生的电势叠加，可求得电势的分布.解1（1） 由高斯定理可求得电场分布由电势 可求得各区域的电势分布.当rR1 时，有当R1 rR2 时，有当rR2 时，有（2）

6、两个球面间的电势差解2（1） 由各球面电势的叠加计算电势分布.若该点位于两个球面内，即rR1 ，则若该点位于两个球面之间，即R1rR2 ，则若该点位于两个球面之外，即rR2 ，则69 一圆盘半径R3.00 102 m.圆盘均匀带电，电荷面密度2.00105 Cm2 .（1） 求轴线上的电势分布；（2） 根据电场强度与电势梯度的关系求电场分布；（3） 计算离盘心30.0 cm 处的电势和电场强度.题 6-9 图分析将圆盘分割为一组不同半径的同心带电细圆环，利用带电细环轴线上一点的电势公式，将不同半径的带电圆环在轴线上一点的电势积分相加，即可求得带电圆盘在轴线上的电势分布，再根据电场强度与电势之间

7、的微分关系式可求得电场强度的分布.解（1） 如图所示，圆盘上半径为r的带电细圆环在轴线上任一点P激发的电势由电势叠加，轴线上任一点P 的电势的 （1）（2） 轴线上任一点的电场强度为 （2）电场强度方向沿x 轴方向.（3） 将场点至盘心的距离x 30.0 cm 分别代入式（1）和式（2），得 当xR 时，圆盘也可以视为点电荷，其电荷为.依照点电荷电场中电势和电场强度的计算公式，有由此可见，当xR 时，可以忽略圆盘的几何形状，而将带电的圆盘当作点电荷来处理.在本题中作这样的近似处理，E和V的误差分别不超过0.3和0.8，这已足以满足一般的测量精度.610在一次典型的闪电中，两个放电点间的电势差约

8、为109 ，被迁移的电荷约为30 C.（1） 如果释放出来的能量都用来使0 的冰融化成0 的水，则可溶解多少冰？ （冰的融化热L3.34 105 J kg）（2） 假设每一个家庭一年消耗的能量为3 000kWh，则可为多少个家庭提供一年的能量消耗？解（1） 若闪电中释放出来的全部能量为冰所吸收，故可融化冰的质量即可融化约 90 吨冰.（2） 一个家庭一年消耗的能量为一次闪电在极短的时间内释放出来的能量约可维持3个家庭一年消耗的电能.611一真空二极管，其主要构件是一个半径R5.0104 m的圆柱形阴极和一个套在阴极外、半径R4.5103 m 的同轴圆筒形阳极阳极电势比阴极电势高300 V，阴极

9、与阳极的长度均为L2.510 m假设电子从阴极射出时的速度为零求：（） 该电子到达阳极时所具有的动能和速率；（）电子刚从阳极射出时所受的力题 6-11 图分析（1） 由于半径RL，因此可将电极视作无限长圆柱面，阴极和阳极之间的电场具有轴对称性从阴极射出的电子在电场力作用下从静止开始加速，电子所获得的动能等于电场力所作的功，也即等于电子势能的减少由此，可求得电子到达阳极时的动能和速率（2） 计算阳极表面附近的电场强度，由FqE 求出电子在阴极表面所受的电场力解（1） 电子到达阳极时，势能的减少量为由于电子的初始速度为零，故因此电子到达阳极的速率为（2） 两极间的电场强度为两极间的电势差负号表示阳

10、极电势高于阴极电势阴极表面电场强度电子在阴极表面受力这个力尽管很小，但作用在质量为.1103kg 的电子上，电子获得的加速度可达重力加速度的5105 倍612一导体球半径为R ，外罩一半径为R2 的同心薄导体球壳，外球壳所带总电荷为Q，而内球的电势为V 求此系统的电势和电场的分布分析若，内球电势等于外球壳的电势，则外球壳内必定为等势体，电场强度处处为零，内球不带电若，内球电势不等于外球壳电势，则外球壳内电场强度不为零，内球带电一般情况下，假设内导体球带电q，导体达到静电平衡时电荷的分布如图所示依照电荷的这一分布，利用高斯定理可求得电场分布并由或电势叠加求出电势的分布最后将电场强度和电势用已知量

11、V0、Q、R、R2表示题 6-12 图解根据静电平衡时电荷的分布，可知电场分布呈球对称取同心球面为高斯面，由高斯定理，根据不同半径的高斯面内的电荷分布，解得各区域内的电场分布为r R时， RrR2 时， rR2 时， 由电场强度与电势的积分关系，可得各相应区域内的电势分布r R时，RrR2 时，rR2 时，也可以从球面电势的叠加求电势的分布：在导体球内（r R）在导体球和球壳之间（RrR2 ）在球壳外（rR2）为由题意得 于是可求得各处的电场强度和电势的分布：；rR2 时，613两线输电线，其导线半径为3.26 mm，两线中心相距0.50 m，导线位于地面上空很高处，因而大地影响可以忽略求输电

12、线单位长度的电容分析 假设两根导线带等量异号电荷，电荷在导线上均匀分布，则由长直带电线的电场叠加，可以求出两根带电导线间的电场分布,再由电势差的定义求出两根导线之间的电势差，就可根据电容器电容的定义，求出两线输电线单位长度的电容解 建立如图坐标，带等量异号电荷的两根导线在P点激发的电场强度方向如图，由上述分析可得P点电场强度的大小为电场强度的方向沿x轴，电线自身为等势体，依照定义两导线之间的电势差为上式积分得因此，输电线单位长度的电容代入数据 题 10-10 图614如图所示，在A 点和B 点之间有5 个电容器，其连接如图所示（1） 求A、B 两点之间的等效电容；（2） 若A、B 之间的电势差为12 V，求UAC 、UCD 和UDB 题 6-14 图解（1） 由电容器的串、并联，有求得等效电容CAB 4 F（2） 由于，得615半径为0.10 cm 的长直导线，外面套有内半径为1.0 cm 的共轴导体圆筒，导线与圆筒间为空气略去边缘效应，求：（1） 导线表面最大电荷面密度；（2） 沿轴线单位长度的最大电场能量分析如果设长直导线上单位长度所带电荷为，导线表面附近的电场强度查表可以得知空气的击穿电场强度Eb 3.0 106（Vm），只有当空气中的电场强度EEb