《电动力学》教学教案doc文档格式.docx

1、3物理量的空间变化率（2） 4、算符的二级运算 5曲线坐标系1、 通过对矢量场的环量的研究来讨论矢量的性质。由其是否等于零来判断是否为有势场。2、 旋度的定义及旋度在直角坐标系中的表达式。3、 算符的二级运算，梯度的旋度，旋度的散度，梯度的散度以及旋度的旋度。4、场点与源点在数学表示方法上的区别，哈密顿算符的场点与源点的区别。5、体积元在柱坐标系与球 坐标系中的表示方法。1、 梯度，散度及旋度是算符的一级运算，对应的是一阶偏微分方程，在数学上，一阶偏微分方程较难计算。为了将一阶偏微分方程换成二阶偏微分方程，引入算符的二级运算。2、 为了今后计算方便，以下的计算结果应该熟记。 ，得区别。 （x，

2、）（x），（x，）（x）的计算结果是不同的。但是电荷守恒原理（j，t）+ = 0中，为了简单，常常将一瞥省略。3、 体会公式 中的场点与源点的区别。4、 体积元在柱坐标系与球 坐标系中的表示方法。例题 r （） ） （）第二周6 函数与并矢 7矢量场的唯一性定理 第一章 麦克斯韦方程组 1、静电场 （1）1、质点，点电荷的共性，函数 2（）= - 4（x）的证明。2、唯一确定矢量场的条件，推论满足同一散度，旋度与边界条件的矢量场是唯一的。3、库仑假设 平方反比 电场的定义，点电荷的电场，已知电荷分布求电场。4、高斯定理 中X与X，取值范围的不同。1、 高斯定理的结果为什么与面积的选取无关。2、

3、 电场的通量不为零，而电场的散度却是零。3、 电场的通量公式中X与X， X与X ， 的取值范围是不同的。但是在散度公式中E（x）= 中的X是同一个点。4、1的习题用两种方法求解。解一直接求解。解二利用高斯定理求出场强，再求散度与旋度。了解通量，场强和场强的散度是三种不同的物理概念。5、公式对点电荷不成立。章节名称 1、静电场 （2）2 电流与稳恒磁场（1）教学内容 1、 静电场的环路定理 的证明。2、静电场的散度与旋度。3、平方反比定律的证明4、 电势的引入5、 点电荷、电偶极子的电场与电势6、 电流强度 电流密度矢量（体电流），（面电流）。7、 电流连续性方程公式 ，在两种情况下的讨论。一是

4、稳恒时，物理量不随时间变化，有=0，故。电流是稳恒电流。二是当区域趋于无穷大时，不可能有电流流出封闭面。，则有，空间的总电量Q为一个常数。第三周授课时间 2 电流与稳恒磁场（2）1、 复习安培力，比-萨定理。安培力与磁场的方向垂直。磁场与电流的方向垂直。磁场的横向性。2、 从比-萨定理 引出矢势 A 及 B = A3、 恒磁场的通量与散度。1、 矢势的引入，注意X与X，的区 别。2、 对于稳恒电流其矢势有 A = 0 3、 B =的证明4、Idl与jdv的统一授课时间 20049-24 星期五3法拉第定律 4麦克斯韦方程组和洛仑兹力 5介质中的麦克斯韦方程组（1）1、电磁感应定律 其实质是变化

5、的磁场可以激发电场。2、位移电流的引入满足电荷守恒定理。3、洛仑兹力公式。4、电磁场理论的三大基本假设，麦克斯韦方程组，洛仑兹力公式，电荷守恒定理。麦克斯韦方程组给出了场量与源量之间的关系，说明了源量是如何激发场量的，场量可以脱离源量独立存在，形成电磁波。洛仑兹力公式说明了场量是如何作用于源量的，电荷守恒定理约束了源量之间的关系。1、 5、介质的极化P与极化电荷Q，极化电流J 6、均匀极化1、 电磁感应定律的实质。变化的磁场 感生电场（非静电场）非静电力电荷运动，电流。2、 电动势与电势的区别。3、 封闭曲线所围的面积不是唯一的。在公式中，L所围的面积应是任意的，即对任何以L为边界的面积来讲都

6、是成立的。4、 传导电流与位移电流的同异第四周5介质中的麦克斯韦方程组 （2） 6边界条件1、介质的磁化 磁化强度矢量 2、 诱导电流 磁化电流与磁化强度之间的关系 3、 均匀磁化 磁化强度是一个常矢量j = 4、 介质中的麦克斯韦方程组。5、 电磁场的边界条件的切向跃变，与法向跃变。6、 掌握从麦克斯韦方程组的积分形式，求边界条件的一般方法。并举一反三。1、磁化电流与磁化强度的关系式。2、 电位移矢量，与磁场强度为什么是辅助物理量。3、 诱导电流是传导电流的一种，是电荷的微观运动的宏观表现。4、 传导电流，位移电流，诱导电流之间的不同与相之处。5、 公式应用到边界面上时，电流密度矢量j将不再

7、适用，换用面电流密度矢量a。6、 在公式的推导中，有一些项由于不同的原因而等于零，注意区别。7、 在边界面上，法向方向是唯一的，而切向分量是不确定的。第五周6麦克斯韦方程组的完备性第二章 电磁场的守恒定律于对称性1电磁场的能量流密度（1） 教学内容1、 麦克斯韦方程组的完备性的证明2、 利用唯一性定律解题115题3、电磁场的能流密度，能量密度。4、电磁场的能量转换与守横定律的数学表达式。A、封闭区域内有带电体。B、开放的区域内无带电体。C、一般情况。5、 磁场对带电体的作用使得电场的能量变成动量与热量的举例。1、 能量密度的数学表达式ED + BH）能流密度的数学表达式 S = EH2、 在区

8、域V内，单位时间内，电场与带电体之间的能量交换为单位时间内，区域V内的能量通过区域的边界面与外界的能量交换是电磁场自身的能量的变化率是3、+= 授课时间 2 电磁场的能量流密度 （2）3、规范与规范变换1、 电磁场与带电体之间的能量交换举例，电能转换成热能，动能。2、 无限长导线能量的传输问题3、 将麦克斯韦方程组过渡到二阶偏微分方程的三种情况 稳恒 源量为零 一般情况4、 规范与规范变换1、 张量、并矢 降阶运算，张量与矢量的一次点乘和两次点乘。2、 为什么可以对矢势的散度进行选择？3、 洛仑兹规范第六周 4电磁场的动量守恒定律 第三章 导体与电介质静电学1、 电磁场的动量转换与守恒。动量密

9、度。动量流密度。2、 标势的边界条件 三种情况 一般 介质 导体3、 1、动量密度与能量流密度之间的关系2、将电场的边界条件化为电势的边界条件。第七周章节名称 第四章 静电场边值问题的解法 1、特解法1、静电场的能量问题2、求解静电问题的方法分类 积分法 边值法3、当感兴趣空间没有自由电荷分布时，泊松方程化成拉普拉斯方程4、球坐标系中，当电荷分布具有轴对称时泊松方程的通解。 5、对导体球的讨论，使学生掌握在三种边界条件下，如何利用边界条件确定系数。6、分离变量法的一般书写格式。1、 利用边界条件和比较系数法，确定常数。2、 分别用电磁学（分布型问题）方法，电动力学（边值型问题）的方法解题。3、

10、 均匀电场无限远处的电势 4、 对通解的分析 1、特解法的习题课1、 分别讨论均匀电场中的接地导体球，带电导体球和介质球的问题。2、 均匀介质球球心处，有点电荷与偶级子的问题。1、 边界条件的应用。r = 0和r趋于无穷时，电势的特殊情况。2、 对解的分析与距离的关系。3、 介质的电容率趋于无穷时，介质的性质类似于道题。第八周2 镜象法 教学目的1、 掌握镜象法的适用范围，在X，点处有点电荷。则空间的微分方程的写法为 2（X-X，）2、 掌握象电荷选取的原则，在非感兴趣空间选取，与电荷呈对称性，以便不影响空间的电荷分布。3、 熟练掌握点与平面，（导体与真空，介质与介质）点与球面的像电荷的选取。

11、1、 镜象法的理论基础是唯一性定理。2、 提出尝试解让其满足方程和边界条件。3、 像电荷一经选定，边界面不复存在，但是边界条件依然成立3电多极矩（1）1、电势的多极展开2、系统的总电量，电偶级子，电四级子的定义式。电荷分立分布与连续分布的两种情况。1、 电势的展开式的张量的表达式2、 电四级子的物理图像3、 电荷分布与电势之间的对应关系。系统的总电量产生的电势为当系统的电荷分布呈反对称分布时，电势有，当系统的电量相对于球心偏离时，电势的分布有第九周 4 电多极矩（2）静电场的习题课1、 均匀带电椭球的电场 例题中广义坐标系的应用2、 电荷体系在外电场中的能量3、 极化强度与极化电荷之间的关系。

12、1、 静电场的能量公式 dV与电荷体系在外电场中的能量公式 dV 的比较章节名称 静电场的习题课 第五章 静磁场 1 矢势的微分方程和边界条件 2磁偶级子与磁多极矩1、 证明题：一均匀介质被极化，在远处产生的电势为。（极化强度P与极化电荷体密度2、 静磁场的基本方程，边界条件 矢势的微分方程 特解3、 证明矢势A在边界面上是连续的。4、 磁偶级子与矢势的多级展开。5、 A（0） = 0 分别从数学和物理的角度讨论1、磁偶级子的一般定义式2、 A（0等于零的原因。 ，从数学上讲，全微分的环量等于零，从物理上讲，不可能将区域中的电流集中在坐标原点，与标势的一级近似相对应说明类似于电荷的自由磁核不存在。3、 式 A（1） 中 的定义。第十周3 磁标势 （1）1、引入磁标势的条件 全空间电流为零 若电流不为零可将电流存在的区域挖掉，使得区域成为单连通区域，闭合回路与电流形不成匝联。1、 磁化磁核 2、 静电场，稳恒磁场，静磁场的