电磁场与微波技术教学课件ppt作者黄玉兰第2章优质PPT.ppt
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体电荷密度定义为（2.1）,2.面电荷分布,连续分布于一个几何曲面上的电荷，称为面电荷。
设面积元内有的带电量，则面电荷密度定义为（2.3）,3.线电荷分布,连续分布于一条线上的电荷，称为线电荷。
设线元内有的带电量，则线电荷密度定义为（2.4）,4.点电荷分布当某一电荷量被想象地集中在一个几何点上时，这样的电荷称为点电荷。
2.1.2电流及电流密度电荷的宏观定向运动称为电流。
1.体电流分布,电荷在某一体积内定向运动所形成的电流为体电流。
表示为（2.6）,2.面电流分布,电流在厚度可以忽略的薄层内流动所形成的电流称为面电流。
表示为（2.8）,图2.1面电流密度,3.线电流分布,电荷在一个横截面可以忽略的细线中流动所形成的电流称为线电流。
若长度元中流过的线电流为，则称为电流元。
2.1.3库仑定律和电场强度一个基本的实验现象是两个带电体之间有相互作用力。
带电体之间没有相互接触，却有相互作用力，是因为带电体在周围的空间产生了电场，带电体之间的相互作用力是通过电场传递的。
也就是说，一个带电体在周围产生的电场对另一个带电体有作用力。
假设在电场中引入一个足够小的试验电荷，则试验电荷必然受到作用力F。
我们将电场强度定义为（2.9）,E的单位是V/m（伏特/米）。
库仑于1785年从实验中总结出，受到的作用力为（2.10）,式中，F/mF/m（法拉/米），称为真空中的介电常数；
如图2.2所示。
式（2.10）称为库仑定律。
（2.11）,图2.2两个点电荷之间的相互作用力,（2.13）（2.14）（2.15）,例2.1无界真空中，有限长直线上均匀分布着线密度为的电荷，如图2.4所示，求线外任意点的电场强度。
解,图2.3q点电荷的电场,例2.2一个均匀带电的环形薄圆盘，内半径为a，外半径为b，电荷面密度为常数，如图2.5所示，求环形薄圆盘轴线上任一点的电场强度。
解,图2.5例2.2用图,实验结果表明，在真空中两个通有恒定电流的回路之间有相互作用力。
1820年1825年间，安培从实验中总结出这个作用力的规律，称为安培力定律，该实验定律用图2.6和说明。
设有两个电流回路C1和C2，分别通有电流I1和I2，则回路C1对回路的作用力为,2.1.4安培力定律和磁感应强度,（2.17a）式中，H/m（亨利/米），称为真空中的磁导率。
图2.6两电流回路间的相互作用力,B1为回路C1中的电流在电流元所在点产生的磁场，称为磁感应强度或磁通密度，表示为（2.18）,磁感应强度的单位为T（特斯拉）或Wb/m2（韦伯/米2）。
2.2静电场,2.2.1真空中静电场的基本方程静电场基本方程的积分形式为（2.20）（2.21）,图2.8立体角,图2.9电场的线积分,微分形式：
例2.4利用高斯定理求无限长线电荷在任意点P产生的电场强度。
解由静电场的高斯定理有,上式等号左边为,高斯面S内的总电荷为于是有（2.28）,例2.5利用高斯定理求电场强度。
已知电荷分布于一个半径为a的球形区域内，电荷体密度为。
解用高斯定理求解电场，高斯面S为半径为r的同心球面。
当时,所以（2.29）,当时所以（2.30）,电位函数，定义为（2.31）（2.33）,2.2.2电位函数,当电荷分布已知时，可以求出任一点的电位函数。
对于点电荷，其周围的电位为（2.36）,例2.7求电偶极子的电位分布。
解一对等值异号的电荷相距一个小的距离，称为电偶极子，如图2.11所示。
图2.11电偶极子,（2.40a）电偶极子的电场为（2.41）,现在我们来推导电位的微分方程。
（2.42）式（2.43）称为电位函数的泊松方程。
对于的区域，式（2.43）为（2.44）式（2.44）称为电位函数的拉普拉斯方程。
在直角坐标中，拉普拉斯算子表示为（2.45）,例2.8平行板电容器由两块面积为S、距离为d的平行导体组成，极板间为空气，板间加电压为U，如图2.12所示。
求极板间的电位和电场分布。
图2.12电容器的截面图,解忽略电场的边缘效应，极板间电位的拉普拉斯方程为其通解为。
又因为,所以、。
即（2.48）（2.49）平行板电容器极板间电位是线性的，电场是匀强的。
2.2.3电介质中的高斯定理及边界条件1.电介质中的高斯定理（2.53）为束缚面电荷密度；
令（2.54）,图2.13电介质的极化,为束缚体电荷密度。
（2.57）称D为电位移矢量或电通密度。
在介质中高斯定理成为（2.59）（2.60）,
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