专接本电路总复习.ppt
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电路总复习电路总复习电路总复习电路总复习第第1章章电路模型和电路定律电路模型和电路定律1、电路模型的概念、电路模型的概念2、参考方向、参考方向3、五种元件的特性、五种元件的特性4、基尔霍夫定律、基尔霍夫定律1、电路模型的概念、电路模型的概念用足以反映其电磁性质的理想电路元件或其组合来模拟用足以反映其电磁性质的理想电路元件或其组合来模拟实际电路中的器件，从而构成与实际电路相对应的电路模型实际电路中的器件，从而构成与实际电路相对应的电路模型电路理论的作用：
电路理论的作用：
计算电路中各器件的端子电流和端子间电压计算电路中各器件的端子电流和端子间电压电路模型：
电路模型：
2、参考方向、参考方向关联方向：
关联方向：
非关联方向：
非关联方向：
u=Ri+Riu+Riuu=Ri3、五种元件的特性、五种元件的特性电阻元件：
电阻元件：
RRiu+uiORiu+u=Riu=Rip吸吸ui（Ri）ii2Ru（u/R）u2/Rp吸吸uii2Ru2/R电容元件：
电容元件：
Ciu+quO电压电流关系：
电压电流关系：
伏安特性：
伏安特性：
dtduCuudtduCuip功率：
功率：
特点：
特点：
隔直通交隔直通交电感元件：
电感元件：
Li+u电压电流关系：
电压电流关系：
功率：
功率：
特点：
特点：
隔交通直隔交通直韦安韦安（i）特性特性i0电压源和电流源电压源和电流源电压源：
电压源：
uS+_i特点：
特点：
电源两端电压由电源本身决定，与外电路无关电源两端电压由电源本身决定，与外电路无关通过它的电流是任意的，由外电路决定通过它的电流是任意的，由外电路决定直流：
直流：
uS为常数为常数交流：
交流：
uS是是确定的时间函数确定的时间函数伏安特性伏安特性USuiO功率：
功率：
p吸吸=uSip发发=uSi（i,uS关联关联）电场力做功电场力做功，吸收功率。
吸收功率。
p发发uSi（i,us非关联非关联）物理意义：
物理意义：
uS+_iu+_uS+_iu+_电流源：
电流源：
特点：
特点：
电源电流由电源本身决定，与外电路无关；电源电流由电源本身决定，与外电路无关；电源两端电压电源两端电压是任意的，由外电路决定。
是任意的，由外电路决定。
直流：
直流：
iS为常数为常数交流：
交流：
iS是是确定的时间函数确定的时间函数iS+_u伏安特性伏安特性uiOIS功率功率p发发=uisp吸吸=uisp吸吸=uisp发发=uisiSu+_iSu+_u,iS关联关联u,iS非非关联关联受控源：
受控源：
:
电流放大倍数电流放大倍数r:
转移电阻转移电阻u1=0i2=i1u1=0u2=ri1CCCSbbi1+_u2i2+_u1i1+_u1i1+_u2i2CCVS+_+_u1i1ri1+_u2i2CCVS+_g:
转移电导转移电导:
电压放大倍数电压放大倍数i1=0i2=gu1i1=0u2=u1VCCSgu1+_u2i2+_u1i1+_u1i1u1+_u2i2VCVS+_4、基尔霍夫定律、基尔霍夫定律基尔霍夫电压定律基尔霍夫电压定律（KVL）：
在任何在任何集总参数电路中，在任一时刻，集总参数电路中，在任一时刻，沿任沿任一闭合路径各支路电压的代数和为零一闭合路径各支路电压的代数和为零基尔霍夫电流定律基尔霍夫电流定律（KCL）：
在任何在任何集总参数电路中，在任一时刻，流出集总参数电路中，在任一时刻，流出（流入流入）任一节点的各支路电流的代数和为零任一节点的各支路电流的代数和为零返回返回第第2章章电阻的等效变换电阻的等效变换1、电阻的串并联、电阻的串并联2、电阻的星、电阻的星三角形变换三角形变换3、电压源、电流源的等效变换、电压源、电流源的等效变换1、电阻的串并联、电阻的串并联Req=（R1+R2+Rn）=Rk电阻的串联：
电阻的串联：
电阻的并联：
电阻的并联：
i=i1+i2+ik+in1/Req=1/R1+1/R2+1/RnGeq=G1+G2+Gk+Gn=Gk=1/Rk2、电阻的星、电阻的星三角形变换三角形变换R12R31R23i3i2i1123+u12u23u31R1R2R3i1Yi2Yi3Y123+u12Yu23Yu31Yi1=i1Yi2=i2Yi3=i3Yu12=u12Yu23=u23Yu31=u31Y等效的条件等效的条件:
由由Y接接接接由由接接Y接接3、电压源、电流源的等效变换、电压源、电流源的等效变换i+_uSRi+u_iGi+u_iS由电压源变换为电流源由电压源变换为电流源iRi+u_iSRii+_uS+u_iGi+u_iS由电流源变换为电压源由电流源变换为电压源iRi+u_iS返回返回第第3章章电阻电路的一般分析电阻电路的一般分析1、支路电流法、支路电流法2、网孔电流法、网孔电流法3、回路电流法、回路电流法4、节点电压法、节点电压法1、支路电流法、支路电流法出发点：
出发点：
以各支路电流为未知量列写电路方程分析电路的方法以各支路电流为未知量列写电路方程分析电路的方法独立方程数应为独立方程数应为2b个个以支路电流为电路变量以支路电流为电路变量独立方程个数：
独立方程个数：
支路法的一般步骤支路法的一般步骤
（1）标定各支路电流（电压）的参考方向；标定各支路电流（电压）的参考方向；
（2）选定选定（n1）个节点个节点，列写其，列写其KCL方程；方程；（3）选定选定b（n1）个独立回路，列写其个独立回路，列写其KVL方程；方程；（元件特性代入元件特性代入）（4）求解上述方程，得到求解上述方程，得到b个支路电流；个支路电流；（5）进一步计算支路电压和进行其它分析。
进一步计算支路电压和进行其它分析。
2、网孔电流法、网孔电流法R11im1+R12im2+R13im3+-+R1mimm=us11R21im1+R22im2+R23im3+-+R2mimm=uS22-Rm1im1+Rm2im2+Rm3im3+-+Rmmimm=uSmm自阻总是正的自阻总是正的当两网孔电流通过公共电阻的参考方向相同时，互阻为正；当两网孔电流通过公共电阻的参考方向相同时，互阻为正；当两网孔电流通过公共电阻的参考方向相反时，互阻为负；当两网孔电流通过公共电阻的参考方向相反时，互阻为负；当两网孔电流间没有公共电阻时，互阻为零。
当两网孔电流间没有公共电阻时，互阻为零。
如果网孔电流的方向均为顺时针，则互阻总为负。
如果网孔电流的方向均为顺时针，则互阻总为负。
互阻的正负互阻的正负各电压源电压与网孔电流一致时，前取负号，反之取正号。
各电压源电压与网孔电流一致时，前取负号，反之取正号。
3、回路电流法、回路电流法以一组独立回路电流为电路变量求解电路以一组独立回路电流为电路变量求解电路对于一个具有对于一个具有n个节点，个节点，b条支路的电路条支路的电路R11i11+R12i12+R1Li1L=uS11R21i11+R22i12+R2Li1L=uS22RL1i11+RL2i12+RLLi1L=uSLL回路电流方程为：
回路电流方程为：
L=b-n+1回路法的一般步骤：
回路法的一般步骤：
（1）选定选定l=b-（n-1）个独立回路，并确定其绕行方向；个独立回路，并确定其绕行方向；
（2）对对l个独立回路，以回路电流为未知量，列写其个独立回路，以回路电流为未知量，列写其KVL方程；方程；（3）求解上述方程，得到求解上述方程，得到l个回路电流；个回路电流；（5）其它分析。
其它分析。
（4）求各支路电流求各支路电流（用回路电流表示用回路电流表示）；4、节点电压法、节点电压法节点电压法是以节点电压为独立变量列电路方程求解电路节点电压法是以节点电压为独立变量列电路方程求解电路节点电压法的独立方程数为节点电压法的独立方程数为（n-1）个个G11un1+G12un2+G1,n-1un,n-1=iSn1G21un1+G22un2+G2,n-1un,n-1=iSn2Gn-1,1un1+Gn-1,2un2+Gn-1,nun,n-1=iSn,n-1Gii自电导，自电导，节点节点i上所有支路的电导之和，上所有支路的电导之和，总为正总为正iSni流入节点流入节点i的所有电流源电流的代数和。
的所有电流源电流的代数和。
Gij互电导，互电导，节点节点i与与j之间的所支路的电导之和，总为负之间的所支路的电导之和，总为负节点法的一般步骤：
节点法的一般步骤：
（1）选定参考节点，标定选定参考节点，标定n-1个独立节点；个独立节点；
（2）对独立节点，以节点电压列写其对独立节点，以节点电压列写其KCL方程；方程；（3）求解上述方程，得到求解上述方程，得到n-1个节点电压；个节点电压；（5）其它分析。
其它分析。
（4）求各支路电流求各支路电流（用用节点电压节点电压表示表示）；返回返回第第4章章电路定理电路定理1、叠加定理、叠加定理2、戴维宁定理、戴维宁定理3、诺顿定理、诺顿定理4、最大功率传输定理最大功率传输定理1、叠加定理、叠加定理在在线线性性电电路路中中，任任一一支支路路电电流流（或或电电压压）都都是是电电路路中中各各个个独独立立电电源源单单独独作作用用时时，在在该该支支路路产产生生的的电电流流（或或电电压压）的的代数和。
代数和。
1.叠加定理只适用于线性电路。
叠加定理只适用于线性电路。
2.一个电源作用，其余电源为零一个电源作用，其余电源为零电压源为零电压源为零短路。
短路。
电流源为零电流源为零开路。
开路。
3.功率不能叠加功率不能叠加（功率为电源的二次函数功率为电源的二次函数）。
4.u,i叠加时要注意各分量的方向。
叠加时要注意各分量的方向。
5.含含受受控控源源（线线性性）电电路路亦亦可可用用叠叠加加，但但叠叠加加只只适适用用于独立源，受控源应始终保留。
于独立源，受控源应始终保留。
注意：
注意：
2、戴维宁定理、戴维宁定理电压源的电压电压源的电压=外电路断开时端口处的开路电压外电路断开时端口处的开路电压电阻电阻=一端口中一端口中全部独立电源置零全部独立电源置零后的端口等效电阻后的端口等效电阻AabiuiabRiUoc+-u独立电源独立电源线性电阻线性电阻线性受控源线性受控源电压源电压源（Uoc）电阻电阻Ri等效等效任何一个任何一个线性线性含有含有（一端口网络）（一端口网络）等效电阻的计算方法：
等效电阻的计算方法：
当网络内部不含受控源时可采用电阻串并联方法计算当网络内部不含受控源时可采用电阻串并联方法计算加压求流法或加流求压法。
加压求流法或加流求压法。
开路电压，短路电流法开路电压，短路电流法方法方法2、3更有一般性更有一般性方法方法1方法方法2方法方法33、诺顿定理、诺顿定理Aab独立电源独立电源线性电阻线性电阻线性受控源线性受控源电流源电流源（Isc）电导电导Gi（电阻（电阻Ri）等效等效/任何一个任何一个线性线性含有含有（一端口网络）（一端口网络）电流源电流电流源电流=一端口的短路电流一端口的短路电流电导电导（电阻电阻）=一端口的全部独立电源置零后的输入电导一端口的全部独立电源置零后的输入电导（电阻电阻）abGi（Ri）Isc诺顿等效电路可由戴维南等效电路经电源等效变换得到诺顿等效电路可由戴维南等效电路经电源等效变换得到1）若一端口的输入电阻为零，其戴维南等效电路为一理想电）若一端口的输入电阻为零，其戴维南等效电路为一理想电压源，诺顿等效电路不存在。
压源，诺顿等效电路不存在。
2）若一端口的输入电导为零，其诺顿电路为一理想电流源，）若一端口的输入电导为零，其诺顿电路为一理想电流源，戴维南等效等效电路不存在。
戴维南等效等效电路不存在。
两个特例两个特例:
返回返回4、最大功率传输定理最大功率传输定理:
一个实际电源模型（一个实际电源模型（Uo、Ro）向负载）向负载RL传输能量，当且仅当传输能量，当且仅当RL=Ro时，才可获最大时，才可获最大功率功率Pm。
第第5章章含运算放大器电路分析含运算放大器电路分析一、一、运算放大器概念运算放大器概念“虚断虚断”和和“虚短虚短”；简单运算电路简单运算电路退出第第6章章一阶电路一阶电路2、一阶电路的零输入响应、一阶电路的零输入响应3、一阶电路的零状态响应、一阶电路的零状态响应4、一阶电路的全
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