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1、钕铁硼行业知识钕铁硼行业必知知识1Q：什么是永磁材料的磁性能，它包括哪些指标？2Q：什么叫磁场强度（H）?3Q:什么叫磁极化强度（J）。什么叫磁化强度(M)，二者有何区别？4Q：什么叫磁感应强度（B），什么叫磁通密度（B），B与H,J,M之间存在什么样的关系？5Q：什么叫剩磁（Jr,Br），为什么在永磁材料的退磁曲线上任意测量点的磁极化强度J值和磁感应强度B值必然小于剩磁Jr和Br值？6Q:什么叫矫顽力（bHc）,什么叫内禀矫顽力（jHc）?7Q：什么叫磁能积（BH）m?8Q:什么叫居里温度（Tc）什么叫磁体的可工作温度（Tw），二者有何关系？9Q：什么叫磁体的退磁场（Hd），什么叫磁体的退磁

2、因子（N）?10Q:如何确定磁体的退磁因子（N），它与磁体的工作状态有何关系？11Q：什么叫永磁体的回复导磁率（rec）,什么叫J退磁曲线方形度（Hk/jHc），它们有何意义？12Q:什么叫永磁体的磁通可逆损失，什么叫磁通不可逆损失，什么叫磁体的温度系数？13Q：什么叫磁畴，它有何意义？一、 材料特性类14Q:金属磁性材料分为几大类，它们是如何划分的？15Q：什么叫NdFeB永磁体，它分几大类？16Q：什么叫Nd2Fe14B主相？17Q：什么叫富钕相，它有何意义？18Q：NdFeB烧结磁体的剩磁（Jr,Br），磁体积(BH)m与哪些因素有关？19Q：NdFeB烧结磁体的内禀矫顽力（jHc）与哪

3、些因素有关？20Q: NdFeB烧结磁体的矫力（bHc）与哪些因素有关？21Q：NdFeB烧结磁体的退磁曲线方形度（rec,Hk/Hc）与哪些因素有关？22Q: NdFeB烧结磁体的成分有何特点，通常如何表示？23Q：如何理解制作既有较高Br，又有较高jHc的NdFeB烧结磁体的难度比作只有较高Br或只有较高jHc的磁体难度大？24Q: NdFeB烧结磁体的取向度有何意义？25Q：如何测量和标定NdFeB烧结磁体的取向度f？二、 制作工艺类26Q:烧结磁体的制作什么样的流程？27Q: NdFeB合金熔炼的目的是什么，熔炼工艺有什么特点？28Q：什么叫Fe，NdFeB合金铸锭中的Fe有什么危害？

4、29Q：什么叫NdFeB合金的鳞片状铸锭工艺（Strip Cast Process,SC），它有何特点？30Q：NdFeB合金的制粉工艺有何特点？31Q：什么叫NdFeB合金的氢爆（HD）制粉工艺，它有何特点？32Q：NdFeB合金粉末的取向压型工艺有何特点？33Q：什么叫等静压，什么叫橡皮模冷等静压（RIP）工艺？34Q：NdFeB磁体的烧结工艺有何特点？35Q: NdFeB磁体的回火工艺有何特点？三、 深加工类36Q：烧结NdFeB磁体的机械性能有何特点？37Q:烧结NdFeB磁体的深加工工艺有何特点？38Q：影响烧结NdFeB磁体深加工精度的因素有哪些？39Q：为什么径向取向的烧结NdF

5、eB磁体沿轴向打孔时容易开裂？40Q：烧结NdFeB磁体出现的内裂纹与哪些因素有关？41Q：烧结NdFeB磁体的电镀工艺有何特点？42Q：烧结NdFeB磁体的镀Zn工艺有何特点？43Q：烧结NdFeB磁体镀Zn层起泡与哪些因素有关？44Q：烧结NdFeB磁体的镀Ni有何特点？45Q：烧结NdFeB磁体的NI/Cu/Ni多层镀工艺有何特点？46Q：烧结NdFeB磁体的磷化工艺有何特点？四、 磁路设计类47Q：什么叫磁力线，它有何特点？48Q：什么叫磁路，什么叫磁路的开路，闭路状态？49Q：什么叫安培定律？50Q：磁路设计的任务是什么？如何进行磁路计算？51Q：什么叫磁路的有限元数值计算方法？52

6、Q：如何估算简单形状磁体的表面磁通密度？53Q：如何估算简单形状磁体的吸力？54Q：什么叫磁路结构的合理性？55Q：如何改善NdFeB烧结磁体的高温减磁特性？56Q：什么叫霍尔效应，什么叫赫姆霍兹线圈，它们有何意义？57Q：如何估算充、退磁线圈？58Q：在进行磁路组装时，永磁体在组装前充磁与组装后同磁路一起整体充磁，磁体的磁效率有什么不一样？一、 基础磁学类1Q：什么是永磁材料的磁性能，它包括哪些指标？A：永磁材料的主要磁性能指标是：剩磁（Jr,Br）、矫顽力（bHc）、内禀矫顽力（jHc）、磁能积（BH）m。我们通常所说的永磁材料的磁性能，指的就是这四项。永磁材料的其它磁性能指标还有：居里温

7、度（Tc）、可工作温度（Tw）、剩磁及内禀矫顽力的温度系数（、）、回复导磁率（rec）退磁曲线方形度（Hk/jHc）、高温减磁性能以及磁性能的均一性等。除磁性能外，永磁材料的物理性能还包括密度、电导率、热导率、热膨胀系数等；机械性能则包括维氏硬度、搞压（拉）强度、冲击韧性等。此外，永磁材料的性能指标中还有重要的一项，就是表面状态及其耐腐蚀性能。2Q：什么叫磁场强度（H）？A：1820年，丹麦科学家奥斯特（H.C.Oersted）发现通有电流的导线可以使其附近的磁针发生偏转，从而提示了电与磁的基本关系，诞生了电磁学。实践表明：通有电流的无限长导线在其周围所产生的磁场强弱与电流的大小成正比，与离开

8、导线的距离成反比。定义载有1安培电流的无限长导线在距离导线1/（2）米远处的磁场强度为1A/m（安/米，国际单位制SI）；在CGS单位制（厘米克秒）中，为纪念奥斯特对电磁学的贡献，定义载有1安培电流的无限长导线在距离导线0.2厘米远处的磁场强度为1Oe（奥斯特），1Oe1/（4）*103A/m。磁场强度通常用H表示。3Q：什么叫磁极化强度（J），什么叫磁化强度(M)，二者有何区别？A：现代磁学研究表明：一切磁现象都起源于电流。磁性材料也不例外，其铁磁现象是起源于材料内部原子的核外电子运动形成的微电流，亦称分子电流。这些微电流的集合效应使得材料对外呈现各种各样的宏观磁特性。因为每一个微电流都产生

9、磁效应，所以把一个单位微电流称为一个磁偶极子。定义在真空中每单位外磁场对一个磁偶极子产生的最大力矩为磁偶极矩Pm，每单位材料体积内磁偶极矩的矢量和为磁极化强度J，其单位为T（特斯拉，在CGS单位制中，J的单位为Gs,1T104Gs）。定义一个磁偶极子的磁矩为Pm/0, 0为真空磁导率，每单位材料体积内磁矩的矢量和为磁化强度M，其SI单位为A/m，CGS单位为Gs（高斯）。M与J的关系为：J0M，在CGS单位制中，01，故磁极化强度与磁化强度的值相等；在SI单位制中，04*10-7H/m(亨/米)。4Q：什么叫磁感应强度（B），什么叫磁通密度（B），B与H,J,M之间存在什么样的关系？A：理论与

10、实践均表明，对任何介质施加一磁场H时（该磁场可由外部电流或外部永磁体提供，亦可由永磁体对永磁介质本身提供，由永磁介质本身提供的磁场又称退磁场关于退磁场的概念，见9Q），介质内部的磁场强度并不等于H，而是表现为H与介质的磁极化强度J之和。由于介质内部的磁场强度是由磁场H通过介质的感应而表现出来的，为与H区别，称之为介质的磁感应强度，记为B：B0H+J (SI单位制) （1-1）B=H+4m （CGS单位制）磁感应强度B的单位为T，CGS单位为Gs（1T=104Gs）。对于非铁磁性介质如空气、水、铜、铝等，其磁极化强度J、磁化强度M几乎等于0，故在这些介质中磁场强度H与磁感应强度B相等。由于磁现象

11、可以形象地用磁力线来表示，故磁感应强度B又可定义为磁力线通量的密度，磁感应强度B和磁通密度在概念上可以通用。5Q：什么叫剩磁（Jr,Br）,为什么在永磁材料的退磁曲线上任意测量点的磁极化强度J值和磁感应强度B值必然小于剩磁Jr和Br值？A：永磁材料在闭路状态下经外磁场磁化饱和后，再撤消外磁场时，永磁材料的磁极化强度J和内部磁感应强度B并不会因外磁场H的消失而消失，而会保持一定大小的值，该值即称为该材料的剩余磁极化强度Jr和剩余磁感应强度Br，统称剩磁。剩磁Jr和Br的单位与磁极化强度和磁感应强度单位相同。根据关系式（1-1）可知，在永磁材料的退磁曲线上，磁场H为0时，JrBr，磁场H为负值时，

12、J与B不相等，便分成了J-H和B-H两条线。从关系式（1-1）还可以看到，随着反向磁场H的增大，B从最大值BrJr变化到0，最后为负值，对于现代永磁材料，B退磁曲线的变化规律往往为直线；J退磁曲线的变化规律则不同；随着反向磁场H的增大，B值线性减小，由于B值的减小量总是大于或等于反向磁场H的增大量，故在J退磁曲线上的一定区域内可以保持相对平直的直线，但其J值总是小于Jr。6Q：什么叫矫顽力（bHc）,什么叫内禀矫顽力（jHc）？A:在永磁材料的退磁曲线上，当反向磁场H增大到某一值bHc时，磁体的磁感应强度B为0，称该反射磁场H值为该材料的矫顽力bHc;在反向磁场HbHc时，磁体对外不显示磁通，

13、因此矫顽力bHc表征永磁材料抵抗外部反射磁场或其它退磁效应的能力。矫顽力bHc是磁路设计中的一个重要参量之一。值得注意的是：矫顽力bHc在数值上总是小于剩磁Jr.因为从（1-1）式中可以看到，在H=bHc处，B0，则0bHc=J，上面已经说明，在J退磁曲线上任意点的磁极化强度值总是小于剩磁Jr，故矫顽力bHc在数值上总是小于剩磁Jr。例如：Jr12.3KGs的磁体，其bHc不可能大于12.3KOe。换句话说，剩磁Jr在数值上是矫顽力bHc的理论极限。当反向磁场HbHc时，虽然磁体的磁感应强度B为0，磁体对外不显示磁通，但磁体内部的微观磁偶极矩的矢量和往往并不为0，磁体是说此时磁体的磁极化强度J

14、在原来的方向往往仍保持一个较大的值。因此，bHc还不足以表征磁体的内禀磁特性；当反向磁场H增大到某一值jHc时，磁体内部的微观磁偶极矩的矢量和为0，称该反射磁场H值为该材料的内禀矫顽力jHc。内禀矫顽力jHc是永磁材料的一个非常重要的物理参量，对于jHc的磁体，当反向磁场H大于bHc但小于jHc时，虽然此时磁体已被退磁到磁感应强度B的反向的程度，但在反向磁场H撤消后，磁体的磁感应强度B仍能因内部的微观磁偶极矩的矢量和处在原来方向而回到原来的方向。也就是说，只要反向磁场H还未达到jHc，永磁材料便尚未被完全退磁。因此，内禀矫顽力jHc是表征永磁材料抵抗外部反向磁场或其它退磁效应，以保持其原始磁化

15、状态能力的一个主要指标。矫顽力bHc和内禀矫顽力jHc的单位与磁场强度单位相同。7Q：什么叫磁能积（BH）m？ A：在永磁材料的B退磁曲线上（二象限），不同的点对应着磁体处在不同的工作状态，B退磁曲线上的某一点所对应的Bm和Hm（横坐标和纵坐标）分别代表磁体在该状态下，磁体内部的磁感应强度和磁场的大小，Bm和Hm的绝对值的乘积（Bm和Hm）代表磁体在该状态下对外做功的能力，等同于磁体所贮存的磁能量，称为磁能积。在B退磁曲线上的Br和bHc点，磁体的（BmHm）0，表示此时磁体对外做功的能力为0，即磁能积为0；磁体在某一状态下（BmHm）的值最大，表示此时磁体对外做功的能力最大，称为该磁体的最大

16、磁能积，或简称磁能积，记为（BH）max或（BH）m。因此，人们通常都希望磁路中的磁体能在其最大磁能积状态下工作。磁能积的单位在SI制中的J/m3（焦耳/立方米），在CGS制中为MGOe（兆高奥斯特），4*10J/m31MGOe。8Q：什么叫居里温度（Tc），什么叫磁体的可工作温度（Tw），二者有何关系？A：随着温度的升高，由于物质内部基本粒子的热振荡加剧，磁性材料内部的微观磁偶极矩的揭开紊乱，宏观上表现为材料的磁极化强度J随着温度的升高而减小，当温度升高至某一值时，材料的磁极化强度J降为0，此时磁性材料的磁特性变得同空气等非磁性物质一样，将此温度称为该材料的居里温度Tc。居里温度Tc只与合金

17、的成份有关，与材料的显微组织形貌及其分布无关。在某一温度下永磁材料的磁性能与室温相比降低一规定的幅度，将该温度称为该磁体的可工作温度Tw。由于磁性能的这一降低幅度需要视该磁体的应用条件及要求而定，因此，所谓的磁体的可工作温度Tw对于同一磁体来说是一个待定值，也就是说，同一永磁体在不同的应用场合可以有不同的可工作温度Tw。显然，磁性材料的居里温度Tc代表着该材料的理论工作温度极限。事实上，永磁材料的实际可工作温度Tw远低于Tc。例如：纯三元的NdFeB的磁体的Tc为312，而其实际可工作温度Tw通常不到100。通过在NdFeB合金中添加重稀土金属以及Co、Ga等元素，可显著提高NdFeB磁体的T

18、c和可工作Tw。值得注意的是任何永磁体的可工作Tw不仅与磁体的Tc有关，还与磁体的jHc等磁性能指标、以及磁体在磁路中的工作状态有关。9Q：什么叫磁体的退磁场（Hd），什么叫磁体的退磁因子（N）？A：我们都知道，磁体磁力线（磁通）总是从N极出发，通过外部介质后进入S极。在磁体的内部，磁力线同样也是从N极出发指向S极，这就相当于在磁体内部形成了一个方向与磁体的磁感应强度B相反的磁场Hd，从关系式（1-1）可以看到，该反向磁场Hd使磁体的磁感应强度B减小了，称该反向磁场为磁体的退磁场Hd。理论与实践均表明：磁体的退磁场Hd与磁体的磁极化强度J成正比： Hd=- （1-2） 系数N即磁体的退磁因子，

19、N的大小只与磁体的几何形状有关，与磁体的物理性能无关。N的大小从0到1，对于无限长磁体或理想闭路状态下的磁体，沿磁体长度方向的N0，磁体的退磁场Hd为0；对于无限薄或无限大平板磁体，沿平板磁体法线方向的N1，磁体的退磁场Hd等于磁体的磁极化强度J，从关系式（1-1）可以看到，此时磁体的磁感应强度B为0，对外不显示磁通。简单的说，磁体越是扁平或是径高比越大，退磁因子越大；相反，磁体越是细长或是径高比越小，退磁因子越小。值得注意的是：无论是软磁材料还是永磁材料，在充磁过程中磁体内部都存在退磁场Hd，对于已磁化的非完全闭合状态的永磁体或者永磁磁路，磁体内部同样存在退磁场Hd。因此，在充磁过程中，退磁

20、场Hd在存在抵消了部分外磁场，使得永磁体或永磁磁路内部的实际有效充磁磁场减小 。换句话说，磁体载是扁平或是径高比越大，在开路状态下将其磁化到饱和所需要的充磁磁场也越大。那么，难道说退磁场Hd是一个没有用的有害磁场？其实不然，对于永磁体来说退磁场Hd是一个非常重要的内部磁场，它是永磁磁路产生磁动势的源泉。也就是说，若无退磁场Hd的存在，永磁体或永磁磁路就没有对外作功的能力。在永磁体的B退磁曲线上，任意一点所对应的横坐标H的大小就是该永磁体（单独的永磁体或磁路中的永磁体）在该状态的退磁场Hd。它是永磁体内部唯一存在的磁场，就是7Q中所说的Hm。Hd与相应的纵Bd（也就是7Q中所说的Bm）的乘积就是

21、磁体在该工作状态的磁能积。可以简单地说，选择永磁体的工作点就是选择永磁体的退磁场大小。10Q：如何确定磁体在退磁因子（N），它与磁体的工作状态有何关系？A：实践表明：即使是简单形状的磁体，如四方体、圆柱体，其内部的磁感应强度B都是不均匀的。也就是说，磁体内部的磁力线分布是位置的函数，且随位置呈现非线性变化这是由磁通的基本特性所决定的。由（1-1）和（1-2）式可知，磁体退磁因子N的计算非常复杂。截止目前，人们只能对内部的磁感应强度B呈均匀变化的球体和椭球体等少数形状的磁体退磁因子N进行解析计算，对于其它形状的磁体，则只能用实验的方法或借助计算机按麦克斯韦方程用有限元法（Finite eleme

22、nt method,FEM）计算。由于圆柱形磁体在实践中应用较多且形状相对简单，人们用实验方法对其退磁因子N进行了测定，如图1：图1：圆柱形磁体沿轴向的退磁因子N随高径比L/D（长度/直径）的变化 在已知磁体的退磁因子N的情况下如何确定磁体的工作状态呢？将（1-2）式代入（1-1）式可得：Bd（1-）0Hd （1-3）如图2，在磁体的B退磁曲线上，通过原点作斜率为（1-1/N）的直线OP，该直线即称为磁体的工作负载线；OP交B退磁曲线于D点，该点即称为磁体的工作点。由D点即可确定此时磁体的内部磁感应强度Bd，内部磁场强度Hd以及磁能积（HdBd）的大小。（1-1/N）又称为磁体的磁导系数。B

23、PD Bd -H Hcb Hd O图2：永磁体的工作状态示意图例如，一个直径为12.5mm的NdFeB烧结磁体，在不带轭铁单独工作的情况下，希望其工作在最大磁能积附近，问磁体的长度应为多少？设磁体的bHc=Br，按图2OP线与B轴呈现45夹角时，D点的磁能积最大。也就是说，（1-3）式中的N0.5时，磁体工作在最大磁能积状态。查图1可知，N=0.5时的L/D0.47，故该磁体长度为5.88mm时，磁体可工作在最大磁能积附近。11Q：什么叫永磁体的回复导磁率（rec），什么叫J退磁曲线方形度（Hk/jHc）,它们有何意义？A：当磁体处在动态工作条件下时，外部反向磁场H或磁体内部的退磁场Hd呈周期

24、性变化，此时如图2所示的工作点D亦呈周期性往复变化，定义在磁体的B退磁曲线上工作点D往复变化的轨迹为磁体的动态回复线，该线的斜率为回复导磁率rec。显然，回复导磁率rec表征了磁体在动态工作条件下的稳定性，它也是永磁体B退磁曲线方形度，因此它是永磁体的一个重要的磁特性指标之一。对于NdFeB烧结磁体，B磁退曲线为直线且bHc约r，回复导磁率rec斜率等于B退磁曲线的斜率，即rec1.03-1.10。rec越小，磁体在动态工作条件下的稳定性就越好，值得注意的是，若磁体的B退磁曲线不是直线，则磁体的回复磁率rec在不同工作点有不同的值，此时如何把磁体设计在最稳定的工作状态，就显得非常重要。定义磁体

25、的J退磁曲线上，J0.9Jr时的反向磁场大小为Hk，Hk/jHc可以直观地表示磁体的J退磁曲线方形度。对于具有高jHc的NdFeB烧结磁体，jHc远远大于bHc，当反向磁场大于bHc但小于jHc时，相应的B退磁曲线已进入第三象限。由（1-1）式可知，此时若磁体的J退磁曲线仍为直线，则相应第三象限的B退磁曲线亦保持直线，此时磁体的rec仍保持较小值，在反向外磁场撤消后，磁体的工作点仍能恢复到原来的位置。因此，Hk/jH也是永磁体的一个重要的磁特性指标之一，它和rec一样，表征了磁体在动态工作条件下的稳定性。12Q：什么叫永磁体的磁通可逆损失，什么叫磁通不可逆损失，什么叫磁体的温度系数？A：永磁体

26、在起始温度T0的磁通为0，加热到温度T1后的磁通为1，回到起始温度T0的磁通为01；再加热到温度T1后的磁通为2；回到起始温度T0的磁通为02，如此重复下去，得到下列测试数据：加热循环次数 1 2 i 起始温度T0的磁通 01 02 0i起始到温度T1后的磁通 1 2i实践表明：随着加热循环次数的增加，永磁体在起始温度T0的磁通0i和加热到温度T1后的磁通i都会逐步趋于一个稳定值。当加热循环次数为i时，（0i-1-0i）和（i-1i）趋于0，定义（0i-i）为该永磁体从温度T0到温度T1的磁通可逆损失；定义（0i-01）为该永磁体从温度T0到温度T1的磁通不可逆损失。通常我们所说的永磁体的高温

27、减磁，指的就是磁体从室温到某一温度T1的磁通不可逆损失。值得注意的是：永磁体的高温减磁与磁体的综合性能（包括成份、磁性能、微观结构、表面状态及镀层特性等）有关，同时也与磁体在磁路中的工作状态有关（参见8Q）。若上述实验是在闭路下进行测量，永磁体在起始温度T0的剩磁和内禀矫顽力分别为Br0和jHc0,经i次加热循环后永磁体在起始温度T0相应的剩磁和内禀矫顽力分别为Br0i和jHc0i,永磁体在加热温度T1相应的剩磁和内禀矫顽力分别为Bri和jHci,定义： (1-4)为该永磁体在温度区间（T0-T1）剩磁Br的平均可逆温度系数；定义： (1-5)为该永磁体在温度敬意（T0-T1）剩磁Br的平均不

28、可逆温度系数；定义： (1-6)为该永磁体在温度区间（T0-T1）剩磁Br的平均温度系数；定义： (1-7)为该永磁本在温度区间（T0-T1）剩磁jHc的平均可逆温度系数；定义： (1-8)为该永磁体在温度区间（T0-T1）内禀矫顽力jHc的平均不可逆温度系数；定义： (1-9) 为该永磁体在温度区间（T0-T1）剩磁jHc的平均温度系数；值得注意的是：通常的永磁体生产厂家提供的温度系数指的是磁体的剩磁Br和内禀矫顽力jHc在一定温度区间不可逆温度系数。由于决定磁体剩磁Br和磁极化强度J，以及决定磁体内禀矫顽力jHc的各向异性场H都随温度呈非线性变化，因此，永磁体的温度系数与其所工作的温度区间

29、有关。也就是说，指定不同的温度区间，永磁体的温度系数通常是不同的。因此，在考虑永磁体的温度系数时，首先要搞清楚是指平均温度系数，还是平均可逆温度系数，还是平均不可逆温度系数；其次还要搞清楚所指的是哪一个温度区间。13Q：什么叫磁畴，它有何意义？ A：理论和实验均表明：在任何磁性材料内部都存在这样一个微观区域：在每个微观区域内，磁偶极矩均沿同一方向排列，将这种现象称为磁性材料的自发磁化现象，称这样的微观区域为磁畴。磁畴与磁畴之间由畴壁分开，畴壁两侧的磁畴内磁极化强度的方向呈90或180角。当磁性材料处于热退磁状态时，不同磁畴内的磁极化强度的方向不同，因而磁体的宏观磁极化强度J为0，对外不显示磁性

30、；当磁性材料处于磁化状态时，由于静磁能的原因，某些磁畴通过畴壁的移动吞并其这磁畴，使处于磁化方向的磁畴体积大于反向畴的体积，因而磁体的宏观磁极化强度J大于0，对外显示磁性。 磁畴是磁性材料内部独特的一种“微结构”，磁体的宏观磁极化强度J是磁体内磁畴的磁极化强度的矢量和，磁体的一切宏观磁行为都与磁体的畴结构有关。磁畴可以用粉纹法（Bitter法）或偏振光法（Faraday法）进行观察。二、 材料特性类14Q：金属磁性材料分为几大类，它们是如何划分的？ A：金属磁性材料分为永磁材料，软磁材料二大类。通常将内禀矫顽力大于0.8KA/m的材料称为永磁材料，将内禀矫顽力小于0.8KA/m的材料称为软磁材

31、料。15Q：什么叫NdFeB永磁体，它分几大类？A：NdFeB永磁体是1982年发现的迄今为止磁性能最强的永磁材料。其主要化学成分Nd(钕)、Fe(铁)、B(硼)，其主相晶胞在晶体学上为四方结构，分子式为Nd2Fe14B（简称：2：14：1）。除主相Nd2Fe14B外，NdFeB永磁体中还含有少量的富Nd相，富B相等其它相。其中主相和富Nd相是决定NdFeB磁体永磁特性的最重要的二个相。今天，NdFeB永磁体已广泛应用于计算机、医学器械、通讯器件、电子器件、磁力机械等领域。NdFeB磁体分为烧结和粘结二大类。通常的NdFeB烧结磁体是粉末冶金方法制造的各向异性致密磁体；而通常的NdFeB粘结磁体是用激冷的方法获得微晶粉末，每个粉末内含有多个NdFeB微晶晶粒，再用聚合物或其它粘结剂将粉末粘成大块磁体，因而通常的NdFeB粘结磁体是非常致密的各向同性磁体。因此，通常的NdFeB烧结磁体的磁性能远高于NdFeB粘结磁体，但NdFeB粘结磁体有着许多NdFeB烧结磁体不可替代的优点：可以用压