高考物理分类汇编 光学Word格式.docx

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五、（20分）薄凸透镜放在空气中时，两侧焦点与透镜中心的距离相等。

如果此薄透镜两侧的介质不同，其折射率分别为和，则透镜两侧各有一个焦点（设为和），但、和透镜中心的距离不相等，其值分别为和。

现有一个薄凸透镜，已知此凸透镜对平行光束起会聚作用，在其左右两侧介质的折射率及焦点的位置如图复19-5所示。

1．试求出此时物距，像距，焦距、四者之间的关系式。

2．若有一傍轴光线射向透镜中心，已知它与透镜主轴的夹角为，则与之相应的出射线与主轴的夹角多大？

3．，，，四者之间有何关系？

六、（20分）在相对于实验室静止的平面直角坐标系中，有一个光子，沿轴正方向射向一个静止于坐标原点的电子．在轴方向探测到一个散射光子．已知电子的静止质量为，光速为,入射光子的能量与散射光子的能量之差等于电子静止能量的1／10．

1．试求电子运动速度的大小,电子运动的方向与轴的夹角；

电子运动到离原点距离为（作为已知量）的点所经历的时间．

2．在电子以1中的速度开始运动时，一观察者相对于坐标系也以速度沿中电子运动的方向运动（即相对于电子静止），试求测出的的长度．

第18届预赛

三、（18分）一束平行光沿薄平凸透镜的主光轴入射，经透镜折射后，会聚于透镜处，透镜的折射率。

若将此透镜的凸面镀银，物置于平面前12处，求最后所成象的位置。

第18届复赛

一、（22分）有一放在空气中的玻璃棒，折射率，中心轴线长，一端是半径为的凸球面．

1．要使玻璃棒的作用相当于一架理想的天文望远镜（使主光轴上无限远处物成像于主光轴上无限远处的望远系统），取中心轴线为主光轴，玻璃棒另一端应磨成什么样的球面？

2．对于这个玻璃棒，由无限远物点射来的平行入射光柬与玻璃棒的主光轴成小角度时，从棒射出的平行光束与主光轴成小角度，求（此比值等于此玻璃棒望远系统的视角放大率）．

第17届预赛

三、（15分）有一水平放置的平行平面玻璃板，厚3.0cm，折射率。

在其下表面下2.0cm处有一小物；

在玻璃扳上方有一薄凸透镜，其焦距，透镜的主轴与玻璃板面垂直；

位于透镜的主轴上，如图预17-3所示。

若透镜上方的观察者顺着主轴方向观察到的像就在处，问透镜与玻璃板上表面的距离为多少?

第17届复赛

二、（20分）如图复17-2所示，在真空中有一个折射率为（，为真空的折射率）、半径为的质地均匀的小球。

频率为的细激光束在真空中沿直线传播，直线与小球球心的距离为（），光束于小球体表面的点点经折射进入小球（小球成为光传播的介质），并于小球表面的点点又经折射进入真空．设激光束的频率在上述两次折射后保持不变．求在两次折射过程中激光束中一个光子对小球作用的平均力的大小．

六、（25分）普通光纤是一种可传输光的圆柱形细丝，由具有圆形截面的纤芯和包层组成，的折射率小于的折射率，光纤的端面和圆柱体的轴垂直，由一端面射入的光在很长的光纤中传播时，在纤芯和包层的分界面上发生多次全反射．现在利用普通光纤测量流体的折射率．实验方法如下：

让光纤的一端（出射端）浸在流体中．令与光纤轴平行的单色平行光束经凸透镜折射后会聚光纤入射端面的中心，经端面折射进入光纤，在光纤中传播．由点出发的光束为圆锥形，已知其边缘光线和轴的夹角为，如图复17-6-1所示．最后光从另一端面出射进入流体．在距出射端面处放置一垂直于光纤轴的毛玻璃屏，在上出现一圆形光斑，测出其直径为，然后移动光屏至距光纤出射端面处，再测出圆形光斑的直径，如图复17-6

-2所示．

1．若已知和的折射率分别为与，求被测流体的折射率的表达式．

2．若、和均为未知量，如何通过进一步的实验以测出的值?

第16届预赛

五、（15分）一平凸透镜焦距为，其平面上镀了银，现在其凸面一侧距它处，垂直于主轴放置一高为的物，其下端在透镜的主轴上（如图预16-5）。

1.用作图法画出物经镀银透镜所成的像，并标明该像是虚、是实。

2.用计算法求出此像的位置和大小。

第16届复赛

二、（25分）两个焦距分别是和的薄透镜和，相距为，被共轴地安置在光具座上。

1.若要求入射光线和与之对应的出射光线相互平行，问该入射光线应满足什么条件？

2.根据所得结果，分别画出各种可能条件下的光路示意图。

参考答案

第21届预赛2004.9.5

一、1.d.10－19

2.a正确，b不正确。

理由：

反射时光频率不变，这表明每个光子能量h不变。

评分标准：

本题15分，第1问10分，每一空2分。

第二问5分，其中结论占2分，理由占3分。

六、把酒杯放平，分析成像问题。

1．未斟酒时，杯底凸球面的两侧介质的折射率分别为n1和n0＝1。

在图1中，P为画片中心，由P发出经过球心C的光线PO经过顶点不变方向进入空气中；

由P发出的与PO成角的另一光线PA在A处折射。

设A处入射角为i，折射角为r，半径CA与PO的夹角为，由折射定律和几何关系可得

n1sini＝n0sinr

（1）

＝i+

（2）

在△PAC中，由正弦定理，有

（3）

考虑近轴光线成像，、i、r都是小角度，则有

（4）

（5）

由

（2）、（4）、（5）式、n0、nl、R的数值及cm可得

＝1.31i（6）

r＝1.56i（7）

由（6）、（7）式有

r＞（8）

由上式及图1可知，折射线将与PO延长线相交于P¢

，P¢

即为P点的实像．画面将成实像于P¢

处。

在△CAP¢

中，由正弦定理有

（9）

又有r＝+（10）

考虑到是近轴光线，由（9）、（l0）式可得

（11）

又有

（12）

由以上各式并代入数据，可得

cm（13）

由此可见，未斟酒时，画片上景物所成实像在杯口距O点7.9cm处。

已知O到杯口平面的距离为8.0cm，当人眼在杯口处向杯底方向观看时，该实像离人眼太近，所以看不出画片上的景物。

2．斟酒后，杯底凸球面两侧介质分别为玻璃和酒，折射率分别为n1和n2，如图2所示，考虑到近轴光线有

（14）

代入n1和n2的值，可得

r＝1.16i（15）

与（6）式比较，可知

r＜（16）

由上式及图2可知，折射线将与OP延长线相交于P¢

即为P点的虚像。

画面将成虚像于P¢

计算可得

（17）

（18）

由以上各式并代入数据得

cm（19）

由此可见，斟酒后画片上景物成虚像于P¢

处，距O点13cm．即距杯口21cm。

虽然该虚像还要因酒液平表面的折射而向杯口处拉近一定距离，但仍然离杯口处足够远，所以人眼在杯口处向杯底方向观看时，可以看到画片上景物的虚像。

本题15分．求得（13）式给5分，说明“看不出”再给2分；

求出（l9）式，给5分，说明“看到”再给3分。

四、1．考虑到使3个点光源的3束光分别通过3个透镜都成实像于P点的要求，组合透镜所在的平面应垂直于z轴，三个光心O1、O2、O3的连线平行于3个光源的连线，O2位于z轴上，如图1所示．图中表示组合透镜的平面，、、为三个光束中心光线与该平面的交点．＝u就是物距．根据透镜成像公式

（1）

可解得

因为要保证经透镜折射后的光线都能全部会聚于P点，来自各光源的光线在投射到透镜之前不能交叉，必须有2utanα≤h即u≤2h．在上式中取“－”号，代入f和L的值，算得

≈1.757h

（2）

此解满足上面的条件．

分别作3个点光源与P点的连线．为使3个点光源都能同时成像于P点，3个透镜的光心O1、O2、O3应分别位于这3条连线上（如图1）．由几何关系知，有

（3）

即光心O1的位置应在之下与的距离为

（4）

同理，O3的位置应在之上与的距离为0.146h处．由（3）式可知组合透镜中相邻薄透镜中心之间距离必须等于0.854h，才能使S1、S2、S3都能成像于P点．

2．现在讨论如何把三个透镜L1、L2、L3加工组装成组合透镜．

因为三个透镜的半径r=0.75h，将它们的光心分别放置到O1、O2、O3处时，由于＝＝0.854h<

2r，透镜必然发生相互重叠，必须对透镜进行加工，各切去一部分，然后再将它们粘起来，才能满足（3）式的要求．由于对称关系，我们只需讨论上半部分的情况．

图2画出了L1、L2放在平面内时相互交叠的情况（纸面为平面）．图中C1、C2表示L1、L2的边缘，、为光束中心光线与透镜的交点，W1、W2分别为C1、C2与O1O2的交点．

为圆心的圆1和以（与O2重合）为圆心的圆2分别是光源S1和S2投射到L1和L2时产生的光斑的边缘，其半径均为

根据题意，圆1和圆2内的光线必须能全部进入透镜．首先，圆1的K点（见图2）是否落在L1上？

由几何关系可知

（6）

故从S1发出的光束能全部进入L1．为了保证全部光束能进入透镜组合，对L1和L2进行加工时必须保留圆1和圆2内的透镜部分．

下面举出一种对透镜进行加工、组装的方法．在O1和O2之间作垂直于O1O2且分别与圆1和圆2相切的切线和．若沿位于和之间且与它们平行的任意直线对透镜L1和L2进行切割，去掉两透镜的弓形部分，然后把它们沿此线粘合就得到符合所需组合透镜的上半部．同理，对L2的下半部和L3进行切割，然后将L2的下半部和L3粘合起来，就得到符合需要的整个组合透镜．这个组合透镜可以将S1、S2、S3发出的全部光线都会聚到P点．

现在计算和的位置以及对各个透镜切去部分的大小应符合的条件．设透镜L1被切去部分沿O1O2方向的长度为x1，透镜L2被切去部分沿O1O2方向的长度为x2，如图2所示，则对任意一条切割线，x1、x2之和为

（7）

由于必须在和之间，从图2可看出，沿切割时，x1达最大值（x1M），x2达最小值（x2m），

代入r，ρ和的值，得

（8）

代入（7）式，得

（9）

由图2可看出，沿切割时，x2达最大值（x2M），x1达最小值（x1m），

代入r和ρ的值，得

（10）

（11）

由对称性，对L3的加工与对L1相同，对L2下半部的加工与对上半部的加工相同．

本题20分．第1问10分，其中

（2）式5分，（3）式5分，

第2问10分，其中（5）式3分，（6）式3分，（7）式2分，（8）式、（9）式共1分，（10）式、（11）式共1分．

如果学生解答中没有（7）—（11）式，但说了“将图2中三个圆锥光束照射到透镜部分全部保留，透镜其它部分可根据需要磨去（或切割掉）”给3分，再说明将加工后的透镜组装成透镜组合时必须保证O1O2=O1O2=0.854h，再给1分，即给（7）—（11）式的全分（4分）．

一、参考解答

（1）右f实倒1。

（2）左2f实倒1。

本题20分，每空2分。

四、参考解答

图复解20-4-1中画出的是进入玻璃半球的任一光线的光路（图中阴影处是无光线进入的区域），光线在球面上的入射角和折射角分别为和，折射光线与坐标轴的交点在。

令轴上的距离为，的距离为，根据折射定律，有

在中

（2）

由式

（1）和式

（2）得

再由式（3）得

设点到的距离为，有

得

解式（4）可得

为排除上式中应舍弃的解，令，则处应为玻璃半球在光轴上的傍轴焦点，由上式

由图可知，应有，故式（5）中应排除±

号中的负号，所以应表示为

（6）

上式给出随变化的关系。

因为半球平表面中心有涂黑的面积，所以进入玻璃半球的光线都有，其中折射光线与轴交点最远处的坐标为

（7）

在轴上处，无光线通过。

随增大，球面上入射角增大，当大于临界角时，即会发生全反射，没有折射光线。

与临界角相应的光线有

这光线的折射线与轴线的交点处于

（8）

在轴上处没有折射光线通过。

由以上分析可知，在轴上玻璃半球以右

的一段为有光线段，其它各点属于无光线段。

与就是所要求的分界点，如图复解20-4-2所示

本题20分。

求得式（7）并指出在轴上处无光线通过，给10分；

求得式（8）并指出在轴上处无光线通过，给6分；

得到式（9）并指出上有光线段的位置，给4分。

五、参考解答

由于光学系统是左右对称的，物、像又是左右对称的，光路一定是左右对称的。

该光线在棱镜中的部分与光轴平行。

由射向光心的光线的光路图如图预解19-5所示。

由对称性可知

①

②

由几何关系得③

由图可见

④

又从的边角关系得

⑤

代入数值得

⑥

由②、③、④与⑥式得，

根据折射定律，求得

⑦

本题20分

1.图预解19-5的光路图4分。

未说明这是两个左右对称性的结果只给2分。

2.①、②、③、④式各给2分，⑤式给3分，⑥式给1分，⑦式给4分。

利用焦点的性质，用作图法可求得小物的像，如下图所示。

（1）用和分别表示物和像的大小，则由图中的几何关系可得

简化后即得物像距公式，即，，，之间的关系式

（2）薄透镜中心附近可视为筹薄平行板，入射光线经过两次折射后射出，放大后的光路如图复解19-5-2所示。

图中为入射角，为与之相应的出射角，为平行板中的光线与法线的夹角。

设透镜的折射率为，则由折射定律得

对傍轴光线，、≤1，得，，因而得

（3）由物点射向中心的入射线，经折射后，出射线应射向，如图复解19-5-3所示，

在傍轴的条件下，有

二式相除并利用（4）式，得

用

（1）式的代入（6）式，得

即（7）

即（8）

从而得，，，之间关系式

六、参考解答

（1）由能量与速度关系及题给条件可知运动电子的能量为

由此可解得

入射光子和散射光子的动量分别为和，方向如图复解19-6所示。

电子的动量为，为运动电子的相对论质量。

由动量守恒定律可得

已知（5）

由

（2）、（3）、（4）、（5）式可解得

电子从点运动到所需时间为

（2）当观察者相对于沿方向以速度运动时，由狭义相对论的长度收缩效应得

（10）

三、参考解答

1．先求凸球面的曲率半径。

平行于主光轴的光线与平面垂直，不发生折射，它在球面上发生折射，交主光轴于点，如图预解18-3-1所示。

点为球面的球心，，由正弦定理，可得

由折射定律知

当、很小时，，，，由以上两式得

所以

2.凸面镀银后将成为半径为的凹面镜，如图预解18-3-2所示

令表示物所在位置，点经平面折射成像，根据折射定律可推出

由于这是一个薄透镜，与凹面镜的距离可认为等于，设反射后成像于，则由球面镜成像公式可得

由此可解得，可知位于平面的左方，对平面折射来说，是一个虚物，经平面折射后，成实像于点。

所以（8）

最后所成实像在透镜左方24cm处。

本题18分

（1）、

（2）式各2分；

（3）或（4）式2分；

（5）式2分；

（6）式3分；

（7）式4分；

（8）式3分。

1.对于一个望远系统来说，从主光轴上无限远处的物点发出的入射光为平行于主光轴的光线，它经过系统后的出射光线也应与主光轴平行，即像点也在主光轴上无限远处，如图复解18-1-1所示，图中为左端球面的球心．

由正弦定理、折射定律和小角度近似得

即

（2）

光线射到另一端面时，其折射光线为平行于主光轴的光线，由此可知该端面的球心一定在端面顶点的左方，等于球面的半径，如图复解18-1-1．

仿照上面对左端球面上折射的关系可得

又有（4）

由

（2）、（3）、（4）式并代入数值可得

即右端为半径等于5的向外凸的球面．

2.设从无限远处物点射入的平行光线用①、②表示，令①过，②过，如图复解18-1-2所示，则这两条光线经左端球面折射后的相交点，即为左端球面对此无限远物点成的像点．现在求点的位置。

又（7）

已知，均为小角度，则有

与

（2）式比较可知，，即位于过垂直于主光轴的平面上．上面已知，玻璃棒为天文望远系统，则凡是过点的傍轴光线从棒的右端面射出时都将是相互平行的光线．容易看出，从射出的光线将沿原方向射出，这也就是过点的任意光线（包括光线①、②）从玻璃棒射出的平行光线的方向。

此方向与主光轴的夹角即为，由图复18-1-2可得

由

（2）、（3）式可得

则

物体通过平行玻璃板及透镜成三次像才能被观察到。

设透镜的主轴与玻璃板下表面和上表面的交点分别为和，作为物，通过玻璃板的下表面折射成像于点处，由图预解17-3，根据折射定律，有

式中是空气的折射率，对傍轴光线，、很小，，，则

式中为物距，为像距，有

将作为物，再通过玻璃板的上表面折射成像于点处，这时物距为．同样根据折射定律可得像距

将作为物，通过透镜成像，设透镜与上表面的距离为，则物距．根据题意知最后所成像的像距，代入透镜成像公式，有

由

（1）、

（2）、（3）式代入数据可求得

即应置于距玻璃板上表面1.0cm处。

二、参考解答

在由直线与小球球心所确定的平面中，激光光束两次折射的光路如图复解17-2所示，图中入射光线与出射光线的延长线交于，按照光的折射定律有

式中与分别是相应的入射角和折射角，由几何关系还可知

激光光束经两次折射，频率保持不变，故在两次折射前后，光束中一个光子的动量的大小和相等，即

式中为真空中的光速，为普朗克常量．因射入小球的光束中光子的动量沿方向，射出小球的光束中光子的动量沿方向，光子动量的方向由于光束的折射而偏转了一个角度，由图中几何关系可知

若取线段的长度正比于光子动量，的长度正比于光子动量，则线段的长度正比于光子动量的改变量，由几何关系得

为等腰三角形，其底边上的高与平行，故光子动量的改变量的方向沿垂直的方向，且由指向球心．

光子与小球作用的时间可认为是光束在小球内的传播时间，即

式中是光在小球内的传播速率。

按照牛顿第二定律，光子所受小球的平均作用力的大小为

按照牛顿第三定律，光子对小球的平均作用力大小，即

力的方向由点指向点．由

（1）、

（2）、（4）及（8）式，经过三角函数关系运算，最后可得

（1）式1分，（5）式8分，（6）式4分，（8）式3分，得到（9）式再给4分。

1．由于光纤内所有光线都从轴上的点出发，在光纤中传播的光线都与轴相交，位于通过轴的纵剖面内，图复解17-6-1为纵剖面内的光路图，设由点发出的与轴的夹角为的光线，射至、分界面的入射角为，反射角也为．该光线在光纤中多次反射时的入射角均为，射至出射端面时的入射角为．若该光线折射后的折射角为，则由几何关系和折射定律可得

当大于全反射临界角时将发生全反射，没有光能损失，相应的光线将以不变的光强射向出射端面，而的光线则因在发生反射时有部分光线通过折射进入，反射光强随着反射次数的增大而越来越弱，以致在未到达出射端面之前就已经衰减为零了．因而能射向出射端面的光线的的数值一定大于或等于，的值由下式决定

与对应的值为

当时，即时，或时，由发出的光束中，只有的光线才