整理理论力学课第一次习题课讲义北航Word下载.docx
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……………A点的极坐标表达式，定义式而已
对M点：
………….M点的极坐标表达式，定义式而已
同时A点和M点在空间位置上的关系为：
……………………………点M与点A之间的关联
从而有
于是点M的速度为
这其实就是第二章所讲的基点法
于是点M的加速度为
…….…大小只是两项的平方和
再求
由几何关系可知：
再对求一次导：
代入经运算可得：
第二个题是第二次作业中的补充题2，重点在于分析定点运动中瞬时转动轴的确定及其角加速度的计算。
补充作业题2.半径为10cm的圆盘EDF用轴承装在曲杆BCD上，曲杆可绕铅垂轴AB转动，如图所示。
已知，,曲杆绕AB轴转动的角速度ω=10rad/s，圆盘与固定水平面接触点E处无滑动。
试求：
（1）.圆盘EDF的角速度及角加速度；
（2）.圆盘边缘上点F的速度及加速.
要求解的是圆盘EDF的运动信息，实质上这是一个定点运动问题，因此，我们第一步必须判断出定点的所在，继而得到它的瞬时转动轴，也就是它角速度所在的方向。
而我们已知的是曲杆BCD的运动，那么我们必须试图建立已知运动与未知运动信息之间的关联，同时参与两种运动的点就是这个问题中关联点，也就是点D。
问题：
定点的确定，是DC延长线与Z轴的交点，为什么不是点B？
点B是否是EDF上的点呢？
回答：
这时我们考虑刚体的性质，刚体隐含的是其上任意两点的距离在运动中保持不变，假如点B是刚体EDF上的点，我们考察B、E的距离，在此时BE如图示，那么假设E运动到F点的位置，则BE’＝BF≠BE,因此，点B不是刚体EDF上的点，也不是其延拓部分上的点。
实质上圆盘EDF在做定点运动，定点是
DC延长线与Z轴的交点O，此外，
所以EDF的瞬时转动轴就是OE连线。
1）求角速度和角加速度：
假设曲杆BCD向里旋转，即
同时由关联点D有
定点运动中，角加速度怎么计算？
角加速度是角速度矢量端点的运动速度，此时将角速度矢量虚拟成一刚体，考察它的运动，本题中，角速度矢量刚体自身在做定轴转动，所以先求角速度矢量的角速度。
求角加速度：
是角速度矢量端点的运动速度，
将角速度矢量虚拟成一刚体，本题中，角速
度矢量刚体自身在做定轴转动：
刚体上任意一点的运动信息由定点运动公
式可得：
2）求F的速度及加速度
第二部分是六个习题，这六个习题中每个题目都能代表一类问题，但最重要的是我们在这里引入的“关联”的概念，大家在下面也会进一步看到，那些既参与已知运动又属于未知运动体的点或者刚体，就成为“关联点”或者“关联体”，它们成为整个题目分析的中心和研究对象。
建立未知运动和已知运动之间的关系是整个解题过程的关键，也是解题的出发点和契机所在。
1．杆AC在导轨中以匀速v平动，通过铰链A带动杆AB沿导套O运动，导套O与杆AC距离为l。
求图示瞬时杆AB的角速度和角加速度。
首先分析一下问题的性质，以此确定问题的解法。
要求解的运动是杆AB的运动，所以这是一个刚体的一般平面运动问题，因此，平面运动的解法均可使用，我们不妨把基点法、瞬心法和速度投影定理归为一类解法，因为，瞬心是个特殊的基点，而速度投影定理则可视为基点法的一个推论。
此外，这个问题在结构上比较简单，而且几何关系也比较清晰，因此，可以使用解析法进行解题。
而如果我们正好站在导套O上看点A，我们又会发现A点的相对导套的运动也很简单，是沿直线的运动，因此本题还可以运用点的复合运动去求解。
我们为什么要看点A而不是其它点呢？
是因为我们已知的是杆AC的运动，而要求解的是AB的运动，同时参与这两个运动的点只有A，它就是前面所说的关联点。
所以点A是中心。
法一：
瞬心法
i.研究对象AB，第一步确定其瞬心C*,如图：
ii．确定几何尺寸：
iii．计算角速度和角加速度：
法二：
解析法（最基本但有时比较繁琐而本题比较简便的方法）
研究对象A，A受到杆AB的约束，所以，它的位置与转角关联，
以O为坐标原点，水平方向为X皱，竖直方向为Y轴建立直角坐标系，如图示。
因A的y坐标不发生变化，所以其x坐标为
法三：
复合运动理论（相对运动和牵连运动比较简单）
解：
1）.选择动点、建立动系：
动点：
点A；
动系：
固结在导套O上
2）.分析三种运动：
相对运动：
沿直线AO的直线运动
牵连运动：
绕点O的定轴转动
绝对运动：
沿直线AC的直线运动
3）.计算：
速度：
加速度：
各加速度方向如图示
大小分析：
往AO垂直连线投影得
注：
点的复合运动理论或刚体的复合运动理论，都只是一种用以分析和解决问题的方法，不是你非得这样用，也并非只有它才能解决问题，而是因为使用它能使得问题得以简化，也就是使一个绝对运动较复杂的问题转化为一个相对运动和牵连运动都易解决的问题。
理论上动点可任意选择，但一经选定则不可再变化，因此对于一些变化的接触点不宜选作动点，而且实际中有一个准则，那就是最简原则，怎样的动点，怎样的动系，能使得问题最便于解决，这就是选择方案。
一般而言，我们要保证相对运动比较简便。
2.滑块B可沿杆OA滑动。
杆BE与BD分别与滑块B铰接，BD杆可沿水平导轨运动。
滑块E以匀速v沿铅直导轨向上运动，杆BE长为。
求图示瞬时杆OA的角速度与角加速度。
要求解的是杆AO的运动，它的运动是定轴转动，而已知的是滑块E的运动，因此，我们可以看到和这两个运动都相关的构件是BE，因此关联点是点B，且易知BE杆在做平面运动，因此一方面可以用平面运动方法求解点B的运动信息。
我们再看点B与OA杆，它们之间是存在相对运动的，因此，我们必须用到点的复合运动理论将点B的运动与OA的运动联系在一起。
要求解OA的运动，必须先知道点B的运动，要知道点B的运动，也就要先知道杆BE的运动。
1）先用平面运动方法求解点B的速度和加速度
易知点O是BE杆的瞬心，因此有
由基点法计算点B的加速度：
方向如图示：
其中：
又
2）用复合运动理论求解
动点：
点B动系：
固结在杆OA上
绝对运动：
沿BD的直线运动相对运动：
沿OA的直线运动
牵连运动：
定轴转动
这个问题是平面运动方法与点的复合运动方法的结合，其中关联点的信息可以通过平面运动方法单独求出，下面的例题中关联点的信息必须通过两者耦合求解。
3.AB长为l，滑块A可沿摇杆OC的长槽滑动。
摇杆OC以匀角速度w绕O转动，滑块B以匀速v=wl沿水平导轨滑动。
求图示瞬时AB杆的角速度和角加速度。
要求解的是杆AB的运动，它在做平面运动，已知点B的运动，一点运动信息不足以确定杆AB的运动，因此我们还必须知道刚体上另外一点，此处就是点A的运动信息。
而点A被限制在滑槽内，同时OC的运动也已知，因此点A是问题所在，也是本题的关联点。
同时进一步分析可以知道，若单独使用平面运动或者点的复合运动不足以得到A的速度和加速度，因此须两者耦合求解。
复合运动中，以点A为动点，将动系固结在摇杆OC上。
1）.分析点A的速度：
点A随AB的运动，可以由基点法得到速度、加速度，同时由复合运动也有一种求解方法，表现在如下联等公式中：
分析大小：
往ve方向投影有：
往vr方向投影有：
2）.分析点A的加速度：
往ac方向投影：
4.图示平面机构由四根杆依次铰接而成，已知AB=BC=2r，CD=DE=r，AB杆与ED杆分别以匀角速度w1和w2绕A、E轴转动。
求图示瞬时BC杆转动的角速度和C点的加速度大小。
要求解的是杆BC的运动及点C的加速度，同样，本题中BC在做平面运动，而两个已知条件分别是杆AB与杆ED的运动，考察图上各点，点C能很方便的将两个已知运动和未知的BC杆的运动联系在一起，因此，选C为关联点。
此外，点C又隶属与杆DC，DC也在做平面运动，因此这个问题从实质上来说是两个平面运动问题的相互关联，同样，必须两者耦合求解。
两杆都在做平面运动，对点C的速度和加速度可分别在BC和DC上利用基点法，而它们求得的是同一点的运动信息，因此可以联等，过程如下：
1）.求
由速度关系
往vB方向投影有：
往vD方向投影有：
2）.求
由加速度关系
往aB方向投影有：
5.小环M套在直角杆OAB和半径为r的半圆环上，当时，半圆环速度，加速度，直角杆角速度，角加速度为零，且。
求：
小环M的速度和加速度。
求解的对象是点M的运动，从题目分析可知，它既随半圆环C运动，同时又被直角杆带动，且相对这两个刚体又有各自的相对运动，因此，只有依据复合运动理论把已知信息和待求信息结合，也就是说这个问题的实质是两个复合运动的相互关联，而关联点就是小环M。
以M为动点，将动系1固结在半圆环C上，将动系2固结在直角杆OAB上，现分析两复合运动中的各种运动：
动系1：
动系2：
相对运动：
绕圆心C的圆周运动沿AB的直线运动
随半圆环的平动定轴转动
同样，将小环M分别置于动系1和动系2下，各自依据复合运动理论有速度和加速度求解方式，也可写成如下联等关系：
1）.求速度：
大小分析：
往ve2方向投影有
往竖直方向投影有
2）.求加速度：
往ac2方向投影有
6.在图示机构中，套筒J可沿连杆BC滑动；
沿铅垂方向运动的杆GF与套筒J用铰链F相连接。
已知AB=0.1m，BC=0.3m，当∠BAC=450时，曲柄AB的角速度w=10rad/s，角加速度e=0。
试求此时杆GF的加速度及连杆BC的角加速度。
要求解的是杆GF的加速度和连杆BC的角加速度，已知的是杆AB的运动，而杆GF在做平动，因此其加速度等于其上任意一点的加速度，所以转为求滑套J的加速度；
而杆BC在做平面一般运动，因此可以利用点B、C来求解，同时滑套J与BC存在相对运动，且必须先知道杆BC的运动才能得到点F的运动，因此问题分
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