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扫描电镜的图象显示在阴极射线管（显像管）上，并由照相机拍照记录。
显像管有两个，一个用来观察，分辨率较低，是长余辉的管子；
另一个用来照相记录，分辨率较高，是短余辉的管子。
4．真空系统及电源系统
扫描电镜的真空系统由机械泵与油扩散泵组成，其作用是使镜筒内达到10（4～10（5托的真空度。
电源系统供给各部件所需的特定的电源。
（二）工作原理
从电子枪阴极发出的直径20（m～30（m的电子束，受到阴阳极之间加速电压的作用，射向镜筒，经过聚光镜及物镜的会聚作用，缩小成直径约几毫微米的电子探针。
在物镜上部的扫描线圈的作用下，电子探针在样品表面作光栅状扫描并且激发出多种电子信号。
这些电子信号被相应的检测器检测，经过放大、转换，变成电压信号，最后被送到显像管的栅极上并且调制显像管的亮度。
显像管中的电子束在荧光屏上也作光栅状扫描，并且这种扫描运动与样品表面的电子束的扫描运动严格同步，这样即获得衬度与所接收信号强度相对应的扫描电子像，这种图象反映了样品表面的形貌特征。
第二节扫描电镜生物样品制备技术大多数生物样品都含有水分，而且比较柔软，因此，在进行扫描电镜观察前，要对样品作相应的处理。
扫描电镜样品制备的主要要求是：
尽可能使样品的表面结构保存好，没
有变形和污染，样品干燥并且有良好导电性能。
一、扫描电子显微镜的工作原理2
扫描电镜是用聚焦电子束在试样表面逐点扫描成像。
试样为块状或粉末颗粒，成像信号可以是二次电子、背散射电子或吸收电子。
其中二次电子是最主要的成像信号。
由电子枪发射的能量为5～35keV的电子，以其交叉斑作为电子源，经二级聚光镜及物镜的缩小形成具有一定能量、一定束流强度和束斑直径的微细电子束，在扫描线圈驱动下，于试样表面按一定时间、空间顺序作栅网式扫描。
聚焦电子束与试样相互作用，产生二次电子发射（以及其它物理信号），二次电子发射量随试样表面形貌而变化。
二次电子信号被探测器收集转换成电讯号，经视频放大后输入到显像管栅极，调制与入射电子束同步扫描的显像管亮度，得到反映试样表面形貌的二次电子像。
2.原子吸收原理
原子吸收是一个受激吸收跃迁的过程。
当有辐射通过自由原子蒸气，且入射辐射的频率等于原子中外层电子由基态跃迁到较高能态所需能量的频率时，原子就产生共振吸收。
原子吸收分光光度法就是根据物质产生的原子蒸气对特定波长光的吸收作用来进行定量分析的。
原子吸收光的波长通常在紫外和可见区。
共振吸收
当光源发射的某一特征波长的辐射通过原子蒸气时，被原子中的外层电子选择性地吸收，使透过原子蒸气的入射辐射强度减弱，其减弱程度与蒸气相中该元素的原子浓度成正比。
当实验条件一定时，蒸气相中的原子浓度与试样中该元素的含量（浓度）成正比。
因此，入射辐射减弱的程度与试样中该元素的含量（浓度）成正比。
其定量关系式是：
式中：
A—吸光度；
I0—入射辐射强度；
I—透过原子蒸气吸收层的透射辐射强度；
K—吸收系数；
c—样品溶液中被测元素的浓度；
L—原子吸收层的厚度。
3.差热分析原理
1、差热分析的基本原理
如果对某待测样品进行差热分析，可将其与热稳定性极好参比物（如Al2O3或SiO2）一起放入电炉中，以设定的程序均匀升温。
由于参比物在整个温度变化范围内不发生任何物理变化和化学变化，因而其温度始终与设定的程序温度相同。
所以当样品不发生物理变化或化学变化时，也就没有热量产生，其温度与参比物的温度相同，两者的温差
=0；
当样品发生物理变化或化学变化时，伴随着热效应的产生，使样品与参比物的温差
≠0。
若以温差为纵坐标，以参比物温度为横坐标作图，所得差热曲线如图所示。
图中ab段表示没有发生物理变化或化学变化，温差
=0，故差热曲线是一条水平线（基线）；
当温度达到b点所示温度时，
样品发生吸热变化，故出现向下的峰形曲线（最低点为c），当吸热结束后,温差消失（
=0）,又重新恢复到水平线（d点所示）的位置,峰形曲线最低点c代表此吸热变化的特征温度。
当参比物温度达到e点所示温度时，因样品发生放热（
＞0）变化,则出现了向上的峰形曲线,f点代表此放热变化的特征温度。
上述差热峰的面积（峰形曲线与基线围成的面积）应与过程热量成正比，即
式中m为样品的质量；
（T）为温度T时的温差；
T1、T2分别为差热峰的起始温度与终止温度；
为差热峰的面积；
K称为仪器参数，与仪器特征及测量条件有关。
同一仪器在相同的测量条件下K为定值，若用一定量已知热量的标准物质（例如Sn的
），在相同的实验条件下测定其差热峰面积，由上式可求得K。
热分析方法是利用热学原理对物质的物理性能或成分进行分析的总称。
根据国际热分析协会（InternationalConfederationforThermalAnalysis，缩写ICTA）对热分析法的定义：
热分析是在程序控制温度下，测量物质的物理性质随温度变化的一类技术。
所谓“程序控制温度”是指用固定的速率加热或冷却，所谓“物理性质”则包括物质的质量、温度、热焓、尺寸、机械、升学、电学及磁学性质等。
差热分析（DifferentialThermalAnalysis—DTA）法是一种重要的热分析方法，是指在程序控温下，测量物质和参比物的温度差与温度或者时间的关系的一种测试技术。
该法广泛应用于测定物质在热反应时的特征温度及吸收或放出的热量，包括物质相变、分解、化合、凝固、脱水、蒸发等物理或化学反应。
广泛应用于无机、硅酸盐、陶瓷、矿物金属、航天耐温材料等领域，是无机、有机、特别是高分子聚合物、玻璃钢等方面热分析的重要仪器。
【差热分析原理及仪器结构】
物质在受热或冷却过程中，当达到某一温度时，往往会发生熔化、凝固、晶型转变、分解、化合、吸附、脱附等物理或化学变化，并伴随有焓的改变，因而产生热效应，其表现为样品与参比物之间有温度差。
记录两者温度差与温度或者时间之间的关系曲线就是差热曲线（DTA曲线）。
差热分析仪的结构如图左半部分所示。
它包括带有控温装置的加热炉、放置样品和参比物的坩埚、用以盛放坩埚并使其温度均匀的保持器、测温热电偶、差热信号放大器和记录仪（后两者亦可用测温检流计代替）。
图右半部分为典型的DTA曲线，当然，实际的DTA。
从差热图上可清晰地看到差热峰的数目、高度、位置、对称性以及峰面积。
峰的个数表示物质发生物理化学变化的次数，峰的大小和方向代表热效应的大小和正负，峰的位置表示物质发生变化的转化温度。
在相同的测定条件下，许多物质的热谱图具有特征性。
因此，可通过与已知的热谱图的比较来鉴别样品的种类。
理论上讲，可通过峰面积的测量对物质进行定量分析，但因影响差热分析的因素较多，定量难以准确。
一般的差热分析装置由加热系统、温度控制系统、信号放大系统、差热系统和记录系统等组成。
有些型号的产品也包括气氛控制系统和压力控制系统。
现奖各部分简介如下：
1）加热系统
加热系统提供测试所需的温度条件，根据炉温可分为低温炉（＜250℃）、普通炉、超高温炉（可达2400℃）；
按结构形式可分为微型、小型，立式和卧式。
系统中的加热元件及炉芯材料根据测试范围的不同而进行选择。
2）温度控制系统
温度控制系统用于控制测试时的加热条件，如升温速率、温度测试范围等。
它一般由定值装置、调节放大器、可控硅调节器（PID-SCR）、脉冲移相器等组成，随着自动化程度的不断提高，大多数已改为微电脑控制，提高的控温精度。
3）信号放大系统
通过直流放大器把差热电偶产生的微弱温差电动势放大、增幅、输出，使仪器能够更准确的记录测试信号。
4）差热系统
差热系统是整个装置的核心部分，由样品室、试样坩埚、热电偶等组成。
其中热电偶是其中的关键性元件，即使测温工具，又是传输信号工具，可根据试验要求具体选择。
5）记录系统
记录系统早期采用双笔记录仪进行自动记录，目前已能使用微机进行自动控制和记录，并可对测试结果进行分析，为试验研究提供了很大方便。
6）气氛控制系统和压力控制系统
该系统能够为试验研究提供气氛条件和压力条件，增大了测试范围，目前已经在一些高端仪器中采用。
【影响差热分析曲线的因素】
差热分析操作简单，但在实际工作中往往发现同一试样在不同仪器上测量，或不同的人在同一仪器上测量，所得到的差热曲线结果有差异。
峰的最高温度、形状、面积和峰值大小都会发生一定变化。
其主要原因是因为热量与许多因素有关，传热情况比较复杂所造成的。
虽然影响因素很多，但只要严格控制某种条件，仍可获得较好的重现性。
影响仪器仪表差热分析的主要因素
（1）气氛和压力的选择
气氛和压力可以影响样品化学反应和物理变化的平衡温度、峰形。
因此，必须根据样品的性质选择适当的气氛和压力，有的样品易氧化，可以通入N2、Ne等惰性气体。
（2）升温速率的影响和选择
升温速率不仅影响峰温的位置，而且影响峰面积的大小，一般来说，在较快的升温速率下峰面积变大，峰变尖锐。
但是快的升温速率使试样分解偏离平衡条件的程度也大，因而易使基线漂移。
更主要的可能导致相邻两个峰重叠，分辨力下降。
较慢的升温速率，基线漂移小，使体系接近平衡条件，得到宽而浅的峰，也能使相邻两峰更好地分离，因而分辨力高。
但测定时间长，需要仪器的灵敏度高。
一般情况下选择10℃/min～15℃/min为宜。
（3）试样的预处理及用量
试样用量大，易使相邻两峰重叠，降低了分辨力。
一般尽可能减少用量，最多大至毫克。
样品的颗粒度在100目～200目左右，颗粒小可以改善导热条件，但太细可能会破坏样品的结晶度。
对易分解产生气体的样品，颗粒应大一些。
参比物的颗粒、装填情况及紧密程度应与试样一致，以减少基线的漂移。
（4）参比物的选择
要获得平稳的基线，参比物的选择很重要。
要求参比物在加热或冷却过程中不发生任何变化，在整个升温过程中参比物的比热、导热系数、粒度尽可能与试样一致或相近。
常用三氧化二铝（α-Al2O3）或煅烧过的氧化镁或石英砂作参比物。
如分析试样为金属，也可以用金属镍粉作参比物。
如果试样与参比物的热性质相差很远，则可用稀释试样的方法解决，主要是减少反应剧烈程度；
如果试样加热过程中有气体产生时，可以减少气体大量出现，以免使试样冲出。
选择的稀释剂不能与试样有任何化学反应或催化反应，常用的稀释剂有SiC、Al2O3等。
（5）纸速的选择
在相同的实验条件下，同一试样如走纸速度快，峰的面积大，但峰的形状平坦，误差小;
走纸速率小，峰面积小。
因此，要根据不同样品选择适当的走纸速度。
现在比较先进的差热分析仪多采用电脑记录，可大大提高记录的精确性。
除上述外还有许多因素，诸如样品管的材料、大小和形状、热电偶的材质以及热电偶插在试样和参比物中的位置等都是应该考虑的因素。
4.热分析法原理
17．4热重分析仪TG基本原理
热重法是在程序控温下，测量物质的质量随温度（或时间）的变化关系。
检测质量的变化最常用的办法就是用热天平，测量的原理有两种，可分为变位法和零位法。
所谓变位法，是根据天平梁倾斜度与质量变化成比例的关系，用差动变压器等检知倾斜度，并自动记录。
零位法是采用差动变压器法、光学法测定天平梁的倾斜度，然后去调整安装在天平系统和磁场中线圈的电流，使线圈转动恢复天平梁的倾斜，即所谓零位法。
由于线圈转动所施加的力与质量变化成比例，这个力又与线圈中的电流成比例，因此只需测量并记录电流的变化，便可得到质量变化的曲线，其原理见图5—1所示。
热重分析仪的简单工作原理以P—E公司生产的TGS-2为例加以说明，下图5—2所示。
图中左边部分的试样在程序控温下工作。
它是把程序发生器发生的控温信号与加热炉中控温热电偶产生的信号相比较，所得偏差信号经放大器放大，再经过PID（比例、积分、微分）调节后，作用于可控硅触发线路以变更可控硅的导通角，从而改变加热电流，使偏差信号趋于零，以达到闭环自动控制的目的，使试验的温度严格地按给定速率线性升温或降温。
图中右边为天平检测部分，试样质量变化，通过零位平衡原理的称重变换器，把与质量变化成正比的输出电流信号，经称重放大器放大，再由记录仪或微处理机加以记录。
图中其他为热重天平辅助调节不可缺少的部分，温度补偿器是校温时用的；
称量校正器是校正天平称量准确度用的；
电调零为自动清零装置；
电减码为如需要可人为扣除试样重量时用；
微分器可对试样质量变化作微分处理，得到质量变化速率曲线。
5.X光电子能谱分析原理
X光电子能谱分析的基本原理
一定能量的X光照射到样品表面，和待测物质发生作用，可以使待测物质原子中的电子脱离原子成为自由电子。
该过程可用下式表示:
hn=Ek+Eb+Er（10.3） 式中:
hn：
X光子的能量；
Ek：
光电子的能量；
Eb：
电子的结合能；
Er：
原子的反冲能量。
其中Er很小，可以忽略。
对于固体样品，计算结合能的参考点不是选真空中的静止电子，而是选用费米能级，由内层电子跃迁到费米能级消耗的能量为结合能Eb，由费米能级进入真空成为自由电子所需的能量为功函数Φ，剩余的能量成为自由电子的动能Ek，式（103）又可表示为：
hn=Ek+Eb+Φ（10.4）Eb=hn-Ek-Φ（10.5）
仪器材料的功函数Φ是一个定值，约为4eV，入射X光子能量已知，这样，如果测出电子的动能Ek，便可得到固体样品电子的结合能。
各种原子，分子的轨道电子结合能是一定的。
因此，通过对样品产生的光子能量的测定，就可以了解样品中元素的组成。
元素所处的化学环境不同，其结合能会有微小的差别，这种由化学环境不同引起的结合能的微小差别叫化学位移，由化学位移的大小可以确定元素所处的状态。
例如某元素失去电子成为离子后，其结合能会增加，如果得到电子成为负离子，则结合能会降低。
因此，利用化学位移值可以分析元素的化合价和存在形式。
X光电子能谱法是一种表面分析方法，提供的是样品表面的元素含量与形态，而不是样品整体的成分。
其信息深度约为3-5nm。
如果利用离子作为剥离手段，利用XPS作为分析方法，则可以实现对样品的深度分析。
固体样品中除氢、氦之外的所有元素都可以进行XPS分析。
XPS谱图中峰的高低表示这种能量的电子数目的多少，也即相应元素含量的多少。
由此，可以进行元素的半定量分析。
由于各元素的光电子激发效率差别很大，因此，这种定量结果会有很大误差。
同时特别强调的是，XPS提供的半定量结果是表面3-5nm的成份，而不是样品整体的成份。
在进行表面分析的同时，如果配合Ar离子枪的剥离，XPS谱仪还可以进行深度分析。
依靠离子束剥离进行深度分析，X射线的束斑面积要小于离子束的束斑面积。
此时最好使用小束斑X光源。
元素所处化学环境不同，其结合能也会存在微小差别，依靠这种微小差别（化学位移），可以确定元素所处的状态。
由于化学位移值很小，而且标准数据较少，给化学形态的分析带来很大困难。
此时需要用标准样品进行对比测试。
图10.13是压电陶瓷PZT薄膜中碳的化学形态谱。
6红外原理
近红外光（NearInfrared，NIR）是介于可见光（VIS）和中红外光（MIR）之间的电磁波，ASTM定义的近红外光谱区的波长范围为780~2526nm（12820～3959cm-1），习惯上又将近红外区划分为近红外短波（780~1100nm）和近红外长波（1100~2526nm）两个区域。
近红外光谱主要是由于分子振动的非谐振性使分子振动从基态向高能级跃迁时产生的，记录的主要是含氢基团Ｘ－Ｈ（Ｘ＝Ｃ、Ｎ、Ｏ）振动的倍频和合频吸收。
不同基团（如甲基、亚甲基，苯环等）或同一基团在不同化学环境中的近红外吸收波长与强度都有明显差别，NIR光谱具有丰富的结构和组成信息，非常适合用于碳氢有机物质的组成与性质测量。
但在NIR区域，吸收强度弱，灵敏度相对较低，吸收带较宽且重叠严重。
因此，依靠传统的建立工作曲线方法进行定量分析是十分困难的，化学计量学的发展为这一问题的解决奠定了数学基础。
其工作原理是，如果样品的组成相同，则其光谱也相同，反之亦然。
如果我们建立了光谱与待测参数之间的对应关系（称为分析模型），那么，只要测得样品的光谱，通过光谱和上述对应关系，就能很快得到所需要的质量参数数据。
分析方法包括校正和预测两个过程：
#
（1）在校正过程中，收集一定量有代表性的样品（一般需要80个样品以上），在测量其光谱图的同时，根据需要使用有关标准分析方法进行测量，得到样品的各种质量参数，称之为参考数据。
通过化学计量学对光谱进行处理，并将其与参考数据关联，这样在光谱图和其参考数据之间建立起一一对应映射关系，通常称之为模型。
虽然建立模型所使用的样本数目很有限，但通过化学计量学处理得到的模型应具有较强的普适性。
对于建立模型所使用的校正方法视样品光谱与待分析的性质关系不同而异，常用的有多元线性回归，主成分回归，偏最小二乘，人工神经网络和拓扑方法等。
显然，模型所适用的范围越宽越好，但是模型的范围大小与建立模型所使用的校正方法有关，与待测的性质数据有关，还与测量所要求达到的分析精度范围有关。
实际应用中，建立模型都是通过化学计量学软件实现的，并且有严格的规范（如ASTM-6500标准）。
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（2）在预测过程中，首先使用近红外光谱仪测定待测样品的光谱图，通过软件自动对模型库进行检索，选择正确模型计算待测质量参数。
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F]_8优势©
清洁能源网（社区）--本站主域名：
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0pV样品无须预处理可直接测量：
近红外光谱测量方式有透射、反射和漫反射多种形式，适合测量液体、固体和浆状等形式的样品，因此，用途很广。
最大的优点就是无须对样品进行任何预处理，如汽油可直接倒入测量杯中或将光纤探头直接插入汽油中进行测量，操作非常方便，几秒钟内完成光谱扫描。
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光纤远距离测量：
近红外光可以通过光纤进行远距离传输，可以实现距光谱仪以外的远距离测量，可将测量探头或流通池直接安装到生产装置的管线，实现在线测量，或环境苛刻以及危险的地方的现场测量。
8#jF（一台在线近红外光谱仪可以外接多路（2~10路）光纤回路，实现同时对生产装置的多个测量点的物料在线测量。
在线测量数据可直接输送到DCS或先进控制系统，为生产的优化及时提供油品的质量参数。
与其它在线测量仪表提供的参数（如压力、流量和温度等变量）相比，在线近红外分析提供的数据（如组成或性质）是直接质量参数，对生产的优化提供更准确和有益的参考信息。
R8Bd近红外分析与常规的标准分析方法配合使用，起到双方互补的作用，不仅能够及时向生产控制部门提供分析数据，同时也节省了大量分析化验费用（包括人力、设备，和试剂等）；
在线近红外分析与DCS连接，直接给控制系统提供数据，据此进行生产优化得到的经济效益是巨大的；
与其它在线仪表相比，近红外光谱仪运行故障率和消耗均很低。
7.俄歇电子能谱基本原理
入射电子束和物质作用，可以激发出原子的内层电子。
外层电子向内层跃迁过程中所释放的能量，可能以X光的形式放出，即产生特征X射线，也可能又使核外另一电子激发成为自由电子，这种自由电子就是俄歇电子。
对于一个原子来说,激发态原子在释放能量时只能进行一种发射：
特征X射线或俄歇电子。
原子序数大的元素，特征X射线的发射几率较大，原子序数小的元素，俄歇电子发射几率较大，当原子序数为33时，两种发射几率大致相等。
因此，俄歇电子能谱适用于轻元素的分析。
如果电子束将某原子K层电子激发为自由电子，L层电子跃迁到K层，释放的能量又将L层的另一个电子激发为俄歇电子，这个俄歇电子就称为KLL俄歇电子。
同样，LMM俄歇电子是L层电子被激发，M层电子填充到L层，释放的能量又使另一个M层电子激发所形成的俄歇电子。
对于原子序数为Z的原子,俄歇电子的能量可以用下面经验公式计算：
EWXY（Z）=EW（Z）-EX（Z）-EY（Z+Δ）-Φ（10.6）
式中，EWXY（Z）：
原子序数为Z的原子，W空穴被X电子填充得到的俄歇电子Y的能量。
EW（Z）-EX（Z）：
X电子填充W空穴时释放的能量。
EY（Z+Δ）：
Y电子电离所需的能量。
因为Y电子是在已有一个空穴的情况下电离的，因此，该电离能相当于原子序数为Z和Z+1之间的原子的电离能。
其中Δ=1/2-1/3。
根据式（10.6）和各元素的电子电离能，可以计算出各俄歇电子的能量，制成谱图手册。
因此，只要测定出俄歇电子的能量，对照现有的俄歇电子能量图表，即可确定样品表面的成份。
由于一次电子束能量远高于原子内层轨道的能量，可以激发出多个内层电子，会产生多种俄歇跃迁，因此,在俄歇电子能谱图上会有多组俄歇峰，虽然使定性分析变得复杂，但依靠多个俄歇峰,会使得定性分析准确度很高，可以进行除氢氦之外的多元素一次定性分析。
同时,还可以利用俄歇电子的强度和样品中原子浓度的线性关系,进行元素的半定量分析,俄歇电子能谱法是一种灵敏度很高的表面分析方法。
其信息深度为1.0-3.0nm,绝对灵敏可达到10-3单原子层。
是一种很有用的分析方法。
8.X射线衍射原理
1912年劳埃等人根据理论预见，并用实验证实了X射线与晶体相遇时能发生衍射现象，证明了X射线具有电磁波的性质，成为X射线衍射学的第一个里程碑。
当一束单色X射线入射到晶体时，由于晶体是由原子规则排列成的晶胞组成，这些规则排列的原子间距离与入射X射线波长有相同数量级，故由不同原子散射的X射线相互干涉，在某些特殊方向上产生强X射线衍射，衍射线在空间分布的方位和强度，与晶体结构密切相关。
这就是X射线衍射的基本原理。
衍射线空间方位与晶体结构的关系可用布拉格方程表示：
1.1运动学衍射理论
Darwin的理论称为X射线衍射运
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