偏振光的产生和检验.docx
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偏振光的产生和检验
光学实验期末
小论文
学院：
物理与电子科学学院
班级：
2013级物理二班
学号：
2010921204
姓名：
陈杰
偏振光的产生和检验
一.摘要：
光的偏振是指光的振动方向与光的传播方向的不对称性.偏振现象是证明光为横波的最有力的证据，在科学上具有极其重要的意义。
它不但丰富了光的波动说的内容，而且具有重要的应用价值。
自然光是各方向的振幅相同的光，对自然光而言，它的振动方向在垂直于光的传播方向的平面内可取所有可能的方向，没有一个方向占有优势.若把所有方向的光振动都分解到相互垂直的两个方向上，则在这两个方向上的振动能量和振幅都相等.线偏振光是在垂直于传播方向的平面内，光矢量只沿一个固定方向振动.起偏器是将非偏振光变成线偏振光的器件；检偏器是用于鉴别光的偏振状态的器件。
二.关键词：
He-Ne激光器，光具座，光靶，光学测角台，偏振片，波片，白屏，CD盒.自然光。
Naturallightisthedirectionoftheamplitudeofthesamelight,fornaturallight,itsdirectionofvibrationintheverticalplaneinthedirectionofpropagationoflightadvisableallpossibledirection,notadirectionadvantage.Ifallthedirectionoflightvibrationaredecomposedtotwoperpendiculardirections,theninthetwodirectionsofvibrationamplitudeandenergyareequal.Thelineisinperpendiculartothedirectionofpropagationofplanepolarizedlight,thelightvectoronlyalongafixeddirectionvibration.Theanalyzerisunpolarizedlightisconvertedintolinearpolarizeddevice;Partialdetectorisusedtoidentifythecomponentsoflightpolarizationstate.
三、实验原理
1.光的偏振性
光波是波长较短的电磁波，电磁波是横波，光波中的电矢量与波的传播方向垂直。
光的偏振观象清楚地显示了光的横波性。
光大体上有五种偏振态，即线偏振光、圆偏振光、椭圆偏振光、自然光和部分偏振光。
而线偏振光和圆偏振光又可看作椭圆偏振光的特例。
（1）自然光
光是由光源中大量原子或分子发出的。
普通光源中各个原子发出的光的波列不仅初相彼此不相关，而且光振动方向也是彼此不相关的，呈随机分布。
在垂直于光传播方向的平面内，沿各个方向振动的光矢量都有。
平均说来，光矢量具有轴对称而且均匀的分布，各方向光振动的振幅相同，各个振动之间没有固定的相联系，这种光称为自然光或非偏振光，通过自然观的照射，CD盒上会出现显色偏振.
（2）线偏振光
光矢量只沿一个固定的方向振动时，这种光称为线偏振光，又称为平面偏振光。
光矢量的方向和光的传播方向所构成的平面称为振动面，如图（a）所示。
线偏振光的振动面是固定不动的，图（b）所示是线偏振光的表示方法，图中短竖线表示光振动在纸面内，点表示光振动垂直于纸面。
（3）部分偏振光
这是介于线偏振光与自然光之间的一种偏振光，在垂直于这种光的传播方向的平面内，各方向的光振动都有，但它们的振幅不相等，如图（a）所示。
这种部分偏振光用数目不等的点和短线表示。
在图（b）中，上图表示在纸面内的光振动较强，下图表示垂直纸面的光振动较强。
要注意，这种偏振光各方向的光矢量之间也没有固定的相的关系。
2.布儒斯特角
当光从折射率为n1的介质（例如空气）入射到折射率为n2的介质（例如玻璃）交界面，而入射角又满足
时，反射光即成完全偏振光，其振动面垂直于入射面。
iB称布儒斯特角，上式即布儒斯特定律。
显然，θB角的大小因相关物质折射率大小而异。
若n1表示的是空气折射率，（数值近似等于1）上式可写成
3.马吕斯定律
如果光源中的任一波列（用振动平面E表示）投射在起偏器P上（如下图），只有相当于它的成份之一的Ey（平行于光轴方向的矢量）能够通过，另一成份Ex（=Ecosθ）则被吸收。
与此类似，若投射在检偏器A上的线偏振光的振幅为E0，则透过A的振幅为E0cosθ（这里θ是P与A偏振化方向之间的夹角）。
由于光强与振幅的平方成正比，可知透射光强I随θ而变化的关系为
这就是马吕斯定律。
E
Ey
4、实验内容与步骤
1.布儒斯特角的测定
在光具座上，由氦氖激光器发出的光束擦盘直接入射到立在光学测角台直径上的黑玻璃镜面，先转动测角台，使反射光束原路返回，由此定出入射光束的零度方位，利用滑动座的升降微调装置适当降低角度盘，然后再从入射角为10°~85°范围内寻找反射光束通过检偏器后，光强变到最小（甚至为零）时的角度也可直接用白屏观察）。
这里的检偏器是一个能在支架上转动的偏振片，支架锁紧在测角台的转臂上。
用检偏器检查任一反射光束，都是偏振光，在改变入射角的过程中，检偏器透振轴指向水平方向（为什么？
）。
为了更准确的测量，可以选取48°~64°角的入射角范围，根据消光位置找出布儒斯特角。
2.马吕斯定律的验证
如果光源中的任一波列（用振动平面E表示）投射在起偏器P上，只有相当于它的成分之一的
（平行于光轴方向的矢量）能够通过，另一成分
则被吸收。
若投射在检偏器A上的线偏振光的振幅为E0，则透过A的振幅为
（这里
是P与A偏振方向之间的夹角）。
由于光强与振幅的平方成正比，所以透射光强I随
而变化的关系为
这就是马吕斯定律。
实验内容：
让激光束垂直通过起偏器成为偏振光，用检偏器检查时，使两个偏振器的透振方向的夹角
在从0°转动一周的过程中，用连接光电流放大器的光电探头测量透射光强的相对值I，每10°读取一次数据。
将数据填入表
（二），然后画出I-
关系曲线，或将实验数据输入计算机打印出
关系曲线。
5、数据表格及数据处理
（1）.布鲁斯特角
θ
θ’
Δθ
84º34’
140º25’
55º51’
124º55’
181º45’
56º50’
40º
96º40’
56º40’
Δθ=56º21’≈57º和理论上基本符合
不确定度的计算：
（2）.验证马吕斯定律
检流计仍放在4档，在测量过程中也不要换档。
将起偏器放在光强最强的位置，在管2另一端套上检偏器P2并使竖直方向为0︒。
然后旋转检偏器P2使检流计的光强最小（仍在4档可以调为0）。
此时可以认为P1与P2偏振方向的夹角为90︒，记录此时P2偏振方向的绝对角度值φ、相对角度值θ和光强值I，以后每隔10︒记录一次，直到P1与P2偏振方向的夹角为-90︒，I0为P1与P2偏振方向的夹角为0︒时的光强值，作出I/I0~cos2θ的关系曲线（0︒~90︒，0︒~-90︒各一条，用最小二乘法求出斜率和截距，根据马吕斯定律斜率应为1，截距应为0，分析实验的误差）。
1）-90~0
Theta
Ip
Cos^2
-90
0
1.06939E-26
-85
2
0.0076
-80
6.4
0.03015
-75
13.2
0.06699
-70
22
0.11698
-65
32.2
0.17861
-60
44.6
0.25
-55
57.6
0.32899
-50
71.1
0.41318
-45
85.3
0.5
-40
100
0.58682
-35
113
0.67101
-30
126
0.75
-25
137.6
0.82139
-20
146.8
0.88302
-15
154.6
0.93301
-10
160.2
0.96985
-5
163.3
0.9924
0
164
1
用Origin线性拟合并分析误差：
2）0~90
Theta
Ip
Cos^2
0
164
1
5
161.8
0.9924
10
157.1
0.96985
15
150.1
0.93301
20
141.3
0.88302
25
130.2
0.82139
30
118.1
0.75
35
104.4
0.67101
40
90
0.58682
45
75.6
0.5
50
61.4
0.41318
55
48.2
0.32899
60
35.7
0.25
65
23.7
0.17861
70
15
0.11698
75
8.3
0.06699
80
3
0.03015
85
0.3
0.0076
90
0.1
1.06939E-26
用Origin线性拟合并分析误差：
6、注意事项
1、保护光学元件的光学表面，不得触摸光学元件的光学表面。
2、激光管两端的高压引线头是裸露的，且激光电源空载输出电压高达数千伏，要警惕误触。
3、激光束光强极高，切勿用眼睛对视，防止视网膜遭永久性损伤。
7.《参考文献》:
1.王昆林岳开华等《普通物理实验》西南交通大学出版社，2014.8.P111-P113
2.普通物理实验光学实验部分
3.杨述武赵立竹沈国土。
普通物理实验1；高等教育出版社
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