坐标变换的原理与实现方式.docx

1、坐标变换的原理与实现方式由第二讲的内容可知，在三相静止坐标系中，异步电动机数学模型是一个多输入、多输出、非线性、强耦合的操纵对象，为了实现转矩和磁链之间的解耦操纵，以提高调速系统的动静态性能，必需对异步电动机的数学模型进行坐标变换。 变换矩阵的确信原那么坐标变换的数学表达式能够用矩阵方程表示为y=ax （3-1）式（3-1）表示利用矩阵a将一组变量x变换为另一组变量y，其中系数矩阵a称为变换矩阵，例如，设x是交流电机三相轴系上的电流，经过矩阵a的变换得到y，可以认为y是另一轴系上的电流。这时，a称为电流变换矩阵，类似的还有电压变换矩阵、阻抗变换矩阵等，进行坐标变换的原则如下：（1）确定电流变换

2、矩时，应遵守变换前后所产生的旋转磁场等效的原则；（2）为了矩阵运算的简单、方便，要求电流变换矩阵应为正交矩阵；（3）确定电压变换矩阵和阻抗变换矩阵时，应遵守变换前后电机功率不变的原则，即变换前后功率不变。假设电流坐标变换方程为：i=ci （3-2）式中,i为新变量,i称为原变量,c为电流变换矩阵。电压坐标变换方程为：u=bu （3-3）式中,u为新变量,u为原变量,b为电压变换矩阵。根据功率不变原则，可以证明：b=ct （3-4）式中，ct为矩阵c的转置矩阵。以上表明，当按照功率不变约束条件进行变换时，若已知电流变换矩阵就可以确定电压变换矩阵。 定子绕组轴系的变换（a-b-c-）所谓相变换确实

3、是三相轴系到二相轴系或二相轴系到三相轴系的变换，简称3/2变换或2/3变换。三相轴系和二相轴系之间的关系如图3-1所示，为了方便起见，令三相的a轴与两相的轴重合。假设磁势波形是按正弦分布，或只计其基波分量，当二者的旋转磁场完全等效时，合成磁势沿相同轴向的分量必定相等，即三相绕组和二相组绕的瞬时磁势沿、轴的投影应该相等，即：（3-5）式中，n3、n2分别为三相电机和两相电机每相定子绕组的有效匝数。 经计算并整理之后可得：（3-6）（3-7） 图3-1 三相定子绕组和二相定子绕组中磁势的空间矢量位置关系 用矩阵表示为：（3-8）如果规定三相电流为原电流i,两相电流为新电流i,根据电流变换的定义式(

4、3-2)，式(3-8)具有i=c-1i的形式，为了通过求逆得到c就要引进另一个独立于is和is的新变量，记这个新变量为io，称之为零序电流，并定义为：（3-9）式中，k为待定系数。补充io后，式（3-8）变为：（3-10）则： （3-11）将c-1求逆，得到:（3-12）其转置矩阵为：（3-13）根据确定变换矩阵的第三条原则即要求c-1=ct，可得 和 ，从而有 和 ，代入相应的变换矩阵式中，取得各变换矩阵如下：二相三相的变换矩阵： （3-14）三相二相的变换矩阵： （3-15）对于三相y形不带零线的接线方式有，iaii则，i=iai，由式（3-8）可以得到：（3-16）而二相三相的变换可以简

5、化为：（3-17）图3-2表示按式（3-16）构成的三相二相（3/2）变换器模型结构图。 图3-2 3/2变换模型结构图3/2变换、2/3变换在系统中的符号表示如图3-3所示。图3-3 3/2变换和2/3变换在系统中的符号表示如前所述，依照变换前后功率不变的约束原那么，电流变换矩阵也确实是电压变换矩阵，还能够证明，它们也是磁链的变换矩阵。 转子绕组轴系变换（）图3-4(a)是一个对称的异步电动机三相转子绕组。图中sl为转差角频率。在转子对称多相绕相中，通入对称多相交流正弦电流时，生成合成的转子磁势fr，由电机学可知，转子磁势与定子磁势具有相同的转速、转向。图3-4 转子三相轴系到两相轴系的变换

6、依照旋转磁场等效原那么及功率不变约束条件，同定子绕组一样，可把转子三相轴系变换到两相轴系。具体做法是，把等效的两相电机的两相转子绕组d、q相序和三相电机的三相转子绕组a、b、c相序取为一致，且使d轴与a轴重合，如图3-4(b)所示。然后，直接利用定子三相轴系到两相轴系的变换矩阵(参见式3-15）。 旋转变换在两相静止坐标系上的两相交流绕组和和在同步旋转坐标系上的两个直流绕组m和t之间的变换属于矢量旋转变换。它是一种静止的直角坐标系与旋转的直角坐标系之间的变换。这种变换一样遵守确信变换矩阵的三条原那么。转子d、q两相旋转轴系，根据确定变换矩阵的三条原则，也可以把它变换到静止的-轴系上，这种变换也

7、属于矢量旋转坐标变换。3.4.1 定子轴系的旋转变换图3-5 旋转变换矢量关系图 在图3-5中，fs是异步电动机定子磁势，为空间矢量。通常以定子电流is代替它，这时定子电流被概念为空间矢量，记为is。图中m、t是任意同步旋转轴系，旋转角速度为同步角速度s。m轴与is之间的夹角用s表示。由于两相绕组和在空间上的位置是固定的，因此m轴和轴的夹角 是随时刻转变的，即 ，其中 为任意的初始角。在矢量操纵系统中， 通常称为磁场定向角。以m轴为基准，把is分解为与m轴重合和正交的两个分量ism和ist，分别称为定子电流的励磁分量和转矩分量。由于磁场定向角 是随时刻转变的，因此is在轴和轴上的分量is和is

8、也是随时刻转变的。由图3-5能够看出，is、is和ism和ist之间存在着以下关系： 写成矩阵形式为：（3-18）简写： 式中， 为同步旋转坐标系到静止坐标系的变换矩阵。变换矩阵c是正交矩阵即ct=c-1,因此,由静止坐标系变换到同步旋转坐标系的矢量旋转变换方程式为: 简写： 式中， 为静止坐标系到同步旋转坐标系的变换矩阵。电压和磁链的旋转变换矩阵与电流的旋转变换矩阵相同。根据式（3-18）和式（3-19）可以绘出矢量旋转变换器模型结构，如图3-6所示。 图3-6 矢量旋转变换器模型结构图 由图3-6可知，矢量旋转变换器由四个乘法器和两个加法器及一个反号器组成，在系统顶用符号vr，vr-1表示

9、，如图3-7所示。在德文中，矢量旋转变换器叫做矢量回转器用符号vd表示。图3-7 矢量旋转变换器在系统中的符号表示3.4.2 转子轴系的旋转变换转子d-q轴系以 角速度旋转，依照确信变换矩阵的三条原那么，能够把它变换到静止不动的-轴系上，如图3-8所示。 图3-8 转子两相旋转轴系到静止轴系的变换转子三相旋转绕组（a-b-c）经三相到二相变换取得转子两相旋转绕组(d-q)。假设两相静止绕组r、r除不旋转之外，与d、q绕组完全相同。依照磁场等效的原那么，转子磁势fr沿轴和轴给出的分量等式，再除以每相有效匝数，可得:写成矩阵形式（3-20） 若是规定ird、irq为原电流，ir、ir为新电流，那么

10、式中：（3-21）c-1的逆矩阵为：假设存在零序电流，由于零序电流不形成旋转磁场，只需在主对角线上增加数1，使矩阵增加一列一行即可（3-22） 需要指出的是，由于转子磁势fr和定子磁势fs同步，可使r、r与s、s同轴。可是，事实上转子绕组与、轴系有相对运动，因此r绕组和r绕组只能看做是伪静止绕组。需要明确的是，在进行这个变换的前后，转子电流的频率是不同的。变换之前，转子电流ird、irq的频率是转差频率，而变换之后，转子电流ir、ir的频率是定子频率。可证明如下:（3-23）利用三角公式，并考虑到r=rt那么有：（3-24） 从转子三相旋转轴系到两相静止轴系也能够直接进行变换。转子三相旋转轴系

11、a-b-c到静止轴系-的变换矩阵可由式（3-15）及式（3-21）相乘取得：(3-25）求c-1的逆，取得（3-26）c是一个正交矩阵，当电机为三相电机时，可直接利用式（3-25）给出的变换矩阵进行转子三相旋转轴系（a-b-c）到两相静止轴系（-）的变换，而没必要从（a-b-c）到（d-q-o），再从（d-q-o）到（-）那样分两步进行变换。 直角坐标极坐标变换（k/p）在矢量操纵系统中经常使用直角坐标极坐标的变换，直角坐标与极坐标之间的关系是：（3-27）（3-28）式中，s为m轴与定子电流矢量is之间的夹角。由于s取值不同时， 的转变范围为0，那个转变幅度太大，难以实施应用，因此常改用以下方式表示s值。因为： ， 所以： （3-29）根据式（3-27）和式（3-29）构成的直角坐标一极坐标变换的模型结构图（德语称为矢量分析器vector analyzer-va）如图3-9所示。 图3-9 直角坐标极坐标变换器模型结构图由图可知,直角坐标一极坐标变换是由两个乘法器、两个求和器和一个除法器组成,符号表示如图3-10所示。图3-10 直角坐标极坐标变换器在系统中的符号表示