基于时域有限差分埋藏导体电磁波散射特性精.docx

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基于时域有限差分埋藏导体电磁波散射特性精

西北大学学报（自然科学版）

２００７年８月，第３７卷第４期，Ａ“ｇ．，２００７，ＶｏＩ

３７，Ｎｏ．４

Ｊｏｕｍａｌ０ｆＮｏｎｈｗｅ吼ｕｎｉｖｅ巧ｉｔｙ（ＮａｔｕｒａｌｓｃｉｅｎｃｅＥｄ而ｏｎ）

基于时域有限差分埋藏导体电磁波散射特性

黄平云，王晋国，魏俊波

（长安大学理学院，陕西西安７１００６４）

摘要：

目的为了探测和研究埋藏导体的物理性质。

方法利用时域有限差分（ＦＤＴＤ）方法，计算了在脉冲电磁波入射的条件下，埋藏在沙土中导体球对入射电磁波散射的散射场。

结果表明埋藏在沙土中的导体球面不仅仅存在一次和二次散射波，而且还存在多次波和爬行波。

结论通过散射波的特征研究，可以进行埋藏导体埋藏深度和大小的预测。

关键词：

时域有限差分；埋藏导体；散射波；爬行波中图分类号：

ＴＮ０１１．５

文献标识码：

Ａ

文章编号：

１０００－２７４Ｘ（２００７）０４＿０５５ｌ＿０５

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电磁散射是工程电磁理论研究的一个重要课题。

近年来，随着军事技术、电磁无损探伤技术的飞速发展和探地雷达的广泛应用，电磁散射成像问题越来越受到人们的关注。

其中，特别是在电磁散射问题中，当物体的尺度远大于电磁波的波长时，电磁波与物体的相互作用就显示出所谓的“局部”特性。

根据这一特点，在物理光学理论的基础上发展起来的物理绕射理论（ＰｒＤ）和几何光学基础上发展起来的几何绕射理论（ＧＴＤ）、一致性几何绕射理论（ＵＴＤ）能够较完善地解决导体表面电磁波的散射和绕射，但是到目前为止，关于埋藏导体表面绕射电磁波中爬行波性质的详细研究尚未见报道。

本文根据电磁波在导体表面的几何绕射理论，研究了导体球表面电磁波的散射和绕射，分析了导体表面爬行波的特点，并利用数值计算（ＦＤＴＤ）方法计算了埋藏在沙土中导体球对脉冲电磁波的散射特征。

通过导体散射波的研究，可以预测埋藏在沙土中导体球的深度和几何线度，为探测埋藏在地下的导体检测提供理论指导。

其中＂表示解职的磁导率。

当入射场作用在导体球上，导体球对入射场产生散射，根据ＴＥ—ＴＭ分解和边界条件㈨，其散射场在球坐标系中的表达式为

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１导体球对脉冲电磁波的散射特征

设一导体球半径为。

，被埋人电介常数为８，磁导率为“的各向同性介质中，该球用沿：

轴方向人射的电磁脉冲照射，其人射电磁波场的表达式为…

收稿日期：

２００６＿０８一ｌｏ

基金项目：

陕西省自然科学基金资助项目（２００５Ｆ１９）

若一束电磁波入射到导体表面Ｑ’点时（见图１），将在Ｑ’点产生反射波和爬行渡。

在球面Ｑ’点激发的爬行波沿路径Ｑ７Ｑ”Ｑ传播到阴影区，该射线传播的路径满足Ｆｅｒｍａｔ原理，即从Ｑ’到场点以之间的

作者简介：

黄平云（１９６２～），男，四川南克人，长安大学副教授，从事应用物理研究。

万方数据

西北大学学报（自然科学版）

第３７卷

距离满足极小值条件，这个条件要求这条路径应该是一条测地线。

由于Ｑ’点附近表面绕射波是焦散波，其波阵面与表面的交线处处与爬行波绕射线正

交，它们在曲面上形成正交网。

图１

电磁波散射示意图

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当电场沿着测地线传播时，能量沿着这个路径连续衰减。

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点的场是Ｑ’产生的爬行波沿表面爬行到绕射点Ｑ，再沿切线方向辐射到Ｐ。

处与Ｑ’产生的直达波的矢量和，即Ｒ处的强度是辐射点Ｑ’的直达波和爬行波的叠加（见图２）。

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图２爬行波传播示意图

ｎｇ．２

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当电磁波入射到导体凸型目标上发生散射时，若目标的线度相对于人射波长而盲较大时，电磁波散射将表现出“局部化”特征。

通过理论分析可知”Ｊ，一束电磁波人射到导体球的球面上Ｑ’点时，导体球面上将产生感应电流，感应电流将在导体球面（凸面）上产生爬行波，爬行波将沿测地线传播

（见图３）。

表面上的爬行波沿测地线传到绕射点Ｑ时，再沿切线方向辐射到观察点，在传播到观察点ｐ。

的过程中，波振面不断扩展，如图３中ｐ。

，ｎ所示。

根据文献［２］，空间点Ｐ，的电场能被表达为

万方数据

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式中：

ｅ呻‘中的￡表示爬行波在导体表面上沿测地线爬行的距离ｆ即０’习１０的长摩）：

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第４期黄平云等：

基于时域有限差分埋藏导体电磁波散射特性

～５５３一

扩散因子；以（Ｑ）表示在射线方向上Ｑ处波面的曲率半径。

由于爬行波在空间传播时沿爬行距离衰减的很快，在一般情况下可忽略不计”ｊ。

但是，当物体的线度相对于入射波的波长而言不是非常大时，爬行波的大小不能忽略，空间任一点爬行波的场强的大小和相位与波在导体表面上的爬行距离密切相

关。

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，

（７）

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以上的考虑及式（７）既适合于平面波照射，也适合于偶极子场入射的情形。

３

利用ＦＤＴＤ计算埋入在沙坑中导

体球的散射场

２

埋地球体对电磁波的散射场

设一半径为ｒ＝２ｃｍ的导体球埋入沙坑中，球

如图４所示，ｚ＞ｄ的上半空间为自由空间区域，。

＜ｄ的下半空间被分成两个区域。

区域Ⅲ为充满球面ｓ１内部的散射物体所占据，若散射体为介质球，设其电参数为岛，ｐ，。

区域Ⅱ由：

＝ｄ的两介质界面和散射球表面ｓ’所界定”１。

入射场由上半空间（Ｉ区）进入下半空问。

心距沙面的距离为５ｃｍ，沙的介电常数ｓ＝９ｃｍ，激励源距沙面的距离为２．５ｃｍ，观察点距沙面的高度

为＾＝０．９ｃｍ，位置在ｚ＝０，２，４ｃｍ处的Ｊ４，曰，ｃ三

点，如图５所示。

图４埋地球体示意图

Ｆｉｇ．４

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图５数据采集示意图

ｎｇ．５

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入射场在平面界面将产生透射和反射，透人Ⅱ区的波在埋人球体表面ｓ。

上散射，并且还将在平面界面再次散射，部分波透回到Ｉ区。

平面界面与球面之间的散射会相互激发。

为使处理过程清楚明了，现将埋人球体不存在时的波场用Ｆ，∥表示（分别为＝＝ｄ界面的反射波和透射波）。

再考虑埋入球体的作用，将与散射球体表面相联系的场用Ｅ：

“表示，常称为初级散射场；将与平面界面相联系的场用占：

”和Ｅ，表示，称为次级散射场，下标“１，２”代表Ｉ区和Ⅱ区。

对介质球所

当激励源发射一电磁脉冲，脉冲电磁波在频域中的谱图如图６，带宽为７ＧＨｚ，其表达式为

苫（；）＝ｃｏｓ［２砺（卜‘。

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采样时窗如图７所示。

（８）

当应用ＦＤＴＤ时，采样点为２６００时，在观察点Ａ，曰，ｃ处，数值计算的场强Ｅ，，Ｅ。

的分布如图８所

示。

４

结论

通过对Ａ，占，ｃ三点散射波利用ＦＤＴＤ数值计算的结果‘…，发现图８中Ａ，，曰，，Ｃ。

，Ｄ。

，Ｅ．，Ｆ，各点表示沙土表面直接反射波的峰值；Ａ：

，Ｂ：

，ｃ２，Ｄ：

，Ｂ，Ｒ；如，Ｂ，ｃ，，Ｄ，，Ｂ，Ｆ３各点表示电磁波从真空人射到沙土表面，投射到沙土中的电磁脉冲入射到金

在的区，可认为其场仅由球面散射产生”Ｊ，用酽表

示，则Ｉ区和Ⅱ区的总场可表示为

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万方数据

５５４一

西北大学学报（自然科学版）第３７卷

图６入射电磁渡谱图

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６

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属球表面时的一次反射波和二次反射波返回接受点的峰值；』４。

，毋，ｃ。

，Ｄ。

，Ｅ。

，Ｆｄ以及后面的每个峰值分别表示爬行波、多次反射波等叠加的峰值点。

由于爬行波在金属球表面上爬行时，爬行速度为光速

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图７

采样时窗

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ｃ，且不断地向外辐射电磁能量，因此衰减的比较快”ｏ，在金属球表面上爬行的距离就较短。

当金属球的尺度较大时，很难检测到爬行波，当金属球的尺度较小时，有可能检测到爬行波的存在。

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黄平云等：

基于时域有限差分埋藏导体电磁渡散射特性

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图８

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参考文献：

［１］

ＫＯＲＡＤＡＲ．Ｎｕｍｅｎｃａｌａｎａｌｙｓｉ８０ｆ

㈨翼；篇’篇’甏：

：

盎苫；盖：

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。

。

。

。

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ｔｉｏｎＢ４１８

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ａｒｂｉ衄Ｉｒｙｓｈ８ｐｅ［Ｊ］．ＩＥＥＥ

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ｓｉｔｉｏｎ

ｂｙｅｌｅｃｔｄｃａｌｌｙｌａｒ学ｅ

ｏｂｊｅｅ均ｕ甜”ｇｄｅｃｏｍｐ０一

Ａｎｔｅｎｎ聃趼ｄ

Ｐｒｏｐａ蚪ｉ叫，１９８２，３０（３）：

４０９’

Ｂｏｌｕｔｉｏｎ

ｔｅｃｈｎｉ＂ｅ［Ｊ］．ＩＥＥＥ１ｈｎ８ａｃｔｉｏｎｓ

Ａｎｔｅｎｎａ８Ｂｎｄ

　Ｐｒｏｐａｇａｌｊｏｎ，１９９２。

４（１（８）：

８６７—８７７

［２］

ＰＲＡＢＨＡＫＡＲＨＰ．Ａｔｉｏｎｔｉｏｎｓ６２２

［６］

ＫＩＭＨ

Ｔ，ｗＡＮＧＮ．ＵＴＤ

Ｂ

ｆｏｒｅｌｅｃｔｍｍ８印ｅｂｃ

ｕＴＩｉｆ。

Ⅲ【ＧＴＤ蚰１ｕｔ沾ｎ奴ｔｈｅ强ｄｉ和

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Ｔ舢ａｃ．

［Ｊ］，ＩＥＥＥＴ豫ｎ¨ｃｔｉｏｎｓ∞Ａｎｔｅｎｍｍ帅ｄｎｏｐ８弘ｔｉ。

ｎ，１９８９，３７（１１）：

ｌ

４６３—１

４７２．

Ａｍ即肭ｓａｎｄＰ。

０ｐａｇａｄｏｎ．１９８１，２９（４）：

６０９．

［７］许永峰，张书玲．基于小波变换的图像融合隐藏算法

Ｄ，ＰＩＥＲＧＩＯＲＧＩＯＬＥ．Ｅ。

ａｃｔ饱ｄｉ耻ｉｏｎ阻ｄ

ａｔ

［３］ＥＲＲＩｃＯＬＯ

ｓｃ８ｔｔｅ＾“ｇ

［Ｊ］．西北大学学报：

自然科学版，２００４，３４（４）：

３８６－

３８８

ｆ缸ａｎｅ１１ｌｐｔｉｃｍｅＩａｌｃｙｌｉｎｄｅｒ

ｔ１１ｅ

ｉｎｔｅｄ如ｅ

ｂｅ．

ｏｎ

￡ｗｅ∞ｉ８０ｒｅ灿曲北ｈａⅡ－８ｐａｃｅｓ［Ｊ］．ＩＥＥＥ

Ａｎｔｅｎｎａｓａｎｄ

１ｈＨ毫踮ｌｊｏｎ８

［８］阎军锋，王雪文．关于晶体材料表面导热性质的研究［Ｊ］西北大学学报：

自然科学版，２００５，３５（５）：

５５２一

５５４・

Ｐｍｐ“Ｂ＆ｔｉｏｎ，２００４，５２（９）：

２２１４１２２２５．

Ｙ．０ｎ

［４］

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万方数据

基于时域有限差分埋藏导体电磁波散射特性

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作者单位：

刊名：

英文刊名：

年，卷（期）：

引用次数：

黄平云，王晋国，魏俊波，HUANGPing-yun，WANGJin-guo，WEIJun-bo长安大学,理学院,陕西,西安,710064西北大学学报（自然科学版）JOURNALOFNORTHWESTUNIVERSITY（NATURALSCIENCEEDITION）2007，37（4）0次

参考文献（8条）

1.KORADARNumericalanalysisofelectromagneticscatteringbyelectricallylargeobjectsusingspatialdecompositiontechnique1992（08）

2.PRABHAKARHPAuniformGTDsolutionfortheradiationfromsourcesonaconvexsurface1981（04）

3.ERRICOLOD.PIERGIORGIOLEExactradiationandscatteringforanellipticmetalcylinderattheinterfacebetweenisorefractivehalf-spaces2004（09）

4.SHIFMANY.LEVIATANYOntheofspatio-temporalwaveletexpansionsfortransientanalysisofwireantennasandscatters2004（09）

5.SADASIVAMR.DONALDRWElectromagneticscatteringbysurfacesofarbitraryshape1982（03）

6.KIMHT.WANGNUTDsolutionforelectromagneticscatteringbyacircularcylinderwiththinlossycoatings1989（11）

7.许永峰.张书玲基于小波变换的图像融合隐藏算法[期刊论文]-西北大学学报（自然科学版）2004（04）

8.阎军锋.王雪文关于晶体材料表面导热性质的研究[期刊论文]-西北大学学报（自然科学版）2005（05）

相似文献（1条）

1.期刊论文翟学军.于长丰.朱长军.ZHAIXue-jun.YUChang-feng.ZHUChang-jun埋藏导体表面电磁波散射特性研究-西安理工大学学报2007,23（3）

根据几何绕射理论,利用时域有限差分方法研究了导体球表面电磁波的散射和绕射,分析了导体表面爬行波的特点,并计算了埋藏在沙土中的不同电导率金属球表面电磁波的散射特征.计算及图像分析结果表明,在介质外接收到的电磁波是多次反射波的叠加;利用散射电磁波峰值之间的关系,可以预测埋藏金属物的深度.

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2010年6月20日