大学物理实验报告答案大全实验数据Word格式.docx

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如果人射光不是单色，则由上式可以看出，光的波长不同，其衍射角也各不相同，于是复色光将被分解，而在中央k=0、

ψ=0处，各色光仍重叠在一起，形成中央明条纹。

在中央明条纹两侧对称地分布着k=1，2，3，…级光谱，各级光谱

线都按波长大小的顺序依次排列成一组彩色谱线，这样就把复色光分解为单色光。

如果已知光栅常数，用分光计测出k

级光谱中某一明条纹的衍射角ψ，即可算出该明条纹所对应的单色光的波长λ。

实验步骤

（1）调整分光计的工作状态，使其满足测量条件。

（2）利用光栅衍射测量汞灯在可见光范围内几条谱线的波长。

①由于衍射光谱在中央明条纹两侧对称地分布，为了提高测量的准确度，测量第k级光谱时，应测出+k级和-k

级光谱线的位置，两位置的差值之半即为实验时k取1。

②为了减少分光计刻度盘的偏心误差，测量每条光谱线时，刻度盘上的两个游标都要读数，然后取其平均值（角

游标的读数方法与游标卡尺的读数方法基本一致）。

③为了使十字丝对准光谱线，可以使用望远镜微调螺钉12来对准。

④测量时，可将望远镜置最右端，从-l级到+1级依次测量，以免漏测数据。

（1）与公认值比较

计算出各条谱线的相对误

λ0为公认值。

（2）计算出紫色谱线波长的不确定度

差

⎣−⎣x

⎣0

其中

u（λ）=

⎡∂（（a+b）sinϕ）

⎢

⎣

2

⎤

u（ϕ）⎥=（a+b）|cosϕ|u（ϕ）

⎦

1

600

⋅cos15.092�⋅

ð

60⋅180

=0.467nm;

U=2×

u（λ）=0.9

nm

最后结果为:

λ=（433.9±

0.9）nm

1.

当用钠光（波长λ=589.0nm）垂直入射到1mm内有500条刻痕的平面透射光栅上时，试问最多能看到第几级光谱?

并

请说明理由。

答：

由（a+b）sinφ=kλ

∵φ最大为90º

-6-9

-6

得k={（a+b）/λ}sinφ

所以sinφ=1

-9

最多只能看到三级光谱。

2.

当狭缝太宽、太窄时将会出现什么现象?

为什么?

答：

狭缝太宽，则分辨本领将下降，如两条黄色光谱线分不开。

狭缝太窄，透光太少，光线太弱，视场太暗不利于测量。

3.为什么采用左右两个游标读数?

左右游标在安装位置上有何要求?

采用左右游标读数是为了消除偏心差，安装时左右应差180º

。

光电效应

（1）观察光电效现象,测定光电管的伏安特性曲线和光照度与光电流关系曲线;

测定截止电压,并通过现象了解其物

理意义。

（2）练习电路的连接方法及仪器的使用;

学习用图像总结物理律。

（1）光子打到阴极上,若电子获得的能量大于逸出功时则会逸出，在电场力的作用下向阳极运动而形成正向

电流。

在没达到饱和前，光电流与电压成线性关系,接近饱和时呈非线性关系,饱和后电流不再增加。

22

22-2

（3）若给光电管接反向电压u反，在eU反<

mvmax/2=eUS时（vmax为具有最大速度的电子的速度）仍会有电子移动

到阳极而形成光电流，当继续增大电压U反，由于电场力做负功使电子减速，当使其到达阳极前速度刚好为零时U反=US，

此时所观察到的光电流为零，由此可测得此光电管在当前光源下的截止电压US。

（1）按讲义中的电路原理图连接好实物电路图；

（2）测光电管的伏安特性曲线：

①先使正向电压加至30伏以上，同时使光电流达最大（不超量程），

②将电压从0开始按要求依次加大做好记录；

（3）测照度与光电流的关系：

①先使光电管距光源20cm处，适当选择光源亮度使光电流达最大（不超量程）；

②逐渐远离光源按要求做好记录；

（4）测光电管的截止电压：

①将双向开关换向；

②使光电管距光源20cm处，将电压调至“0”，适当选择光源亮度使光电流达最大（不超量程），记录此时的光

电流I0，然后加反向电压使光电流刚好为“0”，记下电压值US；

③使光电管远离光源（光源亮度不变）重复上述步骤作好记录。

（1）伏安特性曲线

（2）照度与光电流的关系

-10

10

20

30

40

50

伏安特性曲线

照度与光电

流曲线

（3）零电压下的光电流及截止电压与照度的关系

1.临界截止电压与照度有什么关系?

从实验中所得的结论是否同理论一致?

如何解释光的波粒二象性?

临界截止

电压与照度无关，实验结果与理论相符。

光具有干涉、衍射的特性，说明光具有拨动性。

从光电效应现象上分析，光又具有粒子性，由爱因斯坦方程来描

2.可否由Us′ν曲线求出阴极材料的逸出功?

可以。

由爱因斯坦方程hυ=e|us|+hυo可求出斜率Δus/Δυ=h/e

和普朗克常数，还可以求出截距（h/e）υo，再由截距求出光电管阴极材料的红限

υo，从而求出逸出功A=hυo。

光的干涉—牛顿环

（1）观察等厚干涉现象及其特点。

（2）学会用干涉法测量透镜的曲率半径与微小厚度。

利用透明薄膜（空气层）上下表面对人射光的依次反射，人射光的振幅将分成振幅不同且有一定光程差的两部分，

这是一种获得相干光的重要途径。

由于两束反射光在相遇时的光程差取决于产生反射光的薄膜厚度，同一条干涉条纹所

对应的薄膜厚度相同，这就是等厚干涉。

将一块曲率半径R较大的平凸透镜的凸面置于光学平板玻璃上，在透镜的凸

面和平板玻璃的上表面间就形成一层空气薄膜，其厚度从中心接触点到边缘逐渐增加。

当平行的单色光垂直入射时，

入射光将在此薄膜上下两表面依次反射，产生具有一定光程差的两束相干光。

因此形成以接触点为中心的一系列明暗交

4（m−n）⎣

y

（1）转动读数显微镜的测微鼓轮，熟悉其读数方法；

调整目镜，使十字叉丝清晰，并使其水平线与主尺平行（判断的

方法是：

转动读数显微镜的测微鼓轮，观察目镜中的十字叉丝竖线与牛顿环相切的切点连线是否始终与移动方向平行）。

（2）为了避免测微鼓轮的网程（空转）误差，整个测量过程中，轮只能向一个方向旋转。

尽量使叉丝的竖线对准暗

干涉条纹中央时才读数。

（3）应尽量使叉丝的竖线对准暗干涉条纹中央时才读数。

（4）测量时，隔一个暗环记录一次数据。

（5）由于计算R时只需要知道环数差m-n，因此以哪一个环作为第一环可以任选，但对任一暗环其直径必须是对

应的两切点坐标之差。

述：

hν=（1/2）mvmax+A。

在鼓应

c

R

⎛u（y）⎞⎛u（m）⎞⎛u（n）⎞

⎜⎜y⎟⎟+⎜m−n⎟+⎜m−n⎟

⎝20.635⎠

uc（R）=R⋅

uc（R）

=5.25mm；

=2×

uc（R）=11mm

R=（R±

U）=（875±

11）mm

1.透射光牛顿环是如何形成的?

如何观察?

画出光路示意图。

光由牛顿环装置下方射入，在

空气层上下两表面对入射光的依次反射，形成干涉条纹，由上向下观察。

2.在牛顿环实验中，假如平玻璃板上有微小凸起，则凸起处空气薄膜厚度减小，导致等厚干涉条纹

发生畸变。

试问这时的牛顿环（暗）将局部内凹还是局部外凸?

将局部外凸，因为同一条纹对应的薄膜厚度相同。

3.用白光照射时能否看到牛顿环和劈尖干涉条纹?

此时的条纹有何特征?

用白光照射能看到干涉条纹，特征是：

彩色的条纹，但条纹数有限。

双棱镜干涉

（1）观察双棱镜干涉现象,测量钠光的波长。

（2）学习和巩固光路的同轴调整。

双棱镜干涉实验与双缝实验、双面镜实验等一样，都为光的波动学说的建立起过决定性作用，同时也是测量光波

波长的一种简单的实验方法。

双棱镜干涉是光的分波阵面干涉现象，由S发出的单色光经双棱镜折射后分成两列，相当

于从两个虚光源S1和S2射出的两束相干光。

这两束光在重叠区域内产生干涉，在该区域内放置的测微目镜中可以观察

到干涉条纹。

根据光的干涉理论能够得出相邻两明（暗）条纹间的距离为∆x

d

D

⎣，即可有⎣=

∆x其中d为两

个虚光源的距离，用共轭法来测，即d

=d1d2

D为虚光源到接收屏之间的距离，在该实验中我们测的是狭缝到测

微

目

镜

的

距

离

∆x

很

小

，

由

测

量

（1）仪器调节

①粗调

将缝的位置放好，调至坚直，根据缝的位置来调节其他元件的左右和高低位置，使各元件中心大致等高。

②细调

根据透镜成像规律用共轭法进行调节。

使得狭缝到测微目镜的距离大于透镜的四倍焦距，这样通过移动透镜能够在

测微目镜处找到两次成像。

首先将双棱镜拿掉，此时狭缝为物，将放大像缩小像中心调至等高，然后使测微目镜能够接

收到两次成像，最后放入双棱镜，调双棱镜的左右位置，使得两虚光源成像亮度相同，则细调完成。

各元件中心基本达

到同轴。

（2）观察调节干涉条纹

调出清晰的干涉条纹。

视场不可太亮，缝不可太宽，同时双棱镜棱脊与狭缝应严格平行。

取下透镜，为方便调节可

先将测微目镜移至近处，待调出清晰的干涉条纹后再将测微目镜移到满足大于透镜四倍焦距的位置。

（3）随着D的增加观察干涉条纹的变化规律。

（4）测量

①测量条纹间距∆x

②用共轭法测量两虚光源S1和S2的距离d

③测量狭缝到测微目镜叉丝的距离D

测∆x数据记录

mm

次数

3

4

5

6

条纹位置

起始位置a

8.095

3.554

8.030

3.550

8.184

3.593

终了位置a′

3.575

8.035

3.573

8.100

3.680

8.080

被测条纹数

|a-a′|

4.520

4.481

4.457

4.550

4.504

4.487

0.4520

0.4481

0.4457

0.4550

0.4504

0.4487

∆x=0.44998mm

测d数据记录

放大像间距d1

a1

7.560

5.771

7.538

5.755

7.520

5.735

a1′

5.774

7.561

5.766

7.549

5.753

7.515

|a1-a1′|

1.786

1.790

1.772

1.794

1.767

1.780

缩小像间距d2

a2

7.357

6.933

7.381

6.910

7.355

6.951

a2′

6.965

7.360

6.968

7.330

6.940

|a2-a2′|

0.410

0.428

0.413

0.420

0.415

0.409

d1=1.7915mm；

d2=0.4158mm

测D数据记录

狭缝位置b

∆x的不确定度

-29

（1）

测微目镜差丝位置b′

660

D=|b-b′|

659

uA（∆x）=0.001329mm；

uB（∆x）=

∆仪

=0.005770mm；

（2）求d1与d2的不确定度

uA（d1）=0.004288mm；

uA（d2）=0.002915mm；

uB（d1）=0.007mm；

uB（d2）=0.005mm；

uB（d）=

（3）求D的不确定度

u（D）=1mm。

（4）波长的合成相对不确定度

uc（⎣）

⎝∆x⎠⎝d⎠⎝D⎠

222

−4

其中⎜⎟=

⎝d⎠

（5）测量结果

4⎝d1⎠

4⎝d2⎠

由⎣

∆x求得⎣=5.87731⋅10-4mm。

uc（⎣）=2.427⋅10−7mm；

包含因子k=2时，⎣的扩展不确定度U=2uc（⎣）结果表达式为

⎣=⎣+U=（5.877±

0.005）⋅10−4mm。

测量前仪器调节应达到什么要求?

怎样才能调节出清晰的干涉条纹?

共轴，狭逢和棱背平行与测微目镜共轴，并适当调节狭逢的

宽度。

2.本实验如何测得两虚光源的距离d?

还有其他办法吗?

1/2

3.狭缝与测微目镜的距离及与双棱镜的距离改变时，条纹的间距和

数量有何变化?

狭缝和测微目镜的距离越近，条纹的间距越窄，数量不变，狭缝

和双棱镜的距离越近，条纹间距越宽，数量越小。

4.在同一图内画出相距为d虚光源的S1和S2所成的像d1和

d2的光路图。

测薄透镜的焦距

（1）

（2）

（3）

（4）

掌握测薄透镜焦距的几种方法；

掌握简单光路的分析和调整的方法；

了解透镜成像原理，掌握透镜成像规律；

进一步学习不确定度的计算方法。

（1）自准法

当光（物）点在凸透镜的焦平面上时，光点发出的光线经过透镜变成平行光束，再经过在透镜另一侧的平面镜反射后

又汇聚在原焦平面上且与发光点（物点）对称。

（2）物距像距法

测出物距（u）与相距（v）代入公式：

1/u+1/v=1/f可求f

（3）共轭法

保持物与屏的距离（L）不变,移动透镜，移动的距离为（e），其中一次成放大像另一次成缩小像,放大像1/u+1/v=1/

（4）凹透镜焦距的测量

利用光路可逆原理，将凸透镜所成的实像作为凹透镜的物，即可测出凹透镜成实像的物距和像距，代入公式1/u+

1/v=1/f可求出焦距f。

本实验为简单设计性实验，具体实验步骤由学生自行确定，必要时课建议学生按照实验原理及方法中的顺序作试

验。

要求学生自行设计的能直接反映出测量结果的数据记录表格。

（1）自准法，物距像距法，则凹透镜焦距三个试验将所测数据及计算结果填写在自行设计的表格中。

（2）对共轭法的测量数据及处理实例

测量数据记录表

①不确定度的计算过程:

uA（e）=

i−e）

6（6−1）

=0.047cm

uB（e）=

0.30cm

u（e）=

uA2（e）+uB2（e）=

0.31cm

u（L）=0.30cm

所以

u（f）

f

⎡L2+e2⎤

=⎢2

⎡2e⎤

2⎥

u2（e）=0.368⋅10-2

-2

U=2u（f）=0.145cm=0.1cm

②最后表达式:

f=（19.7±

0.1）cm

1.你认为三种测量凸透镜焦距的方法，哪种最好?

共轭法最好，因为这个方法把焦距的测量归结为对可以精确测定的量L和e的测量，避免了在测量u和v时，由于

估计透镜光心位置不准确所带来的误差。

2.由

f=

L2−e2

4L

推导出共轭法测f的标准相对合成不确定度传递公式。

根据实际结果，试说明uB（L）、uB（e）、uA（e）

哪个量对最后结果影响最大?

由此你可否得到一些对实验具有指导性意义的结论?

uA（L）对最后结果影响最

大，因为L为单次测量量。

对O1、O2的测量时，要采用左右逼近法读数。

3.测量凹透镜焦距f和实验室给出的f0，比较后计算出的E值（相对误差）一般比较大，试分析E大的原因?

E较大的原因可能是因为放入凹透镜后所成像的清晰度很难确定，即像的聚焦情况不好，从而导致很难测出清

晰成像的位置。

4.在测量凸透镜的焦距时，可以利用测得的多组u、v值，然后以u+v作纵轴，以u·

v作横轴，画出实验曲线。

根据

式（3-15-1）事先推断一下实验曲线将属于什么类型，怎样根据这条曲线求出透镜的焦距f?

曲线是直线，可根据直线的斜率求出f，f=1/k，因为1/f=1/u+1/v，即

uυ

u+υ，故可有f=1/k。

5.测量凸透镜的焦距时，可以测得多组u、v值，以v/u（即像的放大率）作纵轴，以v作横轴，画出实验曲线。

试问这

条实验曲线具有什么形状?

怎样由这条曲线求出透镜的焦距f?

曲线是直线，在横轴上的截距就是f。

激光全息照相

了解全息照相的原理及特点。

掌握漫反射物体的全息照相方法，制作漫反射的三维全息图。

掌握反射全息的照相方法，学会制作物体的白光再现反射全息图。

进一步熟悉光路的调整方法，学习暗室技术。

（1）概述

全息照相是利用光涉的干涉和衍射原理，将物光波以干涉条纹的形式记录下来，然后在一定条件下，利用衍射再现

原物体的立体图像。

可见，全息照相必须分两步进行：

①物体全息图的记录过程；

②立体物像的再现过程。

（2）全息照相与普通照相的主要区别

①全息照相能够把物光波的全部信息记录下来，而普通照相只能记录物光波的强度。

②全息照片上每一部分都包含了被摄物体上每一点的光波信息，所以它具有可分割性，即全息照片的每一部分都能

再现出物体的完整的图像。

③在同一张全息底片上，可以采用不同的角度多次拍摄不同的物体，再现时，在不同的衍射方向上能够互不干扰地

观察到每个物体的立体图像。

（3）全息照相技术的发展

全息照相技术发展到现在已有四代。

本实验将用激光作光源完成物体的第二代全息图—漫反射全息图和第三代全息

图—反射全息图的拍摄和再现。

M2

O

L2

L.K

S

H

L

θ

L1

M1

M

激光，然后按下述内容和步骤开始进行实验。

（1）漫反射全息图的拍摄

①按漫反射全息光路图摆放好各元件的位置，整个光路大概占实验台面的三分之二左右。

②各光束都应与台面平

行，通过调平面镜的俯仰角来调节。

且光点都要打到各元件的中心部位。

③两束光的光程差约为20cm,光程都是由分束

镜开始算起,沿着光束前进的方向量至全息底片为止。

④物光与参考光夹角为30°

～50°

⑤参考光与物光的光强比为

3:

1～8:

1（通过调整扩束镜的位置来实现）。

⑥曝光时间为6S。

⑦上底片及曝光拍照（底片上好后要静止1～2min），药

膜面要正对物体放。

（2）白光再现反射全息图

①按反射全息光路摆放好各元件的位置，先不放入扩束镜L，各光事与台面平行。

②调整硬币，使之与干板（屏）

平行，使激光束照在硬币的中心。

③放入扩束镜，使光均匀照射且光强适中，确定曝光时间为3s。

④曝光，硬币与

干板间距为1cm。

（3）底片处理

①显影。

②显影后冲洗1min，停显30s左右，定影3～5min，定影后可打开白炽灯，用水冲洗干板5～10min，再

用吹风机吹干（吹时不可太近且不可正对着吹，以免药膜收缩）。

（4）再现观察

①漫反射全息图的再现。

②白光再现反射全息图的观察。

数据处理本实验无