一致，对外呈现磁性，称为磁化现象。
磁导率对于各向同性的线性媒质，其磁感应强度和磁场强度的关系为：
=旦H，其中的"称为
媒质的磁导率。
在SI中，其单位是H/m（亨/米）。
磁场能量磁场中储存的能量称为磁场能量。
在SI中，其单位为J（焦）。
对于n个回路组成的系统，
2«
磁场能量表达式为：
2UJ.。
磁场力载流导体或运动电荷在磁场中所受的力称为磁场力或电磁力。
磁场强度令占。
，则H称为磁场强度。
在SI中，它的单位是A/m（安/米）。
磁感应强度磁感强度B（简称B矢量）是表述磁场中各点磁场强弱和方向的物理量，又称磁通密度
其表达式为
■'，在SI中，其单位是T（特斯拉）
磁通在磁场中，穿过任一面积S的B的通量，称为磁通"脫
%十曲
在SI中，其单位是Wb（韦〔伯〕）
磁屏蔽主要利用高磁导率材料具有低磁阻的特性，将其制成有一定厚度的外壳，起到磁分路作用,使壳内设备少受磁干扰，达到磁屏蔽。
B线发岀或终止的源或沟。
磁通连续原理磁感应线是闭合的，既无始端又无终端。
因此也没有供
这样，对于任意闭合面，都有：
。
该式表示的磁场性质称为磁通连续性原理的积分形式。
而
利用高斯散度定理有：
p，从而可得V■£=U，此式则是磁通连续性原理
的微分形式。
3D
磁准静态场时变电磁场中，当位移电流密度远小于传导电流密度（即可忽略二）时，称为磁准静
态场，记作MQS
D（返回顶端）
C定义为此电荷与两导体间电
电容通常，一个电容器是由两个带等量异号电荷的导体组成。
它的电容
c=e
压u之比，即：
匸。
其单位是F（法）。
电感电感有自感和互感之分。
1）在各向同性的线性媒质中，如果磁场由某一电流回路产生，则与回路交链的磁链和电流正比关系，即
1'--o其中L称为自感系数，简称自感。
在SI中，其单位是H（亨）。
2）在线性媒质中，由回路1的电流|i所产生而与回路2交链的磁链胃21和|i成正比，即
同理，由回路2的电流|2所产生而与回路1交链的磁链怦口和|2成正比，即聊竝二城站。
其中，
M2和Mi分别称为回路2对回路1的互感和回路1对回路2的互感，且M2=Mi。
在SI中，互感的单位是H（亨）。
Cr=—
其单位为S（西）
电偶极子两个点电荷+q和—q相距为d，任一点P至两点电荷连线中心处距离为r。
当r»d时，这一对等量异号的电荷称为电偶极子。
电导流经导电媒质的电流与导电媒质两端电压之比，即
也称电力线。
电力线的微分方程为
电力线在描述静电场的图形中，电场强度线简称E线,
电压：
两点之间的电位差即为该两点之间的电压。
等位面静电场中，将电位相等的点连接起来形成的曲面，称为等位面。
它的方程为
等位线等位面和空间中某一平面相交而得的截迹。
电位移D在静电场中定义Jy1--，则称为D电通量密度，也称电位移，其单位是C/m2（库/米2）o
电极化强度P电介质极化后形成的每单位体积内的电偶极矩，单位是C/m2（库/米2）。
其数学表达
式为
电极化率址在各向同性的线性电介质中，电极化强度与电场强度成正比，即*=丸旬疋，址则称为电极化率。
电轴法用置于电轴上的等效线电荷，来代替圆柱导体面上分布电荷，从而求得电场的方法，称为电轴法。
电场能量电场中所储存的能量，其单位为J（焦）。
用场源表示静电长能量为''J；
W=-
用场量表示的静电场能量为2
电偶极矩定义p=qd为电偶极子的电偶极矩。
P的方向是由负电荷指向正电荷，单位为C•（库•米）。
电流密度当按体密度°分布的电荷，以速度v作匀速运动时，形成电流密度矢量J，且表示为其
单位是A/m（安/米2）。
电荷体密度单位体积中的总电荷。
其单位为C/m3（库/米3）。
电荷面密度单位面积内的总电荷。
其单位为C/m2（库/米2）。
电导率物质传送电流的能力，是电阻率的倒数。
其单位是S/m（西/米）
电磁感应定律闭合回路中的感应电动势E与穿过此回路的磁通匚随时间的变化率」成正比
这里规定感应电动势的参考方向与穿过该回路磁通的
其数学形式是：
——
参考方向符合右手螺旋关系。
电磁场能量时变电磁场中存在的能量。
电磁力载流导体或运动电荷在磁场中所受的力称为磁场力或电磁力
动态位在时变电磁场中，矢量磁位A和标量磁位$都不仅是空间坐标的函数，同时又是时间的函数,所以称为动态位函数，简称动态位。
电磁屏蔽电磁屏蔽一是利用电磁波在金属表面产生涡流，从而抵消原来的磁场；二是利用电磁波在
金属表面产生反射损耗和透射波在金属内的传播过程中衰减产生吸收损耗，达到屏蔽的作用。
二）时，称为电准静态场,
电准静态场时变电磁场中，当感应电场远小于库仑电场（即可互略
记作EQS
叠加定理
1）静电场叠加原理
电场中某一点的电场强度等于各个点电荷单独在该点产生的电场强度的矢量和。
它的数学表达式为:
1A
_1爲加尸
4城勺jui卜
2）磁场叠加原理
整个载流导线回路在空间中某点所激发的磁感强度B,就是这导线上所有电流元在该点激发的磁感强度
的叠加（矢量和），即
B二［严
积分号下的I表示对整个导线中的电流求积分。
上式是一矢量积分，具体计算时要用它在选定的坐标系中的分量式。
电磁波变化电磁场在空间的传播称为电磁波。
电磁辐射电磁能量脱离源而单独存在于空间中，这种现象称为电磁辐射。
E
（返回顶端）
F（返回顶端）
分离变量法分离变量法是一种最经典的微分方程法，它适用于求解一类具有理想边界条件的典型边
值问题。
它的解题步骤为：
根据边界的几何形状和场的分布特征选定坐标系，写岀对应的边值问题（微分方程和边界条件）；分离变量，将一个偏微分方程，分离成几个常微分方程；解常微分方程，并叠加各特解得到通解；利用给定的边界条件确定积分常数，最终得到电位函数的解。
若在电磁波传播的路径上岀现两种媒质的分界面，由于电磁参数发生突变，这时部分电磁波
将被反射回去，这部分波称为反射波。
反射系数反射波电场与入射波电场的比值称为反射系数。
辐射电阻流的能力。
令…，则Re称为单元偶极子天线的辐射电阻，它表征了天线辐射电磁能
G返回顶端）
各向同性指媒质特性不随电场的方向改变。
高斯定律
1）真空中静电场的高斯定律在无限大真空静电场中的任意闭合曲面S上，电场强度E的面积分等于
1
曲面内的总电荷的h的彳倍（V是S限定的体积），而与曲面外电话无关。
其数学表达式为
fl^S=—=—f评
2）一般形式的高斯定律无论在真空中还是电介质中，任意闭合曲面S上电通量密度D的面积分，等
于该曲面内的总自由电荷，而与一切极化电荷及曲面外的自由电荷无关。
其数学表达式为
3）高斯定律的微分形式V•T）—p，它表明静电场中任一点上电通量密度的散度等于该点的自由
电荷体密度
各向异性指媒质特性随着电场的方向而改变。
感应电动势由电磁感应引起的电动势叫做感应电动势。
感应电场由变化磁场产生的电场，称为感应电场。
H（返回顶端）
恒定电场电源外导体媒质中电流场。
横电波当传播方向上有磁场的分量而无电场分量时，此导行波称为横电波或TE波。
横磁波当传播方向上有电场的分量而无磁场分量时，此导行波称为横磁波或TM波。
横电磁波当传播方向上既无有磁场分量也无电场分量时，此导行波称为横电磁波或TEM波。
（返回顶端）
J（返回顶端）
截止频率波在波导中的传播特性取决于传播常数Y,其数学表达式为:
截止波长截止波长是允许电磁波在某种波导中能够传输的最大波长。
静电场相对于观察者为静止的、且其电荷量不随时间变化的电荷所引起的电场，即为静电场
介质极化在外加电场的作用下，电介质分子中的正负电荷可以有微小的移动，但不能离开分子的范
围，其作用中心不再重合，形成一个个小的电偶极子，这种现象称为介质极化。
介电常数耳对各向同性的电介质,»=術（〔十①隹=虫=，e称为电介质的介电常数，其量纲为F/m;而Er称为相对介电常数，无量纲。
击穿强度某种材料能安全承受的最大电场强度称为该材料的击穿场强。
tan口1
静电场的折射定律在静电场中，无自由电荷分布的两种电介质分界面上有tan£2^勺，其中
◎1、住勺分别为两种电介质中电场强度与分界面法线方向的夹角。
这一定律称为静电场的折射定律。
镜像法将平面、圆柱面或球面上的感应电荷分布（或束缚电荷分布）用等效的点电荷或线电荷（在场区域外的某一位置处）替代并保证边界条件不变。
原电荷与等效电荷（即通称为像电荷）的场即所求解。
镜像法的主要步骤是确定镜像电荷的位置和大小。
静电屏蔽静电屏蔽是利用导体在静电场中达到平衡状态时具有的下列性质：
（1）导体内电场为零；
（2）导体是等位体；（3）电荷只分布在导体表面。
因而把导体空腔接地，就可以把导体内、外的场分割为两个互不影响的独立系统，达到屏蔽的目的。
静电能量静电场中的储能称为静电能量。
其单位为J（焦）
用场源表示的静电能量
（1）若有n个点电荷的系统，静电能量为乙
（2）若是连续分布的电荷，力=Q日匚口出M山，则
用场量表示的静电能量
=-DE
静电能量密度静电场中任一点的静电能量密度定义为：
1，其单位为一‘二
静电力在静电场中，各个带电体受到的电场力，称为静电力。
其数学表达式为：
F=qE。
近区在单位偶极子激发的电磁场中，满足条件r<<入的区域称为近区场，简称近区
集肤效应在MQS近似中，导体中同时存在自由电流和感应电流。
靠近轴线处，场量减小；靠近表面处，场量增加，这种现象称为集肤效应。
静电比拟在一定条件下，可以把一种场的计算或实验所得的结果，推广应用于另一种场，这种方法
称为静电比拟。
交流内阻抗导体内部电磁场引起的阻抗，称为交流内阻抗。
且其数学表达式为：
均匀平面电磁波等相位面上E、H处处相等的电磁波。
接地电阻就是电流由接地装置流入大地再经大地流向另一接地体或向远处扩散所遇到的电阻，它包
括接地线和接地体本身的电阻、接地体与大地的电阻之间的接触电阻以及两接地体之间大地的电阻或接地体到无限大远处的大地电阻。
K（返回顶端）
库仑定律在无限大真空中，当两个静止的小带电体之间的距离远远大于它们本身的几何尺寸时，该
两带电体之间的作用力可表示为：
上述这一规律称为库仑定律。
跨步电压地面上行走的人的两足间的电压
L（返回顶端）
拉普拉斯方程在静电场中，在自由电荷体密度，=°的区域内，电位函数满足方程，该
方程称为拉普拉斯方程
理想导体电导率为无限大的导体。
理想电介质电导率为零的媒质称为理想电介质邻近效应相互靠近的导体通有交变电流时，会受到邻近导体的影响，这种现象称为邻近效应。
M返回顶端）
面电流密度按体密度p分布的电荷，以速度v作匀速运动是，形成电流密度矢量J，又称面电流密
度，其单位是A/m2（安/米2）。
其数学表达式为：
」V
N
（返回顶端）
O
（返回顶端）
P（返回顶端）
平面电磁波等相位面为平面构成的电磁波。
平行平面场场分布在每个平行截面都相同的电场或磁场称为平行平面场。
泊松方程在静电场中，电位函数满足方程为沪甲二_小旦，其中°为自由电荷体密度，该方程
称为泊松方程。
坡印亭矢量在单位时间内通过垂直于能量传播方向的单位面积的电磁能量，称为坡印亭矢量，也称
电磁能流密度。
其方向是电磁能量传播或流动的方向。
其数学表达式为S=E^U。
其单位是w/m。
义是：
体积V内电源提供的功率，减去电阻消耗的热功率，减去电磁能量的增加率，等于穿岀闭合面s的
电磁功率。
与它相应的微分形式是：
激
全反射当反射系数丨厂匸1时，电磁波在介质分界面上发生了全反射，此时入射波被全部反射回介质
1中。
全折身寸当反射系数为零时，电磁波在介质分界面上发生了全折射。
R（返回顶端）
入射波若在电磁波传播的路径上出现两种媒质的分界面，则方向为射入分界面的波称为入射波。
入端阻抗定义空间任意点x处，合成波的电场强度与磁场强度的比值为x处的入端阻抗，用Z（x）
S（返回顶端）
矢量磁位由于磁场的无散性，可以引入一个矢量函数A使B申xA，式中A称为恒定磁场的磁
示位，也称矢量磁位。
束缚电荷电介质中的电子被原子核所束缚而不能自由运动，称为束缚电荷。
似稳场任一时刻，电、磁场的分布规律分别与静态场中电、磁场相同，称之为
似稳条件条件r<<入称为似稳条件。
衰减常数若电磁波按正弦周期变化，以入射波电场为例，其波动方程的复数形式为（设电磁波向+x
方向传播，E=Eyey）
方程解的相量形式为fWM，
方程解的瞬时形式为色【兀门=名匕"成込处+石），式中，k称为传播常数，表示式为
」少，而口:
称为衰减常数，它决定电磁波衰减的快慢，其单位为Np/m
（奈伯/米）
T（返回顶端）
铁磁媒质磁导率比周围空气磁导率大很多的媒质称为铁磁媒质。
透入深度时变电磁场中，电流密度、电场强度和磁场强度的振幅沿导体的纵深都按指数规律总T"衰
减，即愈深入导体内部，场量愈小。
当频率很高时，场量几乎在导体表明附近一薄层中存在。
这种场量主
要集中在导体表面附近的现象，称为集肤效应。
工程上常用透入深度d表示场量在良导体中的集肤程度。
-ax-1d
d定义为场量振幅衰减到其表面值的1/e时所经过的距离，即总=电足，在良导体情形下，
d的计算公式近似为。
U（返回顶端）
（返回顶端）
W返回顶端）
唯一性定理在静电场中，凡满足电位微分方程和给定边界条件的解帀,是给定静电场的唯一解，称
为静电场的唯一定理。
无畸变传输线°。
％称为无畸变条件。
当非正弦信号在满足无畸变条件的有损耗传输线上传
播时，可以消除振幅畸变和相位畸变。
满足无畸变条件的有损耗传输线称为无畸变传输线。
涡流导体在变化的磁场中，其内部会感应岀电流，这些电流在导体内部自成闭合回路，呈旋涡状流动，
因此，称这些电流为涡旋电流，简称涡流。
X（返回顶端）
行波无限大理想介质中传播的平面波，称为行波。
相位速度恒定相位点以速度v向电磁波传播方向前进，这一速度v称为电磁波的相位传播速度，简
称相速。
相位常数若电磁波按正弦周期变化，以入射波电场为例，其波动方程的复数形式为（设电磁波向+x
方向传播，E=Eye）
方程解的相量形式为Tr严，
方程解的瞬时形式为劝（皿-处+£），式中，k称为传播常数，表示式为
」少，而卩称为相位常数，它决定电磁波在传播过程中相位改变的快
慢。
I皆振腔凡是用理想导体围成的任意形状的空腔都有共振现象，具有LC回路的性质，称为谐振腔。
谐振频率谐振腔的谐振频率是谐振腔中能够存在电磁振荡时的频率。
I皆振波长谐振腔的谐振波长是谐振腔中存在电磁振荡时的波长。
Y（返回顶端）
有限差分法是基于差分原理的一种数值计算方法，其基本思想是：
将场域离散为许多小网格，应用
差分原理，将求解连续函数厂的泊松方程的问题转换为求解网格节点上忏的差分方程组的问题。
远区在单位偶极子激发的电磁场中，满足条件r>>入的区域称为远区场，简称远区。
也称辐射区。
Z（返回顶端）
折射波若在电磁波传播的路径上岀现两种媒质的分界面，由于电磁参数发生突变，只有部分波将透过分界面继续传播，这部分波称为折射波。
折射系数折射波电场与入射波电场的比值称为折射系数。
驻波驻波是这样一种波，虽然空间各点的场量随时间作正弦振动，但沿着传播方向没有波的移动
驻波比空间电场强度的最大值和最小值之比。
其数学表达式为：
滞后位电场和磁场在空间同一位置存在着相位差。
在时间上磁场H比电场E落后的相位，称为滞后
位。
正入射当入射角为零时，称正入射。
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