第四版传热学第九章习题解答文档格式.doc

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7、什么是辐射表面热阻？

什么是辐射空间热阻？

网络法的实际作用你是怎样认识的？

出辐射表面特性引起的热阻称为辐射表面热阻，由辐射表面形状和空间位置引起的热阻称为辐射空间热阻，网络法的实际作用是为实际物体表面之间的辐射换热描述了清晰的物理概念和提供了简洁的解题方法。

8、什么是遮热板?

试根据自己的切身经历举出几个应用遮热板的例子。

所谓遮热板是指插人两个辐射表面之间以削弱换热的薄板。

如屋顶隔热板、遮阳伞都是我们生活中应用遮热板的例子。

9、试述气体辐射的基本特点。

10、什么是气体辐射的平均射线程长？

离开了气体所处的几何空间而谈论气体的发射率与吸热比有没有实际意义？

11、按式（9-29）当s很大时气体的趋近于1.能否认为此时的气体层具有黑体的性质？

12、9.5.1节中关于控制表面热阻的讨论是对图9-37所示的同心圆柱面系统进行的，其结论对于像图9-15a所示的两表面封闭系统是否也成立？

13、图9-39所示的电子器件机箱冷却系统中，印制板上大功率元件布置在机箱出口处，试分析其原因。

习题

9-1、已知：

一曲边六面体的几何条件。

求：

各个表面之间共有多少个角系数，其中有多少个是独立的？

解：

共有6×

6个角系数，其中仅有5+4+3+2+1＝15个是独立的。

即其余的角系数均可由完整性、相对性等特性而由这15个角系数来求得。

9-2、设有如附图所示的两个微小面积A1，A2，A1=2×

10－4m2，A2=3×

10－4m2。

A1为漫射表面，辐射力E1=5×

104W/m2。

试计算由A1发出而落到A2上的辐射能。

9-3、如附图所示，已知一微元圆盘dA1与有限大圆盘A2（直径维D）相平行，两中心线之连线垂直于两圆盘，且长度为s。

试计算Xd1,2。

=

=

9-4、已知：

如图，微元面积与球缺。

从角系数的积分定义出发，计算到球缺内表面的角系数，并用两种极限情形来检查你所得到的公式的正确性。

，代入上式

得：

=

=

当时，应有，由上式确实得出此值；

当时，应有，由上式亦确实得出此值。

9-5、已知：

如图，＝0.2m，＝0.1m，＝0.13m。

由9-3题可知：

9-6、试用简捷方法确定本题附图中的角系数X1,2。

9-7试确定附图a、b中几何结构的角系数X1,2。

1.67

1.0

1.33

0.667

角系数

0.19

0.165

0.275

0.255

9-8、已知：

如图a、b。

角系数。

·

（a）

查图8-7得：

0.67

0.175

0.11

（b）由扩充了的可知，，由于对称性，可得：

，

。

9-9、已知：

三根直径为且相互平行的长管成正三角形布置，中心距为。

其中任一根管子所发出的辐射能落到其余两管子以外区域上的百分数。

先研究两管子可见的半个管子表面间的角系数。

如图所示：

利用交叉线法，

将这些关系式代入并整理之，得：

，其中。

因而整个管子表面所发出的辐射能落到另一根管子

上的百分比数为。

9-10、已知：

如图。

每一对边的角系数、两邻边

的角系数及任一边对管子的角系数。

（1）先计算任一边对圆管的角系数。

如下图所示：

设圆管表面为5，则由对称性知：

（2）再计算两邻边的角系数。

如图示：

（弧度），，

（3）计算每一对边角系数。

9-11、已知：

，，，从能量分配的观点可以写出：

，

将代入上式，并归

并之得：

查图（8-8）得：

9-12、已知：

在煤粉炉炉膛出口有4排凝渣管，其相对节距、比较大，透过前一排管子而落到后一排管子的辐射平面上的来自炉膛的火焰辐射能可认为是均匀分布的。

火焰对第一排管子的角系数为。

＝5。

火焰对凝渣管束总的角系数是多少？

火焰辐射能可以透过凝渣管束的百分数是多少？

根据表中数据，算得落到前四排管子表面上的总能量为：

管排

投入到该排上的辐射能

该排的角系数

落到该排管子表面上的能量

穿过该排落到后一排上去的能量

1

2

3

4

按例题（8-1），得：

透过管束的辐射能百分数为1-0.7516=0.2484=24.8％。

9-13、已知：

如图，圆柱表面及平面在垂直于纸面的方向上为无限长。

求证：

证明：

按交叉线法：

，。

利用几何关系确定：

，,，

，（r为半径），

，，

即。

9-14、已知：

如图，在垂直于纸面的方向上均为无限长。

导出从沟槽表面发出的辐射能中落到沟槽外面的部分所占的百分数的计算公式。

对三种情形，在开口处做一假想表面，设表面积为，而其余沟槽表面为，则有，，，于是有：

（a）；

（b）；

（c）。

9-15、已知：

当时角系数的极限值。

圆柱侧面为1，圆盘为2，当时的极限值为，只要设想在顶面上有另一相当圆盘表面，则很易理解当时，每个表面都得到一半的辐射能，故。

9-16、已知：

，，。

仿习题9-11的解，可由能量平衡关系得出：

由图（8-8）查得：

，，，

，而，

为以下应用方便写出算式如下：

9-17、已知：

首先利用上题的结果：

再研究表面1与、、间的关系，利用上题结果有：

，，

；

而，即，

故。

黑体表面的换热

9-18、已知：

如图为一管状电加热器。

从加热表面投入到圆盘上的总辐射能。

表面2发出而落到表面1上的辐射能应为：

，按角系数的对称性：

，做虚拟表面3及4，则可有：

，即，

其中，为两平行圆盘间辐射角系数（见附图），利用教材中图8-9查出：

，据，；

，据，，

9-19、已知：

两块平行的黑体表面1、3表面温度为已知。

其间置入一透明平板2，温度维持在某个值，其发射率、反射比及透射比各为、及。

表面1单位面积上净辐射换热量的表达式。

平板1的单位面积上的净辐射换热量为：

9-20、已知：

一有涂层的长工件表面采用如图所示方法予以加热烘干，加热器表面＝800K，＝1，工件表面＝500K，＝1。

工件及加热表面在垂直于纸面方向均为无限长。

＝0.15m，＝0.3m，＝0.2m。

对流不考虑，工件的另一面绝热。

（1）环境为300K的大空间；

（2）环境是绝热的。

上面两种情形下施加在单位长度

加热器上的电功率。

（1）环境为300的黑体，则单位长度的加热表面的辐射换热量为：

，利用交叉线法：

（2）设环境为重复辐射表面，则：

因此有：

，

9-21、已知：

两个面积相等的黑体被置于一绝热的包壳中。

温度分别为与，且相对位置是任意的。

画出该辐射换热系统的网络图，并导出绝热包壳表面温度的表达式。

如图所示，只考虑两黑体相互可见部分的辐射换热。

则表面1、2、3组成三表面的换热系统。

由网络图可知：

及，；

又，，。

这样上述平衡式转化为：

，或，即。

9-22已知：

如果习题9-19中透明板的温度不是用外部方法维持在一定的值，而是受板1及板3的作用而趋于某一个稳定的值。

板2的两个表面温度相等并且不变。

求；

板1的辐射换热量。

当透明板2温度不再变化时，表面1上净的辐射放热量等于表面3的净辐射吸热量，于是按8-19题的结果有：

由此可得出，从而可得出及。

实际物体表面的辐射换热

9-23、两块平行放置的平板表面发射率均为0.8，温度t1=5270C及t2=270C，板间远小于板的宽度与高度。

试计算：

（1）板1的自身辐射；

（2）对板1的投入辐射；

（3）板1的反射辐射；

（4）板1的有效辐射；

（5）板2的有效辐射（6）板1、2间的辐射换热量。

9-24、已知：

两块无限大平板的表面温度分别为及，发射率分别为及。

其间遮热板的发射率为。

稳态时三板之间辐射换热的网络图。

9-25、已知：

上题中取＝＝0.8，＝0.025，与一定。

加入遮热板后1、2两表面间的辐射换热减少到原来的多少分之一。

无遮热板时，，加入遮热板后，，

，达到稳态时，，

9-26、已知：

外径为100mm的钢管横穿过室温为27℃的大房间，管外壁温度为100℃，表面发射率为0.85。

单位管长上的热损失。

向环境的辐射散热损失；

定性温度，，，，

每米管长上的热损失为。

9-27、设热水瓶的瓶胆可以看作为直径为10cm，高为26cm的圆柱体，夹层抽真空，其表面发射率为0.05。

试估沸水钢冲入水瓶后，初始时刻水温的平均下降速率。

夹层两壁温可近似地取为1000C，200C。

9-28、已知：

一平板表面接受到的太阳投入辐射为1262W/m2，该表面对太阳能的吸收比为，自身辐射的发射率为，平板的另一侧绝热，平板的向阳面对环境的散热相当于对-50℃的表面进行辐射换热。

（1）＝0.5，＝0.9；

（2）＝0.1，＝0.15。

平板表面处于稳定工况下的温度。

稳态时，。