大学物理答案第9章文档格式.docx

资源描述

大学物理答案第9章文档格式.docx

《大学物理答案第9章文档格式.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《大学物理答案第9章文档格式.docx（40页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。

大学物理答案第9章文档格式.docx

p水平指向棒尖端而停止

（B）沿逆时针方向旋转至电偶极矩

p水平指向棒尖端，同时沿电场线方向

朝着棒尖端移动

（C）沿逆时针方向旋转至电偶极矩

p水平指向棒尖端，同时逆电场线方向

朝远离棒尖端移动

（D）沿顺时针方向旋转至电偶极矩

p水平方向沿棒尖端朝外，同时沿电场

线方向朝着棒尖端移动

题9-4

图

电偶极子在非均匀外电场中，

除了受到力矩作用使得电偶极子指

向电场方向外，还将受到一个指向电场强度增强方向的合力作用，

因而正确

答案为（B）.

9－5精密实验表明，电子与质子电量差值的最大范围不会超过±

10－21

e，

而中子电量与零差值的最大范围也不会超过±

－21

10e，由最极端的情况考

虑，一个有

8个电子，8个质子和8个中子构成的氧原子所带的最大可能净电

荷是多少？

若将原子视作质点，试比较两个氧原子间的库仑力和万有引力

的大小.

分析考虑到极限情况，假设电子与质子电量差值的最大范围为

2×

中子电量为

e，则由一个氧原子所包含的

8个电子、8个质子和8个中子

可求原子所带的最大可能净电荷

.由库仑定律可以估算两个带电氧原子间的

库仑力，并与万有引力作比较.

解一个氧原子所带的最大可能净电荷为

qmax1281021e

二个氧原子间的库仑力与万有引力之比为

qmax2

2.8106

4πε0Gm2

显然即使电子、质子、中子等微观粒子带电量存在差异，其差异在±

10－21e

范围内时，对于像天体一类电中性物体的运动，起主要作用的还是万有引力.

9－61964年，盖尔曼等人提出基本粒子是由更基本的夸克构成，中子就是

由一个带

2e的上夸克和两个带

1e的下夸克构成.若将夸克作为经典粒

子处理（夸克线度约为10－20

m），中子内的两个下夸克之间相距

2.60×

－15

求它们之间的相互作用力.

解

由于夸克可视为经典点电荷，由库仑定律

q1q2

3.78Ner

4π0

4π0r2er

与径向单位矢量er方向相同表明它们之间为斥力.

9－7

点电荷如图分布，试求

点的电场强度.

分析依照电场叠加原理，P点的电场强度等于各点电荷单独存在时在

点激发电场强度的矢量和

.由于电荷量为

的一对点电荷在

点激发的电场强

度大小相等、方向相反而相互抵消，

P点的电场强度就等于电荷量为

2.0q的

点电荷在该点单独激发的场强度.

根据上述分析

4π0（a/2）2

π0a2

题9-7图

9－8若电荷Q均匀地分布在长为

L的细棒上.求证：

（1）

在棒的延长线，

且离棒中心为r处的电场强度为

π0

（2）在棒的垂直平分线上，离棒为r

处的电场强度为

r4r2

2πε0

若棒为无限长（即L→∞），试将结果与无限长均匀带电直线的电场强度相比

较.

题9-8

分析这是计算连续分布电荷的电场强度

.此时棒的长度不能忽略，因而不

能将棒当作点电荷处理

.但带电细棒上的电荷可看作均匀分布在一维的长直

线上.如图所示，在长直线上任意取一线元

dx，其电荷为dq＝Qdx/L，它在

点P的电场强度为

dq2er

4πε

整个带电体在点P的电场强度

EdE

接着针对具体问题来处理这个矢量积分.

（1）若点P在棒的延长线上，带电棒上各电荷元在点P的电场强度方向相

同，

dEi

（2）

若点P在棒的垂直平分线上，如图

（a）所示，则电场强度

E沿x

轴方向

的分量因对称性叠加为零，因此，点

P的电场强度就是

dEyj

sindEj

证

（1）延长线上一点P

，利用几何关系

r′

的电场强度E

L2π0r

＝r－x统一积分变量，则

L/2

Qdx

πε

πε4r2

-L/2

0Lrx

40LrL

电场强度的方向沿

x轴.

（2）根据以上分析，中垂线上一点

P的电场强度E的方向沿y轴，大小为

sinαdq

L4πε0r2dE

利用几何关系sinα＝r/r′，r

统一积分变量，则

rQdx

-L/24π0

Lx2

3/2

2π0r

4r2

当棒长L→∞时，若棒单位长度所带电荷

λ为常量，则P点电场强度

lim

Q/L

2πε0r

此结果与无限长带电直线周围的电场强度分布相同

［图（b）］.这说明只要满

足r2/L2＜＜1，带电长直细棒可视为无限长带电直线.

9－9一半径为R的半球壳，均匀地带有电荷，电荷面密度为

σ，求球心处

电场强度的大小.

题9-9图

分析这仍是一个连续带电体问题，求解的关键在于如何取电荷元.现将半

球壳分割为一组平行的细圆环，如图所示，从教材第9－3节的例2可以看出，

所有平行圆环在轴线上P处的电场强度方向都相同，将所有带电圆环的电场

强度积分，即可求得球心O处的电场强度.

解将半球壳分割为一组平行细圆环，任一个圆环所带电荷元

2πR2

sin

，在点O激发的电场强度为

xdq

4π0x2

r23/2

由于平行细圆环在点O激发的电场强度方向相同，利用几何关系

xRcosθ，r

Rsinθ统一积分变量，有

Rcos

2πR2sin

4π0x2

r22/3

cosd

积分得

π/2

sincosd

9－10

水分子H2O中氧原子和氢原子的等效电荷中心如图所示，

假设氧原

子和氢原子等效电荷中心间距为r0.试计算在分子的对称轴线上，距分子较远处的电场强度.

题9-10图

分析水分子的电荷模型等效于两个电偶极子，它们的电偶极矩大小均为

P0er0，而夹角为2θ.叠加后水分子的电偶极矩大小为p2er0cos，方向沿对称轴线，如图所示.由于点O到场点A的距离x＞＞r0，利用教材第

5－3节中电偶极子在延长线上的电场强度

12p

可求得电场的分布

.也可由点电荷的电场强度叠加，求电场分布.

解1

水分子的电偶极矩

p2p0cos

2er0cos

在电偶极矩延长线上

4er0cosθ

er0cosθ

4πε0

πε0

4πε0x3

解2

在对称轴线上任取一点

A，则该点的电场强度

E2EcosβE

2cos

4π

ε0r

ε0x

由于

r02

2xr0cosθ

cosβ

r0cosθ

代入得

r0cos

2xr0cos

测量分子的电场时，

总有x＞＞r0

，因此，式中

2xrcos

x31

2r0cos

，将上式化简并略去微小量后，得

reθ

cos

9－11

两条无限长平行直导线相距为

r0，均匀带有等量异号电荷，电荷线

密度为λ.

（1）求两导线构成的平面上任一点的电场强度

（设该点到其中一

线的垂直距离为x）；

（2）求每一根导线上单位长度导线受到另一根导线上电荷作用的电场力.

题9-11图

分析

（1）在两导线构成的平面上任一点的电场强度为两导线单独在此所

激发的电场的叠加.

（2）由F＝qE，单位长度导线所受的电场力等于另一根导线在该导线处

的电场强度乘以单位长度导线所带电量，即：

F＝λE.应该注意：

式中的电

场强度E是另一根带电导线激发的电场强度，电荷自身建立的电场不会对自

身电荷产生作用力.

解

（1）设点P在导线构成的平面上，E＋、E－分别表示正、负带电导线在P点的电场强度，则有

2π0

r0x

xr0

（2）设F＋、F－分别表示正、负带电导线单位长度所受的电场力，则有

2πε0r0

λE

λi

2πεr

显然有F＋＝F－，相互作用力大小相等，方向相反，两导线相互吸引.

9－12设匀强电场的电场强度

E与半径为R的半球面的对称轴平行，

试计

算通过此半球面的电场强度通量.

题9-12图

分析方法1：

作半径为R的平面S与半球面S一起可构成闭合曲面，由于闭合面内无电荷，由高斯定理

EdS

ε0

这表明穿过闭合曲面的净通量为零，穿入平面S′的电场强度通量在数值上

等于穿出半球面S的电场强度通量.因而

方法2：

由电场强度通量的定义，对半球面

S求积分，即

Φs

解1由于闭合曲面内无电荷分布，根据高斯定理，有

依照约定取闭合曲面的外法线方向为面元

的方向，

ΦEπR2cosππR2E

解2取球坐标系，电场强度矢量和面元在球坐标系中可表示为

EEcose

sinsiner

R2sinθdθder

ΦEdS

ER2sin

sindd

ER2sin

πR2E

9－13地球周围的大气犹如一部大电机，由于雷雨云和大气气流的作用，

在晴天区域，大气电离层总是带有大量的正电荷，云层下地球表面必然带有

负电荷.晴天大气电场平均电场强度约为120V

m1，方向指向地面

.试求

地球表面单位面积所带的电荷

（以每平方厘米的电子数表示）.

分析考虑到地球表面的电场强度指向地球球心，

在大气层中取与地球

同心的球面为高斯面，利用高斯定理可求得高斯面内的净电荷

在大气层临近地球表面处取与地球表面同心的球面为高斯面，

其半

径R

RE（RE为地球平均半径）.由高斯定理

E4πRE2

地球表面电荷面密度

q/4πRE2

0E1.06109Cm2

单位面积额外电子数

/（e）

6.63

105

cm2

9－14

设在半径为R的球体内电荷均匀分布，电荷体密度为

求带电球内

外的电场强度分布.

分析电荷均匀分布在球体内呈球对称，

带电球激发的电场也呈球对称

性.根据静电场是有源场，电场强度应该沿径向球对称分布.因此可以利用高斯定理求得均匀带电球内外的电场分布.以带电球的球心为中心作同心球面为高斯面，依照高斯定理有

4π2

上式中Qi是高斯面内的电荷量，分别求出处于带电球内外的高斯面内的电

荷量，即可求得带电球内外的电场强度分布.

解依照上述分析，由高斯定理可得

rR时，

4πr2E

4πr3

假设球体带正电荷，电场强度方向沿径向朝外

.考虑到电场强度的方向，带

电球体内的电场强度为

4πR3

考虑到电场强度沿径向朝外，带电球体外的电场强度为

30r2

9－15两个带有等量异号电荷的无限长同轴圆柱面，半径分别为

R1和R2

（R2＞R1），单位长度上的电荷为λ.求离轴线为r

处的电场强度：

（1）r＜

R1，

（2）R1＜r＜R2，（3）

r＞R2.

题9-15图

分析电荷分布在无限长同轴圆柱面上，电场强度也必定沿轴对称分布，取同轴圆柱面为高斯面，只有侧面的电场强度通量不为零，且

EdSE2πrL，求出不同半径高斯面内的电荷q.即可解得各区域

电场的分布.

解作同轴圆柱面为高斯面，根据高斯定理

2πrL

q/ε0

r＜R1，

R1＜r＜R2，

qλL

r＞R2，

在带电面附近，电场强度大小不连续，如图（

b）所示，电场强度有一跃变

λL

2π

ε0rL

9－16如图所示，有三个点电荷

Q1、Q2

、Q3沿一条直线等间距分布且

Q1＝Q3＝Q.已知其中任一点电荷所受合力均为零，求在固定

Q1、Q3的

情况下，将Q2从点O移到无穷远处外力所作的功.

题9-16图

分析由库仑力的定义，根据Q1、Q3所受合力为零可求得Q2.外力作功W′应等于电场力作功W的负值，即W′＝－W.求电场力作功的方法有两种：

（1）根据功的定义，电场力作的功为

WQ2Edl

其中E是点电荷Q1、Q3产生的合电场强度.

（2）根据电场力作功与电势能差的关系，有

WQ2V0VQ2V0

其中V0是Q1、Q3在点O产生的电势（取无穷远处为零电势）.

解1由题意Q1所受的合力为零

Q14πεd2

4πε02d

解得

展开阅读全文