材料测试技术第二章-X射线衍射分析.ppt
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XX射线射线衍射分析（基础衍射分析（基础与应用）与应用）X-rayDiffraction（XRD）AnalysisX-rayDiffraction（XRD）Analysis（FoundationsandApplications）（FoundationsandApplications）现代材料分析测试方法现代材料分析测试方法-I-I第一节X射线的性质第二节X射线衍射方向第三节X射线衍射强度第四节多晶体分析方法第五节X射线物相分析第六节宏观应力测定第一节X射线的性质伟大的物理学家,X射线发现者-伦琴X射线：
未知数1.1引言1.1895年德国物理学家年德国物理学家-“伦琴伦琴”发现发现X射线射线2.1895-1897年伦琴搞清楚了年伦琴搞清楚了X射线的产生、传播、射线的产生、传播、穿透力等大部分性质穿透力等大部分性质3.1901年伦琴获诺贝尔奖（第一人）年伦琴获诺贝尔奖（第一人）4.1912年劳埃进行了晶体的年劳埃进行了晶体的X射线衍射实验，第射线衍射实验，第一次将一次将X射线和晶体结构联系起来。
一方面证射线和晶体结构联系起来。
一方面证明了明了X射线是一种波，另一方面开创了用射线是一种波，另一方面开创了用X射线射线研究晶体结构的新领域。
研究晶体结构的新领域。
W.C.Rontgen布拉格及其所用的试验装置5.1912年，英国物理学家布拉格父子利用年，英国物理学家布拉格父子利用X射线衍射方法射线衍射方法测定了测定了NaCl晶体结构，并推导出布拉格方程，开始了晶体结构，并推导出布拉格方程，开始了X射线晶体结构分析的历史；射线晶体结构分析的历史；6.1916年，德拜（年，德拜（Debye）、谢乐（）、谢乐（Scherrer）提出）提出“粉粉末法末法”；7.1928年，盖革（年，盖革（Geiger）首先用记录器来记录）首先用记录器来记录X射线，射线，导致导致X射线衍射仪的产生；射线衍射仪的产生；8.目前目前X射线广泛地应用于医学、工程、材料、宇航事业射线广泛地应用于医学、工程、材料、宇航事业上。
例如：
可进行人体探伤，晶体结构分析、无损探伤上。
例如：
可进行人体探伤，晶体结构分析、无损探伤等。
等。
衍射分析技术的发展衍射分析技术的发展与与XX射线及晶体衍射有关的部分诺贝尔奖获得者名单射线及晶体衍射有关的部分诺贝尔奖获得者名单X射线最早的应用在在XX射线发现后几个月射线发现后几个月医生就用它来为病人医生就用它来为病人服务服务右图是纪念伦琴发现右图是纪念伦琴发现XX射线射线100100周年发行的纪周年发行的纪念封念封伦伦琴琴李鸿章在李鸿章在X光光被发现后仅被发现后仅7个月就体验个月就体验了此种新技了此种新技术，成为拍术，成为拍X光片检查枪光片检查枪伤的第一个伤的第一个中国人。
中国人。
历史上影响最大的10个实验X射线的系列实验射线的系列实验霍奇金是研究X射线衍射技术的先驱者，她利用X射线衍射技术技术成功的揭示了复杂的化学药品青霉素的结构。
1928年，科学家亚历山大发现了这种杀菌药品，科学家们致力于提纯该药品以便研究出一种可行的治疗方法。
通过测绘青霉素原子的3D排列图，霍奇金研究出了新的青霉素合成方法，为医生们治疗感染带来了新的希望。
之后，霍奇金采用同样的技术，研究明白了维生素B12的结构。
她在1964年获得了诺贝尔化学奖，这是其他女性无法企及的一项荣誉。
利用x射线对细小晶体进行结构分析1.2X射线的本质射线的本质人的肉眼看不见人的肉眼看不见X射线，但射线，但X射线能使气体射线能使气体电离，使照相底片感光，能穿过不透明的电离，使照相底片感光，能穿过不透明的物体，还能使荧光物质发出荧光。
物体，还能使荧光物质发出荧光。
X射线呈直线传播，在电场和磁场中不发生射线呈直线传播，在电场和磁场中不发生偏转；当穿过物体时仅部分被散射。
偏转；当穿过物体时仅部分被散射。
X射线对动物有机体（其中包括对人体）能射线对动物有机体（其中包括对人体）能产生巨大的生理上的影响，能杀伤生物细产生巨大的生理上的影响，能杀伤生物细胞。
胞。
X射线的特性射线的特性X射线的本质是电磁辐射，与可见光完全相同，仅是波长短而已，因此其同样具有波粒二象性波粒二象性。
（1）波动性
（2）粒子性相关习题X射线具有波粒二相性波动性X射线的波长范围（图1-1）100.001nm用于晶体结构分析0.250.05nm用于金属探伤0.10.005用于光刻50.4nm硬X射线：
波长较短的硬X射线能量较高，穿透性较强，适用于金属部件的无损探伤及金属物相分析。
软X射线：
波长较长的软X射线能量较低，穿透性弱，可用于非金属的分析。
X射线波长的度量单位常用埃（）或晶体学单位（kX）表示；通用的国际计量单位中用纳米（nm）表示，它们之间的换算关系为：
1nm=10=10-9m1kX=1.00207720.000053（1973年值）。
粒子性特征表现为以光子形式辐射和吸收时具有的一定的质量、能量和动量。
表现形式为在与物质相互作用时交换能量。
如光电效应；二次电子等。
X射线的频率、波长及其光子的能量、动量p之间存在如下关系：
式中h普朗克常数，等于6.625J.s;cX射线的速度，等于2.998cm/s.相关习题：
1.试试计计算算波波长长0.71（Mo-K）和和1.54（Cu-K）的的X射射线线束束，其其频频率率和和每每个个量子的能量？
量子的能量？
解答1.3X射线的产生及X射线管X射线的产生：
射线的产生：
X射线是高速运动的粒子（一般用电子）与某种物质相撞击后猝然减速，且与该物质中的内层电子相互作用而产生的。
产生X射线的原因
（1）产生原理（重点）
（2）产生条件（重点）（3）X射线管（4）过程演示1.3X射线的产生及X射线管产生原理X射线是高速运动的粒子（一般用电子）与某种物质相撞击后猝然减速，且与该物质中的内层电子相互作用而产生的。
高速运动的电子与物体碰撞时，发生能量转换，电子的运动受阻失去动能，其中一小部分（1左右）能量转变为X射线，而绝大部分（99左右）能量转变成热能使物体温度升高。
产生条件1.产生自由电子；产生自由电子；2.使电子作定向的高速运动使电子作定向的高速运动;3.在在其其运运动动的的路路径径上上设设置置一一个个障障碍碍物物使使电电子突然减速或停止。
子突然减速或停止。
X射线管1-4X射线谱由X射线管发射出来的X射线可以分为两种类型：
（1）连续（白色）X射线
（2）特征（标识）X射线连续辐射，特征辐射XX射线谱指的是射线谱指的是XX射线的强度随波长变化的关系曲线。
射线的强度随波长变化的关系曲线。
XX射线强度大小由单位面积上的光量子数决定。
射线强度大小由单位面积上的光量子数决定。
（1）连续连续X射线射线具有连续波长的X射线，构成连续X射线谱，它和可见光相似，亦称多色X射线。
产生机理演示过程短波限X射线的强度产生机理产生机理能量为eV的电子与阳极靶的原子碰撞时，电子失去自己的能量，其中部分以光子的形式辐射，碰撞一次产生一个能量为hv的光子，这样的光子流即为X射线射线。
单位时间内到达阳极靶面的电子数目是很多的，绝大多数电子要经历多次碰撞，逐渐地损耗自身的能力，即产生多次辐射，由于多次辐射中光子的能量不同，因此出现连连续续X射线谱射线谱。
短波限短波限连续X射线谱在短波方向有一个波长极限，称为短波限0。
它是由电子一次碰撞就耗尽能量所产生的X射线。
它只与管电压有关，不受其它因素的影响。
相互关系为：
式中e电子电荷，等于（库仑）V管电压h普朗克常数，等于或者或者相关习题相关习题试试计计算算用用50千千伏伏操操作作时时，X射射线线管管中中的的电电子子在在撞撞击击靶靶时时的的速速度度和和动动能能，所所发发射射的的X射线短波限为多少？
射线短波限为多少？
解答解答习题解答XX射线的强度射线的强度X射线的强度是指在单位时间内通过垂直于X射线传播方向的单位面积上光光子子数数目目（能能量）的总和。
量）的总和。
常用单位是J/cm2.s.实验证明，强度与管电流、管电压、阳极靶的原子序数存在如下关系：
且X射线管的效率为:
（2）标识X射线是在连续谱的基础上叠加若干条具有一定波长的谱线，它和可见光中的单色相似，亦称单色X射线。
a.标识X射线的特征;b.产生机理;c.过程演示;d.莫塞莱定律；e.标识X射线的强度特征。
标识X射线的特征当电压低于临界电压时，只产生连续X射线。
当电压达到临界电压时，在连续X射线的基础上产生波长一定的谱线，构成标识X射线谱。
当电压继续增加时，标识谱线的波长不再变，强度随电压增加。
如钼靶K系标识X射线有两个强度高峰为K和K，波长分别为0.71和0.63.产生机理标识X射线谱的产生机理与阳极物质的原子内部结构紧密相关的。
原子系统内的电子按泡利不相容原理和能量最低原理分布于各个能级。
在电子轰击阳极的过程中，当某个具有足够能量的电子将阳极靶原子的内层电子击出时，于是在低能级上出现空位，系统能量升高，处于不稳定激发态。
较高能级上的电子向低能级上的空位跃迁，并以光子的形式辐射出标识X射线谱：
hn2n1=En2En1K态（击走K电子）L态（击走L电子）M态（击走M电子）N态（击走N电子）击走价电子中性原子WkWlWmWn0原子的能量标识X射线产生过程K激发L激发K辐射K辐射L辐射过程演示KK态态态态LL态态态态MM态态态态NN态态态态kkllmmnn00原原原原子子子子的的的的能能能能级级级级hlk=l-kKKKLLhnk=n-khnl=n-l特征特征特征特征XX射线产生过程射线产生过程射线产生过程射线产生过程特征特征X射线是波长一定的特征辐射。
射线是波长一定的特征辐射。
同同系系（例如K1、L1等）特征X射线谱的频率和波长只取决于阳极靶物质的原子能级结构，是物质的固有特性物质的固有特性。
且存在如下关系：
莫莫塞塞莱莱定定律律：
同同系系特征X射线谱的波长或频率与原子序数Z关系为：
莫塞莱定律莫塞莱定律C，C1与为常数或者莫塞莱定律莫塞莱定律K1:
C=3*103=2.9K1:
C1=5.2*107=2.9标识X射线的强度特征K系标识X射线的强度与管电压、管电流的关系为：
当工作电压为K系激发电压的35倍时，I标/I连最大，连续谱造成的衍射背底最小。
1-5X射线与物质相互作用X射线与物质相互作用时，会产生各种不同的和复杂的过程。
但就其能量转换而言，一束X射线通过物质时，它的能量可分为三部分：
其中一部分被散射，一部分被吸收，一部分透过物质继续沿原来的方向传播。
透过物质后的射线束由于散射和吸收的影响强度被衰减。
X射线与物质作用除散射、吸收和通过物质外，几乎不发生折射，一般情况下也不发生反射。
热能透射X射线衰减后的强度IH散射X射线电子荧光X射线相干的非相干的反冲电子俄歇电子光电子康普顿效应俄歇效应光电效应X射线的散射X射线被物质散射时，产生两种现象：
相干散射；非相干散射。
相干散射物质中的电子在X射线电场的作用下，产生强迫振动。
这样每个电子在各方向产生与入射X射线同频率的电磁波。
新的散射波之间发生的干涉现象称为相干散射。
非相干散射X射线光子与束缚力不大的外层电子或自由电子碰撞时电子获得一部分动能成为反冲电子，X射线光子离开原来方向，能量减小，波长增加。
非相干散射是康普顿（A.H.Compton）和我国物理学家吴有训等人发现的，亦称康普顿效应。
非相干散射突出地表现出X射线的微粒特性，只能用量子理论来描述，亦称量子散射。
它会增加连续背底，给衍射图象带来不利的影响，特别对轻元素。
X射线的吸收物质对X射线的吸收是指X射线能量在通过物质时转变为其它形式的能量。
对X射线而言，即发生了能量损耗。
有时把X射线的这种能量损耗称为吸收。
物质对X射线的吸收主要是由原子内部的电子跃迁引起的。
在这个过程中发生X射线的光电效应和俄歇效应，使X射线的部分能量转变成为光电子、荧光X射线及俄歇电子的能量。
此外入射X射线的能量还消耗于产生热量。
因此，X射线的强度被衰减。
X射线的衰减规律当一束X射线通过物质时，由于散射和吸收的作用使其透射方向上的强度衰减。
衰减的程度与所经过物质中的距离成正比。
式质量衰减系数m表示单位重量物质对X射线强度的衰减程度。
质量衰减系数与波长和原子序数Z存在如下近似关系：
K为常数m随的变化是不连续的，其间被尖锐的突变分开。
突变对应的波长为K吸收限。
吸收限的应用吸收限主要是由光电效应引起的：
当X射线的波长等于或小于K时光子的能量E达到击出一个K层电子的功WK，X射线被吸收，激发光电效应。
使m突变性增大。
吸收限与原子能级的精细结构对应。
如L系有三个副层，有三个吸收限。
滤波片的选择:
（1）它的吸收限位于辐射源的K和K之间，且尽量靠近K。
强烈吸收K，而对K吸收很小；
（2）滤波片的选择以将K强度降低一半为最佳。
Z靶40时Z滤片=Z靶-1；Z靶40时Z滤片=Z靶-2。
阳极靶的选择:
（1）阳极靶K波长稍大于试样的K吸收限；
（2）试样对X射线的吸收最小。
Z靶Z试样+1。
X射线的安全防护X射线设备的操作人员可能遭受电震和辐射损伤两种危险。
电震的危险在高压仪器的周围是经常地存在的，X射线的阴极端为危险的源泉。
在安装时可以把阴极端装在仪器台面之下或箱子里、屏后等方法加以保证。
辐射损伤是过量的X射线对人体产生有害影响。
可使局部组织灼伤，可使人的精神衰颓、头晕、毛发脱落、血液的组成和性能改变以及影响生育等。
安全措施有：
严格遵守安全条例、配带笔状剂量仪、避免身体直接暴露在X射线下、定期进行身体检查和验血。
一.晶体结构的特征：
周期性晶体具有如下共同性质：
（1）均匀性
（2）各向异性（3）自范性（4）固定的熔点上述晶体的特性是晶体内部原子或分子作周期性排列的必然结果，是各种晶态物质的共性，也是晶体的最基本性质。
第二节、X射线衍射方向2-1晶体学基础点阵参数：
点阵参数：
a，b，c，在三维点阵中决定阵胞的形状有六个量，三个棱有长度：
a，b，c及它们之间的夹角：
，称它们为点阵参数。
点阵点阵是重复图形中环境相同点的排列阵式，它仅是图形或物质排列规律的一种数学抽象，并没有具体的物质内容。
二.晶体结构的特征：
点阵性三维点阵（空间点阵）中任一结点的位置：
r=ua+vb+wc（u、v、w为任意整数）根据阵胞的外形特点，可以把它们分为七类（或六类），称为七个晶系（或六个晶系）。
7种晶系的晶胞外形晶系（Crystalsystem）晶胞外形特点（Unitcellshape）三斜（Triclinic）abc90o单斜（Monoclinic）abc=90o，90o正交（Orthorhombic）abc=90o正方（Tetragonal）a=bc=90o六方（Hexagonal）a=bc=90o，=120o菱方（三方，trigonal）a=b=c=90o立方（Cubic）a=b=c=90o四类阵胞和七个晶系相结合，可以形成十四种空间点阵。
布拉维首次证明了只可能有十四种空间点阵存在，所以又把这十四种点阵称为布拉维点阵。
三三晶带、晶面间距和晶面夹角晶带、晶面间距和晶面夹角1.晶带在晶体结构或空间点阵中。
平行于同一个方向的所有晶面族称为一个晶带晶带，该方向则称为晶带轴晶带轴。
例如，正方晶系中。
001晶带所包括的晶面族有：
（100）、（010）、（110）、（1-20）等等。
根据晶带的定义，同一晶带中所有的晶面的法线都与晶带轴垂直。
设晶带轴uvw的矢量为rua+vb+wc；由此可得：
uH+vK+cL=0凡是属于同一晶带uvw的晶面，其晶面指数（HKL）都必须满足上式。
此式称为晶带定律。
如果已知两个晶面（h1k1l1）和（h2k2l2），可以利用晶带定律求出其晶带轴指数uvw。
按晶带定律，有：
h1u+k1v+l1c=0h2u+k2v+l2c=0解出uvw为：
2.晶面间距的计算晶面间距的计算晶面间距是指两个相邻的平行晶面间的垂直距离，用dhkl或简写d来表示。
点阵中所有的晶面都有自己的面间距，面间距越大的晶面其指数越低，节点的密度越大。
任意晶系晶面距d与晶面指数（hkl）和点阵a、b、c、之间的关系，可利用正、倒点阵的倒易关系dhkl=1/ghkl求出：
对六方晶系：
对立方晶系立方正方立方六方菱形单斜三斜晶面夹角可以用晶面法线间的夹角表示。
对立方晶系例如（100）与（110）晶面的之间的夹角=arccos1/2=45o；（100）与（111）晶面的之间的夹角=arccos1/3=54.7o。
3.二晶面间夹角二晶面间夹角的计算的计算对正方晶系例如（100）与（210）晶面的之间的夹角=arccos1/5=19.11o。
对六方系例如（100）与（210）晶面的之间的夹角=arccos2.5/7=19.11o。
对立方系（hkl）晶面与hkl方向的夹角：
cos=1，=0o，即晶面法线与同名的方向一致。
而（110）晶面法线与100方向的夹角：
=arccos1/2=45o4.晶面晶面（hkl）的法线与某方向的法线与某方向uvw的夹角的夹角的计算的计算2.3衍射的概念与布拉格方程衍射的概念与布拉格方程用劳厄方程描述x射线被晶体的衍射现象时，入射线、衍射线与晶轴的六个夹角不易确定，用该方程组求点阵常数比较困难。
所以，劳厄方程虽能解释衍射现象，但使用不便。
1912年英国物理学家布拉格父子（Bragg，W.H.Bragg，W.L.）从x射线被原子面“反射”的观点出发，推出了非常重要和实用的布拉格定律。
可以说，劳厄方程是从原子列散射波的干涉出发，去求射线照射晶体时衍射线束的方向，而布拉格定律则是从原子面散射波的干涉出发，去求x射线照射晶体时衍射线束的方向，两者的物理本质相同。
布拉格定律的推证在在xx射线作用下晶体的散射线来自若干层原子面，各原子面的散射线射线作用下晶体的散射线来自若干层原子面，各原子面的散射线之间要互相干涉。
这里只讨论两相邻原子面的散射波的干涉。
过之间要互相干涉。
这里只讨论两相邻原子面的散射波的干涉。
过MM点点分别向入射线和反射线作垂线，则分别向入射线和反射线作垂线，则MPMP之前和之前和MQMQ之后两束射线的光程相之后两束射线的光程相同，它们的程差为同，它们的程差为PMPM22+QM+QM222dsin2dsin。
当光程差等于波长的整数倍。
当光程差等于波长的整数倍时，相邻原子面散射波干涉加强，即干涉加强条件为：
时，相邻原子面散射波干涉加强，即干涉加强条件为：
2.4布拉格方程的讨论射线在晶体中的衍射，实质上是晶体中各原子相干散射射线在晶体中的衍射，实质上是晶体中各原子相干散射波之间互相干涉的结果。
但因衍射线的方向恰好相当于原波之间互相干涉的结果。
但因衍射线的方向恰好相当于原子面对入射线的反射，故可用布拉格定律代表反射规律来子面对入射线的反射，故可用布拉格定律代表反射规律来描述衍射线束的方向。
描述衍射线束的方向。
在以后的讨论中，常用在以后的讨论中，常用“反射反射”这个术语描述衍射问题，这个术语描述衍射问题，或者将或者将“反射反射”和和“衍射衍射”作为同义词混合使用。
作为同义词混合使用。
但应强调指出，但应强调指出，xx射线从原子面的反射和可见光的镜面反射线从原子面的反射和可见光的镜面反射不同，前者是有选择地反射，其选择条件为布拉格定律；射不同，前者是有选择地反射，其选择条件为布拉格定律；而一束可见光以任意角度投射到镜面上时都可以产生反射，而一束可见光以任意角度投射到镜面上时都可以产生反射，即反射不受条件限制。
即反射不受条件限制。
因此，将因此，将xx射线的晶面反射称为选择反射，反射之所以有射线的晶面反射称为选择反射，反射之所以有选择性，是晶体内若干原子面反射线干涉的结果。
选择性，是晶体内若干原子面反射线干涉的结果。
一、X射线衍射方向1：
选择反射2：
反射级数及衍射极限条件由布拉格公式由布拉格公式2dsin=n可知，可知，sin=n/2d，因，因sin1，故，故n/2d1。
为使物理意义更清楚，为使物理意义更清楚，现考虑现考虑n1（即（即1级反射）的情况，级反射）的情况，此时此时/2/2的晶面才能产生衍射。
的晶面才能产生衍射。
例如的一组晶面间距从大到小的顺序：
例如的一组晶面间距从大到小的顺序：
2.02，1.43，1.17，1.01，0.90，0.83，0.76当用波长为当用波长为k=1.94的铁靶照射时，因的铁靶照射时，因k/2=0.97，只有四个，只有四个d大大于它，故产生衍射的晶面组有四个。
如用铜靶进行照射，于它，故产生衍射的晶面组有四个。
如用铜靶进行照射，因因k/2=0.77，故前六个晶面组都能产生衍射。
故前六个晶面组都能产生衍射。
3：
反射级数和干涉指数为了使用方便，为了使用方便，常将布拉格公式改写成。
常将布拉格公式改写成。
如令如令，则，则这样由（这样由（hklhkl）晶面的）晶面的nn级反射，可以看成由面间级反射，可以看成由面间距为的（距为的（HKLHKL）晶面的）晶面的11级反射，（级反射，（hklhkl）与）与（HKLHKL）面互相平行。
面间距为的晶面不一定是晶）面互相平行。
面间距为的晶面不一定是晶体中的原子面，而是为了简化布拉格公式而引入体中的原子面，而是为了简化布拉格公式而引入的反射面，常将它称为干涉面。
的反射面，常将它称为干涉面。
4：
反射级数和干涉指数干涉指数有公约数干涉指数有公约数n，而晶面指数只能是互，而晶面指数只能是互质的整数。
当干涉指数也互为质数时，它质的整数。
当干涉指数也互为质数时，它就代表一组真实的晶面，因此，干涉指数就代表一组真实的晶面，因此，干涉指数为晶面指数的推广，是广义的晶面指数。
为晶面指数的推广，是广义的晶面指数。
5：
衍射线方向从从看出，波长选定之后，衍射线束的方向（用看出，波长选定之后，衍射线束的方向（用表表示）是晶面间距示）是晶面间距dd的函数。
如将立方、正方、斜方晶系的面间的函数。
如将立方、正方、斜方晶系的面间距公式代入布拉格公式，并进行平方后得：
距公式代入布拉格公式，并进行平方后得：
立方系立方系正方系正方系斜方系斜方系从上面三个公式可以看出，波长选定后，不同晶系或同一晶系从上面三个公式可以看出，波长选定后，不同晶系或同一晶系而晶胞大小不同的晶体，其衍射线束的方向不相同。
而晶胞大小不同的晶体，其衍射线束的方向不相同。
因此，研因此，研究衍射线束的方向，可以确定晶胞的形状大小。
究衍射线束的方向，可以确定晶胞的形状大小。
另外，从上述另外，从上述三式还能看出，衍射线束的方向与原子在晶胞中的位置和原子三式还能看出，衍射线束的方向与原子在晶胞中的位置和原子种类无关，只有通过衍射线束强度的研究，才能解决这类问题。
种类无关，只有通过衍射线束强度的研究，才能解决这类问题。
二、布拉格方程应用布拉格方程是X射线衍射分布中最重要的基础公式，它形式简单，能够说明衍射的基本关系，所以应用非常广泛。
从实验角度可归结为两方面的应用：
一方面是用已知波长的X射线去照射晶体，通过衍射角的测量求得晶体中各晶面的面间距d，这就是结构分析-X射线衍射学射线衍射学；另一方面是用一种已知面间距的晶体来反射从试样发射出来的X射线，通过衍射角的测量求得X射线的波长，这就是X射线光谱学射线光谱学。
该法除可进行光谱结构的研究外，从X射线的波长还可确定试样的组成元素。
电子探针就是按这原理设计的。
2.5X射线衍射方法表表2-1X射线衍射分析方法射线衍射分析方法劳埃法是德国物理学家劳埃在劳埃法是德国物理学家劳埃在19121912年首先提出的，是最早年首先提出的，是最早的的XX射线分析方法。
射线分析方法。
连续连续x-rayx-ray投射到固定的投射到固定的单晶体单晶体试样上产生衍射的一种实验试样上产生衍射的一种实验方法，方法，x-rayx-ray具有较高的强度，可在较短的时间得到清晰的具有较高的强度，可在较短的时间得到清晰的衍射花样。
衍射花样。
（变）变）它用垂直于入射线的平底片记录衍射线而得到劳埃斑点。
它用垂直于入射线的平底片记录衍射线而得到劳埃斑点。
如图所示，图中如图所示，图中AA为透射相为透射相BB为背射相，为背射相，目前劳埃法用于目前劳埃法用于单晶体取向单晶体取向测定及晶体对称性测定及晶体对称性的研究。
的研究。
一、劳埃法一、劳埃
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