完整版《理论力学》习题解.docx

完整版《理论力学》习题解.docx

《完整版《理论力学》习题解.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《完整版《理论力学》习题解.docx（17页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。

完整版《理论力学》习题解

《理论力学》题解

1-3已知曲柄,以匀角速度绕定点O转动,此曲柄借连杆AB使滑动B沿直线运动.设,,.求连杆上C点的轨道方程及速度.

解:

设C点的坐标为,则

联立上面三式消去得

整理得轨道方程

设C点的速度为,即

考虑A点的速度

得

所以

1-4细杆OL绕O点以匀角速度转动,并推动小环C在固定的钢丝AB上滑动,图中的为一已知常数.试求小环的速度及加速度

解:

小环C的位置由坐标确定

解法二:

设为小环相对于AB的速度,为小环相对于OL的速度,为小环相绕O点转动的速度,则

又设OL从竖直位置转过了角,则

所以,小环相对于AB的速度为,方向沿AB向右.

沿滑杆OM滑动的速度为，方向沿OM杆向上。

求加速度用极坐标

横向加速度

第一章第五节例题一

解：

坐标向上为正时，速度也向上为正，而实际速度向下，则有阻力，动力学方程，满足初始条件的解为

坐标向下为正时，速度也向下为正，实际速度向下，则有阻力，动力学方程，满足初始条件的解为

（）

可以看出

第一章第五节例题二

解：

双曲正切函数，双曲余弦函数

反双曲正切函数（）

1-10一质点沿着抛物线运动.其切向加速度的量值为法向加速度量值的倍.如此质点从正焦玄（）的一端以速度出发,试求其达到正焦玄另一端时的速率.

解:

设条件为

,

上面三式联立得

两边积分,

由可得

在正焦玄两端点和处,,.可看出,两点处抛物线得切线斜率互为倒数,即,代入得

1-15当一轮船在雨中航行时,它的雨蓬遮住篷的垂直投影后的甲板,蓬高.但当轮船停航时,甲板上干湿两部分的分界线却在蓬前,如果雨点的速率为,求轮船的速率.

解:

设相对于岸的速度为,雨相对于岸的速度为,雨相对于船的速度为则

速度三角形与三角形ABC相似,得

所以

方程的解

解:

作变换,原方程变为

设,,,则

实根

两个虚根:

对于该题,只取实根.

1-38已知作用在质点上的力为,,

其中都是常数,问这些应满足什么条件才有势能存在?

如果这些条件满足,试求其势能.

解:

由得:

1-39一质点受一与距离3/2次方成反比得引力作用在一条直线上运动,试证该质点自无穷远到达时的速度和自静止出发到达时的速率相同.

解:

依题意有,两边积分

再积分,

可知

1-43如果质点受有心力作用而作双纽线的运动时，则

试证明之。

解：

比耐公式

而代入得

1-44质点所受的有心力如果为

式中，及都是常数，并且，则其轨道方程可写成。

试证明之。

式中，，（A为积分常数）。

解：

比耐公式将F代入得

，式中

其解为

式中，

将基准线转动一角度，可使得

2-1求均匀扇形薄片的质心，此扇形的半径为，所对的圆心角为。

并证明半圆片的质心的距离为

解：

取对称轴为轴，则质心比在对称轴上。

设密度为

对于半圆片，取，

或者直接积分

2-2如自半径为为的球上，用一与球心相距为的平面，切出一球形帽，求此球形帽的质心。

解：

方法一

球形帽可看作由许多圆薄片沿Z轴叠成，其质心坐标

方法二

取任一垂直于OZ轴的两平面来截球冠，截得一微圆球台近似地等于圆柱。

2-3重为的人，手里拿着一个重为的物体。

此人用与地平线成角的速度向前跳去。

当他达到最高点时，将物体以相对速度水平向后抛出。

问：

由于物体的抛出，跳的距离增加了多少？

解：

选人与重物组成一个系统，此系统在水平方向无外力作用，水平方向动量应守恒。

人在抛出重物以前，水平速度为，在最高点抛出重物之后，其水平速度变为，则

人抛出重物后，做以为初速的平抛运动，比不抛重物落地点要远，增加的距离

两式联立得

讨论：

若抛出物体时速度是相对人后来的速度即，则上面第一个方程变为

结果是

一个例子：

人重60公斤，物重2公斤，起跳速度，抛物速度，则

2-13长为的均匀细链条伸直地平放在水平光滑桌面上，其方向与桌边沿垂直，此时链条的一半从桌上下垂。

起始时，整个链条是静止的。

试用两种不同的方法，求此链条的末端滑到桌子的边沿时，链条的速度。

解：

【方法一】

设链条的线密度为，则时刻下落的链条质量为，此时链条所受的重力为，根据牛顿第二定律有

作变换代入上式

两边积分，

【方法二】

设链条的线密度为，当链条往下移，重力做的功为

，

2—16雨滴下落时，其质量的增加率与雨滴的表面积成正比例，求雨滴速度与时间的关系。

解：

变质量动力学方程

设水蒸气凝结在雨滴上之前在空气中的速度，代入上式得

设雨滴半径的增长率为，，式中为时雨滴的半径，雨滴的质量

，式中为密度

其解

设时，的

问题：

轴为竖直而定点在下的抛物线形金属丝，以匀角速度绕轴转动。

一质量为的小环套在此金属丝上，并可沿金属丝滑动。

是研究其运动。

抛物线方程

建立动参考系，则

动能

势能

运动微分方程

对上式积分一次

再积分一次

一个自由度下，应用虚功原理求平衡问题

半径为的光滑半球形碗固定在水平桌面上，一均质棒斜靠在碗缘，一端在碗内，另一端在碗外，在碗内长度为，试证棒长为

解：

主动力，，体系平衡时，由虚功原理得

上式中如选为广义坐标，得出这与广义坐标的变分独立性相矛盾，故不能选为广义坐标。

选为广义坐标，则

，

，

而，得棒长

取直角坐标为广义坐标，如，因为则

广义力

独立，平衡方程为，即

两种特殊情况

当，时，平衡方程简化为；

当，时，平衡方程改写为，即。

解释

个质点组成的力学系统，有个自由度，选取一组广义坐标设去取值范围给出的维区域为。

主动力作用点（质点）的矢径为，虚位移

只有在定义域的交集中成立。

一般有。

从而产生虚位移和广义力的定义域就是广义坐标的值域的误解。

考虑两种情况

（1）平衡位置，虚功原理化成；

（2）平衡位置，但，诸中至少有一个在平衡位置不存在。

所选广义坐标虽能表达质点系的平衡位置，但在平衡位置的虚位移却不能用广义坐标变分的线性组合来表达。

即不成立。

在平衡位置不是，而是不存在。

若取为广义坐标，则，，的奇点方程为，平衡点是虚位移和广义力的奇点。

（论述该问题的文献：

大学物理，200年5月和2002年4月）

设力在球坐标系中沿坐标轴方向的分量为，，。

若取三个球坐标为广义坐标，试证其三个广义力为。

证明：

虚位移（2分）

虚功（2分）

而虚位移又可以写成（2分）

两式比较得（2分）

质量分别为和的两个质点用一长为的不可伸长的细线连接并挂在一定滑轮上，试用拉格朗日方程求体系的运动微分方程。

解：

力学体系有一个自由度。

取到滑轮固定点的距离为广义坐标

体系势能为

（2分）

体系的动能

（2分）

拉格朗日函数

分别对广义坐标和广义速度求偏导数

，（3分）

代入拉格朗日方程的体系运动微分方程

（3分）

一个质量为的圆环，从一个倾斜角为的斜面上无滑动地滚下来。

试用拉格朗日方程求环的运动微分方程。

解：

力学体系有一个自由度。

取环到斜面顶点的距离为广义坐标

体系势能为

（2分）

体系的动能

（2分）

拉格朗日函数

分别对广义坐标和广义速度求偏导数

，（3分）

代入拉格朗日方程的体系运动微分方程

（3分）

质量为的小环P，套在半径为的光滑圆圈上，并可沿着圆圈滑动。

如圆圈在水平面内以匀角速度绕圈上某点O转动，已知体系的拉氏函数为

式中为P与圆心的连线和通过O点的直径间所夹的角。

试用哈密顿正则方程求关于的运动微分方程。

解：

体系拉格朗日函数为

（2分）

由勒让德变换得哈密顿函数

（3分）

代入正则方程得（3分）

整理得：

即=常数（2分）

试用保守系的拉格朗日方程求单摆的运动微分方程并在小角度摆动时解出该方程。

解：

取悬线和铅垂线的夹角为广义坐标，则其动能和势能分别为

（2分）

拉格朗日函数为

，（2分）

代如保守系的拉格朗日方程得（2分）

小角度摆动时变为（2分）

其解为，其中为振幅，为初位相。

（2分）

质量为的质点，被限制在水平固定的光滑直线上滑动，另一质量为的质点用一长为的轻杆和相联。

此杆只能在通过固定直线的铅直平面内运动，设此二质点只受重力作用。

解答下列问题：

（1）若选和为广义坐标，则体系有没有循环坐标？

若有，找出来，并求出相应的守恒量；

（2）用拉格朗日方程求出体系运动微分方程。

解：

如图，

设质点的坐标为，质点的坐标为，动能和势能分别为

（2分）

（1分）

拉氏函数

（1分）

（1）拉氏函数中不含，是循环坐标，则有

=C=常数（2分）

（2）求体系运动微分方程

椭圆标准方程

离心率，面积

周长

式中

设，则

或