差分吸收光谱法测量大气污染的测量误差分析精.docx
《差分吸收光谱法测量大气污染的测量误差分析精.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《差分吸收光谱法测量大气污染的测量误差分析精.docx（14页珍藏版）》请在冰豆网上搜索。
差分吸收光谱法测量大气污染的测量误差分析精
光第22卷 第8期
2002
年8月文章编号:
025322239（2002）0820957205
学 学 报Vol.22,No.8
August,2002差分吸收光谱法测量大气污染的测量误差分析
周 斌 刘文清 齐 锋 李振璧 崔延军
（中国科学院安徽光学精密机械研究所环境监测研究室,合肥230031）
3
摘要:
差分吸收光谱技术被广泛地应用于测量大气中微量元素的浓度,尽管该技术利用最小二乘法来反演待测气体的浓度,能够得到很高的测量精度。
但是,由于仪器本身的噪声以及测量波段其它气体的干扰等,使得仪器的测量有一定的误差,而且上述因素还决定着仪器的测量下限。
对差分吸收光谱方法的测量误差以及引起误差的原因作了详细的分析。
关键词:
差分吸收光谱;误差分析;环境监测;相对测量误差中图分类号:
O433.5+1 文献标识码:
A
1 引 言
差分光学吸收光谱（DOAS）方法最初由
[1,2][3]
Platt和Noxon等人在20世纪70年代提出,该方法是利用光线在大气中传输时,大气中各种气体分子在不同的波段对其有不同的差分吸收的特性来反演这些微量气体在大气中的浓度,经过一段时间的发展,目前已渐渐成为进行大气污染模式研究和大气污染监测的常用方法之一。
差分吸收光谱方法具有一些传统监测方法所无法比拟的优点,一套差分吸收光谱系统的监测范围很广,可直接监测方圆几平方公里的范围,所以测量结果比点测量仪器更具有代表性;该方法采用非接触方式,在测量时不会影响被测气体分子的化学特性,这特别适合于测量一些性质比较活泼的气体分子和离子的质量浓度,比如NO3、BrO和OH等;差分吸收光谱方法的测量周期短、响应快,并且一台装置可同时测量几种不同气体的质量浓度,这对研究大气化学变化和污染物之间相互转化规律有着非常重要的意义。
差分吸收光谱方法有很低的测量下限,但是系统的噪声、测量波段的选择等因素对测量结果会有很大的影响,给仪器测量带来较大的误差,本文就对差分吸收光谱方法的测量误差,以及引起误差的原因做一详细的分析。
2 差分吸收光谱方法简介
2.1 差分吸收光谱工作原理
我们知道各种气体在不同的光谱波段都有自己的特征吸收光谱,比如NH3和NO在紫外200nm附近有很强的吸收,SO2
[5]
[4]
和O3
[4]
[6]
在200nm～
[7]
350nm光谱范围内有很强的吸收,NO2
在440nm
附近的差分吸收非常强烈,CO的吸收则主要集中在红外波段。
对于许多有机物来说则有更明显的特征吸收,C6H6收,而CH2O
[8]
在250nm左右有很强烈的差分吸
[9]
在340nm附近的差分吸收则很明
显。
正是气体分子的这些特征吸收光谱为我们提供了测量它们浓度的方法。
差分吸收光谱系统的基本原理是利用气体分子对光线的差分吸收
[10,11]
。
在紫外和近紫外附近,分
子的吸收光谱主要是由分子或原子的电子跃迁引起的,该吸收光谱包括慢变的宽带吸收和快变的窄带吸收,初步处理后,去除宽带吸收剩下窄带吸收,其对应的吸收截面变化频率比较高,有利于差分计算,通常称这个窄带吸收为差分吸收,对应的吸收截面为差分吸收截面。
利用气体的差分吸收来测量其浓度的优点是最大程度上消除了瑞利散射、米散射以及灯本身光谱的慢变等因素对测量的影响。
差分吸收光谱方法利用一段差分吸收光谱用最小二乘法进行数据拟合,而不是两点差分,大大地减小了仪器噪声和其它气
3中国科学院知识创新工程（kgcx22403）资助课题。
E2mail:
bzhou@
收稿日期:
2001208203;收到修改稿日期:
2001210225
体对测量结果的影响,使得测量精度和测量下限都有很大的提高。
光源发出强度为I0的光,经过一定距离的传输
©1995-2006TsinghuaTongfangOpticalDiscCo.,Ltd.Allrightsreserved.
光 学 学 报 22卷 958
后,由于各种大气气体分子对其不同的差分吸收,使光谱的强度和结构都会发生相应的改变,我们设其
n
强度变为I,I和I0之间的关系可由比尔朗伯（Beer2Lambert）定律得出:
）=I0（λ）I（λ
i=1
）[-σ（λ∑
i
）-ε）-ε）]NiL+B（λ）,-σ′i（λR（λM（λ
（1）
）为所测第i种气体的分子窄这里,λ为波长,σi（λ）为宽带吸收截面,Ni为第i种气带吸收截面,σ′i（λ
体的质量浓度,L表示光程,n为所测气体的种类
）和ε）分别为瑞利散射数,一般为2～10,εR（λM（λ）为各种噪声之和。
系数和米散射系数,B（λ由于
σ）、ε）和ε）是随波长作慢变化的,所以′i（λR（λM（λ
信号被转换成数字信号送入计算机进行处理。
对
CCD的像元每扫描一次就可得到一条光谱,实际工作中为了提高信噪比,一般将1000条光谱平均后再进行处理,每次测量周期大约为5min。
光程应为光源到角反射镜距离的两倍。
测量结果是整个光路上气体质量浓度的平均值。
将测量到的光谱作多项式拟合后,就可除去光谱中的这种慢变化。
不考虑
（1）式中的上述3项,对
（1）式两边取对数,可得:
ln
I
n
3 系统测量误差分析
差分吸收光谱系统测量误差的主要来源有系统噪声、各种气体之间的相互影响等因素
下面具体分析这些因素对测量结果的影响。
3.1 系统噪声对测量误差的影响对任何一种仪器,系统噪声都不可避免地影响测量结果。
在差分吸收光谱中,系统噪声主要来源于电噪声和光噪声。
电噪声一般是由CCD本身的噪声、信号在线路中的传输和数据采集卡等因素引起,而光噪声则由光谱仪本身的杂散光以及实际测量时进入望远镜的空气中杂散光引起的,系统噪声在对测量结果的影响中起到主导作用。
图2是典型的系统噪声。
=
i=1
σ（λ）NL∑
i
i
（λ）.+B′
（2）
对系统标定时,首先测量I0,然后将充有已知质量浓度的标准样气放在光路中,测量光强I,利用
（2）
）,测量式即可得出该种气体的差分吸收截面σi（λ出所有待测气体的差分吸收截面以后,仪器实际工
作时只要测量出ln（I0ΠI）,通过
（2）式,利用最小二乘法进行数据拟合,就可得出大气中所测气体的质量浓度。
2.2 仪器装置
整套仪器主要包括:
光源、发射和接收系统、角反射镜、石英光纤、单色仪、CCD探测器和计算机等,仪器的光路和电路图如图1所示。
Fig.1OpticalandelectronicschemeoftheapparatusFig.2Noiseoftheinstrument
仪器的工作过程是:
氙灯发出的光由望远镜中的次镜M1反射到主镜M的外面一部分,被准直为平行光射向远处的角反射镜,从角反射镜反射回的光被主镜的里面一部分会聚,经次镜M2再次反射后,最后聚集在光纤的入射端面。
光通过光纤后,入射到单色仪的入射狭缝,经单色仪分光,照射到单色仪的出射窗口,按波长大小排列成一条谱带,CCD探测器安装在单色仪的出射窗口上,照在其上的光
在差分吸收光谱中,数据处理是采用光谱曲线的最小二乘法来拟合的,这样可以将系统噪声对测量结果的影响降到最小。
但由于空气中污染物的质量浓度很低,
一般为每立方米中几到几十个微克,他们的差分吸收光谱强度只有10量级左右,而系统的噪声强度也是这个量级,所以噪声对低浓度气体的测量结果影响很大。
以SO2为例来分析噪声对测量结果的影响。
-3
©1995-2006TsinghuaTongfangOpticalDiscCo.,Ltd.Allrightsreserved.
8期 周 斌等:
差分吸收光谱法测量大气污染的测量误差分析 959
仪器噪声强度可以表示为:
m1Π2
（3）D-=3×∑di,
m-1i=1
其中m为测量的数据点数,di为第i个测量点的噪声大小,图2中的噪声强度大约为1.22×10。
图3是由SO2的差分吸收截面算出的质量浓度为0.005mgΠm时SO2的差分吸收光谱,根据（3）式得
-3
[12]
比小于0.50,其测量结果精度都达不到要求。
对于
b
和c,信噪比分别小于0.5和0.6时测量结果精度同样达不到要求。
所以对差分吸收光谱系统来说,当噪声强度大约是气体差分吸收强度的2倍时,相对测量误差就会超过10%,测量结果不够准确。
出其强度为1.45×10。
图4是图2中的噪声和图3中SO2的差分吸收光谱叠加以后模拟的测量信号,分析该测
量信号得出SO2的质
量浓度为0.0048mgΠm,相对测量误差4%。
-3
Fig.5Therelationshipbetweendensity
-3
ofdifferential
absorptionspectraandrelativemeasuringerrorfordifferentnoise.a:
D-=2.01×1010
-3
;b:
D-=1.22×
;c:
D-=0.8×10
-3
3.2 气体之间的相互影响
差分吸收光谱系统在测量过程中,由于大气中
Fig.3DifferentialabsorptionspectrumofSO2
存在着各种各样的污染气体,这些气体在测量波段
有着不同程度的差分吸收,这势必会对测量结果造成影响。
比如在300nm附近测量SO2,空气中常见的污染气体O3和NO2在此波段也有吸收,我们以此为例来分析一下干扰气体对测量结果的影响。
在300nm附近SO2、O3和NO2的差分吸收截面如图6所示。
从中可见,在295nm～310nm波段,SO
2的差分吸收截面要比NO2和O3大一个量级,我们将NO2和O3作为干扰气体,来分析它们的浓度变化
Fig.4Spectrumofnoiseaddingthedifferential
absorptionspectrumofSO2
对测量SO2的影响。
我们首先保持噪声强度不变,在其上叠加不同强度的SO2差分吸收光谱模拟出它们的测量信号,对这些测量信号进行分析反演出信号中SO2的质量浓度,分别算出它们的相对测量误差。
然后改变噪声强度重复上面的分析,结果如图5所示。
图5中的横坐标是SO2的差分吸收光谱强度,纵坐标是相对测量误差,图中a、b、c分别是噪声强度为2.01×10
-3
、1.22×10
-3
、0.8×10
-3
时的分析结果。
从
Fig.6Differentialabsorptioncrosssection
ofSO2,O3andNO2
图中可见在噪声强度不变时,随着差分吸收光谱强度的减小,即信噪比的减小,相对测量误差逐渐变大。
如果10%的相对测量误差可以接受,那么a中差分吸收光谱强度小于1.0×10
-3
首先,我们只考虑NO2的干扰。
将质量浓度为0.0217mgΠ
m的SO2差分吸收光谱叠加到图2所
的信号,即信噪
©1995-2006TsinghuaTongfangOpticalDiscCo.,Ltd.Allrightsreserved.
光 学 学 报 22卷
960
示的噪声上,再在其上叠加不同质量浓度的NO2差分吸收光谱作为测量信号,分别来计算SO2的质量浓度,算出测量结果的相对测量误差。
结果如图7所示。
从图7中可以看出当NO2的质量浓度从0增加到0.152mgΠm时,SO2的相对测量误差也从0变化到4.2%
。
3
图8中的质量浓度对应
。
升级会员 